力学相对性原理

力学相对性原理Tag内容描述：<p>1、4、角动量定理与角动量守恒定律满足力学相对性原、角动量定理与角动量守恒定律满足力学相对性原 理理 一、角动量定理具有伽利略变换的不变性（满足力学相对性原一、角动量定理具有伽利略变换的不变性（满足力学相对性原 理）理） 角动量对不同的参照系具有不同的值，所以角动量对伽利略变换不具有对称性；但角 动量定理对不同的惯性系具有相同的形式，所以角动量定理对伽利略变 换具有对称性，为此首先用矢量法给出一般证明- 牛顿第二定律的最初形式为 F=mdv/dt=dP/dt - (1) 用质点在 0-xyz 坐标系的坐标矢量 r 从左边叉乘式（1）的两边就。</p><p>2、15 1 伽利略变换式 牛顿力学相对性原理遇到的困难 一 伽利略变换式 经典力学的相对性原理 对于任何惯 性参照系 , 牛 顿力学的规律都 具有相同的形式, 这就是经典力学 的相对性原理 。 问：相对于不同的参考系 , 经典力学定律的 形式是完全一样的吗 ？ 牛顿力学的回答: * 15 1 伽利略变换式 牛顿力学相对性原理遇到的困难 伽利略变换 当 时 与 重合 位置坐标变换公式 经典力学认为：（1）空间 的量度是绝对的，与参考系无 关；（2）时间的量度也是绝对 的，与参考系无关 。 * 15 1 伽利略变换式 牛顿力学相对性原理遇到的困难 加速度变换公。</p><p>3、第7章 相对论 Special relativity 想象力比知识更重要，因为知识是有 限的，而想象力概括着世界的一切，推动 着进步，并且是知识进化的源泉。严格地 说，想象力是科学研究中的实在因素。 爱因斯坦 伽 利 略 （1564-1642） 牛 顿 （1642-1722） 麦克斯韦 （1831-1879） 物 理 学 关 键 概 念 的 发 展 1600190018001700 力学 热力学 电磁学 2000 以牛顿力学和麦克斯韦电磁场理论为代表的经典 物理学，到20世纪初，已经取得了空前的成就。 1900年,著名物理学家开尔文发表新年祝词时说： “物理大厦已经落成，所剩只是一些修饰工作。” 开尔。</p><p>4、15 1 伽利略变换式 牛顿力学相对性原理遇到的困难 “横看成岭侧成峰，远近高低各不同。” 苏轼题西林壁 人类面对事物 “相对性”的不同态度： （1）只承认自己看到的是真的，根本否认还有 其他的可能性. （2）“公说公有理，婆说婆有理。” 哲学 上的 “相对主义”的派别. （3）超越从个别角度（物理学里的参考系）认 识问题的局限性，寻求不同参考系之间的变换关系 ，以及变换过程中那些不变性. 不变性：是物理定律，是自然界中与观察者无 关的客观规律. 15 1 伽利略变换式 牛顿力学相对性原理遇到的困难 “相对论的兴起是由于实际需要，。</p><p>5、2-1-4 惯性系与非惯性系,惯性系,牛顿定律成立的参考系。一切相对于惯性系作匀速直线运动的参考系也是惯性系。,非惯性系,相对于惯性系作加速运动的参考系。在非惯性系内牛顿定律不成立。,现象：,惯性力：,为了要使牛顿第二定律在非惯性系内成立而引进的一个虚构的力。,与非惯性系加速度的方向相反。,大小等于运动质点的质量 m 与非惯性系的加速度 a 的乘积。,惯性力大小：,惯性力方向：,在非惯性系中，牛顿运动定律表示为：,说明：,1、惯性力不是客观存在的力，是虚拟力，所以惯性力没有反作用力。,2、只有在非惯性系中，物体才受到惯性力。</p><p>6、教育类精品资料】,一 力学相对性原理,2）对于不同惯性系，牛顿力学的规律都具有相同的形式，与惯性系的运动无关 .,1）凡相对于惯性系作匀速直线运动的一切参考系都是惯性系 .,为常量,二 非惯性系和惯性力,地面参考系：小球保持匀速直线运动.,定义：对某一特定物体惯性定律成立的参考系叫做惯性参考系.相对惯性系作加速运动的参考系为非惯性参考系 .,车厢参考系：小球加速度为 .,1 非惯性系,问: 此现象无法用牛顿定律说明, 应如何解决 ?,2 惯性力 惯性在非惯性系中的表现.,非惯性系中牛顿第二定律,2. 惯性力不是物体间的相互作用，不存在惯。</p><p>7、是一个与参照系无关的物理量，即经典力学的相对性原理（伽利略变换式）不能用于麦克斯韦的电磁场理论。如何解决这一问题？ 当初的想法是在真空中建立一个绝对参照系来解决这一问题。因为从机械波的理论可知，波的传播需要介质，那么光在真空中的传播介质是什么呢？许多科学家提出“真空不空”，即认为即使在真空中也存在一种绝对静止的物质以太，且以太可以渗透到一切物质中去。在相对于以太静止的惯性系中光在各个方向的传播速度是相同的。如果能够找到“以太”，则以上问题就可以解决。但是实验的事实是：绝对参照系是不存在的那么问题。</p><p>8、一力学相对性原理 2 对于不同惯性系 牛顿力学的规律都具有相同的形式 与惯性系的运动无关 1 凡相对于惯性系作匀速直线运动的一切参考系都是惯性系 为常量 二非惯性系和惯性力 地面参考系 小球保持匀速直线运动 定义。</p><p>9、博学达真 大德至理,物理与电子信息学院,2-5 力学相对性原理 惯性系和非惯性系,一 力学相对性原理,2）对于不同惯性系，牛顿力学的规律都具有相同的形式，与惯性系的运动无关 .,1）凡相对于惯性系作匀速直线运动的一切参考系都是惯性系 .,为常量,二 惯性参考系,地面参考系：,（小球保持匀速运动）,车厢参考系：,定义：适用牛顿运动定律的参考系叫做惯性参考 系；反之，叫做非惯性参考系 .,（ 在研究。</p><p>10、一 惯性参考系,地面参考系：,（小球保持匀速运动）,车厢参考系：,定义：适用牛顿运动定律的参考系叫做惯性参考 系；反之，叫做非惯性参考系 .,（ 在研究地面上物体的运动时，地球可近似地看成是惯性参考系 . ）,（小球加速度为 ）,车厢由匀速变为加速运动,二 力学相对性原理,2）对于不同惯性系，牛顿力学的规律都具有相同的形式，与惯性系的运动无关 .,1）凡相对于惯性系作匀速直线运动的一切参考系都是惯。</p><p>11、第14章 狭义相对论力学基础,14.1 力学相对性原理 伽利略坐标变换式 14.2 狭义相对论的两个基本假设 14.3 狭义相对论的时空观 14.4 洛伦兹变换 14.5 狭义相对论质点动力学简介,爱因斯坦(Einstein),车运动还是静止 ？,绝对的时间,绝对的空间,绝对的、数学的、与物质的存在和运动无关,14.1 力学相对性原理 伽利略变换,一、绝对时空观,二、经典力学的相对性。</p><p>12、2 4 惯性参考系 力学相对性原理 第二章 牛顿定律 一 惯性参考系 地面参考系： F = P + N = 0 = mav （小球保持匀速运动） 车厢参考系： F = P + N = 0 ma v （小球加速度为- a ） 定义：适用牛顿运动定律的参考系叫做惯性参考 系；反之，叫做非惯性参考系 . （ 在研究地面上物体的运动时，地球可近似地看 成是惯性参考系 . ） Nvva P 车厢由匀速变为。</p>