第4章陈鹤鸣激光原理高斯光束.ppt

高斯光束 所有可能存在的激光波型的概称 第四章 高斯光束 理论和实践已证明 在可能存在的激光束形式中 最重要且最具典型意义的就是基模高斯光束 无论是方形镜腔还是圆形镜腔 基模在横截面上的光强分布为一圆斑 中心处光强最强 向边缘方向光强逐渐减弱 呈高斯型分布 因此 将基模激光束称为 高斯光束 1 均匀平面波 沿某方向 如z轴 传播的均匀平面波 即均匀的平行光束 其电矢量为 波数 特点 在与光束传播方向垂直的平面上光强是均匀的 4 1 1高斯光束的特点 4 1高斯光束的基本性质 高阶模激光束的场分布不同于基模 但传输与变换规律和基模高斯光束相同 称为高阶模高斯光束 非稳腔输出的基模光束经准直后在远场的强度分布也接近高斯型 高斯光束是可能存在的各种激光模式的总称 2 均匀球面波 由某一点光源 位于坐标原点 向外发射的均匀球面光波 其电矢量为 与坐标原点距离为常数 是以原点为球心的一个球面 在这个球面上各点的位相相等 即该球面是一个等相位面 近轴 3 高斯光束 激光束既不是均匀的平面光波 也不是均匀的球面光波 而是一种比较特殊的高斯球面波 振幅因子相位因子 基模高斯光束的腰斑半径 束腰 高斯光束在z处的光斑半径 高斯光束在z处的波面曲率半径 1 振幅分布及光斑半径 光能主要分布在双锥体内 随z以双曲线函数变化 4 1 2高斯光束的基本性质 双曲线顶点坐为 共焦参数 2 波面曲率半径 R z 束腰处等相面为平面 极小值 逐渐减小 曲率中心在 逐渐增加 曲率中心在 R z z 无限远处等相面为平面 3 远场发散角 幅度非均匀的变曲率中心的球面波 共焦参量 4 1 3高斯光束的特征参数 2 任一坐标处的光斑半径及等相面曲率半径 3 高斯光束的q参数 均匀球面波 可将基模高斯光束看作具有复数波面曲率半径的球面波光束 光腰处 遵循ABCD变换法则 1 自由空间传输 4 2高斯光束的传输与变换规律 1 普通球面波的传输与变换规律 遵循ABCD变换法则 2 经过薄透镜的变换规律 3 经过球面镜反射 束腰处 自由空间变换矩阵 由ABCD法则 结论 高斯光束q参数在自由空间的变换规律满足ABCD法则 2 高斯光束的传输与变换规律 1 高斯光束在自由空间的传输 结论 高斯光束q参数经薄透镜的变换规律满足ABCD法则 2 高斯光束经过薄透镜的变换 方法一 3 实例分析 方法二 入射光束的光腰处 变换前后的束腰大小关系 变换前后的束腰位置关系 特例 求 变换后的焦斑大小和焦斑距离 几何光学中牛顿公式 特例 若入射束腰在物方焦点处 最大值 当物点位于透镜前焦点 像点不在无穷远处 与几何光线不同 使激光束会聚为极小点 得到光能集中的小光斑 4 3 1高斯光束的聚焦 4 3高斯光束的聚焦和准直 1 腰斑放大率 结论 2 结论 3 且 结论 欲获得小值 以获得较好的聚焦效果 可采用 腰斑小 光束发散角大 发散得快 腰斑大 光束发散角小 发散得慢 压缩光束发散角使能量集中 4 3 2高斯光束的准直 1 单透镜准直 原则上说 不可能用单透镜将高斯光束转换成平面波 时 有较好的准直效果 当透镜的焦距一定时 若入射高斯光束的束腰处在透镜的前焦面上 则光束发散角达到极小 先用一个短焦距透镜将高斯光束聚焦 以获得极小腰斑 再用一个长焦距透镜改善其方向性 2 望远镜准直 时 将高斯光束聚焦于L1透镜后焦面上得一极小光斑 准直倍率 与望远镜结构参数 有关 且与高斯参数有关 2 12高斯光束的自再现变换与模式匹配 当一个高斯光束通过透镜后 其结构不发生变化 即 一 自再现变换 1 利用透镜实现自再现变换 当透镜的焦距等于高斯光束入射在透镜表面上的波面曲率半径一半时 透镜对该高斯光束作自再现变换 2 球面反射镜的自再现变换 当入射在球面镜上的高斯束波面曲率半径等于球面镜的曲率半径时 在反射时高斯光束的参数不发生变化 4 4高斯束的匹配 高斯光束被匹配反射镜作自再现变换这一事实在谐振腔理论中有重要意义 如果将高斯束的两个等相位面用相同曲率半径的球面反射镜来代替 则构成一个稳定腔 而且由于该光束被腔的两个反射镜作自再现变换 所以它将成为腔的自再现模 反之 对任意稳定腔而言 只要适当选择高斯束的光腰位置及大小 就可使它成为该稳定腔的本征模 设高斯光束从腔内某一位置 参考面 出发的q参数为 往返一次变为 则 一 高斯束的自再现变换与稳定球面腔 可以求出高斯模在参考面上的波面曲率半径和光斑尺寸为 由于要求光斑尺寸为实数 则得到 这正是由几何光学导出的腔的稳定性条件 利用这一关系可求出多镜腔 折叠腔的光束参数 模式匹配 当一个谐振腔产生的单模高斯光束入射到另一个光学系统时 经透镜变换后在光学系统内产生的模式 与该系统基模的光腰大小及位置相同 二 高斯光束的匹配 透镜处物方的复参数 复参数通过透镜的变换 像方腰斑处的复参数 例 p104 基模高