第4章_硅锗中的杂质和缺陷ppt课件

第4章硅 锗晶体中的杂质和缺陷 理想半导体 1 原子严格周期性排列 具有完整的晶格结构 2 晶体中无杂质 无缺陷 3 电子在周期场中作共有化运动 形成允带和禁带 电子能量只能处在允带中的能级上 禁带中无能级 本征半导体 晶体具有完整的 完美的 晶格结构 无任何杂质和缺陷 由本征激发提供载流子 实际半导体 实际半导体中原子并不是静止在具有严格周期性的晶格位置上 而是在其平衡位置附近振动 实际半导体并不是纯净的 而是含有杂质的 实际的半导体晶格结构并不是完整无缺的 而是存在着各种形式的缺陷 点缺陷 线缺陷 面缺陷 杂质和缺陷可在禁带中引入能级 从而对半导体的性质产生了决定性的作用 4 1Si Ge晶体中的杂质的性质1 杂质与杂质能级杂质 半导体中存在的与本体元素不同的其它元素 杂质的来源 有意掺入无意掺入 根据杂质在能级中的位置不同 替位式是杂质间隙式杂质 在金刚石型晶体中 晶胞中原子的体积百分数为34 说明还有66 是空隙 Si中的杂质有两种存在方式 a 间隙式杂质特点 杂质原子一般较小 锂元素b 替位式杂质特点 杂质原子的大小与被替代的晶格原子大小可以相比 价电子壳层结构比较相近 和 族元素在Si Ge中都是替位式 以硅为例说明 单位体积中的杂质原子数称为杂质浓度 B 替位式 杂质占据格点位置 大小接近 电子壳层结构相近 Si r 0 117nmB r 0 089nmP r 0 11nm Li 0 068nm A 间隙式 杂质位于间隙位置 Li N型半导体 P型半导体 复合中心 陷阱 杂质分类 浅能级杂质 深能级杂质 杂质能级位于禁带中 浅能级 深能级 浅能级 1 VA族的替位杂质 施主杂质 在硅Si中掺入P 磷原子替代硅原子后 形成一个正电中心P 和一个多余的价电子 束缚态 未电离离化态 电离后 2 元素半导体的杂质 过程 1 形成共价键后存在正电中心P 2 多余的一个电子挣脱束缚 在晶格中自由动 杂质电离3 P 成为不能移动的正电中心 杂质电离 杂质电离能 施主杂质 n型杂质 施主能级 电离的结果 导带中的电子数增加了 这即是掺施主的意义所在 1 施主处于束缚态 2 施主电离3施主电离后处于离化态 能带图中施主杂质电离的过程 电离时 P原子能够提供导电电子并形成正电中心 施主杂质 施主杂质施主能级 被施主杂质束缚的电子的能量比导带底Ec低 称为施主能级 ED 施主杂质少 原子间相互作用可以忽略 施主能级是具有相同能量的孤立能级 ED 施主浓度 ND 施主电离能 ED 弱束缚的电子摆脱杂质原子束缚成为晶格中自由运动的电子 导带中的电子 所需要的能量 EC ED ED EC ED 施主电离能 EV 束缚态 离化态 施主杂质的电离能小 在常温下基本上电离 含有施主杂质的半导体 其导电的载流子主要是电子 N型半导体 或电子型半导体 定义 施主杂质V族元素在硅 锗中电离时能够释放电子而产生导电电子并形成正电中心 称此类杂质为施主杂质或n型杂质 施主电离施主杂质释放电子的过程 施主能级被施主杂质束缚的电子的能量状态 记为ED 施主电离能量为 ED n型半导体依靠导带电子导电的半导体 3 受主能级 举例 Si中掺硼B 价带空穴电离受主B 2 受主能级 举例 Si中掺硼B 过程 1 形成共价键时 从Si原子中夺取一个电子 Si的共价键中产生一个空穴 2 当空穴挣脱硼离子的束缚 形成固定不动的负电中心B 受主电离 受主电离能 受主杂质 p型杂质 受主能级 电离的结果 价带中的空穴数增加了 这即是掺受主的意义所在 1 受主处于束缚态 2 受主电离3 受主电离后处于离化态 能带图中受主杂质电离的过程 在Si中掺入B B具有得到电子的性质 这类杂质称为受主杂质 受主杂质向价带提供空穴 B获得一个电子变成负离子 成为负电中心 周围产生带正电的空穴 B B EA 受主浓度 NA 受主电离能和受主能级 受主电离能 EA 空穴摆脱受主杂质束缚成为导电空穴所需要的能量 束缚态 离化态 受主杂质的电离能小 在常温下基本上为价带电离的电子所占据 空穴由受主能级向价带激发 含有受主杂质的半导体 其导电的载流子主要是空穴 P型半导体 或空穴型半导体 定义 受主杂质III族元素在硅 锗中电离时能够接受电子而产生导电空穴并形成负电中心 称此类杂质为受主杂质或p型杂质 受主电离受主杂质释放空穴的过程 受主能级被受主杂质束缚的空穴的能量状态 记为EA 受主电离能量为 EAp型半导体依靠价带空穴导电的半导体 施主和受主浓度 ND NA 施主 Donor 掺入半导体的杂质原子向半导体中提供导电的电子 并成为带正电的离子 如Si中掺的P和As受主 Acceptor 掺入半导体的杂质原子向半导体提供导电的空穴 并成为带负电的离子 如Si中掺的B 小结 N型半导体特征 a施主杂质电离 导带中出现施主提供的导电电子 b电子浓度n 空穴浓度p P型半导体特征 a受主杂质电离 价带中出现受主提供的导电空穴 b空穴浓度p 电子浓度n N型和P型半导体都称为极性半导体 P型半导体价带空穴数由受主决定 半导体导电的载流子主要是空穴 空穴为多子 电子为少子 N型半导体导带电子数由施主决定 半导体导电的载流子主要是电子 电子为多子 空穴为少子 多子 多数载流子少子 少数载流子 杂质向导带和价带提供电子和空穴的过程 电子从施主能级向导带的跃迁或空穴从受主能级向价带的跃迁 称为杂质电离或杂质激发 具有杂质激发的半导体称为杂质半导体 杂质激发 3 杂质半导体 电子从价带直接向导带激发 成为导带的自由电子 这种激发称为本征激发 只有本征激发的半导体称为本征半导体 本征激发 N型和P型半导体都是杂质半导体 施主向导带提供的载流子 1016 1017 cm3 本征载流子浓度 杂质半导体中杂质载流子浓度远高于本征载流子浓度 Si的原子浓度为1022 1023 cm3 掺入P的浓度 Si原子的浓度 10 6 例如 Si在室温下 本征载流子浓度为1010 cm3 上述杂质的特点 施主杂质 受主杂质 浅能级杂质 杂质的双重作用 改变半导体的导电性决定半导体的导电类型 杂质能级在禁带中的位置 4 杂质的补偿作用 1 ND NA 半导体中同时存在施主和受主杂质 施主和受主之间有互相抵消的作用 此时半导体为n型半导体 有效施主浓度n ND NA EA 2 ND NA 此时半导体为p型半导体 有效受主浓度p NA ND 3 ND NA 杂质的高度补偿 本征激发产生的导带电子 本征激发产生的价带空穴 杂质的补偿作用 当ND NA时n ND NA ND 半导体是n型的当ND NA时p NA ND NA 半导体是p型的当ND NA时补偿半导体有效杂质浓度补偿后半导体中的净杂质浓度 5 深杂质能级 根据杂质能级在禁带中的位置 杂质分为 浅能级杂质 能级接近导带底Ec或价带顶Ev 电离能很小 深能级杂质 能级远离导带底Ec或价带顶Ev 电离能较大 EC ED EV EA Eg EC EA EV ED Eg 深能级杂质 非III V族元素特点多为替位式杂质硅 锗的禁带中产生的施主能级距离导带底和价带顶较远 形成深能级 称为深能级杂质 深能级杂质能够产生多次电离 每次电离均对应一个能级 有的杂质既能引入施主能级 又能引入受主能级 例1 Au 族 在Ge中 Au在Ge中共有五种可能的状态 1 Au 2 Au0 3 Au一 4 Au二 5 Au三 在Ge中掺Au可产生3个受主能级 1个施主能级 Au Ge Ge Ge Ge Au Au0 Au Au2 Au3 1 Au失去一个电子 施主 Au Ec Ev ED ED Ev 0 04eV Ec Ev ED EA1 Au 2 Au获得一个电子 受主 EA1 Ev 0 15eV 3 Au获得第二个电子 Ec Ev ED EA1 Au2 EA2 Ec 0 2eV EA2 4 Au获得第三个电子 Ec Ev ED EA1 EA3 Ec 0 04eV EA2 EA3 Au3 深能级杂质特点 不容易电离 对载流子浓度影响不大 一般会产生多重能级 甚至既产生施主能级也产生受主能级 能起到复合中心作用 使少数载流子寿命降低 化合物半导体中的杂质能级 补充 族化合物半导体中的杂质 理想的GaAs晶格价键结构 含有离子键成分的共价键结构 Ga As Ga Ga As Ga As Ga As 施主杂质替代 族元素 受主杂质替代III族元素 两性杂质III 族元素 等电子杂质 同族原子取代 等电子杂质 等电子杂质是与基质晶体原子具有同数量价电子的杂质原子 替代了同族原子后 基本仍是电中性的 但是由于共价半径和电负性不同 它们能俘获某种载流子而成为带电中心 带电中心称为等电子陷阱 例如 N取代GaP中的P而成为负电中心 电子陷阱 空穴陷阱 束缚激子 等电子陷阱俘获一种符号的载流子后 又因带电中心的库仑作用又俘获另一种带电符号的载流子 形成束缚激子 两性杂质 举例 GaAs中掺Si 族 Ga 族As 族SiGa施主两性杂质SiAs受主 两性杂质 在化合物半导体中 某种杂质在其中既可以作施主又可以作受主 这种杂质称为两性杂质 半导体单晶硅的缺陷 半导体晶体缺陷的分类 1 微观缺陷 点缺陷 位错 层错 微缺陷等 2 宏观缺陷 双晶 星型结构 杂质析出 漩涡结构等 3 晶格的点阵应变和表面机械损伤 一 点缺陷点缺陷的概念 由于晶体中空位 填隙原子及杂质原子的存在 引起晶格周期性的破坏 发生在一个或几个晶格常数的限度范围内 这类缺陷统称为点缺陷 按其对理想晶格的偏离的几何位置及成分来划分 空位 填隙原子和复合体 络合体 等 微观缺陷 1 空位 晶体中的原子由于热运动或辐射离开平衡位置跑到晶格的空隙中或晶体的表面 原来的位置又没被其他的原子占据而留下的空位 如图所示 空位存在的形式 1 晶体由在冷却到室温的过程中 空位来不及扩散直接被 冻结 在体内 2 与杂质原子形成络合体 3 双空位 4 凝聚成团而塌蹦形成位错圈 晶体中的空位用电子显微镜直接观察 而许多空位聚集成团 当它蹋蹦时形成位错圈 可以用化学腐蚀法或透射电子显微镜观察 2 填隙原子 晶体中的原子由于热运动或辐射离开平衡位置跑到晶格的空隙中 这样的原子称为填隙原子 如图所示 填隙原子存在的方式 1 与空位结合而消失 2 聚集成团形成间隙性位错圈 3 在生长界面附近凝聚形成微缺陷 3 复合缺陷 络合体 杂质原子与空位相结合形成的复合体 如 空位 磷原子对 E中心 空位 氧原子对 A中心 这些络合体具有电活性 因此会影响半导体的载流子浓度 二 线缺陷 周期性的破坏局域在线附近 一般指位错 位错主要有刃位错 螺旋位错以及混合位错 如图所示为位错的示意图 1 刃位错 刃位错的构成象似一把刀劈柴似的 把半个原子面夹到完整晶体中 这半个面似刀刃 因而得名 若一个晶面在晶体内部突然终止于某一条线处 则称这种不规则排列为一个刃位错 如图所示 刃位错附近的原子面会发生朝位错线方向的扭曲以致错位 刃位错可由两个量唯一地确定 第一个是位错线 即多余半原子面终结的那一条直线 第二个是伯格斯矢量 Burgersvector 简称伯氏矢量或柏氏矢量 它描述了位错导致的原子面扭曲的大小和方向 对刃位错而言 其伯氏矢量方向垂直于位错线的方向 2 螺旋位错 当晶体中存在螺位错时 原来的一组晶面就象变成似单个晶面组成的螺旋阶梯 如图所示 将规则排列的晶面想像成一叠间距固定的纸片 若将这叠纸片剪开 但不完全剪断 然后将剪开的部分其中一侧上移半层 另一侧下移半层 形成一个类似于楼梯拐角处的排列结构 则此时在 剪开线 终结处 这里已形成一条垂直纸面的位错线 附近的原子面将发生畸变 这种原子不规则排列结构称为一个螺旋位错 3 混合位错 除了上面介绍的两种基本型位错外 还有一种形式更为普遍的位错 既有线位错也有螺旋位错 这种位错称为混合位错 四 杂质沉淀硅的生产和加工过程中