热力学统计物理第

热力学统计物理第Tag内容描述：<p>1、第七章第七章第七章第七章 玻耳兹曼统计玻耳兹曼统计玻耳兹曼统计玻耳兹曼统计 习题习题习题习题7.17.17.17.1 根据公式证明，对于非相对论粒子： = l l l V aP ，=0，1，2，)() 2 ( 2 1 2 222 2 2 zyx nnn Lmm p s+= zyx nnn, 有,上述结论对玻耳兹曼分布、玻色分布和费米分布都成立。 V U p 3 2 = 证证证证：= = l l l V aP + )() 2 ( 2 1 222 2 zyx l l nnn LmV a = + )( )2( 2 222 2 3 zyx l l nnn Lm L V a 其中; V a u ll =V 3 L =p + )( )2( 2 1 222 2 3 2 zyx l l nnn V mV a (对同一 ,)l 222 zyx nnn+ = m a l l 2 1。</p><p>2、1.12 热力学温标 1. 用理想气体温标, 均规定水的三相点的温度为273.16 单位：开尔文 K 2. 3. 可逆卡诺热机的效率 4. 两种温标的一致性 1).理想气体的卡诺循环效率： 与一式形式相同。 2).固定点相同：水的三相点273.16 1.13 克劳劳修斯等式与不等式 1、热热机效率 一般热热机： 可逆热机： 根据卡诺定理有： 推知： 对称形式： 2、克劳修斯等式与不等式 3. 推广到n个热源情形 系 统统 T1 T2 T3 T4 Tn Qn Q1 Q2 (i=1,2,n)对i求和,得到 4、积分形式 对于更普遍得循环过程,求和变为 积分 系 统 1 T1 2 T2 3 T3 n Tn T0 例题: 试证明 证明: 见。</p><p>3、第九章第九章第九章第九章 系综理论系综理论系综理论系综理论 习题习题习题习题 9.19.19.19.1 证明在正则分布中熵可表为其中是系统 = s ss kSln s E s e Z = 1 处在s 态的概率。 证证证证：多粒子配分函数) ln (ln = Z ZkS)1( 1 ss E s E eZeZ = )2( ln = k E k E k k k e eE Z 由(1)知 sssss E ZEZEZe s lnln 1 ;lnln+=+= 代至(2)得; +=+= s sss s s ZZ Z ln 1 ln 1 lnln 1ln 于是 = = s ss k Z ZkS ln ln ln 习题习题习题习题9.29.29.29.2 试用正则分布求单原子分子理想气体的物态方程，内能和熵 证证证证：() 222 12 1 ; iziyix N i s。</p><p>4、第六章 近独立粒子的最概然分布 2 统计物理基本观点 宏观性质是大量微观粒子运动的集体表现 宏观物理量是相应微观物理量的统计平均值 任一粒子的状态发生变化 则整个系统的微观状态发生变化 单粒子的状态描述 用r个广义坐标和r个广义动量 N个粒子系统的运动状态需要来确定 用共2r个变量为直角坐标 构成一个2r维空间 称为相 u 空间 q1 q2 qr p1 p2 pr 系统由N个粒子组成 每个粒子的微。</p><p>5、2020/7/3,.,1,热力学与统计物理学 Thermodynamics and Statistical Physics,2020/7/3,.,2,使用教材： 热力学.统计物理 汪志诚,2020/7/3,.,3,参考资料,2020/7/3,.,4,参考资料,2020/7/3,.,5,2020/7/3,.,6,2020/7/3,.,7,热运动是自然界普遍存在的一种运动现象。热运动对于单个粒子来说杂。</p>