必修二物理知识点总结(人教版)精编

1、必修二物理知识点第五章平抛运动§ 5-1曲线运动&运动的合成与分解、曲线运动1. 定义：物体运动轨迹是曲线的运动。2. 条件：运动物体所受合力的方向跟它的速度方向不在同一直线上。3. 特点：方向：某点瞬时速度方向就是通过这一点的曲线的切线方向。 运动类型：变速运动速度方向不断变化 F合工0, 一定有加速度 a。 F合方向一定指向曲线凹侧。 F合可以分解成水平和竖直的两个力。4.运动描述一一蜡块运动涉及的公式:tany模型二：直接位移x最短:模型三：间接位移x最短:二、运动的合成与分解1. 合运动与分运动的关系：等时性、独立性、等效性、矢量性。2. 互成角度的两个分运动的合运动

2、的判断： 两个匀速直线运动的合运动仍然是匀速直线运动。 速度方向不在同一直线上的两个分运动，一个是匀速直线运动，一个是匀变速直线运动，其合运动是 匀变速曲线运动，a合为分运动的加速度。 两初速度为0的匀加速直线运动的合运动仍然是匀加速直线运动。 两个初速度不为 0的匀加速直线运动的合运动可能是直线运动也可能是曲线运动。当两个分运动的初速度的和速度方向与这两个分运动的和加速度在同一直线上时，合运动是匀变速直线运动，否那么即为 曲线运动。三、有关“曲线运动的两大题型一小船过河问题VTV船1"fi%dv水BV船dv水 dcost m indsintan当V水V船时，Xmin=d,d?V 船

3、 sin当V水V船时，dtv 船 sincoscos二绳杆问题连带运动问题1、实质：合运动的识别与合运动的分解。2、关键：物体的实际运动是合速度，分速度的方向要按实际运动效果确定;速度大小相等。sminV 水-V 船 COs V船 sin沿绳或杆方向的分模型一：过河时间t最短：处理方法：如图乙，把小船的速度 VA沿绳方向和垂直于绳的方向分解为V1和V2, V1就是拉绳的速度，VA就是小船的实际速度。二I§ 5-2 平抛运动&类平抛运动一、抛体运动1. 定义：以一定的速度将物体抛出，在空气阻力可以忽略的情况下，物体只受重力的作用，它的运动即为抛体运动。2. 条件：物体具有初速度

4、；运动过程中只受G二、平抛运动1. 定义：如果物体运动的初速度是沿水平方向的，这个运动就叫做平抛运动。2. 条件：物体具有水平方向的加速度；运动过程中只受 G3. 处理方法：平抛运动可以看作两个分运动的合运动：一个是水平方向的匀速直线运动, 的自由落体运动。4.规律:(1)位移:1 2x Vot,y 2gt,s #(v°tT (gff,tan2 “1 ,2、2_gt2v)(2)速度:Vx V), Vygt, vv (gt)2 ,tangtVo(3)推论:从抛出点开始，任意时刻速度偏向角B的正切值等于位移偏向角0的正切值的两倍。证明如下：tan©tanVo0 gt.tan 0

5、 =tan a =2tanVot2v)()。从抛出点开始，任意时刻速度的反向延长线对应的水平位移的交点为此水平位移2v的中点，即tan如果物体落在斜面上，那么位移偏向角与斜面倾斜角相等。x'2hx v°t,由v0和h共同决定。b、水平射程:c、落地速度:5.应用结论一一影响做平抛运动的物体的飞行时间、射程及落地速度的因素a、飞行时间：2ht J,t与物体下洛咼度h有关，与初速度v0无关。V V02 Vy2 . V02 2gh , V 由 V0和 vy 共同决定。三、平抛运动及类平抛运动常见问题“斜面问题：处理方法：1.沿水平方向的匀速运动和竖直方向的自由落体运动; 面方向的匀

6、加速运动和垂直斜面方向的竖直上抛运动。2.沿斜考点一：物体从 A运动到B的时间：根据X V0t, y考点二：B点的速度Vb及其与Vo的夹角a：丨2/卫vV0(gt)v0 1 4tan2arcta n(2ta n2v0 tan2v0ta n考点三：A、B之间的距离s: s§ 5-3 圆周运动&向心力&生活中常见圆周运动一、匀速圆周运动1. 定义：物体的运动轨迹是圆的运动叫做圆周运动，物体运动的线速度大小不变的圆周运动即为匀速圆周运动。2. 特点：轨迹是圆；线速度、加速度均大小不变，方向不断改变，故属于加速度改变的变速曲线运动, 匀速圆周运动的角速度恒定；匀速圆周运动发生

7、条件是质点受到大小不变、方向始终与速度方向垂直的合外力；匀速圆周运动的运动状态周而复始地出现，匀速圆周运动具有周期性。3. 描述圆周运动的物理量：1cosgeos2345线速度V是描述质点沿圆周运动快慢的物理量，是矢量；其方向沿轨迹切线，国际单位制中单位符 号是m/s，匀速圆周运动中，v的大小不变，方向却一直在变；角速度3是描述质点绕圆心转动快慢的物理量，是矢量；国际单位符号是rad /s ；周期T是质点沿圆周运动一周所用时间，在国际单位制中单位符号是s；频率f是质点在单位时间内完成一个完整圆周运动的次数，在国际单位制中单位符号是 转速n是质点在单位时间内转过的圈数，单位符号为r/sHz;4.

8、各运动参量之间的转换关系：v R R 2 nRT变形，以及 r/min .2 R.n,T5.三种常见的转动装置及其特点:B模型三:齿轮传动AB2Tb丄TbR,TaVaVb,Ta 勺TBr2nin2、向心加速度1. 定义：任何做匀速圆周运动的物体的加速度都指向圆心，这个加速度叫向心加速度。注：并不是任何情况下，向心加速度的方向都是指向圆心。当物体做变速圆周运动时，向心加速度的一 个分加速度指向圆心。2. 方向：在匀速圆周运动中，始终指向圆心，始终与线速度的方向垂直。向心加速度只改变线速度的方向而非大小。3. 意义：描述圆周运动速度方向方向改变快慢的物理量。4. 公式：anv22r(2 n)2r.

9、5.两个函数图像:CO三、向心力1. 定义：做圆周运动的物体所受到的沿着半径指向圆心的合力，叫做向心力。2. 方向：总是指向圆心。2m(2 n)2r.V23.公式：Fn m m r mv r4. 几个注意点：向心力的方向总是指向圆心，它的方向时刻在变化，虽然它的大小不变，但是向心力也 是变力。在受力分析时，只分析性质力，而不分析效果力，因此在受力分析是，不要加上向心力。 描述做匀速圆周运动的物体时，不能说该物体受向心力，而是说该物体受到什么力，这几个力的合力充 当或提供向心力。四、变速圆周运动的处理方法1. 特点：线速度、向心力、向心加速度的大小和方向均变化。22. 动力学方程：合外力沿法线方

10、向的分力提供向心力：Fn m m 2r。合外力沿切线方向的分力产生n r切线加速度：Fr=mo 3t o3. 离心运动：(1) 当物体实际受到的沿半径方向的合力满足F供=F需=nro 2r时，物体做圆周运动；当 F供F需=mo 2r时， 物体做离心运动。(2) 离心运动并不是受"离心力的作用产生的运动，而是惯性的表现，是F供F需的结果；离心运动 也不是沿半径方向向外远离圆心的运动。五、圆周运动的典型类型类型受力特点图示最高点的运动情况用细绳拴 一小球在 竖直平面 内转动绳对球只有拉 力/11*个、12mv/ 假设 F= 0,贝U mg= -R, v=# gR 假设fm o,那么v&g

11、t;jgR小球固定 在轻杆的 一端在竖 直平面内 转动杆对球可以是 拉力也可以是 支持力mZ. 假设F 0，贝U mg= r， v寸职2 假设F向下，贝U mg+ F= mR，vgR2 mv 假设F向上，贝U mg- F方或mg F= 0，贝U 0RW vgR小球在竖 直细管内 转动管对球的弹力 Fn可以向上也 可以向下2依据mg=雪判断，假设V V0，Fn 0;假设V<V0，RFn向上；假设V>V0， Fn向下球壳外的 小球在最咼点时弹 力Fn的方向向 上 如果刚好能通过球壳的最高点A，那么Va 0，Fnmg 如果到达某点后离开球冗面，该点处小球受到 壳面的弹力Fn 0，之后改做

12、斜抛运动，假设在最 高点离开那么为平抛运动六、有关生活中常见圆周运动的涉及的几大题型分析一解题步骤： 明确研究对象；定圆心找半径；对研究对象进行受力分析；对外力进行正交分解; 列方程：将与和物体在同一圆周运动平面上的力或其分力代数运算后，另得数等于向心力； 解方程并对结果进行必要的讨论。二典型模型：I、圆周运动中的动力学问题谈一谈：圆周运动问题属于一般的动力学问题，无非是由物体的受力情况确定物体的运动情况，或者由物体的运动情况求解物体的受力情况。解题思路就是，以加速度为纽带，运用那个牛顿第二定律和运动学公式列方程，求解并讨论。模型二：汽车过拱桥问题:a、涉及公式：F合 mgta n mgsin

13、2F合m0，由得：VoR0Rghmg-h v，那么:假设V>V0,外轨道对火车轮缘有挤压作用； 假设VVVo，内轨道对火车轮缘有挤压作用。2 V m mg，Rb、分析：设转弯时火车的行驶速度为12a、涉及公式:mg Fn2mR,所以当Fn mg此时汽车处于失重状态, 宜告诉行驶。b、分析:当 Fn mg(1)(2)而且2vm R越大越明显,因此汽车过拱桥时不.gR，汽车对桥面的压力为0，汽车出于完全失重状态;V 爲冃，汽车对桥面的压力为0 Fn mg。3 v , gR，汽车将脱离桥面，出现飞车现象II、圆周运动的临界问题A.常见竖直平面内圆周运动的最高点的临界问题谈一谈：竖直平面内的圆周

14、运动是典型的变速圆周运动。对于物体在竖直平面内做变速圆周运动的问题, 中学物理只研究问题通过最高点和最低点的情况，并且经常出现有关最高点的临界问题。模型三：轻绳约束、单轨约束条件下，小球过圆周最高点： 注意：绳对小球只能产生沿绳收缩方向的拉力 .1临界条件：小球到达最高点时，绳子的拉力或单轨 的弹力刚好等于0,小球的重力提供向心力。即：2v临界v临界mg mR2小球能过最高点的条件：v gR.当v . gR时，绳对球产生向下的拉力或轨道对球产生向下的压力。3 小球不能过最高点的条件：v gR实际上球还没到最高点时就脱离了轨道 模型四：轻杆约束、双轨约束条件下，小球过圆周最高点：高点的临街速度

15、v临界0.甲乙1临界条件：由于轻杆和双轨的支撑作用，小球恰能到达最2如图甲所示的小球过最高点时，轻杆对小球的弹力情况： 当v=0时，轻杆对小球有竖直向上的支持力 Fn,其大小等于小 球的重力，即FN=mg 当0 v gR时，轻杆对小球的支持力的方向竖直向上，大小随小球速度的增大而减小，其取值范围是 0 Fn mg ；当v gR时，Fn=0;当v gR时，轻杆对小球有指向圆心的拉力，其大小随速度的增大而增大。3如图乙所示的小球过最高点时，光滑双轨对小球的弹力情况： 当v=0时，轨道的内壁下侧对小球有竖直向上的支持力 Fn,其大小等于小球的重力，即Fmg 当0 v .gR时，轨道的内壁下侧对小球仍

16、有竖直向上的支持力Fn，大小随小球速度的增大而减小，其取值范围是0 Fn mg; 当v gR时，Fn=0; 当v gR时，轨道的内壁上侧对小球有竖直向下指向圆心的弹力，其大小随速度的增大而 增大。模型五：小物体在竖直半圆面的外轨道做圆周运动：两种情况：口 1假设使物体能从最高点沿轨道外侧下滑， 物体在最高点的速度v的限制条件是v 标J一2假设v .gR，物体将从最高电起，脱离圆轨道做平抛运动。B.物体在水平面内做圆周运动的临界问题谈一谈：在水平面内做圆周运动的物体，当角速度3变化时，物体有远离或向着圆心运动半径变化的势。这时要根据物体的受力情况判断物体所受的某个力是否存在以及这个力存在时方向如

17、何特别是些接触力，如静摩擦力、绳的拉力等。模型六：转盘问题处理方法：先对A进行受力分析，如以下图，注意在分析时不能忽略摩擦力，当然,如果说明盘面为光滑平面，摩擦力就可以忽略了。受力分析完成后，可以发现支 持力N与v2F m m R运动参数等。等效处理：0可以看作一只手或一个固定转动点，B绕着0经长为杆的牵引做着圆周运动。还是先对B进行受力分析，发现，上图的等效为绳或杆对小球的拉力，那么将f改为F拉即可，根据题意求出2vm Rmg相互抵销，那么只有f充当该物体的向心力，那么有2 2 2 2R m()2R m(2 n)2R f mg，接着可以求的所需的圆周R的轻绳或轻 f在此图中可 F拉，带入公式

18、22R m()2R m(2 n)2R F拉，即可求的所需参量。第六章万有引力与航天§ 6-1 开普勒定律一、两种对立学说了解1. 地心说：1代表人物：2. 日心说：1代表人物：二、开普勒定律1. 开普勒第一定律轨道定律上。2. 开普勒第二定律面积定律托勒密;哥白尼;主要观点:主要观点:地球是静止不动的，地球是宇宙的中心。太阳静止不动，地球和其他行星都绕太阳运动。:所有行星围绕太阳运动的轨道都是椭圆，太阳处在所有椭圆的一个焦点:对任意一个行星来说，它与太阳的连线在相等时间内扫过相等的面积。此定律也适用于其他行星或卫星绕某一天体的运动。3. 开普勒第三定律周期定律：所有行星轨道的半长轴

19、R的三次方与公转周期 T的二次方的比值都相同,3即a2 k,k值是由中心天体决定的。通常将行星或卫星绕中心天体运动的轨道近似为圆，那么半长轴aT2即为圆的半径。我们也常用开普勒三定律来分析行星在近日点和远日点运动速率的大小。§ 6-2 万有引力定律一、万有引力定律1. 月一地检验：检验人：牛顿；结果：地面物体所受地球的引力，与月球所受地球的引力都是同一种力。2. 内容：自然界的任何物体都相互吸引，引力方向在它们的连线上，引力的大小跟它们的质量 m和m乘积成正比，跟它们之间的距离的平方成反比。3. 表达式：F, G 6.67 10 11N m2/kg2(引力常量).r4. 使用条件：适

20、用于相距很远，可以看做质点的两物体间的相互作用，质量分布均匀的球体也可用此公式计算，其中r指球心间的距离。5. 四大性质： 普遍性：任何客观存在的有质量的物体之间都存在万有引力。 相互性：两个物体间的万有引力是一对作用力与反作用力，满足牛顿第三定律。 宏观性：一般万有引力很小，只有在质量巨大的星球间或天体与天体附近的物体间，其存在才有意义。 特殊性：两物体间的万有引力只取决于它们本身的质量及两者间的距离，而与它们所处环境以及周围是否有其他物体无关。6.对G的理解：G是引力常量，由卡文迪许通过扭秤装置测出，单位是 N m2/kg2。 G在数值上等于两个质量为1kg的质点相距1m时的相互吸引力大小

21、。 G的测定证实了万有引力的存在，从而使万有引力能够进行定量计算，同时标志着力学 实验精密程度的提高，开创了测量弱相互作用力的新时代。7.万有引力与重力的关系：(1) “黄金代换公式推导：当 G F时，就会有mg GMj GM gR2。R注意： 重力是由于地球的吸引而使物体受到的力，但重力不是万有引力。 只有在两极时物体所受的万有引力才等于重力。 重力的方向竖直向下，但并不一定指向地心，物体在赤道上重力最小，在两极时重力最大。 随着纬度的增加，物体的重力减小，物体在赤道上重力最小，在两极时重力最大。 物体随地球自转所需的向心力一般很小，物体的重力随纬度的变化很小，因此在一般粗略的计算中, 可以

22、认为物体所受的重力等于物体所受地球的吸引力，即可得到“黄金代换公式。8.万有引力定律与天体运动：(1) 运动性质：通常把天体的运动近似看成是匀速圆周运动。(2) 从力和运动的关系角度分析天体运动：天体做匀速圆周运动运动，其速度方向时刻改变，其所需的向心力由万有引力提供，即F S=F万。如以下图，由牛顿第二定律得：GMm ，从运动的角度分析向心加速度：万。F需 ma, F万v2LanL22TL (2 f)2L.(3)重要关系式:GMmLm- m 2LmL2L m(2 f )2 L.9.计算大考点：“填补法计算均匀球体间的万有引力:谈一谈：万有引力定律适用于两质点间的引力作用，对于形状不规那么的物

23、体应给予填补，变成一个形状规9、便于确定质点位置的物体，再用万有引力定律进行求解。模型：如右图所示，在一个半径为R,质量为M的均匀球体中，紧贴球的边缘挖出一个半径为R/2的球形空穴后，对位于球心和空穴中心连线上、 与球心相距d的质点m的引力是多大？思路分析：把整个球体对质点的引力看成是挖去的小球体和剩余局部对质点的引力之和，即可求解。根据“思路分析所述，引力F可视作F=R+F2：3F雪因半径为R/2的小球质量为M' I号4R 3 M-M32R3438所以F2MmF F2GMmd2那么挖去小球后的剩余局部对球外质点G-8MmGMm7d2 8dR 2R228d2 d -2m的引力为GMm2

24、 27d 8dR 2R28d2 d 2§ 6-3 由“万有引力定律弓I出的四大考点一、解题思路一一“金三角关系：(1)万有引力与向心力的联系：万有引力提供天体做匀速圆周运动的向心力，即学 ma rZ m 2rr2m(2 n) r是本章解题的主线索。(2)万有引力与重力的联系：物体所受的重力近似等于它受到的万有引力，即GMm2rmg,g为对应轨道处的重力加速度，这是本章解题的副线索。(3)重力与向心力的联系:2V2mg m m rr2r, g为对应轨道处的重力加速度,适用于已4 2r3GT2r和v: Gmr22vm一r2rvG知g的特殊情况。二、天体质量的估算 模型一：环绕型：谈一谈：

25、对于有卫星的天体，可认为卫星绕中心天体做匀速圆周运动，中心天体对卫星的万有引力提供卫 星做匀速圆周运动的向心力，利用引力常量G和环形卫星的v、3、T、r中任意两个量进行估算只能估计中心天体的质量，不能估算环绕卫星的质量。MmT：Gprv3T2 G T和v:r模型二：外表型:谈一谈：对于没有卫星的天体或有卫星，但不知道卫星运行的相关物理量，可忽略天体自转的影响，根据万有引力等于重力进行粗略估算。MmR2mggRG变形：如果物体不在天体外表，但知道物体所在处的g，也可以利用上面的方法求出天体的质量：Mm(R h)2mg'g'(R h)2G处理：不考虑天体自转的影响，天体附近物体的重

26、力等于物体受的万有引力，即：三、天体密度的计算模型一：利用天体外表的 g求天体密度:G -R mg, M物体不在天体外表:R3G Mm 2 mg',M (R h)R34 GR3模型二:利用天体的卫星求天体的密度:m±4£，MT24R32 34 rMGT 3 r33R4 - 33R4 一 3gt2r3四、求星球外表的重力加速度:GM星在忽略星球自转的情况下，物体在星球外表的重力大小等于物体与星球间的万有引力大小，即:mg星五、双星问题:特点:四个相等：两星球向心力相等、角速度相等、周期相等、距离等于轨道半径之和。符号表示： F m 2r m vm2mim2miLm2m

27、mgt处理方法：双星间的万有引力提供了它们做圆周运动的向心力，即:由此得出:4n 2L3 m+m= gT 。(1) mri= ma，即某恒星的运动半径与其质量成反比。 由于3= 辛，ri+2= L,所以两恒星的质量之和§ 6-4 宇宙速度&卫星 一、涉及航空航天的"三大速度：一宇宙速度：1. 第一宇宙速度：人造地球卫星在地面附近环绕地球做匀速圆周运动 必须具有的速度叫第一宇宙速度，也叫地面附近的环绕速度，V1=7.9km/s。它是近地卫星的运行速度，也是人造卫星最小发射速度。待在地球旁边的速度2. 第二宇宙速度：使物体 挣脱地球引力的束缚，成为绕太阳运动的人造卫星或

28、飞到其他行星上去的最小速度，V2=11.2km/s 。离弃地球，投入太阳怀抱的速度3. 第三宇宙速度：使物体挣脱太阳引力的束缚，飞到太阳以外的宇宙空间去的 最小速度，V2=16.7km/s。离 弃太阳，投入更大宇宙空间怀抱的速度二发射速度：1. 定义：卫星在地面附近离开发射装置的初速度。2. 取值范围及运行状态：7发 v,7.9km/ s,人造卫星只能“贴着地面近地运行。v发 v,7.9km/ s，可以使卫星在距地面较高的轨道上运行。v, v发 v2,即7.9km/ s v发11.2m/s, 一般情况下人造地球卫星发射速度。三运行速度:1. 定义：卫星在进入运行轨道后绕地球做圆周运动的线速度。

29、2.大小：对于人造地球卫星,该速度指的是人造地球卫星在轨道上的运行的G竺(R h)2角速度：G m 2(R h)(R1h)3周期:G尊(R h)2(R h)(R h)3GMT . (R h)3h ,T 。环绕速度，其大小随轨道的半径r J而v To3. 注意：当卫星“贴着地面飞行时，运行速度等于第一宇宙速度；当卫星的轨道半径大于地球半径 时，运行速度小于第一宇宙速度。二、两种卫星：一人造地球卫星：1. 定义：在地球上以一定初速度将物体发射出去，物体将不再落回地面而绕地球运行而形成的人造卫星。2. 分类：近地卫星、中轨道卫星、高轨道卫星、地球同步卫星、极地卫星等。3. 三个近似： 近地卫星贴近地

30、球外表运行，可近似认为它做匀速圆周运动的半径等于地球半径。 在地球外表随地球一起自转的物体可近似认为地球对它的万有引力等于重力。 天体的运动轨道可近似看成圆轨道，万有引力提供向心力。4. 四个等式：运行速度:v2GM1,mv ： v h , vR h. R h. R h2(R h)向心加速度：G Mm 2 ma a(R h)(R h)二地球同步卫星：1. 定义：在赤道平面内，以和地球自转角速度相同的角速度绕地球运行的卫星。2. 五个“一定： 周期T一定：与地球自转周期相等24h，角速度3也等于地球自转角速度。 轨道一定：所有同步卫星的运行方向与地球自转方向一致，轨道平面与赤道平面重合。 运行速

31、度v大小一定：所有同步卫星绕地球运行的线速度大小一定，均为3.08km/s。 离地高度h 一定：所有同步卫星的轨道半径均相同，其离地高度约为3.6 x 104km, 向心加速度an大小一定：所有同步卫星绕地球运行的向心加速度大小都相等，约为0.22m/s2。注：所有国家发射的同步卫星的轨道都与赤道为同心圆，它们都在同一轨道上运动且都相对静止。三、卫星变轨问题：1. 原因：线速度v发生变化，使万有引力不等于向心力，从而实现变轨。2. 条件：增大卫星的线速度 v,使万有引力小于所需的向心力，从而实现变轨。3. 注意：卫星到达高轨道后，在新的轨道上其运行速度反而减小；当卫星的线速度 v减小时，万有引

32、力大于所需的向心力，卫星那么做向心运动，但到了低轨道后到达新的稳定运行状态时速度反而增大。4. 卫星追及相遇问题：某星体的两颗卫星之间的距离有最近和最远之分，但它们都处在同一条直线上。由 于它们轨道不是重合的，因此在最近和最远的相遇问题上不能通过位移或弧长相等来处理，而是通过卫 星运动的圆心角来衡量，假设它们初始位置在同一直线上，实际内轨道所转过的圆心角与外轨道所转过的圆心角之差为n的整数倍时就是出现最近或最远的时刻。四、与卫星有关的几组概念的比拟总结：1. 天体半径R和卫星轨道半径r的比拟：卫星的轨道半径r是指卫星绕天体做匀速圆周运动的半径，与天 体半径R的关系是r=R+hh为卫星距离天体外

33、表的高度，当卫星贴近天体外表运动时，可视作 h=0, 即 r=R。2. 卫星运行的加速度与物体随地球自转的向心加速度的比拟：1卫星运行的加速度：卫星绕地球运行，由万有引力提供向心力，产生的向心加速度满足GMmr始终指向地心，大小随卫星到地心距离r的增大而减小。(2)物体随地球自转的向心加速度：ma,即 aGMr2当地球上的物体随地球的自转而运动时，万有引力的一个分力使物体产生随地球自转的向心加速度, 其方向垂直指向地轴，大小从赤道到两极逐渐减小。3. 自转周期和公转周期的比拟：自转周期是天体绕自身某轴线运动一周的时间，公转周期是某星球绕中心天体做圆周运动一周的时 间。一般两者不等月球除外，如地

34、球的自转周期是 24h，公转周期是365天。4. 近地卫星、同步卫星、赤道上的物体的比拟：1近地卫星和赤道上的物体:内容近地卫星赤道上的物体相同点质量相冋时，受到地球的引力大小相等不同点受力情况只受地球引力作用且地球引力等于卫星做 圆周运动所需向心力受地球引力和地面支持力作用，其合力提 供物体随地球自转做圆周运动的向心力运动情况角速度、线速度、向心加速度、周期均不等(2)近地卫星和同步卫星： 相同点：都是地球卫星，地球的引力提供向心力。 不同点：近地卫星的线速度、角速度、向心加速度均比同步卫星的大，而周期比同步卫星的小。3赤道上的物体和同步卫星:内容近地卫星赤道上的物体相同点角速度都等于地球自

35、转的角速度，周期都等于地球自转的周期受力情况只受地球引力作用且地球引力等于卫星受地球引力和地面支持力作用，其合力受力1冃况做圆周运动所需向心力提供物体做圆周运动的向心力不冋点7、岳、轨道半径同步卫星的轨道半径比赤道上的物体的轨道半径大很多运动情况冋步卫星的线速度、向心加速度均大于赤道上的物体第七章机械能守恒定律运动§ 7-1 能量&功&功率一、能量的转化和守恒1. 能量的物理意义：一个物体如果具备了对外做功的本领，我们就说这个物体具有能量。能量是状态量，是标量，与物体的某一状态相对应。能量的表现形式多种多样，如动能、势能等。2. 能量守恒与转化定律：能量只能从一种形式

36、转化成另一种形式，或从一个物体转移到另一个物体，但能的总量保持不变，这就是能量守恒和转化定律。3. 寻找守恒量的方法：寻找守恒量必须讲究科学的方法：如观察此消彼长的物理量、研究其相互的关系、科学构思巧妙实验、精确地论证、推理和计算等。二、功1. 概念：如果一个物体受到力的作用，并在力的方向上发生了一段位移，那么这个力就对物体做了功。2. 公式：W=FlcosB F为该力的大小，I为力发生的位移，B为位移 I与力F之间的夹角。注：功仅与F、S、B有关，与物体所受的其它外力、速度、加速度无关。3. 单位：焦耳，简称“焦，符号J。4. 标量：但它有正功、负功。功的正负表示能量传递的方向，或表示动力做

37、功还是阻力做功，即表示做过 的效果。5. 物理意义：功是能量转化的量度。功是一个过程所对应的量，因此功是过程量。6. 合力的功：总功等于各个力对物体做功的代数和：； 总功等于合外力所做的功：W总=F合Icos 0o7. 判断力F做功的情况的方法： 利用公式 W=FIcos 0来判断：当 0,时，即力与位移成锐角，力做正功，功为正2当时，即力与位移垂直，力不做功，功为零2当一，时，即力与位移成钝角，力做负功，功为负2 看物体间是否有能量的转化或转移：假设有能量的转化或转移，那么必定有力做功。此方法常用于两个相互联系的物体。三、功率1. 概念：描述力对物体做功快慢的物理量。W2. 公式：P 定义式

38、，适用于任何情况，P顺F顺cos ,P F cos o3. 单位：瓦特，简称“瓦，符号 W4. 标量：功率表示功的变化率，是一种频率，只有大小，没有方向。5. 分类：额定功率：指发动机正常工作时最大输出功率，电器的铭牌上写的功率即为额定功率；实际功率：指发动机实际输出的功率即发动机产生牵引力的功率，P实W P额。6. 机械效率：输入功率：机器工作时，外界对机器做功的功率。输出功率：极其对外做功的功率。机械效率：P输出.输输入7. 机车的两种启动方式：启动方式恒定功率启动恒定加速度启动过 程 分 析阶段一：vF Pavm阶段二:F F阻 a 0 P F Vm F阻 Vm阶段：a F F阻不变F不

39、变 vP F v ，直到mP=P额=F vm'。阶段二：VF P额a F F阻.vm阶段三：F F阻a 0 v vm售。Pi运动规律做加速度逐渐减小的变加速直线运动对应以下 图中的0A段T以Vm做匀速直线运动对应以下 图中AB段以加速度a做匀加速直线运动对应以下图中的0A段, to耳做加速度减小的变加速直线运a动对应以下图中的 AB段T以Vm做匀速直线运 动对应以下图中的 BC段v-t图像vJABV1VmLBCvmLO t1r0tot1t注意：不管哪种启动方式，机动车的功率均是指牵引力的功率，对启动过程的分析也都是用分段分析法。P=Fv中的F仅是机动车的牵引力，而非机动车所受的合力，

40、这一点是在解题时极易出现错误的地方。§ 7-2 重力做功&重力势能&弹性势能一、重力做功1. 特点：重力做的功由重力大小和重力方向上发生的位移数值方向上的高度差决定。2. 公式：WG=mg-A h。3. 注意：重力做功与物体的运动路径无关，只决定于运动初始位置的高度差。二、重力势能1. 定义：物体由于位于高处而具有的能量。2. 表达式：Ep=mghh为物体重心到参考平面的竖直高度，单位J。3. 影响因素：物体的质量m和所在的高度ho4. 标量：正负不表示方向。重力势能为正，表示物体在参考面的上方；重力势能为负，表示物体在参考面的下方；重力势能为零， 表示物体在参考面的

41、上。5. 重力势能的变化：A Ep=E-Epi，即末状态与初状态的重力势能的差值。6. 对Ep=mgh的理解： 其中h为物体重心的高度。 重力势能具有相对性，是相对于选取的参考平面而言的。选择不同的参考平面，确定出的物体高度不 一样，重力势能也不同。 重力势能可正可负，在参考平面上方重力势能为正值，在参考平面下方重力势能为负值。重力势能是 标量，其正负表示比参考平面高或低。注：a、在计算重力势能时，应该明确选取参考平面。b、选择哪个水平面作为参考平面，可视研究问题的方便而定，通常选择地面作为参考平面。7. 系统性：重力势能属于地球和物体所组成的系统，通常说物体具有多少重力势能，只是一种简略的说

42、法。8. 重力做功与重力势能变化的关系：重力势能变化的过程也就是重力做功的过程，重力做正功，重力势能减少；重力做负功，重力势能增加，即满足WG=- A &=曰乐2。三、弹性势能1. 概念：发生弹性形变的物体的各局部之间，由于弹力的相互作用具有势的能。1 22. 表达式：EP kx ,单位为J。23. 影响因素：弹簧的劲度系数k和弹簧形变量x。4. 弹力做功与弹性势能的关系：弹力做正功时，物体弹性势能减少；弹力做负功时，物体弹性势能增加，即 W单-EP EP1 - EP2。§ 7-3 动能&动能定理一、动能1. 概念：物体由于运动而具有的能量，称为动能。1 22. 表达

43、式：Ek mv ，单位为Jo23. 影响因素：只与物体某状态下的速度 大小有关，与速度的 方向无关。注：动能是相对量因为速度是相对量。参考系不同，速度就不同，所以动能也不同，一般来说都以地面为参考系。1 2 1 24. 动能的变化：Ekmv；mv；，即末状态动能与初状态动能之差。2 2注意： Ek>0,表示物体的动能增加； Ek<0,表示物体的动能减少。5. 说明：动能具有相对性，与参考系的选取有关，一般以地面为参考系描述物体的动能。 动能是表征物体运动状态的物理量，与时刻、位置对应。 动能是一个标量，有大小、无方向，且恒为正值。二、动能定理1. 内容：力在一个过程中对物体做的功，

44、等于物体在这个过程中动能的变化。2. 表达式：W Ek Ek2-Ek1o3. 意义：动能定理指出了外力对物体所做的总功与物体动能变化之间的关系。即外力对物体所做的总功，对应于物体动能的变化，变化的大小由做功的多少来量度。4. 适用情况：适用于受恒力作用的直线运动，也适用于变力作用的曲线运动； 不涉及加速度和时间的问题中，首选动能定律； 求解多个过程的问题； 变力做功。5. 解题步骤：明确研究对象，找出研究对象初末运动状态对应的速度及其对应的过程； 对研究对象进行受力分析； 弄清外力做功的大小和正负，计算时将正负号代入； 当研究对象运动由几个物理过程所组成，那么可以采用整体法进行研究。§

45、; 7-4 机械能守恒定律&能量守恒定律一、机械能守恒定律1. 内容：在只有重力或弹簧弹力做功的物体系统内，动能与势能可以相互转化，而总的机械能保持不变。2. 条件：只有重力或弹簧弹力做功。3. 用法： Ek Ep Ek' Ep'，系统中初末状态机械能总和相等，且初末状态必须用同一零势能计算势能。 Ek Ep,系统重力势能减少增加多少，动能就增加减少多少。Ea增Eb咸，系统中A局部增加减少多少，B局部就减少增加多少。4. 解题步骤：确定研究对象，分析研究对象的物理过程； 进行受力分析； 分析各力做功的情况，明确守恒条件； 选择零势能面，确定初末状态的机械能必须用同一零势

46、能计算势能； 根据机械能守恒定律列方程。5. 判断机械能守恒的方法： 从做功角度判断：分析物体或物体系的受力情况，明确各力做功的情况，假设只有重力或弹簧弹力对 物体或物体系做功，那么物体或物体系机械能守恒； 从能量转化的角度来判断：假设物体系中只有动能和势能的相互转化，而无机械能与其他形式的能的 转化，那么物体系的机械能守恒。二、能量守恒定律1. 内容：能量既不会凭空产生，也不会凭空消失，它只能从一种形式转化为另一种形式，或从一个物体转移到另一个物体，在转化或转移的过程中，能量的总量保持不变。2. 表达式： E初 E末或 E增E减。3. 意义：动能定理指出了外力对物体所做的总功与物体动能变化之间的关系。即外力对物体所做的总功，对应于物体动能的