纯流体的热力学性质

纯流体的热力学性质Tag内容描述：<p>1、第三章 纯流体的热力学性质 1 3.1 热力学性质间的关系 一 热力学性质分类 n1.按性质与物质质量间的关系分类 广度性质：表现出系统量的特性，与物质的 量有关，具有加和性。如 V,U,H,G,A,S等。 强度性质：表现出系统质的特性，与物质的 量无关，没有加和性。如P,T等。 2 2.按其来源分类 可直接测量的：P,V,T等。 不能直接测量的：U,H,S,A,G等. 可直接测量也可推算：Cp,Cv,K,Z等。 在这里我们再复习一下有关函数的定义 ： 3 二、 热力学性质的基本关系式 n四大微分方程 : dU=TdS-pdV (3-1) dH=TdS+Vdp (3-2) dA=-SdT-pdV (3-3) dG=-SdT+Vdp 。</p><p>2、第六章 蒸汽动力循环与制冷循环 1 本章主要内容 n6.1 气体的压缩过程 n6.2 膨胀过程 n6.3 蒸汽动力循环 n6.4 制冷循环过程 2 6.1 气体的压缩过程 n讨论气体压缩过程中状态变化规律和以及压缩过程中所需的功和传递的热 气体的压缩一般有等温、绝热和多变三种 功的计算： 1、非流动的情况下，压缩所需外功（可逆）： 2、流动的情况下，理论轴功的计算有两种方法： 按热力学第一定律的能量衡算计算，忽略过程动能 和位能的变化 该方法适应于可逆和不可逆的过程 3 一、等温压缩过程 体系在保持恒温的情况下，进行压缩，则该过 程为等温压缩过。</p><p>3、第三章 纯流体的热力学性质 1 3.1 热力学性质间的关系 一 热力学性质分类 n1.按性质与物质的量关系分类 广度性质：表现出系统量的特性，与物质 的 量有关，具有加和性。如 V,U,H,G,A,S等。 强度性质：表现出系统质的特性，与物质的 量无关，没有加和性。如P，T等 。 2 2.按其来源分类 可直接测量的：P,V,T等。 不能直接测量的：U,H,S,A,G等. 可直接测量也可推算：Cp,Cv,K,Z等。 在这里我们再复习一下有关函数的定义： 3 二、 热力学性质的基本关系式 n四大微分方程 : dU=TdS-pdV (3-1) dH=TdS+Vdp (3-2) dA=-SdT-pdV (3-3) dG=-SdT+Vdp (3。</p><p>4、第三章 纯流体的热力学性质 3 2 将25 0 1MPa的液态水注满一密闭容器 若将水加热至60 则压力变为多少 已知水在25 时比容为1 003cm3 g 1 25 60 之间体积膨胀系数 平均值为36 210 5K 1 在0 1MPa 60 时压缩系数k为4 4210。</p><p>5、,1,第三章纯流体的热力学性质,本章目的:,由易测的热力学性质（T、P、V、CP、CV）经过适当的数学方法（微积分）求得不可测定的热力学性质（H、U、S、G、），为以后的热力学分析计算奠定基础。,.,2,剩余性质的概念与计算,基本要求:,学会运用状态方程和普遍化关系式来计算能满足工程需要的流体的焓、熵等热力学性质；掌握由单相纯物质性质计算两相区纯物质性质的方法；掌握工程上常用热力学图表的使用方。</p>