动力学机械振动基础ppt课件

1、目目 录录15.1 15.1 功和功率功和功率15.2 15.2 动能定理动能定理15.3 15.3 权利场权利场势能势能机械能守恒机械能守恒15.4 15.4 动力学普遍定理的综合运用动力学普遍定理的综合运用 振动是日常生活和工程实践中常见的景象。 例如：钟摆的往复摆动，汽车行驶时的颠簸，电动机、机床等任务时的振动，以及地震时引起的建筑物的振动等。 利：振动给料机利：振动给料机 弊：磨损，减少寿命，影响强度弊：磨损，减少寿命，影响强度 振动筛振动筛 引起噪声，影响劳动条件引起噪声，影响劳动条件 振动沉拔桩机等振动沉拔桩机等 耗费能量，降低精度等。耗费能量，降低精度等。3. 研讨振动的目的：消

2、除或减小有害的振动，充分利用振动研讨振动的目的：消除或减小有害的振动，充分利用振动 为人类效力。为人类效力。 1. 所谓振动就是系统在平衡位置附近作往复运动。所谓振动就是系统在平衡位置附近作往复运动。2. 振动的利弊：振动的利弊：引引 言言 4. 振动的分类：振动的分类： 单自在度系统的振动单自在度系统的振动 按振动系统的自在度分类按振动系统的自在度分类 多自在度系统的振动多自在度系统的振动 弹性体的振动弹性体的振动 按振动产生的缘由分类： 自在振动： 无阻尼的自在振动 有阻尼的自在振动，衰减振动 强迫振动： 无阻尼的强迫振动 有阻尼的强迫振动 自激振动本章重点讨论单自在度系统的自在振动和强迫

3、振动。 16.1单自在度系统的自在振动单自在度系统的自在振动 一、自在振动的概念 运动过程中，总指向物体平衡位置的力称为恢复力。 物体遭到初干扰后，仅在系统的恢复力作用下在其平衡位置附近的振动称为无阻尼自在振动。 )/( 0 , 22mkxxkxxmnn 质量质量弹簧系统：弹簧系统：单摆：单摆：复摆：复摆：)5 ,/( 0 , )5 ,/( 0 , 22222 ImgamgaIlgmglmlnnnn二、单自在度系统无阻尼自在振动微分方程及其解二、单自在度系统无阻尼自在振动微分方程及其解 对于任何一个单自在度系统，以q 为广义坐标从平衡位置开场量取 ，那么自在振动的运动微分方程必将是：0cqqa

4、 a、c是与系统的物理参数有关的常数。令acn/2那么自在振动的微分方程的规范方式：那么自在振动的微分方程的规范方式：02qqn 解得：)sin(tAqn 0022020arctg , qqqqAnn设 t = 0 时， 那么可求得：00 , qqqq 或：tCtCqnnsincos21C1、C2由初始条件决议为nq CqC/ ,02 01tqtqqnnnsincos 00 三、自在振动的特点 A物块分开平衡位置的最大位移，称为振幅。 n t + 相位，决议振体在某瞬时 t 的位置 初相位，决议振体运动的起始位置。 T 周期，每振动一次所阅历的时间。 f 频率，每秒钟振动的次数， f = 1/

5、T 。 固有频率，振体在2秒内振动的次数。 反映振动系统的动力学特性，只与系统本身的固有参数有关。 nT2n 无阻尼自在振动的特点是：无阻尼自在振动的特点是：(2) 振幅A和初相位 取决于运动的初始条件(初位移和初速度)；(1) 振动规律为简谐振动；(3) 周期T 和固有频率 仅决议于系统本身的固有参数(m,k,I )。n四、其它四、其它 1. 假设系统在振动方向上遭到某个常力的作用，该常力假设系统在振动方向上遭到某个常力的作用，该常力只影响静平衡点只影响静平衡点O的位置，而不影响系统的振动规律，如振动的位置，而不影响系统的振动规律，如振动频率、振幅和相位等。频率、振幅和相位等。 2. 弹簧并

6、联络统和弹簧串联络统的等效刚度212121212211 , )( , kkkkkmgkkmgFFmgkFkFeqststst并联2121eq21212121k )11()11( kkkkkkmgkmgkkmgkmgkmgeqstststst串联并联串联1. 由系统的振动微分方程的规范方式由系统的振动微分方程的规范方式2. 静变形法：静变形法：3. 能量法：能量法： 16.2 求系统固有频率的方法求系统固有频率的方法02qqn stngst：集中质量在全部重力 作用下的静变形。n由Tmax=Umax , 求出 无阻尼自在振动系统为保守系统，机械能守恒。 当振体运动到距静平衡位置最远时，速度为零，

7、即系统动能等于零，势能到达最大值取系统的静平衡位置为零势能点。 当振体运动到静平衡位置时，系统的势能为零，动能到达最大值。mgAAkUstst)(2122max2max21 kAUmgkst222max2121nmAxmT如： mkkAmAUTnn 2121 222maxmax由 能量法是从机械能守恒定律出发，对于计算较复杂的振能量法是从机械能守恒定律出发，对于计算较复杂的振动系统的固有频率来得更为简便的一种方法。动系统的固有频率来得更为简便的一种方法。 例1 图示系统。设轮子无侧向摆动，且轮子与绳子间无滑动，不计绳子和弹簧的质量，轮子是均质的，半径为R，质量为M，重物质量 m ，试列出系统微

8、幅振动微分方程，求出其固有频率。 解：以解：以 x 为广义坐标静平衡位置为为广义坐标静平衡位置为 坐标原点坐标原点RkgRmMst2)(gkmMst2那么恣意位置x 时：kxgmMxkFst22)2(静平衡时： 运用动量矩定理：kxRRFgRmMFmxRmMRxMRRxMRxmLAA42)()()23( 212由 ， 有)(FmdtdLAAkxRxRmM4)23( 振动微分方程：固有频率：mMkxmMkxn2380238 解解2 ： 用机械能守恒定律用机械能守恒定律 以以x为广义坐标取静平衡位置为原点为广义坐标取静平衡位置为原点22222)23(21 21)(22121xmMxmRxMRxMT

9、 以平衡位置为计算势能的零位置，并留意轮心位移x时，弹簧伸长2xgxmMxkkxgxmMxkUststst)(22 )()2(2222因平衡时gxmMxkst)(222kxU 由 T+U= 有：constconstkxxmM222)23(2104)23(kxxmM mMkxmMkxn2380238 对时间 t 求导，再消去公因子 ，得x 例2 鼓轮：质量M，对轮心回转半径，在程度面上只滚不滑，大轮半径R，小轮半径 r ，弹簧刚度 ，重物质量为m, 不计轮D和弹簧质量，且绳索不可伸长。求系统微振动的固有频率。21 , kk 解：取静平衡位置O为坐标原点，取C偏离平衡位置 x 为广义坐标。系统的最

10、大动能为： ) )()( ( )(21 )(21212max21max22max21maxRkkrRmgxkkxRrRmgxkkUststst2max22222max2max22maxmax 21 )(21 )(21)(21xr)m(R)RM(RxRrRmRxMxMT系统的最大势能为： 设 那么有)sin(nAxnAxAxmaxmax , )(21 2)()(221max222222maxAkkUARrRmRMTn根据Tmax=Umax ，解得222221)()()(rRmRMRkkn16.2 单自在度系统的有阻尼自在振动单自在度系统的有阻尼自在振动一、阻尼的概念一、阻尼的概念 阻尼：振动过程

11、中，系统所受的阻力。阻尼：振动过程中，系统所受的阻力。 粘性阻尼：在很多情况下，振体速度不大时，由于介质粘粘性阻尼：在很多情况下，振体速度不大时，由于介质粘性引起的阻尼以为阻力与速度的一次方成正比，这种阻尼称性引起的阻尼以为阻力与速度的一次方成正比，这种阻尼称为粘性阻尼。为粘性阻尼。vcR投影式：xcRx c 粘性阻尼系数，简称阻尼系数。 二、有阻尼自在振动微分方程及其解二、有阻尼自在振动微分方程及其解 质量质量弹簧系统存在粘性阻尼：弹簧系统存在粘性阻尼：xckxxm 02 2 , 22nxxnx mcnmkn 则令有阻尼自在振动微分方程的规范方式。 其通解分三种情况讨论： 1、小阻尼情形mk

12、cnn2 )()sin(tAexdnt22nnd有阻尼自在振动的圆频率则时设 , , , 0 00 xxxxt0022012220020tg ; )(nxxnxnnxxxAnn 衰减振动的特点：(1) 振动周期变大， 频率减小。mkcnnTnndd212 222222阻尼比有阻尼自在振动：当 时，可以以为nn1TTdnd 222111ndddffTT (2) 振幅按几何级数衰减 对数减缩率212lnln21dnTiinTeAAd2、临界阻尼情形、临界阻尼情形 临界阻尼系数临界阻尼系数) 1 , (nnmkcc2)(000tnxxxexnt) , , (at 00 xxxxt 0 ddiinTT

13、tnntiieAeeAAA)(1相邻两次振幅之比 可见，物体的运动随时间的增长而无限地趋向平衡位置，不再具备振动的特性。 )(222221 tn tnntnneCeCex代入初始条件) , , 0(00 xxxxt 时220022222022012)( ; 2)(nnnnnxxnnCnxnnxC) 1 , (nn)(ccc 3、过阻尼大阻尼情形、过阻尼大阻尼情形 所示规律已不是周期性的了，随时间的增长，x 0，不具备振动特性。 例例3 质量弹簧系统，质量弹簧系统，W=150N，st=1cm ， A1=0.8cm，A21=0.16cm。 求阻尼系数求阻尼系数c 。2021203221211)(d

14、nTeAAAAAAAA解：解：20)(16. 08 . 0dnTe21220205lnnndnT由于 很小，405ln )s/cmN(122. 0 98011502405ln2405ln22stWgWmkc 16.3 单自在度系统的受迫振动单自在度系统的受迫振动一、强迫振动的概念一、强迫振动的概念 强迫振动：在外加激振力作用下的振动。强迫振动：在外加激振力作用下的振动。 简谐激振力：简谐激振力： H力幅；力幅； 激振力的圆频率激振力的圆频率 ； 激振力的初相位。激振力的初相位。)sin(tHS)sin(tHkxxm 则令 , 2mHhmkn)sin(2thxxn 无阻尼强迫振动微分方程的规范方

15、式，二阶常系数非齐次线性微分方程。二、无阻尼强迫振动微分方程及其解二、无阻尼强迫振动微分方程及其解 21xxx)sin()sin(21tbxtAxn为对应齐次方程的通解为特解)sin( , 22222thxhbnn)sin()sin(22thtAxnn全解为：稳态强迫振动 3、强迫振动的振幅大小与运动初始条件无关，而与振动系统 的固有频率、激振力的频率及激振力的力幅有关。三、稳态强迫振动的主要特性三、稳态强迫振动的主要特性1、在简谐激振力下，单自在度系统强迫振动亦为简谐振动。2、强迫振动的频率等于简谐激振力的频率，与振动系统的 质量及刚度系数无关。(1) =0时kHhbn20 (2) 时，振幅

16、b随 增大而增大；当 时，n bn(3) 时，振动相位与激振力相位反相，相差 。rad n22nhb b 随 增大而减小； 0 ; , 20bbbn时时 振幅比或称动力系数 频率比 曲线 幅频呼应曲线 幅频特性曲线1 4、共振景象 , 时nb，这种景象称为共振。此时，)cos(2tBtxn)cos(2 2 2tthxhBnnn16.4 隔隔 振振 一、转子的临界转速 引起转子猛烈振动的特定转速称为临界转速。这种景象是由共振引起的，在轴的设计中对高速轴应进展该项验算。单圆盘转子：单圆盘转子： 圆盘：质量圆盘：质量m , 质心质心C点；转轴过盘的几点；转轴过盘的几何中心何中心A点，点，AC= e

17、，盘和轴共同以匀角，盘和轴共同以匀角速度速度 转动。转动。 当当 n n为圆盘转轴所为圆盘转轴所组成的系统横向振动的固有频率时，组成的系统横向振动的固有频率时， kxexm2)(k为转轴相当刚度系数11222nemkexxn , 时当临界角速度：临界角速度：临界转速：临界转速：ccncnmk30 , 运转时当n质心C位于O、A之间 OC= x- e22)(11nemkexexxnn , ; , , 时当时当 当转速 非常高时，圆盘质心C与两支点的连线相接近，圆盘接近于绕质心C旋转，于是转动平稳。 为确保平安，轴的任务转速一定要避开它的临界转速。 二、减振与隔振的概念二、减振与隔振的概念 猛烈的振动不但影响机器本身的正常任务，还会影响周围猛烈的振动不但影响机器本身的正常任务，还会影响周围的仪器设备的正常任务。减小振动的危害的根本措施是合理设的仪器设备的正常任务。减小振动的危害的根本措施是合理设计，尽量减小振动，防止在共振区内任务。计，尽量减小振动，防止在共振区内任务。 许多引发振动的要素防不胜防，或难以防止，这时，可以许多引发振动的要素防不胜防，或难以防止，这时，可以采用减振或隔振的措施。采用减