动荷载交变应力ppt课件

1、第12章 动荷载 交变荷载12.1 12.1 概述概述 动荷载问题通常仍运用静荷载问题的计算公式动荷载问题通常仍运用静荷载问题的计算公式 ，但需作相应的动荷修正，即但需作相应的动荷修正，即stddK式中式中: :d d是动荷应力是动荷应力, ,stst为静荷应力为静荷应力,Kd,Kd为动荷因数为动荷因数。故处置动荷问题的关键是寻觅正确的故处置动荷问题的关键是寻觅正确的KdKd。 动荷载：随时间作急剧变化的荷载以及作加速运动荷载：随时间作急剧变化的荷载以及作加速运动或转动的系统中构件的惯性力。动或转动的系统中构件的惯性力。 构件在交变应力作用下，其内部裂纹构成并扩构件在交变应力作用下，其内部裂纹

2、构成并扩展，直至构件断裂的过程称为疲劳。构件破坏所阅展，直至构件断裂的过程称为疲劳。构件破坏所阅历的应力循环次数称为疲劳寿命。历的应力循环次数称为疲劳寿命。交变应力：随时间作反复交替变化的应力。交变应力：随时间作反复交替变化的应力。3. 3. 疲劳破坏是忽然发生的，构件破坏前无明显的塑性疲劳破坏是忽然发生的，构件破坏前无明显的塑性变形，不易为人们觉察。变形，不易为人们觉察。 疲劳破坏比静荷破坏较为危险的缘由是疲劳破坏比静荷破坏较为危险的缘由是1. 1. 疲劳破坏所需的应力较小疲劳破坏所需的应力较小, ,通常不及静荷破坏应力通常不及静荷破坏应力的一半。的一半。2. 2. 疲劳破坏是一种部分景象疲

3、劳破坏是一种部分景象, ,资料组织不均匀、缺口资料组织不均匀、缺口、腐蚀、剩余应力、构件外表光洁度等要素对疲劳破、腐蚀、剩余应力、构件外表光洁度等要素对疲劳破坏影响较静荷破坏大许多。坏影响较静荷破坏大许多。因此，处于交变应力下的构件应进展疲劳强度校核。因此，处于交变应力下的构件应进展疲劳强度校核。12.2 12.2 构件有加速度时动应力计算构件有加速度时动应力计算 在构件运动的某一时辰，将分布惯性力加在构件运动的某一时辰，将分布惯性力加在构件上，使原来作用在构件上的外力和惯性在构件上，使原来作用在构件上的外力和惯性力假想地组成平衡力系，然后按静荷作用下的力假想地组成平衡力系，然后按静荷作用下的

4、问题来处置。问题来处置。 计算采用动静法计算采用动静法例题：例题： 匀加速起吊一根杆件图匀加速起吊一根杆件图a a，杆的长度为，杆的长度为l l，横截面面积为，横截面面积为A,A,资料的密度为资料的密度为，加速度为，加速度为a a。试求。试求距杆下端为距杆下端为 x x 的横截面上的动应力的横截面上的动应力d d 。 解：取距下端为解：取距下端为x x的一段杆的一段杆为分别体，作用于这段杆上的为分别体，作用于这段杆上的重力沿杆轴均匀分布，其集度重力沿杆轴均匀分布，其集度为为AgAg，惯性力也沿杆轴均匀，惯性力也沿杆轴均匀分布，其集度为分布，其集度为Aa Aa ，指向与，指向与a a 指向相反。

5、于是，可按静荷指向相反。于是，可按静荷问题求得横截面上的轴力问题求得横截面上的轴力FNd FNd 。mm例题图例题图xlaRdF(a)mmxNdFAaAgq(b)得得)1 (NdgaxgAF从而可得横截面上的动应力为从而可得横截面上的动应力为dstNdd)1 (KgaxgAF0NdxaAxgAF由分别体平衡方程由分别体平衡方程gaK1d是动荷因数是动荷因数xgst是静应力是静应力式中式中 例题：例题： 一平均直径为一平均直径为D D的薄壁圆环，绕经过其的薄壁圆环，绕经过其圆心且垂直于环平面的轴作等速转动图圆心且垂直于环平面的轴作等速转动图a)a)。知环的。知环的角速度角速度 、环的横截面面积、

6、环的横截面面积A A和资料的密度和资料的密度，试，试求圆环横截面上的正应力。求圆环横截面上的正应力。 解：因环壁很薄，可以为环内各点的向心加速度解：因环壁很薄，可以为环内各点的向心加速度都与环轴线上各点的向心加速度相等。根据动静法，都与环轴线上各点的向心加速度相等。根据动静法，作用于环上的惯性力必然为沿环轴线均匀分布的线分作用于环上的惯性力必然为沿环轴线均匀分布的线分布力，其指向远离转动中心图布力，其指向远离转动中心图b)b)。(b)dq例题图例题图D(a)2)2(122dDADAq2dsin2sind2220dd0ddDADqDqDqF沿环轴线均匀分布的惯性力集度沿环轴线均匀分布的惯性力集度

7、qdqd为为将环沿不断径假想地截分为二，并研将环沿不断径假想地截分为二，并研讨留下的半环图讨留下的半环图c)c)的平衡。半环上的平衡。半环上的惯性力沿的惯性力沿 y y 轴方向的合力为轴方向的合力为其作用线与其作用线与 y y 轴重合。轴重合。FdNdFNdFdqy(c)m mn ndd2dDq 由于环壁很薄，可以为在环的横截面由于环壁很薄，可以为在环的横截面m-m m-m 或或 n-n n-n 上各点处的正应力相等；又由对称关系可知，两侧横上各点处的正应力相等；又由对称关系可知，两侧横截面上的正应力必组成相等的合力截面上的正应力必组成相等的合力FNd FNd 。4222dNdDAFF于是，横

8、截面上的正应力于是，横截面上的正应力 d d 为为422NddDAF由平衡条件由平衡条件 ，求得，求得 FNd FNd 为为 0yF 解：飞轮的惯性力矩为解：飞轮的惯性力矩为0dIM (1)式中，式中，I0 I0 为飞轮的转动惯量，为飞轮的转动惯量， 为角加速度。为角加速度。(a) 例题：例题： 直径直径d=100mmd=100mm的圆轴，一端有分量的圆轴，一端有分量 P=0.6kN P=0.6kN 、直径、直径 D=400mmD=400mm的飞轮，以均匀转速的飞轮，以均匀转速n=1000r/min n=1000r/min 旋转图旋转图a)a)。现因在轴的另一端施加了。现因在轴的另一端施加了掣

9、动的外力偶矩掣动的外力偶矩 Me Me ，而在，而在t=0.01st=0.01s内停车。假设轴内停车。假设轴的质量与飞轮相比很小而可以略去不计，试求轴内最的质量与飞轮相比很小而可以略去不计，试求轴内最大动切应力大动切应力d,max d,max 。 Adn在掣动时，假设为匀减速旋转，那么在掣动时，假设为匀减速旋转，那么 ，ttnIMT300dd(3) 沿与沿与 相反的转向，将相反的转向，将 Md Md 作用于轴上作用于轴上 图图b b，得，得到一个假想的平衡力偶系。可到一个假想的平衡力偶系。可得轴横截面上的扭矩得轴横截面上的扭矩 Td Td 为为602 ntn30而而 ，故，故 代入式代入式(1

10、)(1)，得，得 )30(0dtnIM (2)A(b)naBMd轴的最大动切应力轴的最大动切应力d,max d,max 为为tdnItdnIWT3030pdmaxd,1583016(4)飞轮的转动惯量飞轮的转动惯量22220smN223. 1)m/s81. 9(8)m4 . 0)(N600(8gPDI将知数据代入式将知数据代入式4 4，得，得MPa2 .65) s01. 0()m1 . 0(15)r/min1000)(smN223. 1 (81583230maxd,tdnI 例题：例题： 一长度一长度 l=12m l=12m 的的1616号工字钢，用横截面号工字钢，用横截面面积为面积为 A=1

11、08mm2 A=108mm2 的钢索起吊，如图的钢索起吊，如图a a所示，并以等所示，并以等加速度加速度 a=10m/s2 a=10m/s2 上升。假设只思索工字钢的分量而上升。假设只思索工字钢的分量而不计吊索自重，试求吊索的动应力，以及工字钢在危不计吊索自重，试求吊索的动应力，以及工字钢在危险点的动应力险点的动应力d,max d,max 欲使工字钢中的欲使工字钢中的d,max d,max 减至减至最小，吊索位置应如何安顿？最小，吊索位置应如何安顿？例题图例题图(d)AB2.484m2.484m7.032mAa4mB2m2mCyz4m(a)于是，工字钢上总的均布力集度为于是，工字钢上总的均布力

12、集度为)1 (stdstgaqqqqgaqqstd 解：将集度为解：将集度为 qd=Aqd=Aa a 的惯性力加在工字钢上的惯性力加在工字钢上，使工字钢上的起吊力与其分量和惯性力假想地组，使工字钢上的起吊力与其分量和惯性力假想地组成平衡力系。假设工字钢单位长度的分量记为成平衡力系。假设工字钢单位长度的分量记为 qst qst ，那么惯性力集度为，那么惯性力集度为引入动荷因数引入动荷因数 gaK1d那么那么stdqKq 由对称关系可知，两吊索的轴力由对称关系可知，两吊索的轴力 参见图参见图b b相等，其值可由平衡方程相等，其值可由平衡方程 ，NF 0yF02stNlqF求得求得lqFstN21吊

13、索的静应力为吊索的静应力为AlqAF2stN故得吊索的动应力为故得吊索的动应力为AlqgaK2)1 (stdd(b)ABFNNFqst由型钢表查得由型钢表查得 qst=20.5kg/m=(20.5N/m)gqst=20.5kg/m=(20.5N/m)g及知数据及知数据代入上式，即得代入上式，即得 MPa6 .22101082)m12)(N/m81. 95 .20()m/s81. 9m/s101 (622d同理，工字钢危险截面上危险点处的动应力同理，工字钢危险截面上危险点处的动应力zWMgaKmaxmaxdmaxd,)1 ( 由工字钢的弯矩图由工字钢的弯矩图( (图图c)c)可知，可知，Mmax

14、=6qstNm Mmax=6qstNm ，并，并由型钢表查得由型钢表查得Wz=21.2Wz=21.210-6 m310-6 m3以及知数据代入上式以及知数据代入上式，得，得MPa115m102 .21mN)81. 95 .206(02. 236maxd, 欲使工字钢的最大弯矩减小，可将吊索向跨中挪欲使工字钢的最大弯矩减小，可将吊索向跨中挪动，使梁在吊索处的负弯矩与梁跨中点处的正弯矩值动，使梁在吊索处的负弯矩与梁跨中点处的正弯矩值相等，即得工字钢梁的最大弯矩减至最小时的吊索位相等，即得工字钢梁的最大弯矩减至最小时的吊索位置。置。2qstM 图图Nm)q6st(c)12.3 12.3 构件受冲击时

15、动应力计算构件受冲击时动应力计算 冲击物在冲击过程中减少的动能冲击物在冲击过程中减少的动能 Ek 和势能和势能Ep 等于被冲击构件所添加的应等于被冲击构件所添加的应变能变能 Vd ，即，即dpkVEE(a) 计算采用能量守恒定律计算采用能量守恒定律 设分量为设分量为P P的重物，从高度的重物，从高度h h自在落下，冲击到等自在落下，冲击到等截面直杆截面直杆ABAB的的B B端。杆端。杆ABAB长度为长度为l l ，横截面面积为，横截面面积为A A。B(c)PAst(b)BAFddA(a)PBhl那么当冲击物速度降为零时，杆那么当冲击物速度降为零时，杆AB发生最大伸长发生最大伸长d ，那么冲击物

16、减少的势能为，那么冲击物减少的势能为 )(dphPE(b)(b)假设：假设：1.冲击物变形与回弹可忽略。冲击物变形与回弹可忽略。 2.AB杆质量可忽略。杆质量可忽略。 3.冲击过程的能量耗散可忽略。冲击过程的能量耗散可忽略。而冲击物的初速与终速均为零，故而冲击物的初速与终速均为零，故0kE(c)(c)杆内应变能杆内应变能2dd2lEAV(d)(d)将将(b)(c)(d)(b)(c)(d)代入代入(a)(a)得得2dd2)(lEAhP 解出解出 d 的两个根，取其中大于的两个根，取其中大于 st 的那个根，即的那个根，即得得)211 (ststdh援用记号援用记号)211 (stdhK那那么么s

17、tddK (e)(e)留意留意 ，即在静载，即在静载P P下下ABAB杆的伸长，那么上式杆的伸长，那么上式可可stEaPl022stdst2dh简化成简化成将上式两边乘以将上式两边乘以 E/l 后得后得stddK(1)当当 h0 时，相当于时，相当于P 骤加在杆件上，这时骤加在杆件上，这时2dK对于实践情况，以上计算是偏于平安的。对于实践情况，以上计算是偏于平安的。 例题：例题： 钢吊索钢吊索ACAC的下端挂一分量为的下端挂一分量为 P=20kN P=20kN 的重物的重物( (图图a)a)，并以等速度，并以等速度 v=1m/s v=1m/s 下降。当吊索长度下降。当吊索长度为为 l=20m

18、l=20m 时，滑轮时，滑轮D D忽然被卡住。试求吊索遭到的冲忽然被卡住。试求吊索遭到的冲击荷载击荷载 Fd Fd 及冲击应力及冲击应力 d d 。知吊索内钢丝的横截。知吊索内钢丝的横截面面积面面积 A=414mm2 A=414mm2 ，资料的弹性模量，资料的弹性模量 E=170GPa E=170GPa ，滑，滑轮的分量可略去不计。假设在上述情况下，在吊索与轮的分量可略去不计。假设在上述情况下，在吊索与重物之间安顿一个刚度系数重物之间安顿一个刚度系数 k=300kN/m k=300kN/m 的弹簧，那么的弹簧，那么吊索遭到的冲击荷载又是多少？吊索遭到的冲击荷载又是多少？C(a)DlAFdd(b

19、)PACDst因此，重物在冲击过程中所减少的总能量为因此，重物在冲击过程中所减少的总能量为)(2std2pkPgPvEE 解：由于滑轮忽然被卡住，所以重物下降的速解：由于滑轮忽然被卡住，所以重物下降的速度也由度也由 降到零，其动能的减少为降到零，其动能的减少为 ，其势，其势能的减少为能的减少为 gPvE22k)(stdpPEvEAlFddEAPl st其中其中滑轮被卡住前，吊索内应变能滑轮被卡住前，吊索内应变能st121PV滑轮被卡住后，吊索内的应变能滑轮被卡住后，吊索内的应变能dd221PVstddd2121PFV其增量为其增量为 根据机械能守恒定律，并利用根据机械能守恒定律，并利用 可得可

20、得ddlEAF )(21)(2st2dstd2PlEAPgPv将上式两端乘以将上式两端乘以 ，并利用，并利用 ，可简化为，可简化为EAlEAPl st0)1 (2st2st2dst2dgv由此解出由此解出 的两个根，并取其中大于的两个根，并取其中大于 的一个，得的一个，得动位移为动位移为dst)1 (st2stdgv于是，可得于是，可得gPlEAvgvK11st2stdd将知数据及将知数据及 g=9.81m/s2 代入上式，可得代入上式，可得Kd 为为 )m20)(N1020)(m/s81. 9()m10414)(Pa10170(m/s11132269d）（gPlEAvK24. 5于是，吊索遭

21、到的冲击荷载于是，吊索遭到的冲击荷载 Fd 为为kN8 .104kN2024. 5ddPKF吊索内的冲击应力为吊索内的冲击应力为MPa1 .253m10414N108 .104263ddAFN/m10300N1020)m10414)(Pa10170()m20)(N1020(332693stkPEAPlm07235. 0PACD(c)弹簧弹簧簧索 在吊索与重物间安顿一个刚度在吊索与重物间安顿一个刚度系数系数 k=300kN/m 的弹簧的弹簧(图图c),当吊索长度当吊索长度 l=20m，滑轮被忽然，滑轮被忽然卡住前瞬间，由重物卡住前瞬间，由重物 P 所引起的所引起的静伸长应为吊索的伸长量与弹簧沿静

22、伸长应为吊索的伸长量与弹簧沿重物方向的位移之和，即重物方向的位移之和，即吊索遭到的冲击荷载吊索遭到的冲击荷载 Fd 为为43.8kNkN2019. 2ddPKF于是便可得安顿有弹簧时的动荷因数于是便可得安顿有弹簧时的动荷因数 Kd 为为19. 2)m07235. 0)(m/s81. 9(1)m/s1 (1112stdgvK作业:63；611；614。 例题：例题： 弯曲刚度为弯曲刚度为EI的简支梁如图的简支梁如图a所示。分量所示。分量为为P的冲击物从距梁顶面的冲击物从距梁顶面h处自在落下，冲击到简支处自在落下，冲击到简支梁跨中点梁跨中点C处的顶面上。试求处的顶面上。试求C处的最大挠度处的最大挠

23、度d 。假设梁的两端支承在刚度系数为假设梁的两端支承在刚度系数为k的弹簧上，那么梁的弹簧上，那么梁受冲击时中点处的最大挠度又是多少？受冲击时中点处的最大挠度又是多少？(不计梁和弹不计梁和弹簧的自重簧的自重) 解：重物解：重物P落至最大位移位置时所减少的势能落至最大位移位置时所减少的势能 Ep ，将等于积存在梁内的应变能，将等于积存在梁内的应变能Vd ，即，即pdEV(1)l2l2CAB(a)hPABC(b)Fdd 重物重物P落至最大位移位置落至最大位移位置 (h+d) 时所减少的势时所减少的势能能)(dphPE(2)EIlF483dd(3) 当梁在线弹性范围时，当梁在线弹性范围时，Vd= Fd

24、 d /2。而梁。而梁的的d 与与Fd 间关系为间关系为 或或d3d48lEIF (4) 即即2d3d)48(21lEIV(5)从而从而2d3d)48(21)(lEIhP或或2dd321)(48hEIPl(6)将式将式(6)左端的左端的 用用 替代，可将式替代，可将式(6)改写为改写为EIPl483st022stdst2dh(7)P(c)ABCst由此解得由此解得d 的两个根，并取其中大于的两个根，并取其中大于st 的一个，的一个，得得ststd)211 (h (8)于是得动荷因数于是得动荷因数 Kd 为为std211hK(9)stddK (10)假设梁的两端支承在两个刚度一样的弹簧上，那么假

25、设梁的两端支承在两个刚度一样的弹簧上，那么梁在冲击点沿冲击方向的静位移为梁在冲击点沿冲击方向的静位移为kPEIPl2483st(11)将将st 代入式代入式(9)，即得动荷因数，即得动荷因数Kd 为为)2/()48/(2113dkPEIPlhK(12)将式将式(11)和和(12)代入式代入式(10)，得，得(13)stddK )248)()2/()48/(211 (33kPEIPlkPEIPlh 设设 P=2kN , h=20mm , EI= 5.25103kN m2 ， k=300kN/m，l =3m。将知数据代入上式，可分。将知数据代入上式，可分别求得该梁的冲击动荷因数为别求得该梁的冲击动

26、荷因数为无弹簧支承时无弹簧支承时7 .14dK 有弹簧支承时有弹簧支承时5 . 4dKl 解：当在解：当在A端被骤然刹车卡紧时，可以以为端被骤然刹车卡紧时，可以以为B端端飞轮的动能全部转变为轴的应变能而使轴遭到改动冲飞轮的动能全部转变为轴的应变能而使轴遭到改动冲击，即击，即p2d20221GIlTI由此得由此得lGIITp0dAdnB 例题：例题： 假设前例中的假设前例中的AB 转轴在转轴在A端被骤然刹车端被骤然刹车卡紧，试求轴内的最大切应力。知轴长卡紧，试求轴内的最大切应力。知轴长 =2m，轴的，轴的切变模量切变模量G=80GPa，轴的质量可略去不计。，轴的质量可略去不计。将知数据代入上式，

27、可得将知数据代入上式，可得)m2()Pa1080)(smN223. 1 (8m1 . 030/ )r/min1000(92maxd,MPa5 .369Pa105 .3696与前例相比较，可见骤停时轴内最大冲击切应力与前例相比较，可见骤停时轴内最大冲击切应力 d,max 为前例的为前例的5.7倍。倍。轴截面上的最大切应力为轴截面上的最大切应力为lGIdldGIdWT832/16/0403pdmaxd, 例题：例题： 一下端固定、长度为一下端固定、长度为 的铅直圆截面杆的铅直圆截面杆AB，在，在C点处被一物体点处被一物体G沿程度方向冲击图沿程度方向冲击图a。知知C点到杆下端的间隔为点到杆下端的间隔

28、为a，物体，物体G的分量为的分量为P，物，物体体G在与杆接触时的速度为在与杆接触时的速度为v。试求杆在危险点的冲。试求杆在危险点的冲击应力。击应力。l 解：解：gFvE22k0pE杆内的应变能为杆内的应变能为ddd21FVEIaF33dd由此得由此得d3d3aEIF (b)AGCBddF(a)AlBCGav 由机械能守恒定律可得由机械能守恒定律可得2d32)3(212aEIgPv由此解得由此解得d 为为st2stst232d)3(gvgvEIPagv式中，式中， EIPa33st于是，可得杆内的应变能为于是，可得杆内的应变能为2d3ddd)3(2121aEIFVAFCB(c)st 当杆在当杆在

29、C点受程度力点受程度力F作用时，杆的固定端横作用时，杆的固定端横截面最外缘即危险点处的静应力为截面最外缘即危险点处的静应力为WFaWMmaxstWFagvKst2stdd于是，杆在危险点处的冲击应力于是，杆在危险点处的冲击应力 d 为为st2stddgvK12.4 12.4 交变应力交变应力 疲劳极限疲劳极限 交变应力的根本参量交变应力的根本参量 在交变荷载作用下应力随时间变化的曲线，称在交变荷载作用下应力随时间变化的曲线，称为应力谱。为应力谱。 随着时间的变化，应力在随着时间的变化，应力在一固定的最小值和最大值之间一固定的最小值和最大值之间作周期性的交替变化，应力每作周期性的交替变化，应力每

30、反复变化一次的过程称为一个反复变化一次的过程称为一个应力循环。应力循环。一个应力循环一个应力循环图图 5 5tOminmax 通常用以下参数描画循环应力的特征通常用以下参数描画循环应力的特征 应力比应力比 r r = -1 ：对称循环：对称循环 ； r = 0 ：脉动循环：脉动循环 。 r 0 ：拉拉循环：拉拉循环 或压压循环或压压循环。maxminr(2)应力幅应力幅minmax(3)平均应力平均应力m)(21minmaxm 一个非对称循环应力可以看作是在一个平均应一个非对称循环应力可以看作是在一个平均应力力 m 上叠加一个应力幅为上叠加一个应力幅为 的对称循环应力的对称循环应力组合构成。组

31、合构成。 疲劳极限疲劳极限 将假设干根尺寸、材质一样的规范试样，在疲将假设干根尺寸、材质一样的规范试样，在疲劳实验机上依次进展劳实验机上依次进展r = -1的常幅疲劳实验。各试样的常幅疲劳实验。各试样加载应力幅加载应力幅 均不同，因此疲劳破坏所阅历的应均不同，因此疲劳破坏所阅历的应力循环次数力循环次数N各不一样。各不一样。 以以 为纵坐标，以为纵坐标，以N为横坐标通常为对数坐为横坐标通常为对数坐标，便可绘出该资料的应力标，便可绘出该资料的应力寿命曲线即寿命曲线即S-N曲线曲线如图以如图以40Cr钢为例钢为例 注：由于在注：由于在r =-1时，时， max = /2，故，故 S-N曲曲线纵坐标也

32、可以采用线纵坐标也可以采用 max 。从图从图12-7可以得出可以得出三点结论：三点结论：(1) 对于疲劳，决议寿命的对于疲劳，决议寿命的 最重要要素是应力幅最重要要素是应力幅 。(2) 资料的疲劳寿命资料的疲劳寿命N随应力幅随应力幅 的增大而减小的增大而减小。 (3) 存在这样一个应力幅，低于该应力幅，疲劳破坏存在这样一个应力幅，低于该应力幅，疲劳破坏不会发生，该应力幅称为疲劳极限，记为不会发生，该应力幅称为疲劳极限，记为 -1 。图图 7 7104105106107108550650750850Nmax/MPa 对低碳钢，其对低碳钢，其MPa500400b其弯曲疲劳极限其弯曲疲劳极限 MP

33、a220170)(b1 - 拉压疲劳极限拉压疲劳极限 MPa160120)(t1 - 对于铝合金等有色金属，其对于铝合金等有色金属，其S-N曲线没有明显的曲线没有明显的程度部分，普通规定程度部分，普通规定 时对应的时对应的 称称为条件疲劳极限，用为条件疲劳极限，用 表示。表示。76010105N01Nmax12.5 12.5 钢构造构件疲劳计算钢构造构件疲劳计算 当交变应力幅小于资料疲劳极限，构件具有无限当交变应力幅小于资料疲劳极限，构件具有无限疲劳寿命。疲劳寿命。 当交变应力幅大于资料疲劳极限，构件具有有限当交变应力幅大于资料疲劳极限，构件具有有限疲劳寿命。疲劳寿命。常幅有限寿命疲劳：常幅有限寿命疲劳：NC/1)( 校核点处的应力幅校核点处的应力幅 对焊接部位对焊接部位 = max- min 对非焊接部位对非焊接部位 = max- 0.7 min 许用应力幅许用应力幅 N 构件在服役期内估计接受的疲劳循环次数构件在服役期内估计接受的疲劳循环次数C, 两个参数，由书中本章表两个参数，由书中本章