磁性材料的物理基础.pdf

磁性材料的物理基础 材料物理 孔 毅 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性2 1 磁性材料1 磁性材料 什么叫磁性材料 什么叫磁性材料 广义上讲 广义上讲 对磁场有反应的材料 称为磁 性材料 由于所有的材料都对磁场有反 应 所以广义上讲一切材料都是磁性材料 但不同的材料对磁场的反应不同 其差别 是磁化率 磁导率不同 对磁场有反应的材料 称为磁 性材料 由于所有的材料都对磁场有反 应 所以广义上讲一切材料都是磁性材料 但不同的材料对磁场的反应不同 其差别 是磁化率 磁导率不同 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性3 磁化率 magnetic susceptibility 表征磁介质属性的物理量 等于磁化 强度M与磁场强度H之比 磁导率 magnetic permeability 表征磁介质磁性的物理量 等于磁 介质中磁感应强度B与磁场强度H之比 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性4 表 一些材料室温下的磁化率 和磁导率 表 一些材料室温下的磁化率 和磁导率 抗磁 抗磁 顺磁 顺磁 反铁磁 反铁磁 反铁磁 亚铁磁 铁磁 铁磁 铁磁 抗磁 抗磁 顺磁 顺磁 反铁磁 反铁磁 反铁磁 亚铁磁 铁磁 铁磁 铁磁 0 99999 0 9999 1 000021 1 000009 1 000151 1 000496 1 006 102 104 102 106 101 102 101 103 4 9 10 6 25 6 10 6 21 4 10 6 9 0 10 6 151 10 6 498 10 6 6 10 3 102 104 102 106 101 102 101 103 Cu Ag Al Mg Cr Mn FeO Mnn 1 x ZnxFe2O4 Fe Co Ni 磁性类别磁性类别 材 料材 料 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性5 磁性材料类型磁性材料类型 抗磁性材料抗磁性材料 0 0 1 反铁磁性材料反铁磁性材料 0 1 亚铁磁性材料亚铁磁性材料 1 1 铁磁性材料 铁磁性材料 1 1 H M H B 0 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性6 物质的磁性 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性7 今后我们都是采用狭义的定义今后我们都是采用狭义的定义 狭义上讲 磁性材料仅指铁磁性材料和亚铁磁性材 料两种 狭义上讲 磁性材料仅指铁磁性材料和亚铁磁性材 料两种 1 1的材料 的材料 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性8 为什么材料会有抗磁性 顺磁性 反铁磁 性 亚铁磁性 铁磁性这些不同呢 为了回答这个问题 首先需要了解物质磁 性的起源及其特点 为什么材料会有抗磁性 顺磁性 反铁磁 性 亚铁磁性 铁磁性这些不同呢 为了回答这个问题 首先需要了解物质磁 性的起源及其特点 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性9 2 物质的磁性起源2 物质的磁性起源 1 基本命题 磁及磁现象的根源是电流 或 者说磁及磁现象的根源是电荷的运动 此命题揭示了磁性的电流本质 基本命题 磁及磁现象的根源是电流 或 者说磁及磁现象的根源是电荷的运动 此命题揭示了磁性的电流本质 2 孤立原子的磁性 原子 孤立原子的磁性 原子 原子核 包括中子 质子等 核外电子 核磁场 很弱 忽略不计 原子核 包括中子 质子等 核外电子 核磁场 很弱 忽略不计 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性10 原子结构原子结构 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性11 核外电子的运动与磁矩 核外电子的运动与磁矩 1 轨道运动 产生轨道磁矩 根据量子力学的计算 电子轨道运动的所 产生的轨道磁矩为 式中 轨道运动 产生轨道磁矩 根据量子力学的计算 电子轨道运动的所 产生的轨道磁矩为 式中 l称为轨道角量子数 它可以取称为轨道角量子数 它可以取0 1 2 3 n 1 个值 个值 B称为波尔磁子 称为波尔磁子 B 9 2732 10 24Am 2 是磁矩的最小单位是磁矩的最小单位 B 1 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性12 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性13 2 自旋运动所产生自旋磁矩 自旋运动所产生自旋磁矩 s称为自旋量子数 称为自旋量子数 Bs ss 1 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性14 3 原子磁矩 原子磁矩是电子轨道磁矩与自旋磁矩的 总和 对于一被填满的子壳层中 总的 轨道磁矩和自旋磁矩都分别等于零 只 有在未被填满的子壳层中它们才有可能 不等于零 原子磁矩 原子磁矩是电子轨道磁矩与自旋磁矩的 总和 对于一被填满的子壳层中 总的 轨道磁矩和自旋磁矩都分别等于零 只 有在未被填满的子壳层中它们才有可能 不等于零 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性15 4 原子的磁矩的两种情况 原子的磁矩的两种情况 a 原子无磁矩 抗磁性原子无磁矩 抗磁性 b 原子有磁矩 顺磁性 反铁磁性 铁磁性 亚铁磁性 原子有磁矩 顺磁性 反铁磁性 铁磁性 亚铁磁性 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性16 5 3d过渡金属和过渡金属和4f稀土金属的磁矩 对于 稀土金属的磁矩 对于3d过渡金属和过渡金属和4f稀土金属 原子磁 矩为 式中 稀土金属 原子磁 矩为 式中gJ称为郎德 称为郎德 Lande 因子 因子 J为原子 的总角量子数 为原子 的总角量子数 L为原子的总轨道角量子 数 为原子的总轨道角量子 数 S为原子总的自旋量子数 为原子总的自旋量子数 BJJ JJg 1 1 2 1 1 1 JJ LLSSJJ g J November 12 2009 材料物理 材料中的磁性17 表表2 3d过渡元素孤立离 原 子的磁矩过渡元素孤立离 原 子的磁矩 顺磁性 顺磁性 顺磁性 反铁磁性 铁磁性 铁磁性 铁磁性 反铁磁性 反铁磁性 顺磁性 顺磁性 顺磁性 反铁磁性 铁磁性 铁磁性 铁磁性 反铁磁性 反铁磁性 3 8 3 7 5 4 4 8 3 2 1 9 0 1 55 1 63 0 77 0 77 6 70 6 64 5 59 3 55 0 1 2 1 3 2 3 2 2 3 2 1 1 2 0 2 3 3 3 2 3 3 2 0 3 2 2 3 2 3 2 4 9 2 4 5 2 0 Sc Ti2 V2 Cr3 Fe2 Co2 Ni2 Cu2 Zn2 金属 磁性 金属 磁性 J实 验值 实 验值 J计 算值 计 算值 SLJ离子离子 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性18 为什么在原子有磁矩的情况下 物质会有 顺磁性 亚铁磁性 反铁磁性 铁磁性 等不同的表现呢 这主要是由于在由原 子构成单质时 原子与原子之间会产生 相互作用 相互作用的情况不同 从而 物质的磁性表现也不相同 为什么在原子有磁矩的情况下 物质会有 顺磁性 亚铁磁性 反铁磁性 铁磁性 等不同的表现呢 这主要是由于在由原 子构成单质时 原子与原子之间会产生 相互作用 相互作用的情况不同 从而 物质的磁性表现也不相同 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性19 3 单质中原子的相互作用和磁性单质中原子的相互作用和磁性 相互作用 称为交换作用 因为这种 相互作用是由于电子的交换产生的 当 这种相互作用使磁场加强时 称为正交 换作用 当这种相互作用使磁场减弱 时 称为负交换作用 相互作用 称为交换作用 因为这种 相互作用是由于电子的交换产生的 当 这种相互作用使磁场加强时 称为正交 换作用 当这种相互作用使磁场减弱 时 称为负交换作用 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性20 单质中原子间的交换作用有以下几种情况 单质中原子间的交换作用有以下几种情况 1 无交换作用 磁矩混乱排列 单质呈 现顺磁性 无交换作用 磁矩混乱排列 单质呈 现顺磁性 2 负交换作用 磁矩反平行排列 负交换作用 磁矩反平行排列 a 两组原子的原子磁矩相等 单质呈现反 铁磁性 两组原子的原子磁矩相等 单质呈现反 铁磁性 b 两组原子的原子磁矩不等 单质呈现亚铁 磁性 两组原子的原子磁矩不等 单质呈现亚铁 磁性 3 正交换作用 磁矩反平行排列 单质 呈现铁磁性 正交换作用 磁矩反平行排列 单质 呈现铁磁性 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性21 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性22 4 3d金属的原 离 子磁矩金属的原 离 子磁矩 1 3d金属原 离 子的电子组态金属原 离 子的电子组态 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性23 2 3d电子的轨道磁矩电子的轨道磁矩 冻结冻结 4s电子公有化电子公有化 3d电子层成为最外层 原子构成点阵 点阵形成晶场 在晶场 中 电子层成为最外层 原子构成点阵 点阵形成晶场 在晶场 中3d电子轨道磁矩被固定住了 不随外 磁场而转动 对原子磁矩无贡献 这种 现象称为轨道磁矩 电子轨道磁矩被固定住了 不随外 磁场而转动 对原子磁矩无贡献 这种 现象称为轨道磁矩 冻结冻结 3d金属的原 离 子磁矩主要是由电 子的自旋磁矩产生的 金属的原 离 子磁矩主要是由电 子的自旋磁矩产生的 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性24 3 3d电子的交换作用 交换频率 电子的交换作用 交换频率 108 s 交换作用能 交换作用能 Eex 2A 2 是以普朗克常数为单位的电子自旋角动 量 是以普朗克常数为单位的电子自旋角动 量 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性25 图图2 3 3d金属的交换积分常数金属的交换积分常数A与与a r的关系的关系 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性26 5 4f稀土金属的磁矩 稀土金属的磁矩 1 稀土金属原子的电子组态 稀土金属原子的电子组态见表 稀土金属原子的电子组态 稀土金属原子的电子组态见表2 3 表表2 3 稀土金属原子的电子组态稀土金属原子的电子组态 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性27 表表3 稀土金属 原子的电 子组态 稀土金属 原子的电 子组态 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性28 泡利不相容原理 同一原子中不存在四个量子数相同的两个电子 能量最低原理 正常状态下 原子中的电子趋向占有最低能级 s1 s2 s3 s4 s5 s6 s7 p2 p3 p4 p5 p6 p7 d3 d4 d5 d6 d7 f4 f5 f6 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性29 部分稀土金属在低温下为铁磁性 有磁矩部分稀土金属在低温下为铁磁性 有磁矩 见表见表2 4 4f电子为电子为5s 5p电子层屏蔽 不可能重叠 而产生直接交换作用 为什么会有磁矩 呢 电子层屏蔽 不可能重叠 而产生直接交换作用 为什么会有磁矩 呢 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性30 表4 4f过渡元素孤立离 原 子的磁矩过渡元素孤立离 原 子的磁矩 o抗磁性抗磁性 2 37 2 77 3 20 3 51 3 45 3 62 1 32 1 63 3 6 3 7 7 81 8 2 9 0 9 8 10 5 10 9 10 3 10 6 9 4 9 5 7 2 7 6 4 0 4 6 o抗磁性抗磁性 0 2 54 3 85 2 62 3 68 0 84 0 7 94 9 72 10 63 10 60 9 59 7 57 4 54 5 0 0 0 5 1 1 5 2 2 5 3 3 5 3 2 5 2 1 5 1 0 5 0 0 3 5 6 6 5 3 0 3 5 6 6 5 3 0 0 5 2 4 9 2 4 5 2 0 7 2 6 15 2 8 15 2 6 7 2 0 La3 Ce3 Pr3 Nd3 Pm3 Sm3 Eu3 Gd3 Tb3 Dy3 Ho3 Er3 Tm3 Yb3 Lu3 J实验值实验值 J计算值计算值SLJ离子离子 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性31 2 4f电子的间接交换电子的间接交换 R Ruderman 茹德曼茹德曼 K Kittel 基特 尔 基特 尔 K Kasuya 胜谷胜谷 Y Yosida 良田良田 RKKY理论 在稀土金属中 理论 在稀土金属中 f电子是局域 化的 电子是局域 化的 6s电子是巡游电子 电子是巡游电子 f电子和电子和s电 子要发生交换作用 使 电 子要发生交换作用 使6s电子发生极化 而极化了的 电子发生极化 而极化了的s电子自旋对电子自旋对4f电子自旋有耦 合作用 结果就形成了以巡游 电子自旋有耦 合作用 结果就形成了以巡游6s电子为 媒介 使磁性的 电子为 媒介 使磁性的4f电子与相邻原子的电子与相邻原子的4f电 子自旋间接地耦合起来 电 子自旋间接地耦合起来 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性32 间接交换能为 间接交换能为 Eex 2 r si 有效交换积分常数有效交换积分常数 r 极化的传导电子自旋密度 极化的传导电子自旋密度 si 第 第i个原子的自旋量子数个原子的自旋量子数 Eex是一个周期性的递减函数 如图是一个周期性的递减函数 如图2 4所示 所示 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性33 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性34 3 稀土金属中的多样性 由于在局域区域内相邻原子自旋交换作 用随原子距离 稀土金属中的多样性 由于在局域区域内相邻原子自旋交换作 用随原子距离rij作周期变化 从而使稀土 金属原子磁矩的有序化呈现多样性和周 期性变化 如图 作周期变化 从而使稀土 金属原子磁矩的有序化呈现多样性和周 期性变化 如图2 5所示 所示 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性35 a 轴型反向磁亚铁磁性轴型反向磁亚铁磁性 b 轴型调制反铁磁性轴型调制反铁磁性 c 锥型螺旋磁反铁磁性锥型螺旋磁反铁磁性 d 锥型螺旋磁铁磁性锥型螺旋磁铁磁性 e 面型螺旋磁反铁磁性面型螺旋磁反铁磁性 f 面型简单 共线 铁 磁性面型简单 共线 铁 磁性 g 轴型简单 共线 铁磁性轴型简单 共线 铁磁性 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性36 3 磁性材料的微观磁结构 磁畴3 磁性材料的微观磁结构 磁畴 1 自发磁化与磁畴 自发磁化与磁畴 1 自发磁化 铁磁性金属的原子通过交换作用使磁矩取向 一致的现象称为自发磁化 结果 金属是一块自然呈现磁性的磁铁 可是 自发磁化 铁磁性金属的原子通过交换作用使磁矩取向 一致的现象称为自发磁化 结果 金属是一块自然呈现磁性的磁铁 可是 Fe Co Ni Gd等铁磁性材料不受 磁场作用时并不呈现磁性 等铁磁性材料不受 磁场作用时并不呈现磁性 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性37 2 磁畴 金相观察发现 铁磁材料的微观结构 由 晶粒构成 而晶粒中又分成许多小的区 域 在这些小的区域中 原子的磁矩方 向相同 这样的小区域称为磁畴 在未受到磁场作用时 各个磁磁畴的磁矩 方向是混乱的 它们的矢量和等于零 所以不呈现宏观磁性 磁畴 金相观察发现 铁磁材料的微观结构 由 晶粒构成 而晶粒中又分成许多小的区 域 在这些小的区域中 原子的磁矩方 向相同 这样的小区域称为磁畴 在未受到磁场作用时 各个磁磁畴的磁矩 方向是混乱的 它们的矢量和等于零 所以不呈现宏观磁性 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性38 BaFe12O19 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性39 片形畴的变异 a b c d November 12 2009 材料物理 材料中的磁性40 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性41 2 磁畴的成因 磁畴的成因 原因 形成磁畴后 可 以降低自由能 原因 形成磁畴后 可 以降低自由能 主要是退磁场能 见图 主要是退磁场能 见图2 7 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性42 2 磁畴的尺寸 磁畴的尺寸 1 大块单晶体 大晶粒 但是也不是磁畴尺寸越小 自由能越低 还有其他能量 磁畴有一临界尺寸 大块单晶体 大晶粒 但是也不是磁畴尺寸越小 自由能越低 还有其他能量 磁畴有一临界尺寸 2 单晶球体 随球体尺寸不同 分磁畴与不分磁畴的情 况见图 单晶球体 随球体尺寸不同 分磁畴与不分磁畴的情 况见图2 8 其能量情况见图其能量情况见图2 9 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性43 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性44 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性45 4 磁畴壁4 磁畴壁 180o畴壁畴壁 布洛赫壁布洛赫壁 Bloch November 12 2009 材料物理 材料中的磁性46 交换能的变化分别为交换能的变化分别为 a Eex 4A 2 b Eex 4A 2 2 n 90o踌壁 除 踌壁 除180o畴壁外 磁体中还存在畴壁外 磁体中还存在71o踌壁和踌壁和 109o踌壁 因其易磁化方向是磁体的对 角线方向 体对角线夹角为 踌壁 因其易磁化方向是磁体的对 角线方向 体对角线夹角为71o和和109o 凡是相邻两畴的 凡是相邻两畴的Ms夹角不等于夹角不等于180o的磁 畴都称 的磁 畴都称90o踌 踌 90o踌的畴壁称踌的畴壁称90o踌壁 踌壁 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性47 镍 镍 钴合金中易形成90镍 镍 钴合金中易形成90o o踌踌 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性48 2 2 铁磁性材料的技术磁化2 2 铁磁性材料的技术磁化 由外磁场使铁磁体产生的磁化 磁场可以由电流产生也可由永久磁铁产生 由外磁场使铁磁体产生的磁化 磁场可以由电流产生也可由永久磁铁产生 2 2 1 铁磁体的技术磁化与反磁化铁磁体的技术磁化与反磁化 1 技术磁化与反磁化曲线 技术磁化与反磁化曲线 1 技术磁化 对无磁状态的大块铁磁体施加磁场 当磁场由 零逐渐增加时 铁磁体的 技术磁化 对无磁状态的大块铁磁体施加磁场 当磁场由 零逐渐增加时 铁磁体的M和和B也逐渐增加 这个过程称为 也逐渐增加 这个过程称为正向技术磁化正向技术磁化 简称技术磁化 简称技术磁化 反磁化过程 是指铁磁体由一个方向的磁饱和状态转变 到相反方向磁饱和状态的过程 反磁化过程 是指铁磁体由一个方向的磁饱和状态转变 到相反方向磁饱和状态的过程 技术磁化的过程常用技术磁化的过程常用磁化曲线磁化曲线来描述 来描述 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性49 2 磁化曲线 描述技术磁化的磁化曲线有三种 磁化曲线 描述技术磁化的磁化曲线有三种 M H磁化曲线磁化曲线 J H磁化曲线磁化曲线 0M H 4 M H B H磁化曲线磁化曲线 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性50 形状特点 开始 增长较慢 形状特点 开始 增长较慢 中间 急剧 增长 中间 急剧 增长 最终 趋于饱和 最终 趋于饱和 Ms 饱和磁化强度 饱和磁化强度 Js 饱和内秉磁感应强度 饱和内秉磁感应强度 Bs 饱和磁感应强度 饱和磁感应强度 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性51 3 磁滞回线 铁磁体经正向磁化饱和到反向磁化饱和 磁滞回线 铁磁体经正向磁化饱和到反向磁化饱和 反 磁化 反 磁化 再到正向磁化饱和一周 所得到 的闭合曲线称为 再到正向磁化饱和一周 所得到 的闭合曲线称为磁滞回线磁滞回线 常用的磁滞回线有 常用的磁滞回线有 B H磁滞回线 磁滞回线 J H磁滞回线 并常将两种磁滞回线画在一起 见图 磁滞回线 并常将两种磁滞回线画在一起 见图2 13 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性52 几个重要参数 剩磁 矫顽力 磁能积 几个重要参数 剩磁 矫顽力 磁能积 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性53 几个重要参数 几个重要参数 剩磁 铁磁体经磁化至技术饱和 去掉磁场后 所保留的 剩磁 铁磁体经磁化至技术饱和 去掉磁场后 所保留的Mr Jr Br称为剩磁 称为剩磁 Mr 剩余磁化强度 剩余磁化强度 Jr 剩余内秉磁感应强度剩余内秉磁感应强度 Br 剩余磁感应强度 剩余磁感应强度 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性54 矫顽力 使磁化至饱和的铁磁体的 矫顽力 使磁化至饱和的铁磁体的B或或J降低到零 所需施加的反向磁场强度称为矫顽力 降低到零 所需施加的反向磁场强度称为矫顽力 B H磁滞回线的矫顽力称为磁感矫顽力 简称矫顽力 记为 磁滞回线的矫顽力称为磁感矫顽力 简称矫顽力 记为 bHc或或Hc b J H磁滞回线的矫顽力称为内秉矫顽力 记 为 磁滞回线的矫顽力称为内秉矫顽力 记 为 mHc或或Hc m Hc j mHc bHc November 12 2009 材料物理 材料中的磁性55 磁能积 退磁曲线 磁滞回线在第二象限上的线段称为退磁曲线 磁能积 磁能积 退磁曲线 磁滞回线在第二象限上的线段称为退磁曲线 磁能积 B H磁滞回线的退磁曲线上任何一点的磁滞回线的退磁曲线上任何一点的B和和H的乘积的乘积B H 称为磁能积称为磁能积 记为记为 B H m 最大磁能积 最大磁能积 B H m的最大值 称为最大磁能积 记为的最大值 称为最大磁能积 记为 B H max November 12 2009 材料物理 材料中的磁性56 2 技术磁化与反磁化过程中的磁畴变化 技术磁化和反磁化过程中磁畴结构主要 产生踌壁位移和磁矩转动两种变化 技术磁化与反磁化过程中的磁畴变化 技术磁化和反磁化过程中磁畴结构主要 产生踌壁位移和磁矩转动两种变化 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性57 踌壁位移踌壁位移 a 为初始无磁状态 正 反磁畴体积相等 整 体宏观磁矩为零 为初始无磁状态 正 反磁畴体积相等 整 体宏观磁矩为零 b 沿沿Ms轴线施加磁场轴线施加磁场H 时 踌壁位置发生移 动 磁矩取向与 时 踌壁位置发生移 动 磁矩取向与H同 方向的磁畴体积增 大 磁矩取向与 同 方向的磁畴体积增 大 磁矩取向与H反 方向的磁畴体积减 小 宏观磁矩不为零 反 方向的磁畴体积减 小 宏观磁矩不为零 c 随磁场随磁场H的增加 最 后反向的磁畴消失 材料磁化到饱和 的增加 最 后反向的磁畴消失 材料磁化到饱和 d 材料的磁化曲线和磁 滞回线的示意图 材料的磁化曲线和磁 滞回线的示意图 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性58 磁畴的磁矩转动磁畴的磁矩转动 c 当磁场当磁场H足够大 时 两种磁畴的 磁矩都与 足够大 时 两种磁畴的 磁矩都与H方向 相 同 踌 壁 消 失 材料磁化到 饱和 方向 相 同 踌 壁 消 失 材料磁化到 饱和 d 材料的磁化曲线 和磁滞回线的示 意图 材料的磁化曲线 和磁滞回线的示 意图 November 12 2009 材料物理 材料中的磁性59 在一般的材料中 各晶粒的取向是混乱的 磁畴的磁矩方向也是混乱的 并不总是构 成简单的平行或垂直关系 因而在磁化过 程中既有踌壁位移也有磁畴磁矩的转动 在一般的材料中 各晶粒的取向是混乱的 磁畴的磁矩方向也是混乱的 并不总是构 成简单的平行