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文档简介
1、1.2.球面波,球面波及其波动微分方程,球面波 等相面是球面,且在等相面上振幅处处相等的波称为球面波。 产生理想球面波的光源:置于均匀各向同性介质中的“点状”光源,球坐标系中的波动微分方程,球面波具有球对称性,波函数只与r有关,可表示为:E(r,t),与一维波的形式类似应满足:,特点:与一维波形式上一样,实际上具有三维波的实质.,球坐标系参量与直角坐标系参量的关系:,由于:,再利用:,上式的近似解:,意义:B1是以宗量(r-vt)为自变量的任意函数,表示沿r正方向传播的发散球面波; B2是以宗量(r+vt)为自变量的任意函数,表示沿-r方向传播的会聚球面波;,若规定:用v的正负号代表球面波的发
2、散和会聚特性(v0,发散;v0,会聚),则球面波的波函数即可用B1 的形式代表。,简谐球面波:,简谐球面波参量的特点:,振幅:,相位:,球面波的时间参量:,时间参量的定义和性质与平面波的完全相同;,球面波的空间参量:,r 方向的空间频率:,k的大小:可利用球面波的位相具有空间周期性求出。,由,则,代表r方向的空间周期,提示:球面波的传波数带有正负号,即k0为发散球面波;k0为会聚球面波,考察方向偏离r 方向时: 球面波不具有严格的空间周期性,从极限的意义上讨论沿不同考察方向的空间频率和空间周期的概念。,如图,要求点源o发出的球面波在o点附近沿ox方向的空间频率和空间周期,首先写出球面波沿ox方
3、向位相的变化,根据空间周期的定义,得出o点附近沿ox方向的空间周期可写为:,o点附近沿ox方向的空间频率可写为:,简谐球面波在平面上的近似表示,问题的提出及意义,讨论三维光波的空间传播规律时,时常要得到其在二维平面内的分布情况,即接收面上的光波的分布情况(光强等)。,三维简谐平面波在2D平面上的复指数波函数和复振幅:,对于球面波,要作必要的近似,才能得出有实用意义的结果。,球面波的符号规定,Z=0的考察平面上的球面波,设,对于z=0的考察平面上任一考察点P(x,y),球面波的传播距离r为:,对振幅和位相中的r作近似处理,可以得出一些有意义的实用结果。,复指数部分的r 用展开式的前两项代替(保持位相的 周期性),球面波在Oxy平面上的复振幅可表示为:,考虑k和z的互为反号:k0,z0,z0,会聚 引入一复号可以去掉公式中的绝对值符号,球面波在Oxy平面上的复振
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