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水利工程论文-基于裂纹扩展能量平衡的花岗岩动态本构模型研究.doc水利工程论文-基于裂纹扩展能量平衡的花岗岩动态本构模型研究.doc -- 2 元

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水利工程论文基于裂纹扩展能量平衡的花岗岩动态本构模型研究摘要本文应用滑移型裂纹模型并基于裂纹扩展过程中的能量平衡原理,建立了花岗岩材料的动态本构模型。分析结果表明,模型结果与实验结果符合得比较好。本文还进一步分析裂纹扩展引起的非线性应变特征。结果表明,在裂纹的扩展过程中,由于裂纹扩展引起的非线性应变对侧向应变的影响比轴向应变大,初始裂纹的滑移在花岗岩材料的非线性应变的贡献不能忽略。关键词裂纹扩展能量平衡花岗岩动态本构StudyonconstitutiverelationofrockunderdynamiccompressionbasedonenergybalanceduringcrackgrowthAbstractBasedontheslidingcrackmodelandenergybalanceduringcrackgrowth,thedynamicconstitutiverelationofrockunderdifferentstrainratesisestablished.Itisshownthatthesimulationresultsagreewiththeexperimentalresults.Thepropertiesofthenoelasticstraincausedbythegrowthtothetotalstrainarealsostudied.Itisindicatedthatthenoelasticaxialstraincausedbythecrackgrowthislargerthanthatoflateralstrain.Inaddition,thecontributionofthenoelasticstraincausedbytheinitialcracksslidingcannotbeignored.KeywordsCrackgrowthEnergybalanceGraniteDynamicconstitutiverelation一、前言岩石的动态本构模型是分析岩体结构在动载荷作用下响应的基本参数。从20世纪80年代开始,国内外研究人员在此方面进行了大量的研究工作。例如,于亚伦1用修正的过应力模型来描述岩石材料在加载速率为103s1的应力应变关系。杨春和和曾祥国2用BodnerPartam粘塑性模型描述了岩石材料在动三轴压缩应力作用下的响应。类似地,还有LiuKatsabanis3等人的工作。随着扫描电镜SEM和声发射等设备在岩石力学实验中的广泛应用,岩石材料在破坏过程中裂纹的扩展、分叉以及聚合等细观力学行为得到了较深入的研究。这些研究表明,岩石材料内部存在的微裂纹的扩展和聚合是岩石材料在外载荷作用下宏观力学特性的根本原因。基于这些研究结果,多种裂纹模型应用于研究岩石类脆性材料在承受压应力作用下的变形特性。在这些裂纹模型中,滑移型裂纹模型得到了最广泛的应用。NematNasserObata4根据滑移型裂纹扩展的集合特征研究了脆性材料的非线性应变。在他们的研究中,总的非线性应变由三个部分形成a沿初始裂纹的滑动b垂直于裂纹方向的剪胀c拉伸裂纹的扩展。基于Catigiano的能量平衡理论,Kemeny5提出一种简单的方法计算含滑移型裂纹的岩石材料在压应力作用下的变形特征。在他的工作中,岩石的非线性应变主要由拉伸裂纹扩展引起,忽略了由于初始裂纹滑移消耗引起的非线性应变。BasistaGross6根据内变量理论研究了含滑移型裂纹的非线性应变。在他们的分析中,非线性应变的计算分成两个阶段。在第一阶段,没有拉伸裂纹产生,能量的耗散由初始裂纹的滑移形成。在第二阶段,拉伸裂纹形成,并沿着最大主应力的方向扩展。在这一阶段,能量的耗散主要由拉伸裂纹的扩展形成。RavichandranSubhash7也根据能量平衡理论研究了含滑移型裂纹的非线性应变,在他们的研究中,考虑了由初始裂纹滑移引起的能量耗散以及造成的非线性应变。本文基于RavichandranSubhash7提出的裂纹扩展能量平衡原理,分析岩石在动态单轴压应力作用下应变速率范围104100s1的本构模型,并与实验结果进行比较。本文还进一步分析裂纹扩展引起的非线性应变对总应变的贡献等。二、滑移型裂纹组模型基于HoriiNamatNasser9和Ashby和Hallam10的研究,本文采用图1a所示的简化滑移型裂纹模型。同时本文应用图2b所示的一组滑移型裂纹来模拟岩石材料在单轴向压应力作用下的劈裂破坏模式以考虑裂纹之间的相互作用。图中,初始裂纹长度为2c,拉伸裂纹长度为2l,相邻裂纹间距为2w,初始裂纹面与轴向应力之间夹角为。根据文511的工作,图1b简化成图1c所示的裂纹构形。图1c中,一组拉伸裂纹承受集中力F以及远场压应力作用。力F反应作用在初始裂纹面上的剪切力对拉伸裂纹的作用,在忽略初始裂纹面上的粘聚力时可以写成如下的形式1式中,为裂纹面间的摩擦系数。根据叠加原理,图2c所示的一组裂纹的应力强度因子表达式为2式中,,是为了保证式2在拉伸裂纹很小时依然适用6。根据文11的工作,在动载荷作用下,图2所示的裂纹组裂纹扩展准则为3式中,为材料的瑞利波波速,为裂纹扩展速率,为岩石材料的动态断裂韧度。三、岩石的动态本构模型考虑图2所示的二维情况,岩石单元受轴向应力和侧向应力作用。在这种情况下应力矢量和应变矢量可以表述成21矩阵4总的应变矢量可以分成两部分5式中为由初始裂纹滑移以及拉伸裂纹扩展引起的非线性应变,弹性应变矢量,为不含裂纹的单元体在载荷作用下的应变,它与应力的关系可以表述成6式中,E和为材料的弹性模量和泊松比k为常数,在平面应变情况下,,平面应力情况下,。根据裂纹扩展过程中的能量平衡原理,在裂纹扩展过程中,外力做功主要用于克服初始裂纹滑移以及拉伸裂纹的扩展,如下式7式中,为由于拉伸裂纹扩展而耗散的能量,Wf为由于初始裂纹滑移而耗散的能量,W1为外载荷做的功。假定由于裂纹发展形成的非线性应变与和成线性关系7,有8式中为常量,根据对称性,有。在这种情况下,外载荷所作的功W1为9式中,4bh为含裂纹单元的面积图2。由初始裂纹滑移消耗的能量为10式中,,为外载荷作用下,初始裂纹的滑移位移。NematNasserObata4提出由于初始裂纹滑移产生的I型应力强度因子为11式中,0.083c,是为了保证式15在l很小时的适用性。由于由初始裂纹滑移形成的I型应力强度因子应该等于由式2得到的应力强度因子7,所以,由外载荷作用形成的初始裂纹滑动位移为12这样,由初始裂纹滑移而耗散的能量为13拉伸裂纹扩展所消耗的能量为14在上式的第三项中,为了积分得方便,用l代替ll,则有15根据式910、1315,有所以,有16式中
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