理论物理-第1章基本概念和受力分析.ppt

1 一、静力学的研究对象：研究物体在力系作用下的平衡规律 的学科。 力系：是指作用在物体上的一群力。 平衡：是指物体相对于惯性参考系保持静止或作匀速直线运 动的状态。 若把与地球固结的参考系作为惯性参考系，则相对于地 球保持静止或作匀速直线运动的物体，就处于平衡状态。 注意：运动是绝对的平衡是相对的。 平衡力系：物体在力系作用下处于平衡，我们称这个力系为 平衡力系。 2 二、静力学主要研究两个问题： 1.力系的简化：用最简单的力系代替复杂的力系。 用一个力系代替另一个力系，而不改变原力系对刚体的 效应，称此两力系等效或互为等效力系。 2.力系的平衡条件：物体平衡时，作用于其上的力系应满足 的条件。 3 4 11 基本概念 12 力的概念及荷载分类 13 力矩和力偶 14 约束与约束反力 15 物体的受力分析与受力图 第一章 静力学的基本概念和受力分析 5 本章重点： 约束和约束反力，物体的受力分析，力在轴上 的投影，合力投影定理，力矩和力偶的概念。 本章难点： 铰链类型约束的性质及其约束反力的画法，物 体系统中各个物体及其整体的受力分析。 6 力的单位： 国际单位制：牛顿(N) 千牛顿(kN) 第一章 静力学基本公理和物体的受力分析 1-1 基本概念及基本公理 一、力的概念 1定义：力是物体间的相互机械作用，这种作用使物体的 运动状态发生改变或使物体产生变形。 2. 力的效应： 运动效应(外效应) 变形效应(内效应)。 3. 力的三要素：大小，方向，作用点。 表示为：F，手写为 （如无特别声明，本课程只研究力的外效应 ） 力是矢量 7 二.质点、刚体及质点系 质点：不计大小只计质量的物体。 质点系：有限个或无限个质点的集合。 刚体：在力的作用下，大小和形状都不变的物体。 注意： 1. 力作用于可变形的物体时，既有内效应，也会有外效应 。 力作用于刚体时，只有外效应。 8 三、静力学公理 公理：是人类经过长期实践和经验而得到的结论，它被反复的 实践所验证，是无须证明而为人们所公认的结论。 公理1 二力平衡公理 作用于刚体上的两个力，使刚体平衡的必要与充分条件是： 这两个力大小相等、方向相反、作用线共线，作用于同一 个物体上。 (简称等值、反向、共线） 注意： 9 说明：对刚体来说，上面的条件是充要的 二力构件：只在两个力作用下平衡的刚体叫二力构件。 对变形体来说，上面的条件只是必要条件(或多体中) 10 在已知力系上加上或减去任意一个平衡力系，并不改变原 力系对刚体的效应。 推论1：力的可传性 作用于刚体上的力可沿其作用线移到同一刚体内的任一 点，而不改变该力对刚体的效应。 因此，对刚体来说，力的三要素为：大小、方向、作用线 公理2 加减平衡力系公理 力是滑移矢量 11 当刚体受到三力作用而平衡时，若 有两力的作用线相交，则此三力必 构成平面汇交力系。 公理3 力的平行四边形法则 作用于物体上同一点的两个力可合成 一个合力，此合力也作用于该点，合力的 大小和方向由以原两力矢为邻边所构成的 平行四边形的对角线来表示。即 推论2：三力平衡汇交定理 力三角形 12 公理4 作用力和反作用力定律 两物体间的相互作用力即作用力与反作用力，总是大小相等 、方向相反、作用线重合，并分别作用在这两个物体上。 证 为平衡力系， 也为平衡力系。 又 二力平衡必等值、反向、共线， 三力 必汇交，且共面。 例 吊灯 13 公理5 刚化原理 变形体在某一力系作用下处于平衡，如将此变形体变成 刚体（刚化为刚体），则平衡状态保持不变。 公理5告诉我们：处 于平衡状态的变形体 ，可用刚体静力学的 平衡理论。 14 1-2 力的投影及荷载分类 一、力的投影 1.力 在任一轴上的投影 （1）力 与轴共面： 以X表示力 在x轴上的投影，则 X=ab。 15 （2）力与轴不共面 ： 过力 的起点 和终点分别作 平面垂直于x轴 ，则 X=AB = ab （3）正负号规定： 若a为 与x轴正向的夹角，则X=Fcos a 若a为锐角，则X=Fcos a ，用观察法确定正负，即： 如果从力的起点的投影到终点的投影与投影轴的正向一致 者为正，反之为负。 16 17 2.力平面上的投影 为力 在平面上的投影，大小 ： F=Fcosj 注意：力在轴上的投影是代数 量，而在平面上的投影是矢量 。 3.力在直角坐标轴上的投影 18 (1)一次投影法（直接投影法） 3.力在直角坐标轴上的投影 若已知力与坐标轴正向的 夹角、，则 19 （2）二次投影法（间 接投影法） 当力与各轴正向夹 角不易确定时，可先将 F 投影到xy面上，然后 再投影到x、y轴上， 即 20 4.若已知力在直角坐标轴上的投影X、Y、Z，则 力的大小 ： 方向余弦 ： 、为力与x、y、z轴正向的夹角。 5.力的分解式 在直角坐标系下，力的分力与其投影 之间有下列关系：分力的模等于力在 相应坐标轴上的投影的绝对值，即 21 力的解析表达式为 ： 6.力的投影和力的分力的区别 力的投影和力的分力是两个不同的概念，不得混淆： 力的投影是向轴作垂线而得，力的分力则是利用平行四边 形法则而得。关系式 投影分力 代数量矢量 只能求出力的大小和方向完全可以确定力的大小、方 向及作用点的位置 22 仅对直角坐标系 成立，对斜坐标 系不成立。 二、荷载分类 力 主动力（又称荷载）：使物体产生运动或运动趋势 的力，如 重力、风压力、水压力等， 约束反力 1.荷载分类 根据作用时间，荷载 恒载：不随时间而变，如自重 活载：随时间而变，如风压力 23 根据分布情况，荷载 集中荷载（力）：作用在极小的面积或 体积上，可以认为作用在一点上 。 分布荷载：分布作用于物体的体内或 表面，如重力、土压力、水压力 。 2.分布荷载 线分布力或线荷载：沿一条直线连续分布且相互平行的力系。 线荷载集度q：单位长度上的线荷载，单位：N/m或kN/m 。 匀布荷载：q=const，非匀布荷载：qconst 荷载图：表示荷载集度分布的图形。 24 线分布力的大小及作用位置可由力系简化理论（后述）求得 ：同向线分布力的合力的大小等于荷载图的面积，方向与分 布力的方向相同，作用线通过荷载图的形心。 常见分布力的合力及作用位置： 2l/3l/3l/2 l/2 l/3 25 1-3 力矩和力偶 力的效应：移动效应和转动效应 一、力对点的矩：度量力使刚体绕某点转动效应的物理量。 (1)在平面问题中，力对点的矩为代数量（因为所有力矩的作用 面都在同一平面内，只要确定了力矩的大小和转向，就可完全 表明力使物体绕矩心转动的效应）。大小等于力与力臂的乘积 面积 当F=0或h=0时， 单位N.m或kN.m 正负号:逆时针转动为正，反之 为负 O矩心，h 力臂 26 （2）在空间问题中，力对点的矩为矢量(为了表示力使物体绕 矩心的转动效应，须表示出三个要素：力矩的大小、力矩作用 面的方位及力矩在其作用面内的转向，这三个要素必须用一个 矢量表示） 力对点之矩依赖于矩心的 位置，所以空间力对点的矩 是定位矢量。 力矩的大小 面积 力对一点的矩不因力沿其作用线移动而改变。这再以次证明 了力是滑移矢量。 27 矢量 的指 向按右手法则确定。 力对点之矩的解析式 以O点为原点建立直角坐标系，则力 作用点的矢径及力可表示为解析式： 于是： 注意：力作用点的坐标及力的投影有正负。 28 二、力偶 1.力偶：大小相等、方向相反 、作用线平行但不重合的两个 力。 力偶是常见的一种特殊力系。 2.力偶矩：力偶对物体的转动效 应用力偶矩度量。 （1）平面问题中的力偶矩是代数量，大小等于力偶中的力的 大小与力偶臂的乘积： 规定：逆时针转向为正，反之为负 。 单位：N.m，kN.m 29 （2）空间问题中的力偶矩是矢量，其对物体的作用决定于力 偶三要素： 力偶矩的大小 ： 力偶作用面在空间的方位 力偶在作用面内的转向：力偶 矩矢与力偶的转向符合右手螺旋 法则 。 力偶对刚体的作用完全决定于力偶矩矢。 3.力偶的基本性质 力偶只能使物体转动。因此，力偶不能与一个力等效，它既 不能合成一个力，也不能与一个力平衡。力偶只能用力偶来平衡。 30 力偶对任一点之矩恒等于力偶矩而与矩心位置无关，因此 力偶对物体的转动效应完全决定于力偶矩。 只要保持力偶矩矢的大小和方向不变，力 偶可以在其作用面内任意移动，也可以移动 到与其作用面相互平行的平面中去；或同时 改变力偶中力和力偶臂的大小，而不改变力 偶对刚体的效应。 AB 31 由此可知，力偶矩矢是自由矢量。 在研究力偶问题时可以不考虑力偶的作用位置及力偶中力 的大小和力偶臂的长度，而只需考虑力偶的力偶矩，故常在 力偶作用面内将力偶用带箭头的弧线表示，箭头表示力偶的 转向，旁边的数字表示力偶矩的大小。 40N 40N 6cm 60N 60N 4cm m=240Nc m= = 32 约束反力（或约束力、反力）：约束给被约束物体的作用力。 1-4 约束与约束反力 一、概念 自由体：在空间的运动不受任何限制的物体。 非自由体：在空间的运动受到限制的物体，也称被约束体。 约束：阻碍物体某些方向运动的限制条件 。 （这里，约束是名词，而不是动词的约束。） 33 大小是未知的。故称为被动力。 方向总是与所限制的物体的位移方向相反； 作用点在物体与约束相接触的那一点。 约束反力特点： 34 由于柔索只能阻碍物体沿柔索伸长的方向运动，故柔索的约 束力通过柔索与物体的连接点，方位沿柔索而指向背离物体 。即恒为拉力。 二、常见约束及约束反力： 1.柔索约束（不计重的绳索、链条或皮带等） 35 36 2.光滑接触面约束 (光滑指摩擦不计)(如支持物体的固定面) 约束限制物体沿接触面法线向约束内部的位移，故其约束力 沿接触面的公法线指向被约束物体，即恒为压力。 B A C 公切面 公法线 假设条件：不计摩擦 A B C 37 F F F F F F 38 39 滑槽与销钉（双面约束） 约束力垂直于滑槽，指向可假设 结构图 简化图 受 力 图 40 3.光滑圆柱铰链约束 光滑圆柱铰链 销 钉 A、B互为 约束与被 约束体 A 简化图 41 42 受力图 约束力在垂直于销钉轴线 的平面内并通过销钉中心 ，方向待定。 常用两个正交的分力X、Y 表示。 或 43 光滑圆柱铰链约束实例 44 固定铰支座（铰链支座） 将光滑圆柱铰链其中一构件固定而得 光滑圆柱铰链 固定铰支座 45 46 47 简化图受力图（同光滑圆柱铰链） 工 程 实 例 或 48 49 固定铰链支座 活动铰链支座 50 在分析铰链约束力时，通常将销钉固连在某个构件上。 如右图所示的三铰拱结 构中，如将铰链C处的销钉 固连在构件AC上，则构件 AC、BC互为约束。受力图 如下。 （如将铰链 C处的销钉固 连在构件BC 上，铰链约 束力不变） 51 轴承 由轴承和轴颈构成的轴承 约束，其约束力的特征和 铰链的约束力完全相同。 52 53 54 结构图 4.活动铰支座（辊轴支座） 55 56 简化图 被约束体可以绕销钉转动，可以沿销钉轴线移动，也可以 沿支承面移动，即约束阻碍物体沿与支承面垂直的方向运 动，其约束力通过销钉中心垂直于支承面，指向待定 。 57 连杆只阻碍物体上与连杆连接的那一点沿连杆两端铰链中 心的连线运动，故连杆的约束力沿连杆两端铰链中心的连线 ，指向待定。连杆在结构中用作拉杆或支撑杆。 连杆 5.连杆约束 两端是光滑铰链、自重不计、中间不受力的杆件，称为连杆。 58 当连杆平衡时，根据二力平衡公理，其两端的两个力必等 值、反向、共线，因此，连杆是二力杆（只受两个力作用而平 衡的杆）。 6.平面固定端 平面固定端约束既阻碍被约束物体在该平面内沿任何方 向移动，又阻碍被约束物体绕固定端在该平面内转动，如图 。 59 阻碍被约束物体移动的约束力为两 个正交的分力，阻碍被约束物体转动的 为反力偶。 故平面固定端的约束反力有三个 。 60 61 一、受力分析 解决力学问题时，首先要选定需要进行研究的物体，即选 择研究对象；然后根据已知条件，约束类型并结合基本概念和 公理分析它的受力情况，这个过程称为物体的受力分析。 作用在物体上的力有：一类是:主动力,如重力,风力,气体 压力等。 二类是：被动力，即约束反力。 1-5 物体的受力分析和受力图 62 3.画物体受力图主要步骤为： 二、受力图 1.分离体（或脱离体）：从周围物体中单独分离出来的研究 对象。 2.受力图：表示研究对象（即脱离体）所受全部力的图形。 主动力一般是先给定的，约束力则需要根据约束的性质来判 断。 (1)根据题意选取研究对象，并用尽可能简明的轮廓把它 单独画出，即解除约束、取分离体。 (2)在脱离体上画主动力。要画上其所受的全部的主动力，不 能漏掉，也不能把不是作用在该分离体上的力画在该分离体 上。主动力的作用点（线）和方向不能任意改变。 63 (3)在去掉约束的地方 根据约束性质逐一画出作用在脱离体 上的约束力。 例1用力 拉动压路的碾子。已知碾子重 ，并受到固定 石块A的阻挡，如图所示。试画出碾子的受力图。 64 例2曲柄连杆机构，自重不计，所有接触处都光滑，机构在 M、 作用下平衡，画整体及各部件受力图。 M 请看动画 65 返 回 66 三、画受力图应注意的问题 除重力、电磁力外，物体之间只有通过接触 才有相互机械作用力，要分清研究对象（受 力体）都与周围哪些物体（施力体）相接触 ，接触处必有力，力的方向由约束类型而定 。 2、不要多画力 要注意力是物体之间的相互机械作用。因此对 于受力体所受的每一个力，都应能