动力气象学第7章郭ppt课件

1、天气图上可见：天气图上可见：1、气压场、高度场根本呈波状分布。、气压场、高度场根本呈波状分布。2、一个纬圈上有、一个纬圈上有36个波个波 ，波在几十，波在几十个经度。尺度在个经度。尺度在106m，大尺度动摇。，大尺度动摇。 称大气长波称大气长波Rossby波波3、准地转，准涡旋运动的特点。、准地转，准涡旋运动的特点。4、振幅，大约是、振幅，大约是101hPa，大振幅的，大振幅的动摇；动摇；5、这种动摇控制日常天气、这种动摇控制日常天气重要动重要动摇。摇。 描画动摇的波参数：波长，波速，周期，振幅动摇学的优点：1、可以利用成熟的动摇学实际对天气系统形 成机理、它的发生开展和挪动进展研讨。2、槽脊

2、的挪动，即等位相线的运动， 即波的挪动。 槽的移速相速波速3、动摇学把气旋低压、反气旋高压 系统联络起来。 动摇学与涡旋动力学、大气能量学讨论的对象、内容、目的一样；角度和实际不同，可以相互补充。 学习中应该将它们联络起来思索。 目前动摇学是主流实际。 e.g.1 气旋加强 涡度添加涡旋动力学； 槽加深动摇学 K添加能量学。e.g.2 槽脊东移动摇学；。气旋东移涡旋动力学即气旋后：即气旋前：, 0, 0tt本章目的：本章目的： 用动摇学实际讨论天气系统的构成、用动摇学实际讨论天气系统的构成、发生开展及挪动的机理。发生开展及挪动的机理。经过大气运动方程进展实际讨论。经过大气运动方程进展实际讨论。

3、存在问题：存在问题： 除了大尺度的天气动摇外、大气中除了大尺度的天气动摇外、大气中根本方程中还存在其他动摇。根本方程中还存在其他动摇。 四类根本动摇：大气长波，声波，重力波，惯性波。没有电磁学方程，不能不包含电磁波、光波例如：方程就包含了声波构成的机制： 01010uxPdtduxpBpRTpABVtA线间压缩知：线向东扰动，由滤波噪音：要去掉的。次要：如声波等谐音：要保留的；重要：大气长波 滤波的目的：滤波的目的： 去除次要动摇的干扰，讨论主要动摇；去除次要动摇的干扰，讨论主要动摇；特别在数值预告中：特别在数值预告中： )0()()()()(ttttfuutftutftuttt代替无限元即用

4、有限元差分不能取太小由于计算机资源限制，误差时时间步长tttutu00例如：例如： 假设取时间波长为假设取时间波长为10分钟，对于时分钟，对于时间尺度为间尺度为105s的天气尺度动摇来说，误的天气尺度动摇来说，误差较小。而对于象声波等快波来说，误差差较小。而对于象声波等快波来说，误差就很大就很大(随机的，且是累积的。随机的，且是累积的。如何在方程中就进展滤波？如何在方程中就进展滤波？例如：声波是由于大气可紧缩性引起的。例如：声波是由于大气可紧缩性引起的。假设大气是不可压的就可以滤去声波，但假设大气是不可压的就可以滤去声波，但对天气动摇影响不大。对天气动摇影响不大。研讨天气动摇的机制、性质研讨天

5、气动摇的机制、性质了解天气了解天气变化的规律和机理。变化的规律和机理。研讨次要动摇的机制和性质研讨次要动摇的机制和性质滤波。滤波。所以，只需是根本方程包含的动摇，都必所以，只需是根本方程包含的动摇，都必需研讨。需研讨。第一节第一节 动摇的根本知识动摇的根本知识1、动摇定义：、动摇定义： 振动在弹性媒介中的传播。振动在弹性媒介中的传播。需求二个条件：需求二个条件：1振动振动2可以传播。可以传播。 质点与质点之间建立联络质点与质点之间建立联络e.g.单个单摆摆动，不能引起其它单摆摆动；单个单摆摆动，不能引起其它单摆摆动；但用一根线把它们的摆球连起来，那么一个但用一根线把它们的摆球连起来，那么一个摆

6、动可以传播出去。摆动可以传播出去。缺一不可传播机制振荡机制波动机制传播的是振荡的形状。振荡引起的机制： 回复力机械学中的观念。普通回复机制方向相同。不稳定：净浮力与位移；向相反，可以产生振荡稳定：净浮力与位移方如大气层结传播机制：质点与质点之间的联络 动摇的最大特点：周期性时间上周期变化；空间上周期分布 有规律、反复发生可预测2、动摇的表达、动摇的表达波参数波参数 位相)22(cos),(tTxLAtxS简谐波：简谐波： 其中，A振幅； L波长：相邻两个同位相点间的间隔，即一个完好的波形的长度； xT周期： 质点完成一个全振动需求的时间； c波速或相速： 等位相线&等位相面的挪动速度，

7、即槽的移速； 动摇学中，求解天气系统挪动的问题，即求解波速c的问题。k波数： 间隔内波的数目； 22Lk圆频率： 时间内质点完成全振动的次数。 22TTLdtdxCTdtdxLtTxLdtdxCtkx常量的移速。波速：等位相线（面）常量常量022)22()(一个周期，正好挪动一个全波形一个周期，正好挪动一个全波形)(cos)cos()22cos(),(ctxkAtkxAtTxLAtxS3、动摇的数学表示、动摇的数学表示 任一个动摇，可以用无穷多个不同波长、不同强度的简谐波单波、单色 )叠加而构成 数学上，任一周期函数都可以用傅立叶级数展开来表达。)(sin)(cos),(tcxkBtcxkAS

8、StxSmmmmmmmmmm=0,1,2,3lmmlLkm2/22波长波长L=l/mm纬向波数目整数纬向波数目整数也可以用复傅立叶级数表示也可以用复傅立叶级数表示mmmmmmtxkimmCBAtxsiBACeCSmm或者可以得到各已知，其中;);,()Re()(0),(mmmSStxS假设是线性动摇，那么动摇方程为：假设是线性动摇，那么动摇方程为：0000),(mmmmmLSLSSLLtxLS为线性算子，则有：这里取动摇方式解为简谐波解 1某个简谐波最具有代表性 2每个简谐波都满足原方程，都具有一样性质解)()sin()cos(tkxiAeStkxAStkxAS或或可见振幅A常量，不随时空变化

9、，故没有方法讨论波的强度变化，同样无法讨论频率、波数的时空变化。 主要用于讨论线性动摇的传播问题 非线性动摇波波相互作用)(ctxktkx一维动摇只随x变化，动摇在x方向上传播。 一维动摇 一维运动一维运动: 0, 0, 0zywvu一维动摇:0/, 0可以不等于wvzy二维动摇： j li kKtlykx波矢涡旋运动大气长波的斜槽构造用二维动摇表达。 塔发射的球面波三维波动：声波、电视二维波动：湖里水面波一维波动：渠道波典型波动：一维波动二维波动三维波动）：单个简谐波解（单波解tkxtlykxtnzlykxAeAASi;sin;cos的方向波速方向等位相线（面）的法线波矢：CKtrKkzj

10、yi xrknj li kKtnzlykx22222)(nlkKKKKKKCCcccKnlknclckczyxzyx均所以均因为而;,kcjcicCzyx第二节第二节 波群和波速度波群和波速度 振幅表示了动摇强度振幅表示了动摇强度能量能量 。2AE 振幅是时空的函数达实际的波动多个简谐波叠加可以表是常量。单个简谐波，振幅mmmSSASS0思索思索“线性动摇传播时，运用单个简谐波解线性动摇传播时，运用单个简谐波解思索动摇强度变化时，应该用多个简谐波叠加称群波或波群或波列或波包。多个简谐波迭加多个简谐波迭加至少是至少是2个。个。调查二个振幅一样，调查二个振幅一样，频率与波数相近的简频率与波数相近的

11、简谐波迭加的结果。谐波迭加的结果。频率相近波数相近21122112)(2)(1&2211kkkkAeSAeStxkitxkicos2sincossincos)22()22()22()()(211212212121212211iieeeeAeAeAeSSSiitxkkitxkkitxkkitxkitxki12122121,;2,2kkkkkk且令：)()22cos(2tkxietxkAS则：)22cos(2),(txkAtxA令：)(),(tkxietxAS则：波数为波数为k,圆频率为圆频率为，振幅为，振幅为 的动摇的动摇),(txAdkdkdtdxctxkAtxAAg速称为群速度。波振

12、幅（波能量）的传且传播的。随时空也是周期变化，这里常量*)22cos(2),(慢变波包相的变化缓慢，所以振幅的变化要比位由于, kk相速度与群速度：相速度与群速度：相速度是位相的传播速度，如槽脊的移速相速度是位相的传播速度，如槽脊的移速群速度是振幅群速度是振幅/能量的挪动速度。能量的挪动速度。knjlikCKKCKnlkdkdckckgg群速度为相速度为已知频散关系三维波动群速度为则相速度为：一维波动已知频散关系2)(),(;)(两个频率相近的简谐波迭加后的波形波形传播的速度即为群速度？ dkdckcdkdckcg1、c与k无关该动摇的波速与波长无关非频散波播而传播波动的能量随波动的传 ; c

13、cg2、c与k有关该动摇的波速与波长有关频散波播而传播波动的能量随波动的传 ; ccgccgccg叶笃正,1949,能量频散实际:槽在传播过程中,会经过能量频散作用,在下游激发或加强一个动摇上游效应气候遥相关景象气候遥相关景象直接环流遥相关直接环流遥相关:(2)定常波列遥相关定常波列遥相关(Hoskins,1979):PNA型遥相关型遥相关东亚北美型遥相关东亚北美型遥相关Nitta，黄荣辉，黄荣辉1987第三节第三节 微扰动线性化方微扰动线性化方法法求解动摇：从根本方程入手,如： fvxPzuwyuvxuutu1未知量的二次及二次以上乘积项非线性项；含有非线性项的方程非线性方程。所以大气运动根

14、本方程组非线性方程组求解困难求解困难:作线性化或者求数值解作线性化或者求数值解大气中存在非线性景象大气中存在非线性景象 如多态、突变。如多态、突变。在某些条件下把非线性方程线性化。在某些条件下把非线性方程线性化。引见微扰动线性化方法。引见微扰动线性化方法。 根本思想：1任一气候要素变量，由知根本量叠加上未知扰动量组成，即：sss且 ss微扰动 2根本量满足原方程。3)扰动量的二次及二次以上乘积项非线性项，可作为高阶小量忽略。得到线性方程。以 线性化为例：fvxPuVtu1,) 1 (PPPvvvVVVuuu设：AA 且，A代表任一物理量。 2代入方程： 其中 xx1111)1 (112v fv

15、 fxPxPxPxPuVuVuVuVtutu 2211根本量满足原方程 v fxPuVtu1扰动量二次以上乘积项可忽略 v fxPxPuVuVtu 21此时，方程方式上虽然多了几项，但由于根本量是知的，故如今的方程是线性方程。微扰动线性化方法适用于小振幅的扰动。微扰动线性化方法适用于小振幅的扰动。对于有限振幅的扰动，这时不满足对于有限振幅的扰动，这时不满足AA 扰动量的二次以上乘积项不能作为高阶扰动量的二次以上乘积项不能作为高阶小量忽略。非线性项重要。小量忽略。非线性项重要。 小振幅扰动是主要是线性景象。小振幅扰动是主要是线性景象。 有限大振幅扰动为非线性景象有限大振幅扰动为非线性景象可以略去

16、 表示 uV 重要。物理上：非线性作用不积项，数值很小；数学上：扰动量二次乘如阻塞情势是大振幅扰动，非线性过程， 用线性过程就不能解释阻塞高压构成的机制和特征。第四节第四节 声波声波 方程组可以描画的动摇有： 声波、重力波、惯性波、大气长波Rossby波、Kelvin波热带。研讨声波的目的研讨声波的目的滤波滤波物理分析：空气块受紧缩 0 V连续方程）绝热过程）压缩膨胀速度很快，（质量守恒(TP状态方程回复机制运动方程知，产生辐散朝右产生的P1“大气可紧缩性是声波的产活力制。大气可紧缩性是声波的产活力制。声波的振动，与传播方向一致声波的振动，与传播方向一致 典型的纵波。典型的纵波。 与天气系统振

17、荡周期为几天，传播速与天气系统振荡周期为几天，传播速度为度为10m/s与风速相当相比，声波是与风速相当相比，声波是高频波高频波 假设不滤去，会引起不稳定。假设不滤去，会引起不稳定。 声波的每个物理过程，都是可以用根本方程声波的每个物理过程，都是可以用根本方程描画的；描画的；大气方程组一定具有声波解。大气方程组一定具有声波解。声波的物理模型 1物理模型首先要突出研讨对象的产活力制声波产生的机制、过程、物理条件要保管、突出。 2去掉次要的动摇，即滤波给出的条件要能去掉其它动摇，保管声波。 3尽量使问题简化如：声波可以是三维传播的，但为了简单起见，可简化为一维问题，机制没发生变化。 物理模型物理模型

18、假设：假设：1大气是可紧缩的。 2大气运动仅仅局限在x轴上 由于声波是纵波，那么声波只在x向传播简化问题，且滤掉的横波如重力波、大气长波等如：重力波水面波：上下振动，程度方向传播。 )0, 0(wv3不计科氏力f0科氏力不是引起声波的主要作用 滤去了由科氏力产生的波，如惯性波、大气长波等。 4膨胀和紧缩是绝热过程数学模型：数学模型：泊松方程ConstPxuxutxPxuutu01三个方程、三个未知量闭合方程组 011.lndtdPdtdPdtdPPdtdeqdtdConstP001dtdPdtdPxuxutxPxuutu方程组包含了声波的机制 xudtduxPxuutuxPdtdPdtdPdt

19、dPdtdxuxutxu改变0)1(010)0(0)0(001032xPxuutuxuPxPutPdtd得：）式消去）、（2微扰动的线性化：1设：设： 且且uuuPPPConstConstuConstP2代入方程，得到： 且留意到：2110102xPxPxuuxuutuxuPxuPxPuxPutP3略去扰动量的二次乘积项即非线性项：)2(01) 1 (0 xPxuutuxuPxPutP4求动摇解：即消去)2() 1)(,xPxutu形式解为双曲型的波动方程，令0)(222PxPPxut)(ctxikAePikxPikikAexPikctPikcikcAetPctxikctxik)()()()(

20、的条件为：存在非零解即波动存在具有零解；PPPPucPikPPikuikc0)(0)()(2220)(2PucTRuPuc5讨论：1声波是线性叠加在根本气流上，一维动摇，声波是双向传播的 。 2波速c与k无关，是非频散波 。 3声波的传播速度c，取决于物质常数，声波的传播速度取决于介质。 4 比是快波与大气长波的移速11121010mssmc5滤波的条件：大气不可压 程度无辐散&地转近似 去掉程度向的声波 静力平衡气压取决于气柱分量而不是紧缩程度 去掉垂直向的声波 滤波的方法不是独一的 第五节第五节 重力波重力波 1、实践大气：没有自在、实践大气：没有自在面。在讨论动力过程时，面。在讨

21、论动力过程时，经常把大气简化为均质经常把大气简化为均质大气大气具有了自在面。具有了自在面。 在大气自在面上会在大气自在面上会产生类似于水面波的动产生类似于水面波的动摇摇重力波。重力波。自在面自在面密度不同流密度不同流体的交界面。体的交界面。2 2实践大气是层结流体，看作是许多密度不实践大气是层结流体，看作是许多密度不同的流体层组成。同的流体层组成。 不同密度的流体交界面上，会产生重力波。不同密度的流体交界面上，会产生重力波。如：稳定层结下，气块受净浮力重力和浮力的合力的回复力作用，作振荡；假设振动可以传播，构成动摇。两种重力波 层结大气内部重力内波大气自由面上重力外波一、重力外波一、重力外波物

22、理分析：均质流体的自在外表上产生的动摇，与水面波一样。以一维渠道波为例：垂直剖面图：没有扰动，没有扰动，水面呈程度水面呈程度的，流体深的，流体深度度H为常量。为常量。如初始时辰，给AA向上的扰动：AA间的压强气柱高度BA间、AB间A线向左，A线向右的压力梯度力A线向左运动，A线向右运动。产生两种作用：产生两种作用： AA间产生辐散，自在面下降，压力减小。 压力梯度力减小，但继续加速辐散程度，压力梯度力为零由于惯性继续辐散产生向内的压力梯度力辐散减弱至0，这时向内的压力剃度力最大，产生辐合，自在面上升产生振荡。 自在面上升-产生向外的压力梯度力辐散自在面下降回复机制。辐合辐散运动回复机制从运动角

23、度讲，水平的（气柱重量差产生）力梯度力是回复机制。从力的角度讲，水平压AA间辐散BA间、AB间辐合 由面上升扰动向左右两边传播 传播的机制：程度辐合辐散 由上面分析可见，重力外波性质：双向传播 上下振荡、程度传播垂直向横波 构成条件：自在外表的存在构成条件：自在外表的存在 静力平衡静力平衡 程度辐合辐散是产生、传播的重要机制。程度辐合辐散是产生、传播的重要机制。 重力外波的物理模型应包括的机制： 自在面坡度变化相应的压力梯度力程度的辐合辐散运动引起自在面的变化。重力外波的物理模型： 均质不可压，且具有自在外表滤去重力内部、声波 静力平衡滤去垂直向声波 不计科氏力作用滤去惯性波、大气长波 动摇是

24、一维的；运动限制在xz平面内v=0)滤去程度向横波 数学模型：数学模型： 0011zwxugzPxPzuwxuutuu，w，P ，是闭合方程组但这里没有表达自在外表的性质由静力平衡 ：xhgxPzhgP1)(程度压力梯度力与自在外表的坡度相联络程度压力梯度力与自在外表的坡度相联络10Pgz同时辐合辐散会导致自在外表高度同时辐合辐散会导致自在外表高度发生变化发生变化由延续方程描画。由延续方程描画。把延续方程对整层流体积分，即：0)(0hdzzwxu得到）注意：不能从正压条件与高度无关，即：由它驱动的水平运动也与高度无关，由于水平压力梯度力( ; 0zuxhg00wwxuhhdtdhwwh同时，底

25、面是水平的，则000dtdhxuh0 xuhxhuth)(uhxth1;)(xxuhxuh)(uhx 单位时间，经过单位程度截面、高为h的空间体的东西侧面的体积净流出量。th单位截面积空间体内的流体体积变化率； 质量守恒均质不可压体积守恒 表达了程度辐合辐散对自在面高度的影响。0 xuhxhuthxhgxuutu自在外表坡度产生压力梯度力，改动自在外表坡度产生压力梯度力，改动大气的程度运动，由此产生的辐合辐大气的程度运动，由此产生的辐合辐散运动又改动自在外表的坡度。散运动又改动自在外表的坡度。令 , HConst hHhConstuuuu,00 xuhxuHxhuxhuthxhgxuuxuut

26、u)2(0) 1 (0 xuHxhuthxhgxuutu消去u： ) 1)()2)(xHxut0)(222xhgHhxut令方式解： )(ctxikAeh0)()(22hikgHhikuikc要使 0 h0)(2gHucgHuc讨论：讨论：重力外波线性叠加在根本气流上重力外波线性叠加在根本气流上双向传播双向传播如g10m/s2，H=10km时， gH300m/s快波，高频波。 非频散波。滤波的条件：滤波的条件：程度无辐合辐散或准地转近似程度无辐合辐散或准地转近似没有自在外表两种情况：充溢整个空没有自在外表两种情况：充溢整个空间，刚性上边境间，刚性上边境 假设不思索重力，也可以滤去重力外波，假设

27、不思索重力，也可以滤去重力外波，但同时也消去了天气动摇。但同时也消去了天气动摇。另一种解法：不用消元，行列式法。另一种解法：不用消元，行列式法。)()(ctxikctxikBeuAeh0)(0)(uHikhikuikchgikuikuikc存在非零解： 0cuHgcu0)(2gHucgHuc 普通地，求解由普通地，求解由56个未知量组成的方个未知量组成的方程组时，可以：先消元，去掉程组时，可以：先消元，去掉23个未知量；个未知量；再用行列式法求解。再用行列式法求解。二、重力内波二、重力内波重力外波发生在自在外表即的不延续面上的动摇。重力内波发生在稳定层结的层结大气中。浮力振荡发生在稳定层结的层

28、结大气中，由于只需在稳定层结下，才干构成回复机制，使振荡传播出去构成动摇。浮力振荡：在稳定层结中，当气团遭到垂直扰动时，它要遭到与位移相反的净浮力回复力作用而在平衡位置附近发生振荡，这种振荡称为浮力振荡。类比于弹性振荡物理分析：稳定层结中，垂直向遭到扰动，构成浮力振荡，经过程度的辐合辐散传播重力内波。1 大气层结( )zP( )( )z( )( )zT( )P zzzzT zz：由低层向高层，气柱的长度在减小，：在重力的作用下，粒子集中在下层，：大气吸收地面的长波辐射而增温，P,PVCPConstC准静力内部气压始终与环境气压一致，故气块在上升过程中通过膨胀使干绝热降温,由于热传导很慢，气块在

29、上升膨胀过程中，本身的温度递减率：气块在上升膨胀过程中，本身的温度递减率：TzddTdz大气环境温度递减率：大气环境温度递减率：二者的大小关系表达了不同的层结情况： 假设 ，即周围温度下降得快，故气团T周围 ， 重力浮力，净浮力向上，不稳定层结； 假设 ，即周围温度下降得慢，故气团T浮力，净浮力向下，稳定层结； 假设 ，净浮力为零，中性层结。TTddd1d wPgd tz dwggdt gggTTTgTTgTTTRTPgRTPTRPgdtdw) 1(111)()(dwggdt 000000()()ddddTTTzTzdzTTTzTzzTzTzdwggzdtTT 2,dd zNgwTdt 令 且

30、 222dzNzdt 20dN若稳定层结，cossinNzANtBNt解为：，振荡解，其中： 为振荡频率。0000(),()PPARARCCPPdwTTTTgPPdtT由于，代入得：000000002()()()()()pppARARCCARCPPPPdwTTgggdtTPPdzzgdzzgzNzz 气块上升，干绝热过程，位温不变2lngNgzz其中，20dN若稳定层结，cossinNzANtBNt解为：，振荡解，其中： 为振荡频率。气块上升，是干绝热过程，不变；而环境 在P一样时， 净浮力向下，回复力作用，产生浮力振荡0,0gz0TTTTgT2dwN = 0= 0dtdwN 0dt中性层结下

31、，气块受扰将处于中性平衡状态；不稳定层结下，气块受扰将远离平衡位置。所以只能在稳定层结下才能形成重力内波。 2 解释：上边境为刚壁，消去了重力外波。 对AB间的流体而言： 扰动向上，由大气的延续性知：下层周围流体辐合补充，上层流体 辐散散开； 对周围流体而言： 上层辐合，下层辐散下沉运动，再由同样的方式影响周围流体； 再由回复力作用，一会儿上升，一会儿下沉，即构成动摇。n综上：n 稳定层结中，垂直向遭到扰动，就会在与位移相反的净浮力作用下，构成浮力振荡，经过程度的辐合辐散传播重力内波。n注：在实践大气中，这样的上升运动水汽凝结中尺度暴雨云呈带状， 尺度在百公里范围左右。3重力内波的物理模型：假

32、设：在延续方程中： 滤去声波 课本P249 包辛内斯克近似上下边境刚性：滤去重力外波 由于程度的辐合辐散必然在自在外表上产生动摇。运动是一维的。f0，不计科氏力：滤去惯性波、大气长波。准静力、干绝热过程。0t数学模型：数学模型： ()()()()0uuuPuwtxzxwwwPuwgtxzzuwxz ,PVCPConstC 热力学方程(ln):dPConsteqdt对热力学方程 进行变换 (lnln)0()dPdtPPPPuwuwtxztxz注：在热力学方程中的 0t这是由于：干绝热过程中，经过膨胀引起气团内变化，故重力变了；而外界的(z)也在减小。所以哪个降得快，就会影响净浮力的方向，从而产生

33、重力内波在热力学方程中必需思索 0t对此方程进展线性化为简化起见，是在静止的、层结大气中：,( ),( )uu ww PP zPz设0uuuuuuPuuwwttxxzzxwwwwwwPPuuwwggttxxzzzzuuwwuwwxxxzzzzPPuwtx 22()()PPPPPPwuwwzztxzz 略去扰动项的二次乘积项，并把 0Pgz代入上面方程组，得到： 00()()00()uPtxwPgtzuwuwwxzzxzPPPPwwtztz,uuww设(1)(2)0(3)()uPtxwPgtzuwxzPPPPwtzzt 对上面的第四个方程进展改写：11111211000000Nln,()()pA

34、RCPPPgTPR PzPRP由又由两边求ln，得到：0011lnlnlnln(1)lnPRP再对z求导，得：111ln()PPPzPzzzz两边同时 g，并利用声波波速公式 2,LPPcuc222(4)LLN cPwctgt由上下边境固定，知： 0H0,0zzww0H0,0zzww下面求解上面方程组：对(1)和(3)消去 222(3)(1):(5)wPutxt zx 对(2)和(4)消去 22222(2):(4)()()(6)LLggNwPtctttc 对(5)和(6)消去 222P: ()(5)(6)Lgttcx22222222220()00Lzz HgwNwtxzczxw 令方式解： (

35、)( ),ik x ctww z e (0)()0ww H()ikc,ikik x ctdwwetxzdz 且，代入方程，得到：222222()0Ldg dNwwkwdzc dzc210/m s4 4 性质：性质：机制：浮力振荡程度辐合辐散机制：浮力振荡程度辐合辐散正负两个方向长波正负两个方向长波频散波频散波动摇的速度动摇的速度c c几十几十m/sm/s 中尺度动摇中尺度动摇与日常局地性暴雨联络，对应着非常强的上升与日常局地性暴雨联络，对应着非常强的上升运动。运动。5青藏高原程度尺度在千公里：青藏高原程度尺度在千公里： 降水发生在背风面；降水发生在背风面； 影响大尺度天气影响大尺度天气引起槽脊

36、天气系统、气旋反气旋。引起槽脊天气系统、气旋反气旋。中尺度地形百公里：与中尺度天气对应。中尺度地形百公里：与中尺度天气对应。 气流爬坡，产生垂直扰动，稳定层结，引起浮力振荡，气流爬坡，产生垂直扰动，稳定层结，引起浮力振荡， 产生得动摇形为：产生得动摇形为：A随随z的添加而减小。的添加而减小。类同于单摆：第六节第六节 重力惯性波重力惯性波一一 惯性波惯性波惯性振荡惯性振荡“惯性：由于地球自转，产生最主要的惯性力是科氏力。惯性：由于地球自转，产生最主要的惯性力是科氏力。质点受扰动后，在科氏力作用下，产生振荡。质点受扰动后，在科氏力作用下，产生振荡。证：只思索科氏力： (1)(2)dufvdtdvf

37、udt 消去u： 222(2)0dd vf vdtdt或消去v： 222(1)0dd uf udtdt谐振荡，周期解： uAsinftBcosft或vAsinftBcosft其中，f_惯性振荡的圆频率。假设有传播机制，那么振荡会传播出去。 传播机制：程度辐合辐散若发生在自由表面上，则称重力惯性外波；若发生在层结大气中，则称重力惯性内波。与重力波一样，也与中尺度天气相联络。惯性波与重力波构成混合波，称为重力惯性波.以作旋转运动的一个水槽内的水受重力和惯性离心力为例：1没有旋转运动，那么：没有惯性力，是纯重力的作用下。单纯重力的作用，产生的垂直方向的振动、程度方向的动摇；单纯科氏力的作用，产生的程

38、度面上的振荡、垂直方向的动摇。2旋转运动很强，那么：很大，相比来看重力可以不计， 即在纯惯性力作用下。3重力、惯性力共存下：自在外表呈抛物线型时才稳定。二二 重力惯性外波重力惯性外波 假设：假设： 静力平衡，均质不可压：静力平衡，均质不可压：是常量；是常量； 有自在面；有自在面； 运动发生在旋转地球上，即运动发生在旋转地球上，即 00,ffConst ff滤去了声波、内波、大气长波；含有重力外波2个解、由于科氏力引起的惯性波2个解的解。假设为四个解，那么重力外波和惯性波分开；假设为两个解，那么阐明重力外波与惯性波混合成为了重力惯性外波。数学模型：数学模型：思索科氏力作用下的方程思索科氏力作用下

39、的方程00110vvvPuvuuuPuvf vtxyxuvwf utxyyxzy 11(),PhPhPg hzggxxyy &hhggxy0,0uvzz假设自在面高度hx，y，t：由静力平衡： 趋动大气运动的力气压梯度力与z无关h与z无关，所以由它们趋动的大气运动也与z无关与z无关00uuuhuvgf vtxyxvvvhuvgf utxyy 000()0()00,()0()hhhuvwuvdzhwwxyzxydhwwdthhhuvuvhtxyxyhhVt 连续方程积分:即：由“均质不可压和“质量守恒，推出“体积守恒。对上式的讨论：hV0,0,hV0,0,hhthht净流入， （）净流出

40、， （）原方程组变为：00()0uuuuhuvwgf vtxyzxvvvvhuvwgf utxyzyhhhuvuvhtxyxy 线性化：线性化：在静止情况下发生的扰动：在静止情况下发生的扰动： ,uu vv hHh HConst那么方程组变为：00()0uhgf vtxvhgf utyhuvHtxy 消元可得： 222200222()0gHfhttxy思索一维动摇，令 ()i kxthAe ,iiktx 代入得：22200()()()0iigHikfh要使 222000()()0hiigHikf 这是三次方程，所以应该有3个解：10定常波 实践大气中不会出现这样的动摇。所以，这个解是无意义的，

41、是由于在消元过程中使方程阶数变高了。222000gH kf22200gH kf 相当于两个动摇的合成重力外波02ucugHgHckgHk 惯性波0f220cfgHk重力惯性外波的波速公式：气候意义：是重力外波和惯性波的混合解由于实践大气中，重力和科氏力都存在，故重力外波与惯性波混合并存。重力惯性外波：频散波传播机制：程度辐合辐散.故对应中尺度天气过程，是高频波、快波，对应局地、短时、剧烈的天气景象。 第七节第七节 大气长波大气长波 大气长波很重要，从任一张天气图上都可以看出长波的性质：大气长波很重要，从任一张天气图上都可以看出长波的性质：大尺度动摇大尺度动摇等压线、等高线、流场等压线、等高线、

42、流场波状高低相间波状高低相间全球北半球天气图：最多有全球北半球天气图：最多有36个槽，故波长为几十个经度，个槽，故波长为几十个经度，为大尺度动摇。称为大气长波，或为大尺度动摇。称为大气长波，或Rossby波，或行星波尺度波，或行星波尺度与地球半径相当。与地球半径相当。强度：振幅10hPa，是大振幅的动摇。慢波。槽脊的传播速度或波速 c10m/s，缓慢波 这种动摇控制日常天气重要动摇。涡旋波。主要在程度面内运动、传播；是准程度无辐散的。程度向横波。振动在南北方向，传播在东西方向。总结：总结：大尺度动摇，涡旋运动，准地转，准程度无大尺度动摇，涡旋运动，准地转，准程度无辐散，准程度运动。辐散，准程度

43、运动。慢波：控制日常天气过程。慢波：控制日常天气过程。强度：大振幅。强度：大振幅。程度向横波：振动在南北方向，传播在东西程度向横波：振动在南北方向，传播在东西方向。方向。二二 假设：假设：运动局限在程度面内，运动局限在程度面内， 滤掉了垂直向的横波重力波滤掉了垂直向的横波重力波大气均匀不可压大气均匀不可压不思索层结，正压大气，密度常数不思索层结，正压大气，密度常数滤掉了声波，重力内波。滤掉了声波，重力内波。综合此二点，即假设程度无辐散，滤掉了重力惯性波。综合此二点，即假设程度无辐散，滤掉了重力惯性波。数学模型：u，v，P的闭合方程组()(1)()(2)0uuuPuvfvtxyxvvvPuvfu

44、txyyuvxy V,vukxy(2)(1)xyuvvtxy 大气长波主要是涡旋运动；描画涡旋运动的最好的物理量是，而不是程度运动，对应的在垂直方向上：故对上面方程组作些处置：简化的涡度方程,0uvvtxyvuuvxyxy 简化的涡度方程和延续方程：简化的涡度方程和延续方程：线性化：线性化：,uuu vv uConst 即假设大气长波叠加在均匀的西风基流上中高纬大气上空的西风气流并不均匀，存在西风急流00uuvvtxxyuvxy 代入方程，得到：有旋无辐散：可以引入流函数 22222,uyxyvx 略去二阶小量，得到：00uvtxuvxy引入流函数，并略去方程中扰动量的二次乘积项，得到：2()

45、0utxx 一元线性微分方程设动摇解：设动摇解：()i kx lytAe 代入上面的一元线性微分方程中，得到： 2222()()( ) 00iikuikilikkukkl 2cKK,xyccklgcijkl波速：波速： 群速度：群速度： 三 以一维的情况讨论： 一维，即l0，ukk1，传播： 波速： 2cukk与重力波的cugH 不同，大气长波单向传播； 22u00,0kku无基流时， ，向西传播且有西风基流时，要比较 与的量级大小2 cos,a其中 k纬圈上的波数，u2200kLckkLck大， 小， 小，东传短波东进；小， 大， 大，西传长波西退。20,2sssucukLku,0 ,0 ,

46、0 ,sssLLcLLcLLc西 退静 止东 进 是可以确定的，也可以确定；故c取决于k或L：由波静止时的临界波数，临界波长得到：2波速大小：短期过程，气旋尺度在千km量级，而Rossby波的传播速度在几百km/天。 天气系统几天过去。 不同于重力波的c 几千km/天，几个小时此天气系统就过去了。 210/m s 传播特点：传播特点：1单向缓慢传播单向缓慢传播2无基流时，纯无基流时，纯Rossby波西退；波西退； 有西风基流时，有西风基流时，Rossby波的传播有三种情况。波的传播有三种情况。2，机制：的存在，是Rossby波产生的必要条件。()()0ddfdfdffdvvvufdtdydyd

47、xtdt 其中，是垂直方向的相对涡度， 2sin2f 0addt绝对涡度守恒。 科氏参数或称牵连涡度随纬度变化会使 发生变化。系统有南北运动由上面方程知：效应：由的存在产生的结果 由于科氏参数f随纬度是变化的不等于0，当系统作南北运动时v不等于0，这时系统的牵连涡度发生变化；为坚持绝对涡度守恒，系统的相对涡度也要发生相应的变化。由这种机制产生的结果，称为效应，它是Rossby波的机制。关于关于Rossby波产活力制的不同说法：波产活力制的不同说法：回复机制：回复机制：初始时辰，根本西风气流下，初始时辰，根本西风气流下， 0； 如今：遭到向北的扰动，由于 ,0f,u u,0f在 的作用下，作反气

48、旋的圆周运动；直至回到原纬度，f回到原值；但由于惯性，会继续向南，此时作气旋式运动；再回到原纬度，受惯性继续相北； 这种说法：可以解释天气图上的波状气流；这种说法：可以解释天气图上的波状气流；但只是解释了质点的回复机制，没有给出波的传播机制；但只是解释了质点的回复机制，没有给出波的传播机制；而且看到的也是叠加在根本气流上的。而且看到的也是叠加在根本气流上的。所以这里看到的波状，实践上还是质点的振荡类似于前所以这里看到的波状，实践上还是质点的振荡类似于前面讲的单摆在振荡，下面的纸在挪动，留在纸上的波形。面讲的单摆在振荡，下面的纸在挪动，留在纸上的波形。传播机制：传播机制： dvdt 利用 作如下

49、讨论：Rossby波的机制波的机制回复机制；传播机制。回复机制；传播机制。 中间质点受扰动，v0 ， ，生成反气旋涡度点涡仅仅在一个地方有涡度，该点涡也会在周围诱导出反气旋流场，使得左边的流点遭到向北的扰动，产生反气旋涡度，也诱发出流场，使两边的流点振动起来，也使得右边的流点遭到向南的扰动，产生气旋涡度，也诱发出流场，使两边的流点振动起来。同时左边流点诱发的反气旋流场和右边流点诱发的流场，使中间流点产生向南的运动。这相当于给中间流点一个回复机制，产生振荡。 左边流点产生脊，故脊由中间点向左边西传；右边流点产生槽，而中间点受向南的扰动产生槽，故槽也向西传。所以动摇向西传播。,0f这种说法：这种说

50、法：1质点发生南北扰动后，受回复力作用发生振荡；质点发生南北扰动后，受回复力作用发生振荡；2质点诱导出的流场，使周围流点发生扰动质点诱导出的流场，使周围流点发生扰动传播；传播；3从位相上看，单向西传。从位相上看，单向西传。都是都是效应的结果。效应的结果。Rossby波产生、传播、振荡一切机制，都是效应。3，频散：，频散： 2,ukcukk 频散波。动摇的能量不随波传播，即槽脊能量传给他人。20gcukkgcc 能量一定在槽的下游，槽在能量的上游。故上游槽会在下游会加强动摇原来有动摇，或激发动摇原来无动摇。这就是上游效应。上游效应：,0ggcc c当 时，动摇的能量先于动摇传到下游，会在下游加强

51、原扰动或激发新的动摇，称为上游效应。下游效应：0gcc，下游动摇对上游动摇的影响。 而实践天气过程中，Rossby波： gcc上游效应。 第八节第八节 滤波问题滤波问题一，滤波的目的：一，滤波的目的：根本方程：含有各种动摇根本方程：含有各种动摇:性质、机制、对天气产生的影响性质、机制、对天气产生的影响不同，分为谐音和噪音。不同，分为谐音和噪音。 1具有必要性。具有必要性。运用根本方程时，运用根本方程时， 实际研讨上：影响了解。实际研讨上：影响了解。 数值预告：从根本方程出发，会含有快波，引起计算数值预告：从根本方程出发，会含有快波，引起计算不稳定。取同样大小格距，对慢波差分较好，对快波差不稳定。取同样大小格距，对慢波差分较好，对快波差分误差很大。分误差很大。 实践天气图上，已滤掉了快波由于测站间距大。实践天气图上，已滤掉了快波由于测站间距大。 2具有可行性。具有可行性。这些动摇的性质和机制不一样，这些动摇的性质和机制不一样，可以进展滤波。可以进展滤波。二，滤波的方法二，滤波的方法不独一。不独一。以滤掉重力惯性外波为例：以滤掉重力惯性外波为例：程度无辐散程度无辐散准地转近似准地转近似三，哪种方法好？三，哪种方法好？好的规范：好的规范：1能滤掉噪音。能滤掉噪音。滤波滤波本质的手段是