塞曼效应实验解读

塞曼效应实验实验目的1、观察汞光在磁场中的塞曼分裂现象2、测量塞曼分裂相邻能级的波数差3、学习法布里珀罗标准具的调节。实验仪器 塞曼效应仪实验原理（1）能级分裂：原子中的电子作自旋与轨道运动，使得原子具有一定的磁矩，其中为总角动量，在LS耦合的情况下朗德因子为。原子磁矩在外磁场中受到力矩的作用使绕磁场方向作旋进，产生附加能量，由于在外磁场中的取向量子化，即磁量子数M=J，J-1.-J 有个可能值，因而有外磁场时原来的一个能级分裂为2J+1个能级。（2）光谱分裂：一光谱线在B=0时，；时，新的谱线（选择定则）以汞光546.1的谱线跃迁的两能级（）为例，在有磁场时看能级的塞曼分裂与跃迁： （3）本实验观测波长为546.1的谱线的塞曼分裂跃迁为，在磁场中将发生反常塞曼效应，塞曼裂距为对于如图所示的分裂有 （1） 分别为相邻的b谱线a谱线的k-1级干涉环直径，为b谱线的第k级干涉环直径，d为标准具内两夹板玻璃内表面的距离。实验内容与步骤1 按图调节光路。汞灯与磁极的距离保持左右，各光学元件共轴，使光源在会聚透镜焦平面上，光均匀照射到标准具上；调节标准具两平行面严格平行，调整测微目镜使之观察到清晰明锐的干涉园环。（此时不加磁场，调节标准具时，望远镜远离标准具才能成清晰的像的部分，调节时要压紧原来不清晰部分方向的螺丝，望远镜靠近标准具才能成清晰的像的部分，调节时要放松原来不清晰部分方向的螺丝，直至眼睛上下左右移动，均无干涉环吐出或吞进。）、观察有磁场及无磁场时的谱线情况（1）在无磁场时观察谱线的情况。（2）加上磁场，观察谱线分裂的情况，即谱线的条数，亮度、区分谱线的成份和成份。在标准具与观察望远镜间加入偏振片，转动偏振片观察谱线的偏振情况。、测出及，代入（1）式中计算（要求每测量三次取平均值）。实验注意与思考1 电磁铁长时间通较长时间电流（1A以上）线圈会发热，故在观察和测量完以后，要及时减少电流为零。2 从塞曼分裂谱中如何确定能级的J量子数，如何确定能级的因子？塞曼效应原理及实验方法n 塞曼分裂谱线与原谱线关系= 磁矩在外磁场中受到的作用 (1) 原子总磁矩在外磁场中受到力矩的作用其效果是磁矩绕磁场方向旋进，也就是总角动量（PJ）绕磁场方向旋进。 (2) 磁矩在外磁场中的磁能由于或在磁场中的取向量子化，所以其在磁场方向分量也量子化： 原子受磁场作用而旋进引起的附加能量M为磁量子数，g为朗道因子，表征原子总磁矩和总角动量的关系，g随耦合类型不同（LS耦合和jj耦合）有两种解法。在LS耦合下：其中： L为总轨道角动量量子数 S为总自旋角动量量子数 J为总角动量量子数 M只能取J，J-1，J-2 -J（共2J+1）个值 即E有(2J+1)个可能值。无外磁场时的一个能级，在外磁场作用下将分裂成（2J+1）个能级，其分裂的能级是等间隔的，且能级间隔= 塞曼分裂谱线与原谱线关系(1) 基本出发点：分裂后谱线与原谱线频率差由于 为方便起见，常表示为波数差定义称为洛仑兹单位n 塞曼分裂谱线的偏振特征= 塞曼跃迁的选择定则为：M=0 时为成份（型偏振）是振动方向平行于磁场的线偏振光，只有在垂直于磁场方向才能观察到，平行于磁场方向观察不到；但当J=0时，M2=0到M1=0的跃迁被禁止。当M=1时，为成份，型偏振垂直于磁场，观察时为振动垂直于磁场的线偏振光。平行于磁场观察时，其偏振性与磁场方向及观察方向都有关：沿磁场正向观察时（即磁场方向离开观察者：U）M= +1为右旋圆偏振光（+偏振）M= -1为左旋圆偏振光（-偏振）也即，磁场指向观察者时： M= +1为左旋圆偏振光 M= -1为右旋圆偏振光= 分析的总思路和总原则：在辐射的过程中，原子和发出的光子作为整体的角动量是守恒的。原子在磁场方向角动量为在磁场指向观察者时： 当M= +1时，光子角动量为，与同向 电磁波电矢量绕逆时针方向转动，在光学上称为左旋圆偏振光。M= -1时，光子角动量为，与反向 电磁波电矢量绕顺时针方向转动，在光学上称为右旋圆偏振光。例：Hg 5461谱线，6S7S3S1 6S6P3P2能级跃迁产生分裂后，相邻两谱线的波数差n 实验方法 = 观察塞曼分裂的方法 塞曼分裂的波长差很小由于以Hg 5461 谱线为例 当处于B=1T的磁场中 要观察如此小的波长差，用一般的棱镜摄谱仪是不可能的，需要用高分辨率的仪器，如法布里珀罗标准器（FP标准具）。FP标准具由平行放置的两块平面板组成的，在两板相对的平面上镀薄银膜和其他有较高反射系数的薄膜。两平行的镀银平面的间隔是由某些热膨胀系数很小的材料做成的环固定起来。若两平行的镀银平面的间隔不可以改变，则称该仪器为法布里珀罗干涉仪。标准具在空气中使用时，干涉方程（干涉极大值）为标准具有两个特征参量自由光谱范围和分辨本领。= 自由光谱范围的物理意义：表明在给定间隔圈原度为d的标准具中，若入射光的波长在+间（或波数在间）所产生的干涉圆环不重叠，若被研究的谱线波长差大于自由光谱范围，两套花纹之间就要发生重叠或错级，给分析带来困难，因此在使用标准具时，应根据被研究对象的光谱波长范围来确定间隔圈的厚度。= 分辨本领：（） 对于FP标准具N为精细度，两相邻干涉级间能够分辨的最大条纹数 R为反射率，R一般在90% （当光近似于正入射时）例如：d=5mm，R=90%，=546.1nm时 =0.001nm实验的研究内容n 分析在垂直于磁场与平行于磁场方向观察Hg 546.1nm谱线在磁场中的分裂，区分，+，-谱线，并确定磁场方向。n 设计方案，选用合适的FP标准具和改变磁感应强度，验证塞曼分裂的裂距n 设计方案用塞曼分裂计算电子的荷质比。n 讨论塞曼效应研究原子内部能级结构的方法和应用。实验讨论n 讨论（FP）标准具问题 理论上（FP）标准具两相对反射面距离处处相等，实验中往往不相等。 如何判断两反射问题是否处处相等？ 如果不相等如何判断哪边d大，哪边d小？分析 依据 当d相等时，同一入射角对应同一个K，因此干涉环为同心圆环。当d时，K，因而出现干涉环吐出，要将对应的d减小。n 实验中垂直于磁场方向观察时要求1. 区分塞曼分裂中偏振成分和偏振成分。2. 选用合适的标准具，改变励磁电流观察偏振成分，相邻两级谱线的重叠。用特斯拉计测出磁场，与相应的理论值比较。问题 为什么改变磁感应强度B，会看到相邻两级谱线的重叠，且是不同的重叠情况。分析 因为改变B可以观察到干涉纹不同的重叠或错级情况：= FP标准具 自由光谱范围： 物理意义：若两谱线波长差自由光谱范围（或），则两套干涉环就要产生重叠或错级。当d确定后，是个确定的值。= 塞曼裂距： 所以n 实验中平行于磁场方向观察要求区分+振与-偏振，并说明各自对应的 或 的跃迁。用的方法是光学中检验左、右旋偏振光的方法。实验中，常常出现的问题是忽略了磁场方向与观察方向的关系。问题 为什么要强调磁场方向与观察方向的关系？ 所对应的圆偏振光类型与磁场方向关系。分析 按角动量守恒原则，在辐射过程中原子和发射的光子作为整体，总的角动量是守恒的。原子在磁场方向角动量当时， 原子在磁场方向角动量减少 ，因此发射的光子必定在磁场正方向上有角动量 。当 指向观察者时，电矢量绕逆时针方向转动，在光学上叫做左旋圆偏振光。同样，沿着磁场方向 平行于磁场观察时，观察到 对应的偏振为右旋圆偏振光。同理，时原子在磁场方向角动量增加，因此发射光子必定具有在磁场相反方向上的角动量。即：磁场指向观察者时，这个电磁波电矢量是顺时针方向的，即为右旋圆偏振光。同学们如果对如何鉴别左、右旋圆偏光的原理，方法不清楚可以通过仿真实验学习塞曼效 实验目的掌握塞曼效应理论，测定电子的荷质比，确定能级的量子数和朗德因子，绘出跃迁的能级图。掌握法布里-珀罗标准具的原理及使用，摄像器件在图像传感中的应用。实验原理处于电磁场中的发光体，光谱线发生分裂的现象，称为塞曼效应，其原理简述如下：1原子中的电子一方面绕核作轨道运动（用角动量L表征），一方面本身做自旋运动（用角动量S表征），将分别产生轨道磁矩L和自旋磁矩S，它们与角动量的关系是：L L S S （31-1）L与S合成总角动量J并分别绕J旋进，L与S合成总磁矩，在J延线上的分量J才是一个定向恒量。 对多电子原子，由于角动量之间的相互作用，有LS耦合和jj耦合，但大多数情况是LS耦合。对于两个电子，则有L1、L2合成L；S1、S2合成S；L、S又合成J。因此在J延线上的分量J与J的关系是：Jg J （31-2）称朗德因子。在LS耦合情形，它与L、S和J的关系是1+ (31-3）由于L、S和J只能取整数和半整数，得出的是一个简分数。2在外磁场作用下，产生原子磁矩与外磁场的相互耦合，赋予的耦合能量为JcosB （31-4）式中B= 称玻尔磁子；为磁量子数，是J在磁场方向上的量子化投影。由于J一定时，取值为J，J1，.，J1，J，即取2J1个数值，所以在外磁场中每一个原子能级（由J表征，称精细结构能级）都分裂为2J1个等间距的子能级（亦称磁能级），其间距由朗德因子表征。两精细能级中磁能级之间的跃迁得到塞曼效应观察到的分裂光谱线，用波数表示为： （2211） （2211）L（31-）式中L= 称为洛伦兹单位。的选择定则是21，1 （31-6）脚标2、1分别代表始、终能级，其中跃迁谱线称为分支线，1跃迁谱线称为分支线。3光的偏振与角动量守恒在微观领域中，光的偏振情况是与角动量相关联的，在跃迁过程中原子与光子组成的系统除能量守恒外还必须满足角动量守恒。，说明原子跃迁时在磁场方向角动量不变，因此光是沿磁场方向振动的线偏振光。1，说明原子跃迁时在磁场方向角动量减少一个 ，则光子获得在磁场方向的一个角动量 ，因此沿磁场指向方向观察，为反时针的左旋圆偏振光；同理1，可得顺时针的右旋圆偏振光。当垂直于磁场方向观察时（称横效应），如偏振片平行于磁场，将观察到的分支线；如偏振片垂直于磁场，将观察到1的分支线。而沿磁场方向观察时（称纵效应），将只观察到1的左、右旋圆偏振的分支线（图31-1）。4若原子磁矩完全由轨道磁矩所贡献，即S1S2，121，得到正常塞曼效应，波数差为 = H=415（1） （31-7）通常情况两种磁矩同时存在，即S1S2，则1和2均不为1，称为反常塞曼效应，波数差为 （2211) H （31-8）塞曼效应是中等磁场（12特斯拉）对原子作用产生的效应，这样的磁场强度不足以破坏原子的LS耦合。当磁场较强（几个特斯拉）时将产生帕邢-拜克效应。弱磁场（1特斯拉）时则应考虑核自旋参与耦合（见实验32光磁共振）。塞曼效应证实了原子具有磁矩和空间量子化，实验观测与理论分析的一致性是对磁量子数选择定则有效性的最好的实验证明，也是光子的角动量纵向分量有三个可能值（ 、 ）的最好证明。由塞曼效应的实验结果可确定有关原子能级的量子数、J和因子值，并可计算出量子数L和S的数值，这些确定均与实验所用的原子无关，因而是考查原子结构的最有效的方法。主要仪器简介1法布里-珀罗标准具假定磁场强度1特斯拉，则正常塞曼分裂 1011，对于如此小的波数差，必须使用高分辨本领的光谱仪器，例如法布里-珀罗标准具。该仪器由固定间隔d的两块平行平晶构成，内表面均镀有高反射膜（反射系数0），因多光束干涉获得极高的分辨本领。满足干涉极大的两相邻光束的光程差为d （3.1-）表征法-珀标准具的两个参量是自由光谱范围和分辨本领。（1）自由光谱范围所谓自由光谱范围即所能研究的最大光谱范围，它等于移动一个条纹时波长的改变。如以某单色光为基准，其自由光谱范围可表示为= (3.1-10）更有意义的是用波数来表示，则有 = = （3.1-11）即用波数表征的自由光谱范围是一仅与间隔厚度及间隔中介质折射率有关的恒量。例如对于d0.00的空气层，若1,则05, =1。（）分辨本领按照瑞利判据，分辨本领 由透射光强D最大值的半宽度决定。透射光强D与反射系数及两相邻光束的位相差的关系称为爱里公式：DI0 （3.1-12）因而用位相表示的半宽度，在考虑到1时有 （3.1-13）相应可分辨的频率间隔d 与自由光谱范围 （ )之间的关系为 （3.1-14）所以分辨本领的表示式是 = = = （3.1-15）即分辨本领主要由反射系数决定：越高，分辨本领越大。例如D000的空气层，对1,当0时，d105，即对1能分辨的波长差为102，相应的波数差为1021，因此它完全满足实验的要求。CCD摄像器件CCD是电荷耦合器件的简称。它是一种金属-氧化物-半导体结构的新型器件，具有光电转换、信息存储和信号传输（自扫描）的功能，在图像传感、信息处理和存贮多方面有着广泛的应用。CCD摄像器件是CCD在图像传感领域中的重要应用。在本实验中，经由法-珀标准具出射的多光束，经透镜会聚相干，呈多光束干涉条纹成像于CCD光敏面。利用CCD的光电转换功能，将其转换为电信号图像，由荧光屏显示。因为CCD是对弱光极为敏感的光放大器件，故荧屏上呈现明亮、清晰的法-珀干涉图像。实验仪器：1. 装置图： 1.电磁铁 2.汞灯 3.会聚透镜 4.偏振片 5.透射干涉滤光片6.法布里-珀罗标准具 7.望远镜 8.CCD图象传感器及镜头9.汞灯电源 10.磁铁电源 l1.多媒体计算机 12.图像卡实验仪器直流磁场及稳流电源、毫特斯拉计、笔形汞灯、法布里-珀罗标准具（d=0.200cm）、干涉滤色片（）、偏振片、摄像头（安装在螺旋测微器上）、显示器。实验内容本实验仅研究5461横向塞曼效应，其光路如图3.1-所示。按图3.1-2调节光路，即以磁场中心到窗口中心的等高线为轴，暂不放置干涉滤色片，不开启及显示器，光源通过1以平行光入射法-珀标准具，出射光通过2成像于光敏面。调节法-珀标准具的平行度使两平晶平行，即调节法-珀的三个螺丝，使左右上下移动人眼对着法-珀看到的干涉条纹形状不变。开启和显示器，调节上的平移微调机构至荧屏显示最佳成像状态，因汞灯是复色光源，荧屏呈亮而粗条纹。放置 干涉滤色片，则荧屏呈现明细的法-珀干涉条纹。开启磁场电源，观察荧屏上的分裂的光和光条纹随磁场的变化情况。 调节螺旋测微器使沿垂直方向移动，则荧屏上条纹也相应移动。分别测量光和光条纹的直径。注意：由于光和光所加磁场不同，必须每测量一种成分后用毫斯特拉计测量光源处的磁场强度。注意事项爱护光学元件表面，不得用手触摸法-珀平晶和干涉滤色片。法-珀标准具是精密光学仪器，调节平行度时应冷静分析，细心调节，切勿盲动。爱护摄像头，由于对弱光极为灵敏，切勿用强光直射光敏面，以防过饱和及损伤器件；光敏面应防止灰尘和水汽沾污，切勿用手和纸擦除；实验完后应将盖子盖好窗口。数据处理 2K12K数值的不变性由于K很小，故KK，此处K为干涉极大角的两倍，K为条纹直径，为成像焦距（图1-）。因为s 可写成s =1- =1- 因而由干涉极大条件有K （1- ）即K与2K呈一对应关系，所以有1= (D2K-1-D2K）这即是2K12K的不变性。如入射光中含有和（代表分裂谱线波长），利用2K可得到 d = K代表K级的分裂条纹，由测得的K、K1和K值计算出2K、2K1及2K值，用已知的值可算出分裂波数值d 。对1 的分裂，根据公式 = =1111确定（2211）的数值，对于的光，理论值（2211）12，将实验结果与之比较，计算出误差。对于1的光，可计算出上、下能级的、和因子值。由实验结果画出1 塞曼效应跃迁能级图。 由于K很小，故KK，此处K为干涉极大角的两倍，K为条纹直径，为成像焦距（图1-）。因为s 可写成s =1- =1- 因而由干涉极大条件有K （1- ）即K与2K呈一对应关系，所以有1= (D2K-1-D2K）这即是2K12K的不变性。如入射光中含有和（代表分裂谱线波长），利用2K可得到 d = K代表K级的分裂条纹，由测得的K、K1和K值计算出2K、2K1及2K值，用已知的值可算出分裂波数值d 。 对1 的分裂，根据公式 = =1111确定（2211）的数值，对于的光，理论值（2211）12，将实验结果与之比较，计算出误差。对于1的光，可计算出上、下能级的、和因子值。由实验结果画出1 塞曼效应跃迁能级图。 按图3.1-2调节光路，即以磁场中心到窗口中心的等高线为轴，暂不放置干涉滤色片，不开启及显示器，光源通过1以平行光入射法-珀标准具，出射光通过2成像于光敏面。调节法-珀标准具的平行度使两平晶平行，即调节法-珀的三个螺丝，使左右上下移动人眼对着法-珀看到的干涉条纹形状不变。开启和显示器，调节上的平移微调机构至荧屏显示最佳成像状态，因汞灯是复色光源，荧屏呈亮而粗条纹。放置 干涉滤色片，则荧屏呈现明细的法-珀干涉条纹。开启磁场电源，观察荧屏上的分裂的光和光条纹随磁场的变化情况。 调节螺旋测微器使沿垂直方向移动，则荧屏上条纹也相应移动。分别测量光和光条纹的直径。注意：由于光和光所加磁场不同，必须每测量一种成分后用毫斯特拉计测量光源处的磁场强度。注意事项爱护光学元件表面，不得用手触摸法-珀平晶和干涉滤色片。法-珀标准具是精密光学仪器，调节平行度时应冷静分析，细心调节，切勿盲动。爱护摄像头，由于对弱光极为灵敏，切勿用强光直射光敏面，以防过饱和及损伤器件；光敏面应防止灰尘和水汽沾污，切勿用手和纸擦除；实验完后应将盖子盖好窗口。数据处理 2K12K数值的不变性由于K很小，故KK，此处K为干涉极大角的两倍，K为条纹直径，为成像焦距（图1-）。因为s 可写成s =1- =1- 因而由干涉极大条件有K （1- ）即K与2K呈一对应关系，所以有1= (D2K-1-D2K）这即是2K12K的不变性。如入射光中含有和（代表分裂谱线波长），利用2K可得到 d = K代表K级的分裂条纹，由测得的K、K1和K值计算出2K、2K1及2K值，用已知的值可算出分裂波数值d 。 对1 的分裂，根据公式 = =1111确定（2211）的数值，对于的光，理论值（2211）12，将实验结果与之比较，计算出误差。对于1的光，可计算出上、下能级的、和因子值。由实验结果画出1 塞曼效应跃迁能级图。 由于K很小，故KK，此处K为干涉极大角的两倍，K为条纹直径，为成像焦距（图1-）。因为s 可写成s =1- =1- 因而由干涉极大条件有K （1- ）即K与2K呈一对应关系，所以有1= (D2K-1-D2K）这即是2K12K的不变性。如入射光中含有和（代表分裂谱线波长），利用2K可得到 d = K代表K级的分裂条纹，由测得的K、K1和K值计算出2K、2K1及2K值，用已知的值可算出分裂波数值d 。 对1 的分裂，根据公式 = =1111确定（2211）的数值，对于的光，理论值（2211）12，将实验结果与之比较，计算出误差。对于1的光，可计算出上、下能级的、和因子值。由实验结果画出1 塞曼效应跃迁能级图。 4若原子磁矩完全由轨道磁矩所贡献，即S1S2，121，得到正常塞曼效应，波数差为 = H=415（1） （31-7）通常情况两种磁矩同时存在，即S1S2，则1和2均不为1，称为反常塞曼效应，波数差为 （2211) H （31-8）塞曼效应是中等磁场（12特斯拉）对原子作用产生的效应，这样的磁场强度不足以破坏原子的LS耦合。当磁场较强（几个特斯拉）时将产生帕邢-拜克效应。弱磁场（1特斯拉）时则应考虑核自旋参与耦合（见实验32光磁共振）。塞曼效应证实了原子具有磁矩和空间量子化，实验观测与理论分析的一致性是对磁量子数选择定则有效性的最好的实验证明，也是光子的角动量纵向分量有三个可能值（ 、 ）的最好证明。由塞曼效应的实验结果可确定有关原子能级的量子数、J和因子值，并可计算出量子数L和S的数值，这些确定均与实验所用的原子无关，因而是考查原子结构的最有效的方法。主要仪器简介1法布里-珀罗标准具假定磁场强度1特斯拉，则正常塞曼分裂 1011，对于如此小的波数差，必须使用高分辨本领的光谱仪器，例如法布里-珀罗标准具。该仪器由固定间隔d的两块平行平晶构成，内表面均镀有高反射膜（反射系数0），因多光束干涉获得极高的分辨本领。满足干涉极大的两相邻光束的光程差为d （3.1-）表征法-珀标准具的两个参量是自由光谱范围和分辨本领。（1）自由光谱范围所谓自由光谱范围即所能研究的最大光谱范围，它等于移动一个条纹时波长的改变。如以某单色光为基准，其自由光谱范围可表示为= (3.1-10）更有意义的是用波数来表示，则有 = = （3.1-11）即用波数表征的自由光谱范围是一仅与间隔厚度及间隔中介质折射率有关的恒量。例如对于d0.00的空气层，若1,则05, =1。（）分辨本领按照瑞利判据，分辨本领 由透射光强D最大值的半宽度决定。透射光强D与反射系数及两相邻光束的位相差的关系称为爱里公式：DI0 （3.1-12）因而用位相表示的半宽度，在考虑到1时有= （3.1-13）相应可分辨的频率间隔d 与自由光谱范围 （ )之间的关系为 （3.1-14）所以分辨本领的表示式是 = = = （3.1-15）即分辨本领主要由反射系数决定：越高，分辨本领越大。例如D000的空气层，对1,当0时，d105，即对1能分辨的波长差为102，相应的波数差为1021，因此它完全满足实验的要求。CCD摄像器件CCD是电荷耦合器件的简称。它是一种金属-氧化物-半导体结构的新型器件，具有光电转换、信息存储和信号传输（自扫描）的功能，在图像传感、信息处理和存贮多方面有着广泛的应用。CCD摄像器件是CCD在图像传感领域中的重要应用。在本实验中，经由法-珀标准具出射的多光束，经透镜会聚相干，呈多光束干涉条纹成像于CCD光敏面。利用CCD的光电转换功能，将其转换为电信号图像，由荧光屏显示。因为CCD是对弱光极为敏感的光放大器件，故荧屏上呈现明亮、清晰的法-珀干涉图像。实验仪器：1. 装置图：1.电磁铁 2.汞灯 3.会聚透镜 4.偏振片 5.透射干涉滤光片6.法布里-珀罗标准具 7.望远镜 8.CCD图象传感器及镜头9.汞灯电源 10.磁铁电源 l1.多媒体计算机 12.图像卡实验仪器直流磁场及稳流电源、毫特斯拉计、笔形汞灯、法布里-珀罗标准具（d=0.200cm）、干涉滤色片（）、偏振片、摄像头（安装在螺旋测微器上）、显示器。实验内容本实验仅研究5461横向塞曼效应，其光路如图3.1-所示。按图3.1-2调节光路，即以磁场中心到窗口中心的等高线为轴，暂不放置干涉滤色片，不开启及显示器，光源通过1以平行光入射法-珀标准具，出射光通过2成像于光敏面。调节法-珀标准具的平行度使两平晶平行，即调节法-珀的三个螺丝，使左右上下移动人眼对着法-珀看到的干涉条纹形状不变。开启和显示器，调节上的平移微调机构至荧屏显示最佳成像状态，因汞灯是复色光源，荧屏呈亮而粗条纹。放置 干涉滤色片，则荧屏呈现明细的法-珀干涉条纹。开启磁场电源，观察荧屏上的分裂的光和光条纹随磁场的变化情况。 调节螺旋测微器使沿垂直方向移动，则荧屏上条纹也相应移动。分别测量光和光条纹的直径。注意：由于光和光所加磁场不同，必须每测量一种成分后用毫斯特拉计测量光源处的磁场强度。注意事项爱护光学元件表面，不得用手触摸法-珀平晶和干涉滤色片。法-珀标准具是精密光学仪器，调节平行度时应冷静分析，细心调节，切勿盲动。爱护摄像头，由于对弱光极为灵敏，切勿用强光直射光敏面，以防过饱和及损伤器件；光敏面应防止灰尘和水汽沾污，切勿用手和纸擦除；实验完后应将盖子盖好窗口。数据处理 2K12K数值的不变性由于K很小，故KK，此处K为干涉极大角的两倍，K为条纹直径，为成像焦距（图1-）。因为s 可写成s =1- =1- 因而由干涉极大条件有K （1- ）即K与2K呈一对应关系，所以有1= (D2K-1-D2K）这即是2K12K的不变性。如入射光中含有和（代表分裂谱线波长），利用2K可得到 d = K代表K级的分裂条纹，由测得的K、K1和K值计算出2K、2K1及2K值，用已知的值可算出分裂波数值d 。 对1 的分裂，根据公式 = =1111确定（2211）的数值