大学物理m固体中的电子7.ppt

1,第三章 固体中的电子 (Electrons in Solids),2,3.1 固体的能带 (Energy Bands in Solids),晶体结构点阵基元,能带的由来,3,晶体结构点阵基元,X射线衍射极大的方向，对应于X射线在一组晶面上反射后干涉相长的方向：,对实验结果的解释：,布拉格(W.L.Bragg)公式,XRD of 001 textured PMN32PT,4,晶格衍射图样,5,周期性势场和电子的共有化,例：价电子在 Na+ 的电场中的势能特点,一维晶体点阵形成的周期性势能函数曲线,EP,r,+,+,+,+,+,r,E,+,d,E,电子能量 E 低，穿过势垒概率小，共有化程度低,电子能量 E 高，穿过势垒概率大，共有化程度高,6,先看两个原子的情况,根据泡利不相容原理，原来的能级已填满不能再填充电子,1s,2s,2p,3s,3p,分裂为两条,7,各原子间的相互作用原来孤立原子的能级发生分裂,若有N个原子组成一体，对于原来孤立原子的一个能级，就分裂成 N条靠得很近的能级，称为能带（energy band）,8,能带的宽度记作 E，E eV 的量级,若N1023，则能带中两相邻能级的间距约为1023eV。,9,原子间的相互作用 原子能级分裂成能带,e.g.,10,电子对能带的填充,服从泡利不相容原理和能量最低原理.,满带(filled band)所有量子态都被电子占据的能带.,空带(empty band)所有量子态都没有被电子占据的能带.,价带(valence band)由原子中价电子能级分裂成的能带.,价带可能是满带(例如金刚石)，也可能不是满带(例如碱金属).,11,能带理论指出：若电子处于未被填满的能带中，则在外电场作用下，电子可以跃入能带中较高的空能级，从而参与导电.,通常，未被填满的价带是导带；位于满带上方的空带，在外界(光、热等)激发下，会有电子跃入，也称为导带.,导带(conduction band)具有能导电的电子的最高能带.,禁带(forbidden band)两相邻能带间，不能被电子占据的能量范围.,12,能带分布：,13,能带论对固体导电性的解释,导体电阻率 108 m,半导体108 m 108 m,绝缘体 108 m,能带论的解释：,导体中，或是价带未被填满，或是价带与上方的空带交叠 价电子都能参与导电 导体有良好的导电性能,14,1. 导体、绝缘体、半导体,Na，K，Cu Mg、Be、Zn,15,半导体中，价带已满，但上面的禁带宽度较小(1eV)，在常温下有一定数量的电子从价带跃入上方的空带，能参与导电。但导电电子数密度(1016/m3)远小于导体中的值(1028/m3) 导电性能不及导体。,16,1. 导体、绝缘体、半导体,Na，K，Cu Mg、Be、Zn,17,绝缘体中，价带已满，且上面的禁带宽度较大(5eV)。在常温下只有极少数电子能从价带跃入上方的空带 导电电子数密度极小 导电性能很差。,18,1. 导体、绝缘体、半导体,Na，K，Cu Mg、Be、Zn,19,3.2 半导体 (Semiconductors),两种导电机制,在常温下，有部分价电子从满带跃入上方的空带，从而在满带中留下一些空的量子态空穴(hole).,跃入空带中的电子可参与导电电子导电；留在满带中的空穴也可参与导电，可用“带正电的空穴”的运动来描绘空穴导电.,纯净(本征)半导体：导带中的电子数等于满带中的空穴数.,20,2. 电子、空穴半导体导电机理,电子,空穴,空穴的存在，满带中有了空位，可以导电,半导体导电与金属导电方式的不同？,半导体：空穴+自由电子,金属导体：自由电子,电子导电：由于导带内电子引起电流,空穴导电：由于满带中缺少电子引起电流,只有电子运动,21,杂质的影响,杂质半导体(extrinsic semiconductors)分为两类:,电子型(N型)半导体,掺有施主杂质，以电子为多数载流子的半导体. (Nnegative),施主(donor)杂质：进入晶格，与周围基质原子形成晶体原有的电子结构后，尚有多余价电子.,e.g.,在四价元素半导体(Si, Ge)中掺入五价杂质(P, As) 施主杂质.,22,掺入施主杂质后, 在价带上面的禁带中靠近导带(E10-2eV)处, 出现杂质能级施主能级.,23,常温下，施主能级上的电子很容易跃入导带，相对说来，从价带跃入导带的电子数很少 导带中的电子数远多于价带中的空穴数 在N型半导体中，电子是多数载流子(majority carrier，简称多子)，而空穴是少数载流子(minority carrier，简称少子).,24,空穴型(P型)半导体,掺有受主杂质，以空穴为多数载流子的半导体. (Ppositive),受主(acceptor)杂质：进入晶格，与周围基质原子形成晶体原有的电子结构时，缺少价电子.,e.g.,在四价元素半导体(Si, Ge)中掺入三价杂质(B, Al)受主杂质.,掺入受主杂质后，在价带上面的禁带中靠近价带(E10-2eV)处，出现杂质能级受主能级.,25,常温下，价带中的电子很容易跃入受主能级，相对说来，跃入导带的电子数很少 价带中的空穴数远多于导带中的电子数 在P型半导体中，空穴是多子，电子是少子.,26,3.1 半导体的掺杂性Si为例,掺杂可以提高半导体的导电性能 室温本征硅电阻率2.3105cm，掺入106砷，电阻率变为0.2cm,27,外场的影响,热激发,温度 跃迁电子数 载流子数 电阻.,应用：热敏电阻器(thermistor).,28,3.2 半导体的热敏性,环境温度升高时,本征半导体的电阻率下降，导电能力增强。,金属导体的电阻率增大，导电能力下降。 温度升高时，金属原子的热运动加剧，会阻碍电子的定向运动,室温附近，温度升高8oC， 纯Si的电阻率降低为原来的一半； 室温附近，温度升高12oC， 纯Ge的电阻率降低为原来的一半。,热敏电阻,利用半导体材料制成的电阻器，对温度、热量的反应极其灵敏。,片状,针状电子温度计,在电子体温计，电饭煲等自动化、无线电技术、远距离控制与红外测量都有广泛应用价值。,29,光激发,光照 跃迁电子数 载流子数 电阻.,光电导现象,应用：光敏电阻器(photoresistor).,30,3.3 半导体的光敏性,光电导现象：当受到光照时，其导电能力增强。,光激发的自由载流子。,光生载流子,内光电效应,光生载流子越多，物体导电能力越强，并且载流子没有逸出体外的光电导现象。,利用半导体的光电效应制成的电阻值随入射光的强弱而改变的电阻器 。,光敏电阻,其他应用：光敏二极管、 光敏三极管、 光敏电池 等,光敏电阻,光敏二极管,31, PN结 (PN junction),P型半导体与N型半导体的交界区.,在交界区, 因载流子扩散而形成电偶层 阻挡层 (厚度约1m, 场强约106108V/m).,PN结的特性：单向导电性.,PN结的应用：整流(rectification).,32,4.1 pn结形成,接触,扩散电流,阻挡层：,U0 势垒区阻碍n区电子进入p区， 同时阻碍p区空穴进入n区。,总电流 = 0,空间电荷区,接触前,接触后,能 带,33,4.2 pn结单向导电性,未加偏压,正向偏压,反向偏压,正向偏压： 内建电场与外加电压反向； 势垒高度降低； 阻挡层减薄； 多子扩散电流增大，少子漂移电流减小，形成p流向n的正向电流。,反向偏压： 内建电场与外加电压同向； 势垒高度升高； 阻挡层增厚； 多子扩散困难，扩散电流减小； 少子漂移电流增大，可能形成小的反向电流（n到p）。,正向偏压： 低电阻性， PN结导通,反向偏压： 高电阻性， PN结截止,PN结具有单向导电性,+,34,4.3 pn结伏安特性曲线,正向偏压： 低电阻性， PN结导通,反向偏压： 高电阻性， PN结截止,PN结具有单向导电性,+,PN结具有整流效应,A点：外加正向电压小于开启电压（阈值电压）时， 外电场不足以克服内电场对多子扩散的阻力， PN结处于截止状态 。,B点：外加正向电压大于开启电压（阈值电压），PN结 处于导通状态，电流随着外加电压增大而增大 。,C点：外加反向电压时， PN结处于截止状态。 1、温升使反向电流增加很快（本征激发，少子浓度增大）； 2、反向电流 很小且稳定（少子浓度一定）。,D点：反向电压大于击穿电压时，反向电流急剧增加。 原因为电击穿。1、强外电场破坏键结构； 2、获得大能量的載流子碰撞原子产生新的电子空穴对。如无限流措施，会造成热击穿而损坏。,35, 固体的能带,能带的由来, 半导体,两种导电机制,杂质半导体,N型：施主杂质、施主能级、多子、少子,P型：受主杂质、受主能级、多子、少子,能带论对固体导电性的解释,满带, 空带, 价带, 导带, 禁带,Chap.3 SUMMARY,36,外场(热、光)对导电性的影响,PN结,37,本征半导体中参与导电的载流子是电子与空穴， N型半导体中参与导电的载流子是， P型半导体中参与导电的载流子是.,答案：,电子与空穴,电子与空穴,EXERCISES