（新人教版）高中物理选修31　详细知识点归纳

1、. 第一章 静电场 第一节、电荷及其守恒定律1.自然界中的两种电荷1 正电荷和负电荷：把用丝绸摩擦过的玻璃棒所带的电荷称为 正 电荷，用正数表示，那么丝绸带 负 点；把用毛皮摩擦过的硬橡胶棒所带的电荷称为 负 电荷，用负数表示，那么毛皮带 正 电。2电荷及其互相作用：同种电荷互相 排斥 ，异种电荷互相 吸引 原子核式构造：包括原子核质子“带正电和核外电子带负电。通常说物体不带电是指物体中的质子所带的 正电 与电子所带的 负电 在数量上相等，使整个物体对外不显电性。3电荷守恒定律：电荷既不能 创造，也不能 消灭，只能从一个物体转移到另一个物体，或从物体的一部分转移到另一部分，在转移个人过程中，电

2、荷的总量 保持不变。2.三种起电方式AB+Q1摩擦起电：两个互相绝缘的物体互相摩擦，使其中容易失去电子的物体由于失去电子而带 正电 ，而另一个得到电子的物体带 负点 。 原因：不同物质的原子核束缚电子的才能不同结果：两个互相摩擦的物体带上了等量异种电荷2感应起电：用静电感应的方法使物体带电，叫做感应起电 静电感应： 把一个带电的物体移近一个不带电的异体时，可以使导体带电的现象。 规律：近端感应异种电荷，远端感应同种电荷。例 ：如以下图，导体棒AB靠近带正电的导体Q放置A端带 _负_ 电荷B端带_正_电荷 。3接触起电：一个带电的导体靠近一个不带电的导体而是这个不带电的导体带电的现象。 强调：三

3、种起电方式的本质：电子的转移 ；三种起电方式都不是创造了电荷，也不是使电荷消失，而是使物体中的正负电荷分开，使电荷从物体的一部分转移到另一部分，或从一个物体转移到另一个物体，转移过程中总量不变。 3元电荷1电荷的多少叫做 电荷量 符号：Q或q 单位：库仑 符号：C2人们把最小的电荷量叫元电荷，用e表示。电荷量e的值：e=1.6×10-19C 电子所带的电荷量的大小为e，为负电；质子所带电荷量大小也为e，但为正电。即 q电=-1.6×10-19C ； q质=+1.6×10-19C 注意：所有带电体的电荷量都等于e的 整数倍 ，电荷量是不能连续变化的物理量。4.比荷荷

4、质比：带电物体的电荷量q和物体质量m的比值，比方电子的比荷为 第二节、库仑定律5. 库仑定律：真空中两静止电荷之间互相作用力的大小跟两个点电荷的电荷量的乘积成正比，跟它们的间隔 的二次方成反比作用力的方向在两个点电荷的连线上 1表达式：2静电力常量k = 9×109 N·m2/C23适用条件：真空中静止点电荷 记忆：关于“点电荷，只要带电体的 形状和大小 跟它们 之间的间隔 相比可以忽略时，带电体就可以看作点电荷或者说带电体本身 大小 和 形状 对研究的问题影响不大时，可以将带电体视为质点。点电荷是一个 理想模型，实际上是不存在的 第三节、电场 电场强度6 . 电场1电荷的

5、周围都存在电场，电场是一种 客观存在的物质；电荷之间的互相作用是通过 电场发生的，2根本性质：引入电场中的任何带电体都将受到电场力的作用，且同一点电荷在电场中不同点处受到的电场力的大小或方向可能不一样.电场能使引入其中的导体产生静电感应现象.当带电体在电场中挪动时，电场力将对带电体做功，这表示电场具有能量.7 . 电场强度 1关于试探电荷和场源电荷检验电荷是一种理想化模型，它是电量很小的点电荷，将其放入电场后对原电场强度无影响 2电场强度定义：电场中某一点的电荷受到的电场力F跟它的电荷量q的比值，叫做该点的电场强度，简称场强用E表示。单位：N/C 或v/m公式大小：适用于所有电场方向性：物理学

6、中规定，电场中某点的场强方向跟 正 电荷在该点所受的电场力的方向一样，与 负 电荷在电场中某点所受的电场力的方向跟该点的场强方向相反唯一性和固定性：电场中某一点处的电场强度E是唯一的，它的大小和方向与放入该点电荷q试探电荷无关，它决定于产生的电场本身，电场中每一点对应着的电场强度与是否放入电荷无关.8.点电荷周围的电场1大小：E=只适用于点电荷的电场2方向：正点电荷发散，场强方向以点电荷为圆心沿半径 向外 ；负点电荷会聚，场强方向以点电荷为圆心沿半径 向内指向负点电荷 。 说明：公式E=kQ/r2中的Q是场源电荷的电量，r是场中某点到场源电荷的间隔 从而使学生理解：空间某点的场强是由产生电场的

7、场源电荷和该点距场源电荷的间隔 决定的，这里的E与Q有关。+9.电场强度的叠加原理：假设空间中有几个点电荷同时存在，此时各点的场强具有的叠加性即电场中某点的场强等于该点周围各个电荷单独存在时在该点产生的场强的矢量和 举例： 两个点电荷Q1、Q2在A 点产生的场强E为“Q1在A点产生的场强E1与Q2在A 点产生的场强E2的矢量和如右图电场电场线图样简要描绘电场电场线图样简要描绘 正点电荷发散状等量异号电荷相吸状负点电荷会聚状匀强电场平行的、等间距的、同向的直线等量同号电荷相斥状10、电场线 1电场线：电场线是画在电场中的一条条有方向的曲线，曲线上每点的 切线 方向表示该点的电场强度的方向，电场线

8、的疏密程度反响电场的 强弱 密强疏弱 2静电场中电场线 始于正电荷或无穷远 ， 止于负电荷或无穷远 .它不封闭，也不在无电荷处中断；同时，任意两条电场线不会在无电荷处相交或相切 3电场线是为了形象的描绘电场而引入的假想的线，实际不存在。11、匀强电场1定义：电场中各点场强的大小相等、方向一样的电场就叫匀强电场.2匀强电场的电场线：是一组疏密程度一样等间距的平行直线.例如，两等大、正对且带等量异种电荷的平行金属板间的电场中，除边缘附近外，就是匀强电场.第四节 电势能、电势12.静电力做功BM+q AFE 1特点: 在任何电场中，静电力挪动电荷所做的功，只与始末两点的位置有关，而与电荷的运动途径无

9、关。q沿直线从A到B q沿折线从A到M、再从M到Bq沿任意曲线从A到B 结果都一样，即：W= qELAB =qELAM 2电荷在电场中由于其位置而具有的能量叫做 电势能 。3静电力做功与电势能变化的关系：静电力做的功等于电势能的变化量。写成式子为：电场力做正功，电荷的电势能 减少 ；电场力做负功，电荷的电势能 增加 。电场力做多少功，电势能就变化多少，在只受电场力作用下，电势能与动能互相转化，而它们的总量保持不变。电荷在电场中某一点A具有的电势能EP等于将该点电荷由A点移到电势零点电场力所做的功W的。即 EP=W 对于正电荷，假设电势能越小，那么电势越低，对于负电荷，假设电势能越小，电势越高。

10、13电势表征电场性质的重要物理量度1定义：电荷在电场中某一点的 电势能 与它的 电荷量 的比值，叫做这一点的电势。用表示。是标量，只有大小，没有方向，但有正负正负表示该点电势相对零电势位置电势的上下。2公式：与试探电荷q无关 单位：伏特V，3电势与电场线的关系：沿电场线方向电势 降低 4零电势位置的规定：电场中某一点的电势的数值与零电势的选择有关，即电势的数值决定于零电势的选择一般默认为大地或无穷远处电势为零14等势面定义：电场中电势相等的点构成的面等势面的性质： 在同一等势面上各点电势相等，所以在同一等势面上挪动电荷，电场力 不做功 电场线跟等势面一定垂直，并且由 电势高 的等势面指向 电势

11、低 的等势面。等势面越密，电场强度越大等势面不相交，不相切 第五节 、第六节 电势差及电势差与电场强度的关系 15.电势差1定义：电场中两点间电势的差值，也叫电压用表示。 2公式： 或 所以有：注意：电势差也是标量，可正，可负，正负表示两点电势的上下，比方UAB>0，那么说明A点电势大于B点电势。电势的上下与零电势参考点的选取有关，但电势差与零电势参考点无关。 16、静电力做功与电势差的关系 1电荷Q在电场中从A挪动到B时，静电力做的功WAB等于电荷在A、B两点的电势能之差。推导： 所以有： 或 即：电场中A、B两点间的电势差等于电场力做的功WAB与试探电荷q的比值。注意：电场中A、B两

12、点间的电势差跟挪动电荷的途径无关，只与AB位置有关（2） 总结电场力做功的方法： 为电荷初末位置在电场方向上的位移UAB为电荷初末位置间电势差的大小EpA 、EpB分别是电荷在电场中A、B两点的电势能17.匀强电场中电势差与电场强度的关系：只适用于匀强电场 说明：1d为匀强电场中两点沿电场线方向的间隔 等势面间的间隔 。 2电场强度与电势无直接关系电场强度为零的地方电势不一定为零，电势为不为零取决于电势零点。如：处于静电平衡的导体内部场强为零，电势相等，是一个等势体，假设不选它为电势零点，导体上电势就不为零。假设选它为电势零点，那么导体电势就为零。结合说一说电势为零的地方电场强度不一定为零。如

13、：点电荷产生的电场中某点定为电势零点，但该点电场强度不为零，无穷远处场强和电势都可认为是零。电场强度相等的地方电势不一定相等，如在匀强电场中场强相等，但各点电势不等。而处于静电平衡的导体内部场强为零，处处相等，电势也相等。电势相等的地方电场强度不一定相等。如在等量的异种电荷的电场中，两电荷连线的中垂面是一个等势面，但场强不相等。而处于静电平衡的导体内部场强为零，处处相等，电势也相等 第七节 静电现象的应用18.关于静电平衡1静电感应之后，导体内部和外表的电荷 不再定向挪动 的状态叫静电平衡状态。2静电平衡后导体内部电场的特点：处于静电平衡状态的导体，内部的场强 处处相等 注意：这时的场强是合场

14、强，即 外电场 和 感应电场 叠加的结果，导体外表任意一点的场强方向与该点外表垂直。处于静电平衡状态的导体，电荷只分布在导体的 外外表 ，导体内部没有电荷。导体是一个 等势 体，导体外表是一个 等势面 ，此时在导体外表和导体内部挪动电荷， 电场力不做功 。3静电屏蔽：具有空腔的金属导体在静电平衡状态下，不仅导体 内部场强为零 ， 而且 腔内场强也为零，因此 置于腔内的物体不受外界点场内的影响，这种作用叫静电屏蔽。4避雷针是利用尖端放电的原理制成的一种避雷设施。 第八节 、电容器与电容19. 电容器 1构造：两个彼此平行而又互相绝缘的导体都可以看成一个电容器。2电容器的充电：把电容器的一个极板与

15、电池组的正极相连，另一个极板与负极相连，两个极板上就分别带上了等量的异种电荷，这个过程叫做充电。 充电过程中，从灵敏电流计可以观察到短暂的充电电流，极板带电量Q增加，板间电压U增加，板间场强E增加，电能转化为电场能。3电容器的放电：把充电后的电容器的两个极板接通，两极板上的电荷互相中和。电容器就不带电了，这个过程叫放电.。 放电过程中，从灵敏电流计可以观察到短暂的放电电流，极板带电量Q减少，板间电压U减少，板间场强E减少，电场能转化为电能。20.电容（1） 定义：电容器所带的电量Q与电容器两极板间的电势差U的比值，叫做电容器的电容。（2） 公式： 单位：法拉F，还有微法F和皮法pF 1F=10

16、-6F=10-12pF（3） 电容的物理意义：电容是表示电容器 包容电荷本领 的物理量，是由电容器本身的性质由导体大小、形状、相对位置及电介质决定的，与电容器是不是带电无关。（4） 平行板电容器的电容:平行板电容器的电容C与介电常数r成正比，跟正对面积S成正比，跟极板间的间隔 d成反比。 平行板电容器的决定式 ： （5） 平行板电容器间的电场可以认为是匀强电场，且，U为两极板间的电压，d为两极板间的间隔 。 第九节 、带电粒子在电场中的运动21、带电粒子的加速1结合图示动手推导，当v0=0时，带电粒子到达另一板的速度大小。方法一：牛顿运动定律推导先求出带电粒子的加速度： 再根据 可求得当带电粒

17、子从静止开场被加速时获得的速度为：方法二：由W=qU及动能定理：由 得： 那么粒子到达另一板时的速度为：2假设初速度为v0不等于零，推导最终的速度表达式 那么 得 22、带电粒子的偏转如以下图，电子以初速度v0垂直于电场线射入匀强电场中1分析带电粒子的受力情况。2你认为这种情况同哪种运动类似，这种运动的研究方法是什么?3你能类比得到带电粒子在电场中运动的研究方法吗?解析： 1关于带电粒子的受力，学生的争论焦点可能在是否考虑重力上。老师应及时引导：对于根本粒子，如电子、质子、粒子等，由于质量m很小，所以重力比电场力小得多，重力可忽略不计。对于带电的尘埃、液滴、小球等，m较大，重力一般不能忽略。2

18、带电粒子以初速度v0垂直于电场线方向飞入匀强电场时，受到恒定的与初速度方向成90°角的作用而做匀变速曲线运动，类似于力学中的平抛运动，平抛运动的研究方法是运动的合成和分解。3带电粒子垂直进入电场中的运动也可采用运动的合成和分解的方法进展。运动性质：1带电粒子在垂直于电场线方向上不受任何力，做匀速直线运动。2在平行于电场线方向上，受到电场力的作用做初速为零的匀加速直线运动。设电荷带电荷量为q，平行板长为L，两板间距为d，电势差为U，初速为v0试求：带电粒子在电场中运动的时问t；粒子运动的加速度；粒子受力情况分析；粒子在射出电场时竖直方向上的偏转间隔 y；粒子在分开电场时竖直方向的分速度

19、；粒子在分开电场时的速度大小；粒子在分开电场时的偏转角度。解：由于带电粒子在电场中运动受力仅有电场力与初速度垂直且恒定，不考虑重力，故带电粒子做类平抛运动。粒子在电场中的运动时间 加速度 竖直方向的偏转间隔 ：粒子分开电场时竖直方向的速度为 速度为： 粒子分开电场时的偏转角度为： 拓展：假设带电粒子的初速v0是在电场的电势差U1下加速而来的从零开场，那么上面的结果又如何呢?y，结论：与q、m无关。 第二章 恒定电流 第1节 电源和电流1. 电源：能把自由电子从正极搬运到负极的装置，是通过非静电力做功把其他形式的能转化为电势能电能的装置 作用：保持电源两端的电势差电压，使电路中有持续的电流电荷的

20、定向挪动形成电流。2.恒定电场：由稳定分布的电荷产生稳定的电场称为恒定电场3.恒定电流：大小和方向都不随时间变化的电流称为恒定电流1定义：物理上把通过导体横截面的电荷量q跟通过这些电荷量所用的时间t的比值称为电流。用I表示电流。2定义式： 3 单位：在国际单位制中，电流的单位是安培，简称安，符号是A。电流的常用单位还有毫安mA和微安A。它们之间的关系是：1 mA=10-3A； 1A=10-6A 4电流的方向 ：规定正电荷定向挪动的方向为电流方向 。但电流是标量 第二节 电动势4.电动势1定义：假设电源移送电荷q时非静电力所做的功为W，那么W与q的比值，叫做电源的电动势。用E表示电动势，那么：

21、。 式中W，q的单位分别是焦耳J、库仑C；电动势E的单位与电势、电势差的单位一样，是伏特V。 电动势由电源中非静电力的特性决定，跟电源的体积无关，也跟外电路无关。2物理意义：反映电源把其它形式能转化为电能的本领。 第三节 欧姆定律5.欧姆定律1内容表述：即导体中的电流I跟导体两端的 电压U成正比 ，跟导体的 电阻R成反比 ，这就是欧姆定律。2表达式：在国际单位制中，电阻的单位是欧姆，简称欧，符号是。常用的电阻单位还有千欧k和兆欧M：1 k=103 1 M=106 注意:欧姆定律的适用条件是 纯电阻电路 ，如金属导体和电解液。 对于含有电动机等的非纯电阻电路不适用。6. 导体的U-I图像图像的斜

22、率表示电阻，斜率越大，那么电阻越大。即,由图可判断，7. 导体的伏安特性曲线I-U图像斜率的倒数表示电阻，斜率越大，那么电阻越小，即，由图可判断注意：符合欧姆定律的导体的伏安特性曲线是一条通过坐标原点的直线，具有这种伏安特性的电学元件叫做线性元件 ；不符合欧姆定律的导体和器件，电流和电压不成正比，伏安特性曲线不是直线，这种电学元件叫做非线性元件。8. 实验“描绘小灯泡的伏安特性曲线 各电路原件连接好后，开关闭合前，调节 滑动变阻器 的滑片，使变阻器的有效电阻为 最大 ，然后闭合开关，逐步挪动变阻器的滑片，增加小灯泡两端的电压，从 0开场记录电流和电压表的多组数据，直到电流到达它的 额定电流为止

23、。实验结论：小灯泡的伏安特性曲线是一条过原点的曲线。9.串联电路的规律 1电流：串联电路各处的电流相等，即 2电压：串联电路两端的总电压等于各部分电路电压之和，即+= 3电阻：如图2.4-3串联电路的总电阻等于各部分电路电阻之和， 即10.并联电路的规律1电流：并联电路的总电流等于各支路电流之和。即 （2） 电压：并联电路的总电压与各支路电压相等。即=（3） 电阻：如图2.4-4并联电路的总电阻的倒数等于各支路电阻的倒数之和。即 考虑与讨论：1n个一样的电阻R0并联，总电阻等于一个电阻的n分之一 即2假设干不同的电阻并联，总电阻比其中任何一个电阻都要小11.电流表、电压表的改装常用的电压表和电

24、流表都是由小量程的电流表G表头改装而成的。（1） 电流表G表头介绍表头的满偏电流Ig、内阻Rg和满偏电压Ug。且2把表头改装成电压表方法：串联一个较大电阻R 量程由Ug变成U，那么：由表头与R串联可得:电压表总电阻： 3把表头改装成电流表方法：并联一个较小电阻R量程由Ig变成I,由表头与R并联可得：电流表总电阻： 12.焦耳定律1电流做的功：电流在一段电路上所做的功等于这段电路两端的电压U，电路中的电流I和通电时间t三者的乘积，简称电功 2电流做功的公式： ，单位:在国际单位制中，电功的单位是焦耳，简称焦，符号是J；电功的常用单位有：千瓦时，俗称“度，符号是kW·h.3理解：电流做功

25、的过程是用电器把 电能 转化成 其他形式能 的过程；电流做功的多少等于电能转化为其他形式能的数量。电流做功的本质是：导体中的恒定电场对 自由电荷 的 静电力 在做功，电荷的电势能减小，其他形式的能在增加。4电流做功的快慢，即功率P：这是计算电功率普遍适用的公式5焦耳定律：电流通过导体产生的热量跟电流的二次方成正比，跟导体的电阻及通电时间成正比。 电热和电功的区别：a：纯电阻用电器：电流通过用电器以发热为目的，例如电炉、电熨斗、白炽灯等。b：非纯电阻用电器：电流通过用电器以转化为热能以外的形式的能为目的，发热是不可防止的热能损失，例如电动机、电解槽、给蓄电池充电等。在纯电阻电路中，电能全部转化为

26、热能，电功等于电热，即是通用的，没有区别。同理也无区别。在非纯电阻电路中，电路消耗的电能，即W = UIt分为两部分：一大部分转化为热能以外的其他形式的能例如电流通过电动机，电动机转动将电能转化为机械能；另一小部分不可防止地转化为电热Q = I2R t。这里W = UIt不再等于Q = I2Rt，而是W > Q，应该是W = E其他 + Q，电功只能用W = UIt，电热只能用Q = I2Rt计算。13. 电阻定律1电阻定律的表述：导体的电阻R跟它的长度成正比，跟它的横截面积S成反比。公式：。对于一确定的导体，其电阻与加在它两端的电压无关，只与导体的自身有关。2电阻率的意义：电阻率跟导体

27、的材料有关，是反映材料导电性能好坏的物理量。在数值上等于用该材料制成的1m长、截面积为的导体电阻值。材料的电阻率越小，说明其导电性能越好。电阻率的单位：欧姆米，简称欧米，符号是m 。3 电阻率与温度有关，金属的电阻率随温度的升高而增大，利用这一特性可以制成电阻温度计，但有的合金电阻率几乎不受温度的影响，可以制成标准电阻。14闭合电路的欧姆定律即为电动势E 1意义：描绘了包括电源在内的全电路中，电流强度与电动势及电路总电阻之间的关系。 2公式：；常用表达式还有：。 3、路端电压U即U外，内电压U内随外电阻R变化的讨论：外电阻R总电流内电压路端电压增大减小减小增大断路OO等于减小增大增大减小短路短

28、路电流闭合电路中的总电流是由电源和电路电阻决定，对一定的电源，r视为不变，因此， 的变化总是由外电路的电阻变化引起的。根据，画出UR图像，能清楚看出路端电压随外电阻变化的情形。还可将路端电压表达为，以，r为参量，画出UI图像。这是一条直线，纵坐标上的截距对应于电源电动势，横坐标上的截距为电源短路时的短路电流，直线的斜率大小等于电源的内电阻，即。4、在电源负载为纯电阻时，电源的输出功率与外电路电阻的关系是：。由此式可以看出：当外电阻等于内电阻，即R = r时，电源的输出功率最大，最大输出功率为，电源输出功率与外电阻的关系可用PR图像表示。电源输出功率与电路总电流的关系是：。显然，当时，电源输出功

29、率最大，且最大输出功率为：。PI图像如以下图。选择路端电压为自变量，电源输出功率与路端电压的关系是：显然，当时，。PU图像如以下图。综上所述，恒定电源输出最大功率的三个等效条件是：1外电阻等于内电阻，即。2路端电压等于电源电动势的一半，即。3输出电流等于短路电流的一半，即。除去最大输出功率外，同一个输出功率值对应着两种负载的情况。一种情况是负载电阻大于内电阻，另一种情况是负载电阻小于内电阻。显然，负载电阻小于内电阻时，电路中的能量主要消耗在内电阻上，输出的能量小于内电阻上消耗的能量，电源的电能利用效率低，电源因发热容易烧坏，实际应用中应该防止。同种电池的串联：n个一样的电池同向串联时，设每个电

30、池的电动势为，内电阻为r，那么串联电池组的总电动势，总内电阻，这样闭合电路欧姆定律可表示为15. 多用电表1欧姆表是根据闭合电路的欧姆定律制成的。欧姆表的构造：电流表G、电源、调零电阻R和红、黑两表笔组成。欧姆表的三个基准点。如图，虚线框内为欧姆表原理图。欧姆表的总电阻，待测电阻为，那么，可以看出，随按双曲线规律变化，因此欧姆表的刻度不均匀。当= 0时，指针满偏，停在0刻度；当时，指针不动，停在电阻刻度；当时，指针半偏，停在刻度，因此又叫欧姆表的中值电阻，如以下图。中值电阻的计算方法：当用1档时，即表盘中心的刻度值，当用档时，。EEABS123456欧姆表的刻度不均匀，在“附近，刻度线太密，在

31、“0附近，刻度线太稀，在“附近，刻度线疏密道中，所以为了减少读数误差，可以通过换欧姆倍率档，尽可能使指针停在中值电阻两次附近范围内。由于待测电阻虽未知，但为定值，故让指针偏转太小变到指在中值电阻两侧附近，就得调至欧姆低倍率档。反之指针偏角由太大变到指在中值电阻两侧附近，就得调至欧姆高倍率档。2多用电表电流表、电压表和欧姆表有一个共同特点是都有一个小量程的电流表作为表头，因此，将它们的构成元件进展组合，就组成一个可以测量电流、电压和粗略测量电阻的多用电表，也称万用表；其构造原理如以下图。3.关于多用电表的调零多用电表的调零有两个，一个是电流调零，也叫机械调零；一个是电阻调零，也叫欧姆调零。电流调

32、零是用小螺丝刀，轻轻转动表盘下中间部位的调零螺丝，使在电流表中无电流时，指针指在电流“0点。在实验前调节完毕后，整个实验过程中就不需要再调零了。电阻调零，是选用欧姆档进展电阻测量前，让红、黑表笔短接两表笔之间电阻为零，调节电阻调零电位器，使表的指针指在电阻“0处。由于欧姆表各档位内部电阻各不一样，每换一次档位，都要重新进展电阻调零。4.欧姆表档位的选择欧姆表两表笔断开时，指针指在“，两表笔短接时，指针指在“0，理论上讲0的电阻都可以测量，但由于刻度的不均匀，读数误差很大，例如在指针偏角较小时，刻度盘数值很密，根本无法读数。欧姆表指针指在中值附近时比较准确。所以测量时应选择适宜的档位，使指针偏转

33、在中值附近时再读数。5欧姆表测电阻的一般步骤：1机械调零；2估计被测电阻大小，选好挡位，进展调零，试测电阻大小；3假设指针的偏角太大，说明所选的挡位较大，应换成低倍率的挡位，反之，那么要换成高挡位；4换挡后再次进展调零，进展测量，记录数据；5测量完毕后，应把开关旋到“OFF挡，或交流电压最高挡。测量电阻时的本卷须知：1当两表笔直接接触，调节R无法使指针指到电阻零刻度时，应更换新电池；2测未知电阻时，应将未知电阻跟其电路分开；3测量时不要用手接触表笔的金属杆。 6二极管及其单向导电性：晶体二极管是由半导体材料制成的电学元件，熟悉图中的二极管的外观、种类和符号；在电路中的符号如以下图，用图中的实验

34、可以理解它的单向导电性。甲图中小灯泡发光，说明二极管处于正向导通状态，乙图中小灯泡不发光，说明二极管加反向电压时不导通。16. 实验：测定电池的电动势和内阻1实验原理:闭合电路欧姆定律.伏安法：如图1，路端电压U=E-Ir，改变外电阻R，测得多组U、I，代入公式可求得多组E、r数值，取其平均值作为电池电动势和内电阻。E rSR图3VAE rSR图2图1由公式E=U+Ir可得E=IR+Ir，改变外电阻R可得到多组I，代入公式可得多组E、r的数值，取其平均值作为电池的电动势和内电阻。实验原理如图2所示。由公式E=U+Ir可得E=U+r，改变外电阻R可得到多组U，代入公式可得多组E、r的数值，取其平

35、均值作为电池的电动势和内电阻。实验原理如图3所示。图42数据处理伏安法 公式法：根据闭合电路欧姆定律，列方程组：解之，求得作图法：公式U=E-Ir对于一定的电池来说E，r是常量，可将U、I看做一个一次函数的表达式，它的UI图象是一条直线；以I为横坐标，U为纵坐标，用测定的几组I、U值画出U-I图象，如图4所示，直线跟纵轴的交点即为电动势E值，直线斜率的绝对值即为内电阻r的值。3本卷须知为了使电池的路端电压变化明显，电池的内阻宜大些选用已使用过一段时间的1号干电池。 干电池在大电流放电时极化现象较严重，电动势E会明显下降，内阻r会明显增大，故长时间放电不宜超过0.3 A，短时间放电不宜超过0.5

36、 A，因此，实验中不要将I调得过大，读电表要快，每次读完立即断电。 在画U-I图线时，要使较多的点落在这条直线上或使各点均匀分布在直线的两侧，个别偏离直线太远的点可舍去不予考虑。这样，就可使偶尔误差得到部分的抵消，从而进步准确度。干电池内阻较小时，路端电压U的变化也较小，即不会比电动势小很多，这时，在画U-I图线时，纵轴的刻度可以不从零开场，而是根据测得的数据从某一恰当值开场横坐标I必须从零开场，但这时图线和横轴的交点不再是短路电流，不过直线斜率的绝对值照样还是电源的内阻。输入结果ABY00001110111117 简单的逻辑电路1数字电路：处理数字信号的电路叫数字电路；数字电路中最根本的逻辑

37、电路是门电路。2“与门：假设一个事件的几个条件都满足后，该事件才能发生，这种关系叫做“与关系。具有“与逻辑关系的电路称为“与门电路，简称“与门。“与门符号如图1所示，逻辑关系是Y=A·B，其真值表如表1所示表1AY1图3ABY1图2ABY&图13“或门：假设几个条件中，只要有一个条件得到满足，某事件就会发生，这种关系叫做“或逻辑关系。具有“或逻辑关系的电路叫做“或门。“或门的符号如图2所示，逻辑关系是Y=A+B，其真值表如表2所示。4“非门：输出状态和输入状态呈相反的逻辑关系，叫做“非逻辑。具有“非逻辑关系的电路叫“非门。“非门的符号如图3所示，逻辑关系是Y=，其真值表如表3

38、所示。输入结果ABY000010100111输入结果AY0110表3 表2第三章 磁场1.磁现象和磁场 1物体具有吸引铁质物体的属性叫做 磁性 ，具有磁性的物体叫做 磁体 ；如今使用的磁体，多是铁、钴、镍等金属或用某些氧化物制成的；磁体上磁性最强的部分叫做 磁极 ；任何磁体都有两个磁极：南极、北极。同名磁极互相 排斥 ，异名磁极互相 吸引 。（2） 丹麦物理学家 奥斯特 首先发现电流周围也存在磁场。（3） 磁极与磁极间、磁极和电流间、电流和电流间的作用是通过 磁场 来传递的。 （4） 规定在磁场中的任意一点小磁针静止时 北极 的所指的方向，就是该点的磁场方向。（5） 地球本身在地面附近空间产生

39、的磁场，叫做 地磁场 ，地磁场的分布大致就像一个 条形磁铁 外面的磁场。（6） 磁场的根本性质：对放入磁场中磁体、电流和运动电荷有磁场力的作用。2. 磁感线 1定义：磁感线是为了形象描绘磁场中各点磁感应强度情况而 假想出来 的曲线，在磁场中画出一组有方向的曲线，在这些曲线上每一点的切线方向，都和该点的磁场方向一样，这组曲线就叫磁感线。2磁感线的特点是：磁感线上每点的 切线方向 ，都表示该点磁感应强度的方向； 磁感线密的地方磁场强，疏的地方磁场弱 ； 在磁体外部，磁感线由N极到S极，在磁体内部磁感线 从S极到N极，形成闭合曲线，磁感线不能相交。对于条形、蹄形磁铁、直线电流、环形电流和通电螺线管的

40、磁感线画法必须掌握。3.几种常见的磁场1条形磁铁和蹄形磁铁的磁场2电流的磁效应： 奥斯特 发现电流的磁效应，将小磁针放在通电直导线周围，小磁针发生偏转，说明电流周围存在磁场。实验时直导线应南北放置，以排除地磁场的影响图3-1-13 电流产生的磁场的方向确实定：安培定那么图3-1-2 安培定那么又称为右手螺旋定那么，是确定电流磁场的根本法那么，不仅适用于通电直导线，同时也适用于通电圆环和通电螺线管。对于通电直导线的磁场，使用时大拇指所指的方向为电流方向，弯曲的四指方向是磁感线的环绕方向；对于通电圆环或通电螺线管，弯曲的四指方向表示电流的环绕方向，大拇指的指向表示螺线管内部的磁场方向。图3-1-3

41、 直线电流的磁场：在周围产生的磁场是不均匀分布的，垂直于直导线方向，离直导线越远，磁场越弱；反之越强如图3-1-1 环形电流的磁场：螺线管是由多个环形串联而成，所以通电螺线管与环形电流的磁场确实定的方法是一样的如图3-1-2所示 运动电荷的磁场：电流是由电荷的定向挪动形成的，电流的磁场本质是运动电荷产生的，判断磁场的方向时要注意运动电荷的正负。 地球磁场：地磁场的磁感线的分布与条形磁铁、通电螺线管的磁场相似如图3-1-3所示，与地理南极对应的是地磁北极，与地理北极对应的是地磁南极不考虑磁偏角时。图3-1-4 匀强磁场：假设某个区域里磁感应强度大小处处相等，且方向一样，这个区域里的磁场叫做匀强磁

42、场匀强磁场是一种理想化的模型，大的异名磁极之间的磁场、通电螺旋管内部除去边缘区域的磁场可以近似看作匀强磁场处理。匀强磁场的磁感线是一系列间距相等的平行直线4.磁感应强度与磁通量1磁感应强度：将一小段通电直导线垂直磁场放置时，其受到的磁场力F与电流强度I成和正比、与导线的长度L成正比，其中是与通电导线长度和电流强度都无关的物理量，它反映了该处磁场的强弱，定义为该处的磁感应强度的大小，用B表示，即，磁感应强度的单位为特斯拉T，方向为该点的磁感线的切线方向，也是小磁针在该处静止时N极的指向。2、磁场的叠加：磁感强度是矢量，空间某点的磁场的叠加遵循平行四边形法那么。3、磁通量：在匀强磁场中，假设有一个

43、与磁感应强度垂直的平面，其面积为，定义BS为穿过这个平面的磁通量，单位是韦伯，简称韦，符号为Wb 。 4、磁通量的物理意义：表示穿过区域面积内磁感线的条数。图3-2-15、假设平面与磁感应强度方向不垂直，磁通量的计算：一种方法是：考虑到磁感应强度是矢量，可以分解为平行于平面的分量和垂直于平面的分量，如图3-3-1所示，由于平行于平面的分量并不穿过平面，所以磁通量数值上等于垂直于平面的分量与面积的乘积，。另一种方法是：磁感应强度不分解，将平面的面积做投影，磁通量数值上等于磁感应强度与投影面积的乘积，。不管用哪种方法来计算磁通量的值，必须保证中的磁感应强度B与平面垂直。6、磁通密度：穿过单位面积的

44、磁通量称为磁通密度，根据这一定义，磁通密度与磁感应强度数值上是等价的，即。磁感线越密处磁通密度越大，磁场的磁感应强度越大，磁感线越稀疏处，磁通密度越小，磁场的磁感应强度越小。5.磁场对通电导线的力安培力1、安培力：当直线电流与磁场垂直时，直线电流受到的安培力；当直线电流与磁场平行时，直线电流受到的安培力为零；当直线电流与磁场夹角为时，直线电流受到的安培力。2安培力的方向用左手定那么断定：伸开左手，使拇指与其余四个手指垂直，并且都与手掌在同一个平面内，让磁感线从掌心进入，并使四指指向电流的方向，这时拇指所指的方向就是通电导线在磁场中所受安培力的方向。6.磁场对运动电荷的力洛伦兹力1、洛伦兹力的方向：和确定安培力的方向一样，确定洛伦兹力的方向也可以用左手定那么.由于电流方向规定为正电荷定向挪动的方向，所以用左手定那么判断洛伦兹力方向时，四指应该指向正电荷运动的方向或者指向负电荷运动的反方向.磁场可以和电荷的运动速度方向不垂直，但洛伦兹力一定既垂直于电荷的速度方向，又垂直于磁感应强度方向，即垂直于速度方向和磁感应强度方向所构成的平面。2、计