南方医科大学大学物理李贞姬ch67blzj

1、一一 . 有磁介质的高斯定理有磁介质的高斯定理0bbb在磁介质存在时，磁感应线仍然是一系列无头无尾的闭在磁介质存在时，磁感应线仍然是一系列无头无尾的闭合曲线合曲线 含磁介质的磁场高斯定理含磁介质的磁场高斯定理对于任意闭合曲面对于任意闭合曲面sssbdsssbsbdd000dssb6-7(b) 6-7(b) 有磁介质时的安培环路定理有磁介质时的安培环路定理roinililb0d)(00sii )(00ll dmiro0in000dililbmbh00dililh二二 . 有磁介质时的安培环路定理有磁介质时的安培环路定理00il dmb定义磁场强度定义磁场强度mhb00 磁介质的安培环路定理磁介质

2、的安培环路定理磁介质内磁介质内磁场强度磁场强度沿所选闭合路径的沿所选闭合路径的环流环流等于闭合积分路径等于闭合积分路径所包围的所有所包围的所有传导电流传导电流的代数和。的代数和。讨论讨论mhb00真空中真空中hbmr00 , 0 , 10dililhhmmm1rhhbr0电介质中的高斯定理电介质中的高斯定理磁介质中的安培环路定理磁介质中的安培环路定理ssqqsde) (100slliil db000l dmil dblll000llil dmb00)(mbhdef0llil dh0ssssdpqsde00011ssqsdpe00)(peddef0vesdvsddede0)1 (eedr0r 称

3、为相对电容率称为相对电容率 或相对介电常量。或相对介电常量。 之间的关系：之间的关系：edp、)1 (erepe0hmm 之之间的关系间的关系mhb,实验规律实验规律mbhdef0peddef0hbm)1 (0)1 (mrhhbr0r 称为相对磁导率称为相对磁导率r0磁导率磁导率r0介电常量介电常量nilhd解：解：nirh2nirnih2当环内是真空时当环内是真空时nihb000当环内充满均匀介质时当环内充满均匀介质时nihhbr0rbb0roinrin例例 在均匀密绕的螺绕环内充满均匀的顺磁介质，已知螺绕在均匀密绕的螺绕环内充满均匀的顺磁介质，已知螺绕环中的传导电流为环中的传导电流为 ，单

4、位长度内匝数，单位长度内匝数 , ,环的横截面半环的横截面半 径比环的平均半径小得多，磁介质的相对磁导率和磁导率径比环的平均半径小得多，磁介质的相对磁导率和磁导率分别为分别为 和和 。求求 环内的磁场强度和磁感应强度。环内的磁场强度和磁感应强度。例例 如图所示，一半径为如图所示，一半径为r r1 1的无限长圆柱体（导体的无限长圆柱体（导体 0 0 ）中均匀地通有电流中均匀地通有电流i i，在它外面有半径为，在它外面有半径为r r2 2的无限长同轴圆的无限长同轴圆柱面，两者之间充满着磁导率为柱面，两者之间充满着磁导率为 的均匀磁介质，在圆柱的均匀磁介质，在圆柱面上通有相反方向的电流面上通有相反方

5、向的电流i i。试求（。试求（1 1）圆柱体外圆柱面内）圆柱体外圆柱面内一点的磁场；（一点的磁场；（2 2）圆柱体内一点磁场；（）圆柱体内一点磁场；（3 3）圆柱面外一）圆柱面外一点的磁场。点的磁场。解解 （1 1）磁场是轴对称分布的，而磁介质）磁场是轴对称分布的，而磁介质亦呈轴对称分布，因而不会改变场的这种亦呈轴对称分布，因而不会改变场的这种对称分布。做如图所示的安培环路，根据对称分布。做如图所示的安培环路，根据安培环路定理有安培环路定理有iiir1r2r0dililh02iirh212221rirrrii01rr 21rrr2rr hbri2h212rir01rr 21rrr2rr b20

6、12rirri202rr 21rrr1rr iiir1r2r一无限长载流直导线，其外部包围一层一无限长载流直导线，其外部包围一层磁介质，相对磁导率磁介质，相对磁导率1r(1) 磁介质中的磁场强度和磁感应强度磁介质中的磁场强度和磁感应强度(2) 介质内外界面上的束缚电流介质内外界面上的束缚电流r例例求求2r1ri解解根据磁介质的安培环路定理根据磁介质的安培环路定理rirhlhl2drih2/hrihbrr200)(2d0sliirblbriibs2/ )(rihbrr200riirisr2/ )(20)(sriiiiirs) 1(r2r1rirhsiis恒定磁场小结恒定磁场小结一、电流激发的磁场一、电流激发的磁场1. 求载流体的求载流体的2. 求运动电荷的求运动电荷的（1）（2）20d4drelibrbbdb内ililb0db204ddreqnbbrvtqidd3. 求磁通量求磁通量smdb二、磁场对电流的作用二、磁场