(材料科学基础)位错反应和扩展位错

第三章晶体缺陷〔六〕

——实际晶体结构中的位错烟台大学秦连杰E-mail：lianjieqin@126精选ppt面心立方晶体中的典型位错柏氏矢量位错类型刃、螺、混刃、螺、混纯刃位错线形状空间曲线｛111｝面上任意曲线｛111｝面上任意曲线可能运动方式滑移、攀移只滑不攀只攀不滑位错名称全位错肖克莱位错弗兰克位错精选ppt

4.位错反响(dislocationreaction)：4.位错反响实际晶体中，组态不稳定的位错可以转化为组态稳定的位错;具有不同b的位错线可以合并为一条位错线；反之，一条位错线也可以分解为两条或多条具有不同b的位错线。位错反响－位错之间相互转换(即柏氏矢量的合成与分解)。精选ppt4.位错反响位错反响能否进行取决于两个条件：①几何条件：反响前的柏氏矢量和等于反响后的柏氏矢量和。②能量条件：反响后诸位错的总能量小于反响前诸位错的总能量，这是热力学定律所要求的。b1b2b3注意：b的方向与规定的ξ的正向有关。所以位错反响中，一般规定反响前位错线指向节点，反响后离开节点。精选ppt①一个位错分解成两个或多个具有柏氏矢量的位错，面心立方晶体中一个全位错分解成两个肖克莱不全位错。②两个或多个具有不同柏氏矢量的不全位错合并成一个全位错，一个肖克莱不全位错和一个弗兰克不全位错合并成一个全位错。③两个全位错合并成另一全位错。④两个位错合并重新组合成另两个位错，如体心立方中：4.位错反响精选ppt上例中：结构条件：满足能量条件：满足∴反响能进行4.位错反响精选ppt例：fcc中，柏氏矢量为的位错能否分解成单位位错？结构条件：满足能量条件：满足4.位错反响精选ppt

5.面心立方晶体中的位错Thompson四面体：可以帮助确定fcc结构中的位错反响。1)汤普森四面体精选ppt1)汤普森四面体αβγ(b)四面体外外表中心位置精选pptc〕汤普森四面体的展开1)汤普森四面体精选ppt用于表示fcc晶体中的位错反响Thompson四面体在fcc晶胞中的位置：D点在坐标原点，其余顶点的坐标分别为，A(1/2,0,1/2)，B(0,1/2,1/2)，C(1/2,1/2,0)。四面体4个外外表〔等边三角形〕的中心分别用α、β、γ、δ表示，并分别对应A、B、C、D四个顶点所对的面。这样A、B、C、D、α、β、γ、δ等8个点中的每2个点连成的向量就表示了fcc晶体中所有重要位错的柏氏矢量。1)汤普森四面体精选pptABCDαβδγ1)汤普森四面体精选pptBADDDCα(a)(c)(b)(d)γδβ由四面体顶点A、B、C、D〔罗马字母〕连成的向量：罗-罗向量就是fcc中全位错的12个可能的柏氏矢量1)汤普森四面体1、罗-罗向量

精选pptBADDDCα(a)(c)(b)(d)γδβ由四面体顶点〔罗马字母〕和通过该顶点的外外表中心〔不对应的希腊字母〕连成的向量：这些向量可以由三角形重心性质求得不对应的罗-希向量是fcc中24个Shockley不全位错的柏氏矢量2、不对应的罗-希向量

精选pptBADDDCα(a)(c)(b)(d)γδβ4个顶点到它所对的三角形中点的连线代表8个1/3＜111＞型的滑移矢量。根据矢量合成规那么可以求出对应的罗－希向量：对应的罗－希向量就是fcc中8个Frank不全错的柏氏矢量。3、对应的罗-希向量

精选ppt所有希－希向量也都可以根据向量合成规那么求得：同理可得：希－希向量就是fcc中压杆位错的柏氏矢量。BADDDCα(a)(c)(b)(d)γδβ4、希-希向量

精选ppt2)扩展位错精选ppt面心立方中扩展位错的进一步解释：

正常堆垛ABCABC….B位置到C位置：ABCACB….，层错精选ppt2)扩展位错由一个全位错分解为两个不全位错，中间夹着一个堆垛层错的整个位错组态。面心立方晶体中，能量最低的全位错是处在(111)面上的柏氏矢量为的单位位错。现考虑它沿(111)面的滑移情况。

如图(111)面上的圆球位置为A层位置，B层和C层的原子分别处于三个A层原子位置的低谷位置。a)全位错的滑移若单位位错在切应力作用下沿着(111)在A层原子面上滑移时，则B层原子从B1位置滑动到相邻的B2位置，点阵排列没有变化，不存在层错现象。但需要越过A层原子的“高峰”，这需要提供较高的能量。面心立方晶体中，能量最低的全位错是处在(111)面上的柏氏矢量为的单位位错。现考虑它沿(111)面的滑移情况。

精选ppt但如果滑移分两步完成，即先从B1位置沿A原子间的“低谷”滑移到邻近的C位置，即；然后再由C滑移到另一个B2位置，即，这种滑移比较容易。b)及分位错的滑移及其间的层错第一步当B层原子移到C位置时，将在(111)面上导致堆垛顺序变化，即由原来的ABCABC...正常堆垛顺序变为ABCACABC...。这种原子堆垛次序遭到破坏现象称为堆垛层错。

而第二步从C位置再移到B位置时，那么又恢复正常堆垛顺序。精选ppt每一步滑移造成了层错，因此，层错区与正常区之间必然会形成两个不全位错。故和为肖克莱不全位错。也就是说，一个全位错分解为两个肖克莱不全位错和，全位错的运动由两个不全位错的运动来完成，即

这个位错反响从几何条件和能量条件判断均是可行的，因为几何条件：能量条件：精选ppt2)扩展位错分解后的这两个不全位错位于同一滑移面上，其柏氏矢量夹角是60°，它们是互相排斥的，有分开的趋势，在两个不全位错之间夹了一片层错区。通常我们将这种两个不全位错夹一个层错区的组态称之为扩展位错。精选pptBBBBBBCCACCAb1

b2

b3

b1

b2

b3

Cb1=b2+b3+SF

2)扩展位错精选ppt〔1〕扩展位错的宽度为了降低两个不全位错间的层错能，力求把两个不全位错的间距缩小，那么相当于给予两个不全位错一个吸力，数值等于层错的外表张力γ〔即单位面积层错能〕。两个不全位错间的斥力那么力图增加宽度，当斥力与吸力相平衡时，不全位错之间的距离一定，这个平衡距离便是扩展位错的宽度d。面心立方晶体中的扩展位错

精选ppt当f与层错能γ相等时，处于平衡∴扩展位错的宽度:层错能↑，扩展宽度d↓，相反那么↑。dbCoAgCuAuAlNi0.020.020.040.060.200.25J/m2两个平行不全位错之间的斥力〔1〕扩展位错的宽度精选ppt纯螺位错在面上分解运动过程中，假设前方受阻，两个偏位错束集成全位错。当杂质原子或其它因素使层错面上某些地区的能量提高时，该地区的扩展位错就会变窄，甚至收缩成一个结点，又变成原来的全位错，这个现象称为位错的束集。束集可以看作位错扩展的反过程。〔2〕扩展位错的束集精选ppt在外力作用下，扩展位错收缩成原来的全位错的过程称为束集。〔2〕扩展位错的束集精选ppt由于扩展位错只能在其所在的滑移面上运动，假设要进行交滑移，扩展位错必须首先束集成全螺位错，然后交滑移到面上，重新分解成新的扩展位错，继续运动。总结：在实际晶体中，由于扩展位错的形成，螺位错的交滑移比全位错的交滑移要困难得多，必须经束集后才能进行。晶体层错能越低，扩展位错的宽度越大，束集越困难，不易交滑移，因此晶体的变形抗力越大。〔3〕扩展位错的交滑移精选ppt扩展位错的交滑移过程精选ppt精选ppt〔3〕位错网络Dislocationnetwork实际晶体中存在几个b位错时会组成二维或三维的位错网络精选ppt设：面上有扩展位错：面上有扩展位错：在相交滑移面上两个扩展位错的领先位错相遇而成即〔a〕－BDC面上：即〔d〕－ABC面上：4.面角位错(L-C位错、压杆位错)精选ppt反响过程——滑移面：Lomer-Cottrell位错，面角位错4.面角位错(L-C位错、压杆位错)精选ppt该扩展位错在各自的滑移面上相向移动，当扩展位错中的一个不全位错到达交线BC时，发生位错反响：

B+B

新位错1/6[110]的柏氏矢量在〔001〕面上，滑移面是〔001〕，因此是固定的纯刃型位错。另外，它还带着两片分别位于〔111〕和〔11－1〕面上的层错以及两个不全位错，在两个〔111〕面的面角上，这种由于三个不全位错和两片层错构成的位错组态称为Lomer－Cottrell位错另外，它还带着两片分别位于（111）和面上的层错以及两个不全位错，在两个（111）面的面角上，这种由于三个不全位错和两片层错构成的位错组态称为Lomer－Cottrell位错精选ppt面心立方结构中，在和面上有两个全位错b1和b2：4.面角位错(L-C位错、压杆位错)精选ppt两个全位错b1和b2发生分解，形成扩展位错：4.面角位错(L-C位错、压杆位错)精选ppt在外力作用下，两个扩展位错向两个滑移面的交线处滑移。两个领先不全位错b12和b21在交线[110]处相遇，发生合成反响：面角位错反响生成两面一夹角组态的面角位错。4.面角位错(L-C位错、压杆位错)精选ppt例题一假设面心立方晶体中有的单位位错及的不全位错，此二位错相遇后发生位错反响。问：1、此位错反响能否进行？为什么？2、写出合成位错的柏氏矢量，并说明合成位错的性质。精选ppt解:①几何条件

②能量条件③属于弗兰克不全位错，b与层错面和位错线垂直，故是纯刃型。精选ppt例题二试分析在FCC中，以下位错反响能否进行？并指出其中三个位错的性质类型？反响后生成的新位错能否在滑移面上运动？精选ppt精选ppt在A1的单晶体中，若(111)面上有一位错与面上的位错发生反应时，(1)

写出上述位错反应方程式，并用能量条件判明位错反应进行的方向，(2)

说明新位错的性质；例题三精选ppt解：(1)位错反响可以向右进行（2）新位错为面心立方点阵的单位位错，其位错线为（111）与