《量子力学讲义cha》PPT课件.ppt

第二章 波函数和Schroinger方程 质子在钯中的波函数 http:/www.imr.salford.ac.uk/groups/materials%20characterisation/hydrogen%20in%20palladium.s html 薛定谔 ERWIN SCHRODINGER (1887-1961) 2.1 波函数的统计解释 波粒二象性的矛盾和解释 1. 波和粒子的关系 波由粒子组成,波是大量粒子运动的表现 与减少入射粒子流密度,让粒子近似地一 个个从粒子源射出后仍有波动性的实验不符 粒子由波组成,粒子=波包 2.1 波函数的统计解释 反例:i)自由粒子平 面波,占据整个空间 ii)色散 群速度: 相速度: 必有色散-粒子解体 2.1 波函数的统计解释 粒子性 颗粒性(V) 轨道(X) 波动性 物理量周期分布(V and X) 将”粒子分布”视为物理量 叠加性-干涉,衍射(V) 2.1 波函数的统计解释 波函数的统计解释 时间为t时刻,粒子出在 位置r的几率 2.1 波函数的统计解释 波函数的讨论 的平方可积 除了个别孤立奇点外,波函数单值,有界,连续 不确定性: i) 表示同一个态-归一化 ii)相角不确定性(常数相角) 经典,态确定性 量子:几率性=可用以计算平均值 2.1 波函数的统计解释 波函数的讨论 平面波 多粒子体系的推广 2.1 波函数的统计解释 动量几率分布函数 =Fourier变换频谱 展开 2.1 波函数的统计解释 可描写体系状态, 也可描写体系状态 是同一个态,不同自变量 2.1 波函数的统计解释 代表在 态中, 出现单色平面波 的几率 2.1 波函数的统计解释 处在 的粒子,动量无确定值 相当于晶体衍射 如若 则 2.1 波函数的统计解释 坐标表象和动量表象 2.2 态叠加原理 波叠加 经典 合成的波中有各种成分 相干性 量子 相干性 新特点 2.2 态叠加原理 新特点 可能性和概率 干涉项的概率性 是粒子运动状态概率波自身的干涉,不是不 同粒子之间的干涉 2.2 态叠加原理 波叠加原理的表述 a)如果 是可能态 则 也是一个可能态 b)在 中,体系出现 的几率是 2.2 态叠加原理 讨论 a) b)光子偏整态:Malus定律 2.2 态叠加原理 讨论 但任何时候观测到的都是一整个光子, 而不是 个光子 =概率相干 2.2 态叠加原理 讨论 c)线性叠加 d)叠加次序并不重要 2.3 薛定谔方程 经典力学 牛顿方程特点: 线性方程 二阶全微分方程,只有一个独立变量t 唯一性 方程系数不含状态参数,有普适性 2.3 薛定谔方程 量子力学 要求: 线性方程(态叠加原理的直接要求) 系数也不含状态参数 t与x,y,z均为变量=只能是偏微分方程 解的唯一性=两阶正规方程 2.3 薛定谔方程 量子力学 进入方程式,体现微观世界的特点(量子化) -0,过渡到牛顿方程 2.3 薛定谔方程 建立方程的启示 自由粒子 已知解=方程式(不唯一) 2.3 薛定谔方程 已知解=方程式(不唯一) 2.3 薛定谔方程 一般情况: 2.3 薛定谔方程 说明: a)波动力学的基本假定,表征量子体系特征的量h 进入了方程式,薛定谔方程在量子力学中的地位与 牛顿方程在经典力学中的地位相当 b)算符形式 2.3 薛定谔方程 力学量用算符表示 两个惯例 1)只在直角坐标中适用,因为微商不协变 例:二维极坐标下的薛定谔方程 2.3 薛定谔方程 两个惯例 2)将H分成三部分: i)与坐标无关的动量二次式 ii)只依赖于坐标的函数 iii) 2.3 薛定谔方程 因为有波函数统计解释,因此概率流守恒定律自动 包含在薛定谔方程中 2.3 薛定谔方程 2.3 薛定谔方程 为什么 而与t无关? 2.3 薛定谔方程 定态U=U(r), 不显含t 2.3 薛定谔方程 = 几率流密度变不变? 2.3 薛定谔方程 本征值方程 2.3 薛定谔方程 边界条件的讨论: U连续,波函数及其一阶导数连续 U不连续,波函数及其一阶导数连续 U趋向无穷大 (一阶)波函数连续,一阶导数不 连续 U趋向无穷大(二阶及以上)波函数不连续,一 阶导数亦不连续 2.4 一维方势阱 一维无限深势阱 2.4 一维方势阱 一维无限深势阱 2.4 一维方势阱 一维无限深势阱 2.4 一维方势阱 一维无限深势阱 一维方势阱波函数图象 一维方势阱波函数图象 2.4 一维方势阱 思考题: 将势能为零的区间放大或者缩小一倍(分是 足够缓慢的变还是突变两种情况)时,波函数 和能级怎么变? 将势场曲线正题右移a,波函数和能级怎么变 ? 2.4 一维方势阱 一维方势阱 2.4 一维方势阱 一维方势阱 2.4 一维方势阱 一维方势阱 2.4 一维方势阱 a)偶宇称 波函数为 cos(kx) 关键:用 在 连续以代替波函数 以及导数的连续.好处在于去掉波函数中常数的影响 2.4 一维方势阱 结论:无论Ua2取何值,都有解(见下一页图) 一维方势阱偶宇称能谱图 2.4 一维方势阱 b)奇宇称 波函数为sin(kx) 结论:当 时才有解(见下一页图) 一维方势阱奇宇称能谱图 2.4 一维方势阱 c)当势场趋于无穷时,回到一维无限深势阱的特例 具有不同的深度 但是宽度相同的方势阱(1) 具有不同的深度 但是宽度相同的方势阱(2) 具有相同的深度 但是宽度不同的方势阱(1) 具有相同的深度 但是宽度不同的方势阱(2) 2.4 一维方势阱 思考题: 半壁无限势阱时的解如何? 2.5 一维谐振子 Motivation: u 物理上: 势场在平衡位置附近展开 U(x)k(x-x0)2 任何连续谐振子体系无穷多个谐振子集合 辐射场简谐波的叠加 原子核表面振动,理想固体(无穷个振子) 真正可以严格求解的物理势(不是间断势) 描述全同粒子体系产生,湮灭算符 2.5 一维谐振子 Motivation: u 数学上: 学会一套规范化的求解薛定谔方程的方案 通过数学,看物理 2.5 一维谐振子 2.5 一维谐振子 求解1D Schrodinger Eq with harmonic oscillator u 无量纲化 优点 单位在物理学上并不重要,重要的是一些无 量纲数 可使方程的系数变得最简单 2.5 一维谐振子 2.5 一维谐振子 u “抓两头,带中间” 抓两头:看方程在两边边界上的渐进行为 (三维:0点与无穷远点,一维:正负无穷远点) 带中间:使函数在两头有与渐近行为相同的 形式 2.5 一维谐振子 使之变成关于H的方程式 2.5 一维谐振子 求级数解,找递推关系 看解在无穷远处的渐近行为,”斩断魔爪”,无 限求和截断为有限的多项式,从而得到能谱及 解 求出波函数=归一化 2.5 一维谐振子 u 厄米多项式的讨论 别名 母系(母函数) 仇家(正交性) 2.5 一维谐振子 u 厄米多项式的讨论 兄弟姊妹(递推关系) 对称性 节点 2.5 一维谐振子 u 最低阶的几个厄米多项式及谐振子波函数 2.5 一维谐振子 p 产生湮灭算符 2.5 一维谐振子 思考题: 半壁振子(两种情况)(图)(暂缺) 2.5 一维谐振子 思考题: 对称性 动量表象 2.5 一维谐振子 思考题: n维谐振子体系等间距能级 n个粒子 元激发(elementary exitation) 集合产生湮 灭算符 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 一维非奇性势薛定谔方程的束缚态无简并 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 一维束缚态波函数可取为实数 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 一维束缚态本征函数的图象(图见后) 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 一维束缚态本征函数的图象 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 一维束缚态本征函数的图象 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 能量本征函数性质,以x趋近正无穷大为例 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 能量本征谱性质 振荡解,连续谱,二度简并,散射态 指数衰减解 振荡解 本征谱连续,无简并,非束缚态解 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 两端均指数衰减,束缚态解,分立谱,无 简并 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 节点数: 基态无节点,第n个激发态有n个节点 对称性: 若U(x)=U(-x) 则波函数可具有确定的宇称 正交归一性 2.6 一维薛定谔方程的普遍性质 上述结论均可用 的性质证明 一维薛定谔方程的所有性质都与其相应的 Wronskian行列式有关 2.7 势垒贯穿 经典图象:眼前无路好回头 量子图象:眼前无路穿着走 势阱有无穿透? 什么条件下全透射无反射? 势垒高度和宽度的影响? 2.7 势垒贯穿 2.7 势垒贯穿 2.7 势垒贯穿 2.7 势垒贯穿 2.7 势垒贯穿 2.7 势垒贯穿 2.7 势垒贯穿 在非相对论情况下,粒子不可能穿透无限高位垒 2.7 势垒贯穿 如果讨论的是势阱而不是势垒,那么只需要作代换 2.7 势垒贯穿 共振透射的条件和共振能量 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 辏力 普遍性质 若U(r)处处有界=波函数处处有界 若U(r)有极小值,则体系平均能量必大于势场 的极小值 能量算符的本征值比大于势场的极小值 若无穷远处势场为零,则能量本征值小于零 的能谱必定是分立谱,对应束缚态 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 普遍性质 Landau fall 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) Landau fall s2: r趋于零,吸引力为主;r趋于无穷,斥力为主 Landau fall s=2: 决定于c和alpha的数值 alpha_critical=barh2/8m 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 角度部分的解 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 勒让德多项式的性质 别名 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 母系 兄弟姊妹 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 仇家 对称性 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 几个最低阶的勒让德多项式如下 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 综上所述,球对称场中薛定谔方程角度部分的解 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 最低的几个球谐函数是 2.8 三维薛定谔方程(辏力场情况) 最低的几个球谐函数是 2.9 氢原子 二体问题 质心运动相对运动 相当于自由粒子运动 M=m1+m2 相当于一个质量为折合质量 m的粒子的运动 m=m1*m2/(m1+m2) Et=Ec+E 2.9 氢原子 库仑场中的径向方程 2.9 氢原子 2.9 氢原子 2.9 氢原子 2.9 氢原子 作代换 得到 令 2.9 氢原子 2.9 氢原子 为切断无穷级数,取 由 得到 2.9 氢原子 2.9 氢原子 由此,氢原子的镜像波函数是 最低阶的几个径向波函数 2.9 氢原子 讨论 简并度 2.9 氢原子 讨论 能级 对一般有心力场,能级与角动量量子数l 与磁量子数m有关 径向分布函数与半径的关系(a) 径向分布函数与半径的关系(b) 径向分布函数与半径的关系(c) 2.9 氢原子 讨论 径向分布函数: 节点数 2.9 氢原子 讨论 角分布 特点:对z轴旋转对称(因为是Lz