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文档简介

1、考虑电容器充放电时的磁感应强度沿任何闭合回路L的线积分：,非稳恒条件下,安路环路定理不成立,一、位移电流 (displacement current),1861年麦克斯韦注意到充电时，极板间电场是变化的， 1）按对应原理有电流存在（不是传导电流） 2）穿过S1面的电流在极板上积累应满足电流连续性原理,永远是连续的,在非稳恒时，传导电流不一定连续,全电流,放电时：,Id与I0方向相同,充电时：,+,+,+,+,+ q,+ ,-,-q,I0,q, ,D ,q, ,D ,与D的方向相同,平板电容器中,与D的方向相反,Id与I0方向相同,-,I0,位移电流密度矢量,全电流,3、麦克斯韦的位移电流,安路

2、环路定理成立,传导电流,位移电流,在变化的电场中存在着电流，它和传导电流一样能激发磁场,1. 在上述例子里，位移电流只存在于电容器两极板之间，而传导电流只存在于导线中。在一般情况下，通过一个横截面同时存在传导电流及位移电流。这二电流之和称为全电流。,2. 在电流非稳恒的电路中，安培环路定律仍然正确。,4. 在真空中位移电流无热效应。在介质中位移电流有热效应，但是并不遵守焦耳定律。,3. 位移电流在产生磁场这一点上和传导电流完全相同。,由位移电流产生的磁场也是有旋场。,例、半径为R=5.0cm的圆形平板电容器，设充电后电荷在极板上均匀分布，两极板间dE/dt=2.01013V/ms.求： 1)两

3、极板间的位移电流。 2)两极板间磁感应强度的分布和极板边缘处的磁感应强度。,解：(1),（2）取以轴点为圆心，半径为r 的圆为安培环路,两极板间磁感应强度的分布,极板边缘处的磁感应强度,（2）取以轴点为圆心，半径为r 的圆为安培环路,L1,L2,练习1、平板电容器充电,练习2、点电荷q以逆时针、作R的圆周运动，设t=0时，q在x0=R，y =0，则在圆心O点的位移电流密度,（A）,（B）,（C）,（D）,x,y,在不同的惯性参照系中，麦克斯韦方程有同样的形式。,两个假设： 1、涡旋电场 2、位移电流,单位磁荷：,二、麦克斯韦方程组,奥高公式：,斯托克斯公式：,麦克斯韦方程微分形式,在自由空间中 e=0, I=0,波动方程,1888 年赫兹的实验证实了他的预言,光是电磁波,变化的电磁场在空间以一定的速度传播就形成电磁波.,电荷加速的方式不同, 产生不同的电磁波,金属中的自由电子作简谐振动无线电波,打在金属靶上的电子受到碰撞或减速x射线,电子作圆周运动的向心加速度将产生同步辐射,1)电磁波的能量辐射能,能量密度 ：,电磁波的能量、动量与角动量,2)电磁波的能流密度单位时间内通过与传播方向垂直的单位面积的能量,电磁波的能流密度（坡印廷）矢量,3)电磁波的动量,（静能为零）,动量密度,辐射压力(光压)射入到物体表面上对表面的压力,若绝对

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