晶体衍射中劳厄方程和布拉格方程的一致性

第12卷第1号东北中型机器学院学报19 88年3月o ur l，a l o fn or the as t I NST I tut o fve a e v yn zae hi n er y vol .女人。放松。1 M ar。19 88 flat 2，包含思想=巴吕克第二代第二代中的第二个，决定衍射中的Laue方程和布拉格方程的一致性甘肃工业大学长joson摘要本文采用逆点阵法来证明lau(L au)方程和praha(B ra gg)方程的一致性。关键词电子衍射反晶格1，电子衍射月桂方程通过对光波的实验验证，在贝森日赫的末端发现电子束在镍单晶表面生成衍射。一束具有一定能量(波长)的电子注入，金属镍单晶(f. 0)。c)的抛光平面11 1)面垂直发射，在不同角度反射波的强度具有明显的选择性。抛光表面是间距为a的原子行的周期性行，因此，此晶面也可以视为许多线性光网格的集合，a 是光栅常数。如果晶面位于不同的位置，则光栅常数也不相同。图1 位，即通过电子注入和集电轴的平整面(1 1)通过面三角形的顶点的晶格常数a 2。腐败Aa(不等于镍单的晶格常数a-3.5169 a)通过visen末端的实验使用加速电压u 2 5v 4。得到衍射增强的最大值。根据晶格衍射公式，as I n.=n天(n 1，2，)(I)在各级衍射加强的电子流。e介于入射束和反射束之间，电子波长川纯牛奶 12 .25/衬u 12.25/54 1.67a电子注入数(取得n 2 1)在987总计3360 2月2日决定上升中，Laue方程式和brage方程式的一致性1 988年决定。光栅公式2户5 in50.2.65a说明电子的波长值基本一致，电子具有可变性。设置衍射线和晶体列之间的角度。即可从workspace页面中移除物件。即可从workspace页面中移除物件。一个两个/:一个* n一个；(仅限)-，COS 1，(1 j，2，(2)是Laue方程式(此处仅表示一维Laue方程式)。其次，对于Laue方程和praha方程的一致性praha方程，在实验中，衍射面不再是(111)晶面，而是未知的h(，k，l)面。请参阅图2。晶面可以认为是相对于(111)面顺时针旋转2 5的晶体。原子层。入射线、双绞线和晶体面的角度从中间到2 6 5 ，子h(，k，)I，I晶面的面间距为d，=在long /25in中=1，取决于布拉格方程式。667/Zx x o 9063=0。9197A (3)采用了求当前普发布拉格方程反射面的米勒指数(h，k，l)值的反光栅反射圆法，在维森最后的实验中，证明了劳尔方程和布拉格方程在解释电子衍射机制时完全一致。32;/交叉勺2井空中8学习l l l l l l l l l a)正位图3 b)反转光栅3是正光栅和反转光栅的入射和衍射线的光路图。电子束是垂直方向(1 11)的面，因此它是入射波s。还有111第一单元东北中非学院1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号1号11号机1号机1号机1号机1号机1号机，1号机1号机1号机1号机反射波s也在这个平面内，和111每个都是犯罪。在易逝性光栅中，入光波矢量空和(，1，)的样式(，)匹配，逆点(.0 2 22.j . v .在由天 a.b. (a 220)组成的对角线平整面(A )内。将此平面放置在坐标图纸上：横轴为纵轴，如下所示。c，请参阅图4。比例尺a.=2/a=0。您可以使用56 87(1/A) 2 2 0储存格(mm)，在此翻转平面上建立i/in半径反射圆，其角度为k，(，3360)。反射正面族h，k，l。我们只需要考虑n=1的衍射。n 2 1的反射圆半径： k=1/2进入/12。25苦勺54是 j-0.59 99(1/a)；图纸比例范例英尺2 0格线(.M)=0。5687 (1/A)，反射圆半径ZCmm 0。5 b 87(1，A傍晚白色口勺白色)-门。1生产”卜尸1伤1.a .李。a！后退！p侄子尸体月性爱论图r，=(k/ a .)x 20 21，097m。按坐标。原点、r、半径的反射圆，r:修剪半径、k、(1，x)处r :=2 1.10m的c点。以c为中心，此圆是反射球与对角线平面(a )的相交线。然后通过中心点c点，与k、一起绘制。夹角为e=5 0 的两条直线(半径)分别与p、p和两点相交。Co是入射波矢量，EP是衍射波矢量，j copl，2是布拉格方程的几何表达式。p，(h，k，I，p，(h z，k，l，)是衍射晶面族。本论文在映射过程中使用了赵0m=0.5687的大尺度，将： P， (h，k :l :)转换为(135，135)。357)计算。P : (h Z，k :l，)为(267，267，67)。米勒指数是相互作用的，衍射指数是奇数，满足面心立方晶体的衍射增强要求。第三，图形结果验证表面间隔d，通过图片测量，法师，p: 1 识别；p，3s sm m(网格)，355200 2 章节！/0。o6a7所以！k，=x.1015 (1/)，d，测试=1/！k，=0。9079 20，9 1a。决定衍射中的Laue方程和brage方程的一致性19 88 mou 2。抑制角度由反射环形图确定，大小较小，b o c p2/=；符合实际。3.反射面(h，k，I)和(I球I)面之间的角度天数I) (13弓，135，337)和(121)面之间的角度天数1 e OS组=(5 h : kk，11，)召集了9048， 25 。2) (267，267，67)和(211)方向角日，按上述方法仍然是p : 2 5 。与推论一致。4。面间距d，计算值d，3，=a扩展hsn KF l bu 3。5169/扩展1.35 1.35 3.37 0.91，d .，=a/，Mary，k是z bu 3。5169/扩展xuanfei可干燥风扇. 67，0.67tuno.92a此处可用，原点。(h，k，l)面的垂直距离表示(h，k，I)确定面的面间距(这选择了最小面间距值)，4，结论1。载波威森1-皮革最终电子衍射实验，用Laue公式解释或用布拉格公式解释，可以认为两者一致，后者更简洁。布拉格法在讨论的方法中同意了Laue法，但是布拉格法具有独立的价值。2.在文献(3)中，编辑添加了加速电压U=54v，小=65。表面间距d 20.9 1 a的内容。本文与亚互补晶面指数h(，k，l)的值一致。测量标准3，因为在映射过程中必然会引起误操作。反射晶体面的米勒指数值很大，很少，但必须满足面心立方晶体对衍射指数的要求。面间距小的晶面不一定是稠密行，因此会影响晶面的衍射能力，但对电子的晶格散射能力比x射线强很多，因此反射面不稠密，可以有强的衍射电子流。这是实验证实的，也是本论文分析过程中的必然结论。参考文献1朱世勋，量子力学教程，人民教育出版社，1979，1p 3 2群雄青川，固体物理学简明教程，人民教育出版社，1978，p30 3程秀模，姜志英1 P7 0 (T-12页)12 mblum机器控制多路复用器98 81年mu 1eh a NNE 1011m ea su r I幻9 U n I T w I th Li eroeo MP U T or c o n T or l w ang h o ngr U LII bi n abstract th e m Ulti e ha n ne 毛巾put e r m a d e I n Chine 1 5d e s er IB e id n th I s p aper。th e t ee h I no l y 0 fth e m u l t I e a n e m1 ea su r I NGO none mi eroom p Ut er 1 5 th e 0 t0 5 tan d I n g c ha ar e t ero f th e un I t，50 that the e ost 15 re du e d very m ueh， a n d the a DAP tabl e tempera tu r eran SEO f theun I t 15 ex p an ded a fter the system de s ig ne d rat I o na ll y si nee theun I t 15d eve loped s Ues fully，itha s w an d shows that I t 15 sta blea n d the m easur ing AE EUR AE y h igh er(e tr o r 3360 0.2%)F ro m testing r es u lt by n at I on a lm ea suring in ST I tut in k ey w Mul tiehann El m e asur ing519 1 a 1 treatme ntE RR oreomPens at I on jielia