电磁场与电磁波理论(第二版)(徐立勤-曹伟)第5章习题解答

第5章习题解答5.2 已知空气填充的矩形金属腔(分别为腔体在方向的长度)中的电场强度复矢量为试求腔中的磁场强度复矢量及其各个内表面上的面电流密度和面电荷密度(设金属为理想导体)。解：腔中的磁场强度复矢量为 矩形金属腔内的下表面，面电流密度 面电荷密度 5.3 已知某一理想介质中的位移电流复矢量为。求该媒质中的和。解：媒质中的电位移矢量为 媒质中的电场强度为 媒质中的磁场强度为 媒质中的磁感应强度为 媒质中的电荷密度为 5.4 已知空气填充的同轴线内外导体之间的磁场强度为 ()同轴线的内外导体半径分别为，。试确定值，并求该同轴线中的及其内导体柱表面的总电流(设导体为理想的)。解：将写成复数形式为 由复数形式的麦克斯韦方程组求出电场为内导体表面的电流密度为 总电流为 利用麦克斯韦方程组的方程可以求出磁场的表达式，然后再将其与已知的磁场表达式比较就可以得到。或者直接将已知的磁场表达式代入空气填充的同轴线中磁场所满足亥姆霍兹方程得到。5.7 半径为的圆形平板电容器，内填理想介质，间距为，极板上充有缓慢变化的电荷。假定极板间的电场为均匀的，试求任一处的和，并证明位移电流的总量就等于电容器的充电电流。解：平板电容器的一面的面积为，则电容器上的电荷密度为 利用高斯定理，电容器内的电位移为 电场强度为 由于轴对称性，两极板间的磁场只有分量，且以轴为中心、为半径的圆周上处处相等。因此，利用积分形式麦克斯韦方程组的第一个公式可以得到 即 因此 位移电流密度为 因此位移电流为 电容器的充电电流为 5.9 证明洛仑兹条件与电流连续性方程是一致的。证明：对洛仑兹条件两边进行运算，可得 考虑到，有 将位函数的波动方程和代入上式可得 即 再一次利用洛仑兹条件，便可以得到电流连续性方程，即 由此可见洛仑兹条件与电流连续性方程是等效的。5.12 由理想导体构成的矩形谐振腔，沿着三个坐标轴方向的各边长分别为，内部为空气。已知腔内的矢量磁位为。试求腔体内的电场强度和磁场强度以及内壁上的面电流密度。解：腔体内的磁场强度的复振幅 腔体内的电场强度的复振幅 矩形金属腔内的下表面，面电流密度 5.13 已知真空中时变场的矢量磁位为 试求：（1）电场强度的复矢量和磁场强度的复矢量；（2）坡印廷矢量的平均值。解：（1）矢量磁位的复数形式为 磁场强度复振幅 磁场强度的瞬时值为 由于在真空中，电场强度复振幅为电场强度的瞬时值为 （2）瞬时坡印廷矢量为 坡印廷矢量的平均值为 5.14 已知自由空间时变电磁场的磁场强度为试求：（1）电场强度；（2）坡印廷矢量及其平均值。解：（1）磁场强度的复振幅 电场强度的复振幅 电场强度的瞬时值为 （2）瞬时坡印廷矢量 坡印廷矢量平均值 5.15 在理想导体与空气的分界面(平面)的上部()存在着时谐电磁场，已知，试求：（1）磁场强度复矢量；（2）导体表面的。解：（1）磁场强度复矢量为 （2）导体表面上，因此5.16 已知无限大导电媒质中的电磁波为，式中的均为已知。试写出电场强度和磁场强度的复振幅以及瞬时坡印廷矢量和平均坡印廷矢量，并求此电磁波的波阻抗。解：电场强度的复振幅 磁场强度的复振幅 瞬时坡印廷矢量 坡印廷矢量平均值 电磁波的波阻抗 5.20 试证明，若仅考虑远区场