课后习题解答

1、AB边界上的x,y,xy图2-16xHr弹性力学简明教程（第四版）课后习题解答徐芝纶【2-8】在图2-16中，试导出无面力作用时之间的关系式【解答】由题可得：lcos,mcos90sinfXAB0,fvAB0xy将以上条件代入公式（2-15）,得：cosyxabsin0,yABsin(xy)ABcos0(x)AByxABtanyABtan2【2-9】试列出图2-17,图2-18所示问题的全部边界条件。在其端部小边界上，应用圣维南原理列出三个积分的应力边界条件。7五丁!儿，x图2-17图2-18【分析】有约束的边界上可考虑采用位移边界条件，若为小边界也可写成圣维南原理的三个积分形式，大边界上应精

2、确满足公式（2-15）。【解答】图2-17:上（y=0）左(x=0)右（x=b）l0-11m-100fxs0gy几gy几7ysgh100代入公式（2-15）得在主要边界上x=0,x=b上精确满足应力边界条件:g(yh1),xy0;g(yN),xyxb0;在小边界y0上，能精确满足下列应力边界条件:yy0gh，xyy00在小边界yh2±,能精确满足下列位移边界条件：Uyh20,Vyh20=1这两个位移边界条件可以应用圣维南原理，改用三个积分的应力边界条件来代替，当板厚时，可求得固定端约束反力分别为：Fs0,Fnghib,M0由于yh2为正面，故应力分量与面力分量同号，则有:xyh2h2

3、h2dxxdxdxghib图2-18上下主要边界y=-h/2,y=h/2上，应精确满足公式(2-15)lmfx(s)fy(S)hy2hy20-1-q1(y)y-h/2q,(yx)y-h/20,(y)yh/20,(yx)yh/2q1在x=0的小边界上，应用圣维南原理，列出三个积分的应力边界条件：负面上应力与面力符号相反，有h/2h/2(h/2h/2(h/2h/2xy)xx)xx)x0dxFs0dxFn0ydxM在x=l的小边界上，可应用位移边界条件Uxl0,vxl0这两个位移边界条件也可改用三个积分的应力边界条件来代替。首先，求固定端约束反力，按面力正方向假设画反力，如图所示，列平衡方程求反力:

4、Fx0,FnFnqlFnqilFnFy0,FsFsql0FsqlFs121MA0,MM'FSlqlq1lh022由于x=l为正面，应力分量与面力分量同号，故h/2h/2(x)xldyFnqilFnh/2qjhh/2(x)xlydym(Mh/2M粤MFJ日ql220FnMx【2-10】试应用圣维南原理，列出图2-19所示的两个问题中OA边上的三个积分的应力边界条件，并比较两者的面力是否是是静力等效？【解答】由于h冷l,OA为小边界，故其上可用圣维南原理,写出三个积分的应力边界条件：x(a)上漏面OA面上面力fx0,fy-qb由于OA面为负面，故应力主矢、主矩与面力主矢、主矩符号相反，有b

5、vdx0yy0bvcxdx0yy0b0fydxb-fvxdx0y-qdxbqbxdxb,图2-19qb212(对OA中点取矩)b/2b/2qb2qb212b0yxy0dx0(b)应用圣维南原理，负面上的应力主矢和主矩与面力主矢和主矩符号相反,主矩为负，则面力主矢y向为正,h/2(xy)xldyFsqlFsbvdxFn0yy0NbvxdxM0yy0qb2qb212xy0dx综上所述，在小边界OA上，两个问题的三个积分的应力边界条件相同，故这两个问题是静力等效的。【2-11】检验平面问题中的位移分量是否为正确解答的条件是什么？【解答】（1）在区域内用位移表示的平衡微分方程式（2-18）;（2）在S

6、上用位移表示的应力边界条件式（2-19）;（3）在Su上的位移边界条件式（2-14）;对于平面应变问题，需将E、作相应的变换。【分析】此问题同时也是按位移求解平面应力问题时，位移分量必须满足的条件。【2-12】检验平面问题中的应力分量是否为正确解答的条件是什么？【解答】（1）在区域A内的平衡微分方程式（2-2）;（2）在区域A内用应力表示的相容方程式（2-21）或（2-22）;（3）在边界上的应力边界条件式（2-15）,其中假设只求解全部为应力边界条件的问题；（4）对于多连体，还需满足位移单值条件。【分析】此问题同时也是按应力求解平面问题时，应力分量必须满足的条件。【补题】检验平面问题中的应变

7、分量是否为正确解答的条件是什么？【解答】用应变表示的相容方程式（2-20）【2-13】检验平面问题中的应力函数是否为正确解答的条件是什么？【解答】（1）在区域A内用应力函数表示的相容方程式（2-25）;（2）在边界S上的应力边界条件式（2-15）,假设全部为应力边界条件；（3）若为多连体，还需满足位移单值条件。【分析】此问题同时也是求解应力函数的条件。【2-14】检验下列应力分量是否是图示问题的解答：图2-202(a)图2-20,外=与4，ybxy0。【解答】在单连体中检验应力分量是否是图示问题的解答,必须满足：（1）平衡微分方程（2-2）;（2）用应力表示的相容方程（2-21）;（3）应力边

8、界条件（2-15）。（1）将应力分量代入平衡微分方程式，且fx（2）将应力分量代入用应力表示的相容方程式（2-21),有y=与0=右b2应力分量不满足相容方程。因此,该组应力分量不是图示问题的解答o(b)图2-21,由材料力学公式，xxybl（取梁的厚度b=1）,得出所示问题的解答：x3xy2q甘lh3xy四三行4Ih2.一.4y）。又根据平衡微分方程和边界条件得出：3qxyy2Ih-0试导出上述公式，并检验解答的正确性。2l（1）推导公式在分布荷载作用下,梁发生弯曲形变，梁横截面是宽度为1,高为h的矩形，其对中性轴（Z轴）h3的惯性矩I12应用截面法可求出任意截面的弯矩方程和剪力方程M(x)

9、9x3,Fx6l2除o2l所以截面内任意点的正应力和切应力分别为:xy23Fsx4yZ1T2bhh23qx2了书h24y2根据平衡微分方程第二式（体力不计）yxyyx得:3qxy.2Ih32qxL2qih3根据边界条件yyh/20qx2,T3qxy.2ih将应力分量代入平衡微分方程（2-2）第一式：22xyxy6q.6q0右满足h3ih3第二式自然满足将应力分量代入相容方程（2-23）2222xy12q型12q过qih3qih3应力分量不满足相容方程。故，该分量组分量不是图示问题的解答。第一章平面问题的直角坐标解答【3-1】为什么在主要边界（大边界）上必须满足精确的应力边界条件式（2-15）,

10、而在小边界上可以应用圣维南原理，用三个积分的应力边界条件（即主矢量、主矩的条件）来代替？如果在主要边界上用三个积分的应力边界条件代替式（2-15）,将会发生什么问题？【解答】弹性力学问题属于数学物理方程中的边值问题，而要使边界条件完全得到满足，往往比较困难。这时，圣维南原理可为简化局部边界上的应力边界条件提供很大的方便。将物体一小部分边界上的面力换成分布不同，但静力等效的面力（主矢、主矩均相同），只影响近处的应力分布，对远处的应力影响可以忽略不计。如果在占边界绝大部分的主要边界上用三个积分的应力边界条件来代替精确的应力边界条件（公式2-15）,就会影响大部分区域的应力分布，会使问题的解答精度不

11、足。【3-2】如果在某一应力边界问题中，除了一个小边界条件，平衡微分方程和其它的应力边界条件都已满足，试证：在最后的这个小边界上，三个积分的应力边界条件必然是自然满足的，固而可以不必校核。【解答】区域内的每一微小单元均满足平衡条件，应力边界条件实质上是边界上微分体的平衡条件，即外力（面力）与内力（应力）的平衡条件。研究对象整体的外力是满足平衡条件的，其它应力边界条件也都满足，那么在最后的这个次要边界上，三个积分的应力边界条件是自然满足的，因而可以不必校核。【3-3】如果某一应力边界问题中有m个主要边界和n个小边界，试问在主要边界和小边界上各应满足什么类型的应力边界条件，各有几个条件？【解答】在

12、m个主要边界上，每个边界应有2个精确的应力边界条件，公式（2-15）,共2m个；在n个次要边界上，如果能满足精确应力边界条件，则有2n个；如果不能满足公式（2-15）的精确应力边界条件，则可以用三个静力等效的积分边界条件来代替2个精确应力边界条件，共3n个。【3-4】试考察应力函数ay3在图3-8所示的矩形板Ox和坐标系中能解决什么问题（体力不计）?h_l【解答】相容条件：yf图3-8不论系数a取何值，应力函数ay3总能满足应力函数表示的相容方程，式（2-25）.求应力分量当体力不计时，将应力函数代入公式（2-24）,得x6ay,y0,xyyx0考察边界条件上下边界上应力分量均为零，故上下边界

13、上无面力左右边界上；当a>0时,考察x分布情况，注意到xy左端:fx(x)x06ay0yhfyxyx00右端：fx6ay(0yh)fy(xy)xl0应力分布如图所示，当l，>h时应用圣维南原理可以将分布的面力，等效为主矢，主矩主矢的中心在矩下边界位置。即本题情况下，可解决各种偏心拉伸问题。偏心距e：因为在A点的应力为零。设板宽为b,集中ei-PL-荷载p的偏心距e：('八Pbhpe2_bh/60eh/6同理可知，当a<0时，可以解决偏心压缩问题。【3-5】取满足相容方程的应力函数为：ax2y,bxy2,cxy3,试求出应力1h/211h/2Ox-I*分量（不计体力），

14、画出图3-9所示弹性体边界上的面力分布，并在小边界上表示出面力的主矢量和主矩。图3-9(1/h)【解答】（1）由应力函数2一，一axy,得应力分量表达式考察边界条件，由公式（主要边界，上边界yfx(y0,2-15)y2ay,xy(lx(my面力为2axyx2axyx)sxy)sfx(s)fy(s)fy(yh)ah主要边界，下边界yahx向主矢:Fxh/2h/2(x)xody0y向主矢:Fyh/2h/2(xy)x0dy0主矩：Mh/2h/2(x)xoydy0次要边界,右边界x=l上，面力的主矢，主矩为x向主矢:Fxh/2h/2(x)xidyy向主矢:Fyh/2h/2(xy)xldyh/2h/2(

15、2al)dy2alh主矩：Mh/2h/2(x)xlydy0yx弹性体边界上面力分布及次要边界面上面力的主矢，主矩如图所示bxy2将应力函数代入公式（2-24）,得应力分量表达式yx2byfy(y次要边界，左边界x=0上，面力的主矢，主矩为考察应力边界条件，主要边界，由公式（2-15）得fxbh,fy,h在y一主要边界，上边界上，面力为2,.hhh在y-，下边界上，面力为fxybh,fyy0222在次要边界上，分布面力可按（2-15）计算，面里的主矢、主矩可通过三个积分边界条件求得:在左边界x=0,面力分布为fxx0,fyx02by面力的主矢、主矩为x向主矢:Fxh2h2x0dyy向主矢:Fyh

16、2h2xyx°dyh2h22byx0dy0主矩；Mh/2h/2(x)x°ydy在右边界x=l上，面力分布为fxxl2bl,fyxl2by面力的主矢、主矩为h/2h/2X向主矢：Fxh/2xxidyh/22blS2blhy向主矢：Fy'h/2h/2xyxldyh/2h/22bydy0h/2h/2主矩：M'h/2xxlydyh/22b1ydy0弹性体边界上的面力分布及在次要上面力的主矢和主矩如图所示3cxy(3)将应力函数代入公式（2-24）,得应力分量表达式x6cxy,y0,xy考察应力边界条件，在主要边界上应精确满足式（2-15）上边界yh上，面力为3.24

17、ch，fyy下边界y=-±,面力为23 .2hch,fyy04 2次要边界上，分布面力可按（2-15）计算，面力的主矢、主矩可通过三个积分边界求得:左边界x=0上，面力分布为2fxx00,fyx03cy面力的主矢、主矩为h/2x向王矢：Fxxxody0xh/2xx0一、h/2h/2213y向王矢：Fyxydy3cydychyh/2xyx0h/24、h/2主矩：Mydy0-h/2xx0'右边界xl上，面力分布为面力的主矢、主矩为fxxl6cly,fyxl3cy2x向主矢Fxh/2x,dyh/2xxlh/2h/26clydy0y向主矢：Fyh/2h/2yxldyh/2h/22,3

18、cydy1ch34主矩：Mh/2h/2xx1ydyh/2h/22136clydy-clh弹性体边界上的面力分布及在次要边界上面力的主矢和主矩，如图所示【3-6】试考察应力函数F22市xy(3h24y2),能满足相容方程，并求出应力分量（不计体力），画出图:h/2h/2O3-9所示矩形体边界上的面力分布（在小边界上画出面力的主矢量和主矩），指出该应力函数能解决的问题。(1与h)【解答】（1）将应力函数代入相容方程（2-25)图3-94222xy0,显然满足（2）将代入式（2-24）,得应力分量表达式12Fxy-0x3,y,xyhyx3F(12h（3）由边界形状及应力分量反推边界上的面力:在主要边

19、界上（上下边界）上,应精确满足应力边界条件式（2-15),应力yyh/201yxyh/20h因此，在王要边界y一上，无任何面力,2即fx0,fyy在x=0,x=1的次要边界上，面力分别为:x0:fx0,fy或1名2hh2xl:fx12Fly-3,fyh因此，各边界上的面力分布如图所示:在x=0,x=l的次要边界上，面力可写成主矢、主矩形式:x=0上x=l上加主矢：FnJh/2_fxdyh/20,FN2h/2fxdy0h/2则主矢：Fs1=h/2_fydyh/2yJF,Fs2h/2_fydyFh/2y、心h/2主矩：M1=1-h/2-Lydy0,m2h/2_h/2fxydyFl因此，可以画出主要边界上的面力，和次要边界上面力的主矢与主矩，如图:(a)(b)因此，该应力函数可解决悬臂梁在自由端受集中力F作用的问题。232【3-7试证予453孑1）果3yy,4、一，一，（2方-）能满足相容方程，并考察它在hh图3-9所示矩形板和坐标系中能解决什么问题（设矩