移动通信的基本概念讲课文档

移动通信的基本概念第1页，共33页。（优选）移动通信的基本概念第2页，共33页。理解常见的各类噪声与干扰，如同频干扰、邻频干扰、互调干扰、时隙干扰和码间干扰等，了解某些抑制噪声和干扰的技术。了解全国蜂窝系统的网络结构，了解移动通信网络的区域、号码、地址与识别。第3页，共33页。学习指导

本章主要内容涉及移动通信中的一些基础概念，主要包括无线电波的传播特性、移动信道的特征、陆地移动信道的场强估算与损耗、蜂窝系统的工作原理、移动通信系统的基本网络结构以及噪声与抗干扰技术。其中无线电波的传播特性、移动信道的特征两部分是本章的重点与难点，涉及的基本概念很多，而且这两部分是后面陆地移动信道的场强估算与损耗的基础。在本章中，蜂窝系统的工作原理和移动通信系统的基本网络结构也是本章的重点，它为你提供了一个系统的、全局的视角来理解移动通信的概貌。噪声和干扰是影响通信性能的一个重要因素，了解噪声与干扰对解决移动通信中的很多实际问题具有很大的帮助。对本章中诸多基本概念的理解与掌握有助于后续移动通信系统各章节的学习，为理解移动通信中的一系列问题可提供相关的理论基础。第4页，共33页。知识地图第5页，共33页。2.1无线电波的传播特性电波的传播方式直射波大气中的电波传播障碍物的影响与绕射损耗反射波第6页，共33页。2.1.1电波的传播方式从发信机发出的电波在到达收信机时，可能会沿不同的路径进行传播，如图2-1示。沿着地表面传播的电波（如路径1）称为地面波；从发射天线直接到达接收天线的电波（如路径2）称为直射波；经过大地反射到达收信机的电波（如路径3）称为反射波。一般而言，收信机A接收到的电波是由直射波和大地反射波合成的，但是有时也混有一些地面波，所有这些波统称空间波。经过电离层反射而传播的电波（如路径4）称为电离层波，它主要用于短波通信。第7页，共33页。图2-1典型的电波传播通路第8页，共33页。由于地面波随频率的提高衰减很快，所以在使用VHF和UHF频段的移动通信中，地面波可以忽略不计。另外，当陆上天线的高度小于一个波长，海上天线的高度小于5~10个波长的情况下，地面波的场强才能超过直射波的场强，这时才考虑地面波。即只要天线高度超过这个界限，直射波和反射波合成场强便起主要作用，并大于地面波；当天线高度低于这个界限时，电波传播主要由地面波决定。在VHF频带的定点通信中，天线高度都处在几个波长以上，因此可以不考虑地面波的影响。对于VHF频带的移动通信中，也是将电波传播考虑为直射波和反射波相干合成。第9页，共33页。2.1.2直射波电磁波在真空中的传播称为自由空间传播。由于自由空间具有各向同性、电导率为零等特性，因此电波在自由空间里传播时，不存在反射、折射、绕射、散射以及吸收等现象，只存在因电磁场能量扩散而引起的传播损耗。第10页，共33页。直射波可近似按自由空间传播来考虑。实际上，只要地面上的大气层是各向同性的均匀媒质，其相对介电常数和相对导磁率都等于1，传播路径上没有障碍物阻挡，到达接收天线的地面反射信号场强也可以忽略不计，在这样的情况下，电波传播就可以视作在自由空间中传播。也就是说，把大气看成为近似真空的均匀介质，在大气中的传播就等效于自由空间传播，它只与频率f和距离d有关。当电波经过一段距离传播之后，辐射能量会扩散而引起衰耗（也称衰减或损耗）。自由空间的传播衰耗lts定义为：

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(式2-1)式中，λ是电磁波的波长，d是收发天线间距离。直射波的传播途径如图2-1中路径2所示。直射波传播距离一般限于视距范围。在传播过程中，它的强度衰减较慢，超短波和微波通信就是利用直射波传播的。第12页，共33页。2.1.3大气中的电波传播⒈自由空间传播的场强计算电波在自由空间中的传播模型可用图2-2来模拟。在O点有一个各向同性的辐射器，假设其辐射功率为Pt，从电磁场理论知道，在距离波源为d处的功率密度如下：图2-2各向同性辐射器在自由空间的辐射第13页，共33页。

（式2-2）同时，功率密度可写成：（式2-3）第14页，共33页。式中，Em、Hm分别为电场强度和磁场强度的振幅值；Eo、Ho分别为电场强度和磁场强度的有效值。因（式2-2）和（式2-3）相等，故可得（式2-4）第15页，共33页。式中Pt和d的单位分别为W和m。通常场强以分贝（dB）表示，并取场强1μv/m为0参考点（dBμv/m，简称dBμ），则（式2-5）式中，Pt为辐射功率（W），d为距离（km）。第16页，共33页。以上的辐射器为各向同性辐射器，若辐射器有方向性，则可设其方向性系数为Dt，有：（式2-6）或（式2-7）第17页，共33页。2.自由空间的传播损耗传播损耗Lo是指发信天线的辐射功率Pt与收信机输入功率Pr

之比，即（式2-8）自由空间传播损耗是指收、发天线都是各向同性辐射器时，两者之间的传播损耗。第18页，共33页。电波由各向同性发信天线辐射后，经传播距离d到达信点，由式（2-2）可计算其功率密度S值。收信天线接收的功率为（式2-9）式中A为收信天线的有效面积。对于各向同性收信天线来说，（式2-10）第19页，共33页。式中λ为工作波长（m）。由式（2-1）可得自由空间传播损耗为（式2-11）该式如以dB表示，则（式2-12）第20页，共33页。式中，f为工作频率（MHz），d为传播距离（Km）。按上式画出频率为150MHz、450MHz和900MHz的自由空间传播损耗Lo与距离d的关系，如图2-3所示。由于横坐标采用对数尺度，故损耗（dB）与距离呈现直线关系。同时，由（式2-12）可见，自由空间的电波传播损耗只与工作频率f和传播距离d有关。由（式2-12）可推算出，在该公式的适用范围内，若将f或d增大一倍，则损耗将分别增加6dB。第21页，共33页。图2-3自由空间第22页，共33页。3．大气折射在不考虑传导电流和介质磁化的情况下，介质折射率n与相对介电系数εr的关系为（式2-13）众所周知，大气的相对介电系数εr不是恒定的，它与温度、湿度和气压有关。因此，大气高度不同，εr也不同，即dn/dh也是不同的。第23页，共33页。根据折射定律，设c为光速，则电波传播速度v与大气折射率n成反比，即（式2-14）这种由大气折射率引起电波传播方向发生弯曲的现象，称为大气对电波的折射。我们用“地球等效半径”来表征大气折射对电波传播的影响，即认为电波依然按直线方向行进，只是地球的实际半径Ro（6.37×106m）变成了等效半径Re，Re与Ro之间的关系为第24页，共33页。（式2-15）式中，k称作地球等效半径系数。显然（式2-15）中，若当dn/dh<0，则表示大气折射率n随着高度升高而减少，因而k>1，Re>Ro。在标准大气折射情况下，即当dn/dh≈―4×10-8（1/m），等效地球半径系数k=4/3，等效地球半径Re=8500km。第25页，共33页。所以，大气折射有利于超视距的传播。注意，在视线距离内，这种由折射现象所产生的折射波会同直射波并存，从而也会产生多径衰落。4．视距传播

视线传播的极限距离可由图2-4计算，设发射与接收天线的高度分别为ht和hr，两个天线顶点的连线AB与地面相切于C点。由于地球等效半径Re远远大于天线高度，不难证明，自发射天线顶点A到切点C的距离d1为第26页，共33页。（式2-16）图2-4视距离传播极限距离第27页，共33页。同理，由切点C到接收天线顶点B的距离d2为（式2-17）可见，视线传播的极限距离d为（式2-18）第28页，共33页。在标准大气折射情况下，Re=8500km，故（式2-19）式中，ht和hr的单位是m，d的单位是km。第29页，共33页。2.1.4障碍物的影响与绕射损耗点波在直射传播的路径上可能存在山丘、建筑等障碍物，这些障碍物会引起除了自由空间传播损耗外的附加损耗，这种附加损耗称为绕射损耗。第30页，共33页。设障碍物与发射点T、接收点R的相对位置如图2-5所示。图中x表示障碍物顶点P至连线TR的距离，在传播理论中称作费涅尔余