陈家璧版_光学信息技术原理及应用习题解答(1-2章).doc

第一章习题1.1 已知不变线性系统的输入为 系统的传递函数。若b取（1）（2），求系统的输出。并画出输出函数及其频谱的图形。答：（1） 图形从略， （2） 图形从略。 1.2若限带函数的傅里叶变换在长度为宽度的矩形之外恒为零，（1） 如果，试证明 证明：（2） 如果， ，还能得出以上结论吗？答：不能。因为这时。1.3 对一个空间不变线性系统，脉冲响应为 试用频域方法对下面每一个输入，求其输出。（必要时，可取合理近似）（1）答：（2）答：（3）答： （4）答：1.4 给定一个不变线性系统，输入函数为有限延伸的三角波 对下述传递函数利用图解方法确定系统的输出。（1）（2）略.1.5 若对二维函数 抽样，求允许的最大抽样间隔并对具体抽样方法进行说明。答： 也就是说，在X方向允许的最大抽样间隔小于1/2a，在y方向抽样间隔无限制。1.6 若只能用表示的有限区域上的脉冲点阵对函数进行抽样，即 试说明，即使采用奈魁斯特间隔抽样，也不能用一个理想低通滤波器精确恢复。答：因为表示的有限区域以外的函数抽样对精确恢复也有贡献，不可省略。1.7 若二维不变线性系统的输入是“线脉冲”，系统对线脉冲的输出响应称为线响应。如果系统的传递函数为，证明：线响应的一维傅里叶变换等于系统传递函数沿轴的截面分布。证明： 线脉冲实质上也是二维的函数，只是沿 方向函数值不变，是常数1。 系统对线脉冲的输出响应，即线响应也是二维的函数，可表示为 线响应的一维傅里叶变换则为 这就是系统传递函数沿 轴的截面分布 证毕。 这里要注意的一点是 这是二维傅里叶变换的特点，另一个变量是隐含着的。 从这一题中我们还要引伸出一个重要的概念，即二维传递函数测量可以通过一维线响应，即线扩散函数来测量和计算。因为两维的测量在过去没有图像传感器时是相当困难的，而转换成一维信号就可以用全部光能积分随时间变化的线响应来实现了。1.8 如果一个空间不变线性系统的传递函数在频率域的区间，之外恒为零，系统输入为非限带函数，输出为。证明，存在一个由脉冲的方形阵列构成的抽样函数，它作为等效输入，可产生相同的输出，并请确定。答：参阅傅里叶光学（基本概念和习题）P45。为了便于从频率域分析，分别设：物的空间频谱 ；像的空间频谱 ；等效物体的空间频谱 ；等效物体的像的空间频谱 由于成像系统是一个线性的空间不变低通滤波器，传递函数在之外恒为零，故可将其记为：、利用系统的传递函数，表示物像之间在频域中的关系为 在频域中我们构造一个连续的、二维周期性分布的频域函数，预期作为等效物的谱，办法是把安置在平面上成矩形格点分布的每一个点周围，选择矩形格点在、方向上的间隔分别为和,以免频谱混叠，于是 对于同一个成像系统，由于传递函数的通频带有限，只能允许的中央一个周期成份（）通过，所以成像的谱并不发生变化，即第二章习题：2.1 一列波长为的单位振幅平面光波，波矢量与轴的夹角为，与轴夹角为，试写出其空间频率及平面上的复振幅表达式。答： , , 2.2 尺寸为ab的不透明矩形屏被单位振幅的单色平面波垂直照明，求出紧靠屏后的平面上的透射光场的角谱。答： ， ，2.3 波长为的单位振幅平面波垂直入射到一孔径平面上，在孔径平面上有一个足够大的模板，其振幅透过率为，求紧靠孔径透射场的角谱。答:： 2.4 参看图2-13，边长为的正方形孔径内再放置一个边长为的正方形掩模，其中心落在点。采用单位振幅的单色平面波垂直照明，求出与它相距为的观察平面上夫琅和费衍射图样的光场分布。画出时，孔径频谱在方向上的截面图。 图2.13 （2.4题图）答： 2.5 图2-14所示的孔径由两个相同的矩形组成，它们的宽度为，长度为，中心相距为。采用单位振幅的单色平面波垂直照明，求与它相距为的观察平面上夫琅和费衍射图样的强度分布。假定及，画出沿和方向上强度分布的截面图。如果对其中一个矩形引入位相差，上述结果有何变化？ 图2.14（2.5题图）答：参阅傅里叶光学（基本概念和习题）P73。（1）如图所示，双缝的振幅透射率是两个中心在及的矩形孔径振幅透射率之和： （1）由于是单位振幅平面波垂直照明，孔径平面上入射光场 ，透射光场 （2）由夫琅和费衍射方程，在夫琅和费区中离孔径距离z的观察平面上得到夫琅和费衍射图样，它正比于孔径上场分布的傅立叶变换式（频率坐标），即 （3）利用傅立叶变换的相移定理，得到 把它带入（3）式，则有强度分布不难看出，这一强度分布是矩孔径衍射图样和双光束干涉图样相互调制的结果。双缝的振幅透射率也可以写成下述形式： （4）它和（1）式本质上是相同的。由（4）式可以利用卷积定理直接求出其傅立叶变换式，导出与上述同样的结果。2.6 图2-14所示半无穷不透明屏的复振幅透过率可用阶跃函数表示为。采用单位振幅的单色平面波垂直照明，求相距为的观察平面上夫琅和费衍射图样的复振幅分布。画出在方向上的振幅分布曲线。 图2.15 （2.6题图）答：振幅分布曲线图从略。2.7 在夫琅和费衍射中，只要孔径上的场没有相位变化，试证明：（1）不论孔径的形状如何，夫琅和费衍射图样都有一个对称中心。（2）若孔径对于某一条直线是对称的，则衍射图样将对于通过原点与该直线平行和垂直的两条直线对称。证明：（1）在孔径上的场没有相位变化时，衍射孔径上的光分布是一个实函数，其傅里叶变换是厄米型函数，即： 因此，所以夫琅和费衍射图样有一个对称中心。 （2）孔径对于某一条直线是对称时，以该直线为轴建立坐标系。有： 因此 同时 所以 可见衍射图样将对于通过原点与该直线平行和垂直的两条直线对称。2.8 试证明如下列阵定理：假设在衍射屏上有个形状和方位都相同的全等形开孔，在每一个开孔内取一个相对开孔来讲方位一样的点代表孔的位置，那末该衍射屏生成的夫琅和费衍射场是下列两个因子的乘积：（1）置于原点的一个孔径的夫琅和费衍射（该衍射屏的原点处不一定有开孔）；（2）个处于代表孔位置的点上的点光源在观察面上的干涉。证明：假设置于原点的一个孔径表示为，个处于代表孔位置的点上的点光源表示为，则衍射屏的透过率可表示为 ，其傅里叶变换可表示为 ，该式右边第一项对应于置于原点的一个孔径的夫琅和费衍射，第二项对应于个处于代表孔位置的点上的点光源在观察面上的干涉，因此该衍射屏生成的夫琅和费衍射场是这两个因子的乘积。2.9 一个衍射屏具有下述圆对称振幅透过率函数 （1） 这个屏的作用在什么方面像一个透镜？（2） 给出此屏的焦距表达式。（3） 什么特性会严重的限制这种屏用做成像装置（特别是对于彩色物体）？答：参阅傅里叶光学（基本概念和习题）P116。（1）解衍射屏的复振幅投射率如图所示，也可以把它表示为直角坐标的形式： （1）（1）式大括号中第一项仅仅是使直接透射光振幅衰减，其他两项指数项与透镜位相变换因子比较，可见形式相同。当平面波垂直照射时，这两项的作用是分别产生会聚球面波和发散球面波。因此在成像性质和傅立叶变换性质上该衍射屏都有些类似与透镜，因子表明该屏具有半径为的圆形孔径。（2）解把衍射屏复振幅透射率中的复指数项与透镜位相变换因子相比较，得到相应的焦距，对于项，令，则有 焦距为正，其作用相当于会聚透镜，对于项，令，则有 焦距为负，其作用相当于发散透镜，对于“”这一项来说，平行光波直接透过，仅振幅衰减，可看作是 （3）解由于改衍射屏有三重焦距，用作成像装置时，对同一物体它可以形成三个像，例如对于无穷远的点光源，分别在屏两侧对称位置形成实像和虚像，另一个像在无穷远（直接透射光）（参看图4.12）。当观察者观察其中一个像时，同时会看到另外的离焦像，无法分离开。如用接收屏接收，在任何一个像面上都会有其它的离焦像形成的背景干扰。除此以外，对于多色物体来说，严重的色差也是一个重要的限制。因为焦距都与波长成反比。例如取，则有 这样大的色差是无法用作成像装置的，若采用白光作光源，在像面上可以看到严重的色散现象。 这种衍射屏实际就是同轴形式的点源全息图，即伽柏全息图。2.10 用波长为的平面光波垂直照明半径为的衍射孔，若观察范围是与衍射孔共轴，半径为的圆域，试求菲涅耳衍射和夫琅和费衍射的范围。答：由式(2.55)及式(2-57)有菲涅耳衍射和夫琅和费衍射分别要求 即 2.11 单位振幅的单色平面波垂直入射到一半径为的圆形孔径上，试求菲涅耳衍射图样在轴上的强度分布。答：圆形孔径的透过率可表示为根据式(2.53)有 轴上的振幅分布为 轴上的强度分布为 2.12 余弦型振幅光栅的复振幅透过率为 式中，为光栅周期，。观察平面与光栅相距。当分别取下列各数值：（1）；（2）；（3）（式中称作泰伯距离）时，确定单色平面波垂直照明光栅，在观察平面上产生的强度分布。答：根据式(2.31)单色平面波垂直照明下余弦型振幅光栅的复振幅分布为 强度分布为 角谱为 传播距离后，根据式(2.40)得到角谱 利用二项式近似有 故（1）时与仅相差一个常数位相因子，因而观察平面上产生的强度分布与单色平面波垂直照明下刚刚透过余弦型振幅光栅产生的强度分布完全相同。（2）时对应复振幅分布为 因而观察平面上产生的强度分布为平移半个周期的单色平面波垂直照明下刚刚透过余弦型振幅光栅产生的强度分布。（3）对应复振幅分布为 强度分布为 2.13 图2.16所示为透射式锯齿型位相光栅。其折射率为，齿宽为，齿形角为，光栅整体孔径为边长的正方形。采用单位振幅的单色平面波垂直照明，求距离光栅为的观察平面上夫琅和费衍射图样的强度分布。若让衍射图样中的某个一级谱幅值最大，应如何选择？ 图2.16（2.13题图）答：在如图的透射式锯齿型位相光栅中，单位振幅的单色平面波由光栅的背后平面入射垂直照明，则在齿顶平面形成的光波复振幅分布可表示为 其角谱为 若让衍射图样中的m级谱幅值最大，应选择使得 因而有 2.14 设为矩形函数，试编写程序求，时，其分数阶傅里叶变换，并绘制出相应的曲线。答：根据分数阶傅里叶变换定义式(2.62) 以及式 (2.79)即可编程计算，时的分数阶傅里叶变换。第三章 习题3.1 参看图3.5，在推导相干成像系统点扩散函数（3.35）式时，对于积分号前的相位因子 试问（1） 物平面上半径多大时，相位因子相对于它在原点之值正好改变弧度？（2） 设光瞳函数是一个半径为a的圆，那么在物平面上相应h的第一个零点的半径是多少？（3） 由这些结果，设观察是在透镜光轴附近进行，那么a，和do之间存在什么关系时可以弃去相位因子3.2 一个余弦型振幅光栅，复振幅透过率为放在图3.5所示的成像系统的物面上，用单色平面波倾斜照明，平面波的传播方向在x0z平面内，与z轴夹角为。透镜焦距为f，孔径为D。（1） 求物体透射光场的频谱；（2） 使像平面出现条纹的最大角等于多少？求此时像面强度分布； (3) 若采用上述极大值，使像面上出现条纹的最大光栅频率是多少？与=0时的截止频率比较，结论如何？ 3.3光学传递函数在fx= fy =0处都等于1，这是为什么？光学传递函数的值可能大于1吗？如果光学系统真的实现了点物成点像，这时的光学传递函数怎样？ 3.4当非相干成像系统的点扩散函数hI（xi，yi）成点对称时，则其光学传递函数是实函数。3.5 非相干成像系统的出瞳是由大量随机分布的小圆孔组成。小圆孔的直径都为2a，出瞳到像面的距离为di，光波长为，这种系统可用来实现非相干低通滤波。系统的截止频率近似为多大？3.6试用场的观点证明在物的共轭面上得到物体的像解：如图设是透过率函数为的物平面，是与共轭的像平面，即有式中f 为透镜的焦距，设透镜无像差，成像过程分两步进行：（1） 射到物面上的平面波在物体上发生衍射，结果形成入射到透镜上的光场；（2） 这个入射到透镜上的光场经透镜作位相变换后，在透镜的后表面上形成衍射场，这个场传到像面上形成物体的像。为了计算光场，我们用菲涅耳近似，透镜前表面的场为这里假定只在物体孔径之内不为零，所以积分限变为，此积分可以看成是函数的傅立叶变换，记为，其中在紧靠透镜后表面处这个被透镜孔径所限制的场，在孔径上发生衍射，在用菲涅耳近似，便可得到像面上的光场 由题设知， 并且假定透镜孔径外的场等于零，且忽略透镜孔径的限制，所以将上式中的积分限写成无穷，于是上述积分为注意 于是得再考虑到和之间的关系得到即得到像平面上倒立的，放大倍的像。3.7试写出平移模糊系统，大气扰动系统的传递函数。解：在照相系统的曝光期间，因线性平移使点变成小线段而造成图像模糊，这种系统称为平移模糊系统，它的线扩散函数为一矩形函数 其传递函数为 对于大气扰动系统，设目标物为一细线，若没有大气扰动，则理想成像为一条细线。由于大气扰动，使在爆光期间内细线的像作随机晃动，按照概率理论，可以把晃动的线像用高斯函数描述。设晃动摆幅的均方根值为a，细线的线扩散函数为对上式作傅立叶变换，就得到大气扰动系统的传递函数3.8有一光楔（即薄楔形棱镜），其折射率为n，顶角很小，当一束傍轴平行光入射其上时，出射光仍为平行光，只是光束方向向底边偏转了一角度（n-1），试根据这一事实，导出光束的位相变换函数t。(x,y)=-(n-1)解：如图所示，设入射平行光与Z轴成角入射，按傍轴条件，角很小，入射到光楔上的光场为通过光楔后的出射光场为其中 (n-1)表示偏转是顺时针方向，即向底边偏转，又根据出射光场，入射光场和光楔变换函数三者的关系 有 于是有 第四章习题4.1 若光波的波长宽度为，频率宽度为，试证明：。设光波波长为，试计算它的频宽。若把光谱分布看成是矩形线型，那么相干长度证明：参阅苏显渝，李继陶信息光学P349，第4.1题答案。赫，4.2 设迈克尔逊干涉仪所用的光源为，的钠双线，每一谱线的宽度为。（1）试求光场的复自相干度的模。（2）当移动一臂时，可见到的条纹总数大约为多少？（3）可见度有几个变化周期？每个周期有多少条纹？答：参阅苏显渝，李继陶信息光学P349，第4.2题答案。假设每一根谱线的线型为矩形，光源的归一化功率谱为 (1)光场的复相干度为式中，复相干度的模为 由于，故第一个因子是的慢变化非周期函数，第二个因子是的快变化周期函数。相干时间由第一个因子决定，它的第一个零点出现在的地方，为相干时间，故相干长度。（2）可见到的条纹总数（3）复相干度的模中第二个因子的变化周期，故可见度的变化周期数每个周期内的条纹数4.3假定气体激光器以个等强度的纵模振荡，其归一化功率谱密度可表示为 式中，是纵模间隔，为中心频率并假定为奇数。（1）证明复自相干度的模为 (2)若，且，画出与的关系曲线。答：参阅统计光学（基本概念个习题）P131。证明（1），复相干度与归一化功率谱密度即光源的光谱特性间具有下列关系：将（4.3.1）式带入得到其中因而 =复相干度的包络则为 （2），当N=3时， 其曲线如图1所示。图1 多模激光复相干度包络曲线（N=3）4.4 在衍射实验中采用一个均匀非相干光源，波长，紧靠光源之前放置一个直径1mm的小圆孔，若希望对远处直径为1mm的圆孔产生近似相干的照明，求衍射孔径到光源的最小距离。答：参阅统计光学（基本概念个习题）P160。用做衍射实验的相干度应当用上题中提到的沃尔夫用的阈值，由理想值1下降到0.88为最大容许偏离值，因而相干面积直径与光源半径之间满足下列关系： 则 即光源小孔与衍射小孔之间最小相距5.68m才能在衍射实验中较好地满足相干照明的要求。4.5 用迈克尔逊测星干涉仪测量距离地面1光年(约1016m) 的一颗星的直径.当反射镜与之间距离调到6m时,干涉条纹消失.若平均波长，求这颗星的直径。答：，4.6 在杨氏双孔干涉实验中(图4.17),用缝宽为的准单色非相干缝光源照明,其均匀分布的辐射光强为，中心波长.(1)写出距照明狭缝处的间距为的双孔和（不考虑孔的大小）之间的复相干因子表达式。（2）若，求观察屏上的杨氏干涉条纹的对比度。（3）若和仍然取上述值，要求观察屏上干涉条纹的对比度为0.41, 缝光源的宽度应为多少?(4)若缝光源用两个相距为的准单色点光源代替, 如何表达和两点之间的复相干因子? 图4.17（题4.6图）答：根据范西特-泽尼克定理，当光源本身线度以及观察区域线度都比二者距离小得多时，观察区域上复相干因子正比于光源强度分布的归一化傅里叶变换。本题的条件能够满足这个要求。因而有 (4.75)式中 ，而和分别为和两点到光轴的距离。（2）当，有 观察屏上的杨氏干涉条纹的对比度为0.637。（1） 若和仍然取上述值，观察屏上干涉条纹的对比度为0.41, 缝光源的宽度应为 （2） 若缝光源用两个相距为的准单色点光源代替, 和两点之间的复相干因子可以表达为两个复指数函数之和，因而随着和两点之间的距离按照余弦函数方式变化。4.7一准单色光源照明与其相距为的平面上任意两点和，试问在傍轴条件下这两点之间的复相干因子幅值为多大？答：参阅统计光学（基本概念个习题）P165。解：首先建立如图4.19的坐标系，光源位于-坐标原点，-与x-y两平面间距为z，P1与P2两点坐标分别为(x1,y1)与(x2,y2)，并满足如下近轴条件：做为准单色点光源，其光源可表示为其中为狄拉克函数。直接利用范西特-泽尼克定理计算复相干系数如下：因为，由点光源发出的准单色是完全相干的，或者说x-y面上的相干面积趋于无限大4.8在图4-18所示的记录全息图的光路中,非相干光源的强度在直径为的圆孔内是均匀的。为使物体漫反射光与反射镜的参考光在面上的复相干因子不小于0.88,光源前所加的小孔的最大允许直径是多少（）？答：小孔的最大允许直径。 图4.18（题4.8图）第五章习题解答51两束夹角为 q = 450的平面波在记录平面上产生干涉，已知光波波长为632.8nm，求对称情况下（两平面波的入射角相等）该平面上记录的全息光栅的空间频率。答案：已知：q = 450，= 632.8nm 求：全息光栅空间频率fx 解：根据平面波相干原理，干涉条纹的空间分布满足关系式 2 d sin（q/2）= 其中d 是干涉条纹间隔。由于两平面波相对于全息干板是对称入射的，故记录 在干板上的全息光栅空间频率为 fx = （1/d）= （1/）2 sin（q/2）= 1209.5 l/mm 答：全息光栅的空间频率为1209.5 l/mm。52 如图5.33所示，点光源A（0，-40，-150）和B（0，30，-100）发出的球面波在记录平面上产生干涉： x A O z y B图5.33 （5.2题图）（1） 写出两个球面波在记录平面上复振幅分布的表达式；解答：设：点源A、B发出的球面波在记录平面上的复振幅分布分别为UA和UB， 则有 其中: xA = xB = 0, yA = -40, zA = -150, yB = 30, zB = -100; aA、aB分别是球面波的振幅；k为波数。（2） 写出干涉条纹强度分布的表达式； I = |UA+UB|2 = UA UA* + UB UB* +UA*UB+ UAUB*（3）设全息干板的尺寸为100 100 mm2，l = 632.8nm，求全息图上最高和最低空间频率；说明这对记录介质的分辨率有何要求？解答：设全息干板对于坐标轴是对称的，设点源A与点源B到达干板的光线的最大和最小夹角分别为max和min，A、B发出的到达干板两个边缘的光线与干板的夹角分别为A、B、A和B，如图所示，它们的关系为 A A max B 0 z B A B min y A = tg-1zA/（-yA - 50） ，B = tg-1zB/（-yB - 50） A= tg-1zA/（yA - 50） ，B = tg-1zB/（yB - 50） max=A -B ， min=B -A根据全息光栅记录原理，全息图上所记录的 最高空间频率 fmax= （2/l）sin（max/2）cos 1 最低空间频率 fmin= （2/l）sin（min/2）cos 2其中角表示全息干板相对于对称记录情况的偏离角，由几何关系可知 cos 1 = sin（A +B）/2 ， cos 2 = sin（A+B）/2将数据代入公式得 fmax= 882 l/mm ，fmin= 503 l/mm答：全息图的空间频率最高为882 l/mm，最低为503 l/mm，要求记录介质的分辨率不得低于900 l/mm。 54 用波长 l0= 632.8nm 记录的全息图，然后用 l= 488.0nm的光波再现，试问：（1）若lo = 10cm，lc = lr = ，像距li =？ 解：根据菲涅耳全息图物像距关系式（521C），像距li由下式确定 原始像： 共轭像： 其中 = l / l0 ， 将lc = lr = 代入得 原始像距为 共轭像距为 （2）若lo = 10cm，lr = 20cm，lC = ，li =？； 解：同理,原始像距为 26 cm共轭像距为 lI - 26 cm（3） 第二种情况中，若lC改为lC = -50cm，li =？； 解：同理,原始像距为 lI 54 cm 共轭像距为 lI - 17 cm （4）若再现波长与记录波长相同，求以上三种情况像的放大率M = ？解：当l = l0 时 = 1 ，由成像放大率公式（525）可知 上述三种情况的放大率分别为（1）M = 1 ； （2）M = 2 ； （3）M = 33 55 如图5.34所示，用一束平面波R和会聚球面波A相干，记录的全息图称为同轴全息透镜（HL），通常将其焦距f定义为会聚球面波点源A的距离zA。 R A z HL图5.34 （5.5题图）（1）试依据菲涅耳全息图的物像关系公式（5.21）（5.22），证明该全息透镜的成像公式为 式中di为像距，d0为物距，f为焦距，m = l / l0（l0为记录波长，l为再现波长），等号右边的正号表示正透镜，负号表示它同时又具有负透镜的功能。解：根据菲涅耳全息图的物像关系公式（5.21c）和（5.22c）有 根据题意，已知 di = li ，d0 = lc ，lr = ；焦距f是指当 l = l0时平行光入射得到的会聚点的距离，即当lc=，m =1时的像距li ，此时li = f （= zA）。根据公式可得 于是有 f = + lo （=zA）证明：左边=右边证明完毕。（2）若已知zA= 20cm，l0 = 632.8nm，物距为d0 = -10cm，物高为hO= 2mm，物波长为 l = 488.0nm，问：能得到几个像？求出它们的位置和大小，并说明其虚、实和正、倒。解：由已经证明了的全息透镜成像公式可得 根据题意有f = zA= 20cm，m = l / l0 = 488.0nm / 632.8nm，d0 = -10cm，代入上式 -163 cm 原始像 得 di = -72 cm 共轭像根据放大率公式（525） 由本题关系可知，上式中z0 = lo = f = 20cm，zr = lr = ，zc = lc = d0 = -10cm，代入上式得 06 原始像高h = Mh0 = 120cm=028 共轭像高h = Mh0 = 056cm答：能得到两个像，原始像位于 -163cm处，正立虚像，像高120cm；共轭像位于 -72cm处，正立虚像，像高056cm。56 用图5.33光路制作一个全息透镜，记录波长为l0 = 488.0nm，zA= 20cm，然后用白光平面波再现，显然由于色散效应，不同波长的焦点将不再重合。请计算对应波长分别为l1= 400.0nm、l2 = 500.0nm、l3 = 600.0nm的透镜焦距。解答：由（523）式可知 于是有 其中lO = zA = 20cm，lc = lr = ，1 = l1 / l0，2 = l2 / l0，3 = l3 / l0， 代入数据得 f1= 244cm； f2= 195cm； f3= 163cm 答：对应3个波长的焦距分别为244cm，195cm和163cm。57 用图5.35所示光路记录和再现傅里叶变换全息图。透镜L1和 L2的焦距分别为f1 和f2，参考光角度为q ，求再现像的位置和全息成像的放大倍率。 O L1 q H H L2 P f1 f1 f2 f2图5.35 （5.7题图）解答：根据傅里叶变换全息图再现原理，由公式（533）可知，再现像对称分布于零级两侧，且倾角分别为：+q，由几何关系可知： + sin q = xp / f2 所以：xp = + f2 sin q 即原始像和共轭像分别位于xp = f2 sin q 和xp = - f2 sin q 处（注：输出平面坐标已作反转处理）。第六章习题与解答习题6-1置于两正交偏振片中的垂面排列液晶盒，在电控双折射效应中，电压V=Vc时透过率最大，试从双折射和干涉角度说明此时对应何种情况？为什么透过率最大。6-2 P型450扭曲液晶盒在混合场效应中，分析液晶分子指向矢的变化是如何改变液晶双折射的，说明为什么最后能生成椭圆偏振光。6-3 在利用混合场效应时，为什么采用450扭曲液晶盒，而不采用900扭曲液晶盒？6-4 试写出KDP晶体的线性电光系数矩阵、在外电场E=Exi+Eyj+Ezk作用下hij（E）的各分量及其折射率椭球方程。6-5 试写出外电场E与KDP晶体z轴方向平行时的折射率椭球方程，并证明其变成双轴晶体，写出此时的三个主折射率nzny和nz。6-6 试写出外电场E与KDP晶体x轴方向平行时的折射率椭球方程，并证明其晶轴发生旋转，从而变成了双轴晶体，并写出此时的三个主折射率，nxny和nz，说明ny与nz近似与Ex2成正比。6-7 设MOSLM将线偏振光的偏振方向分别旋转-450和450，作为数字“0”和“1”的输入。（a）描述如何利用MOSLM实现二进制位相滤波器功能。（b）如果MOSLM仅旋转-90和90，此位相滤波器的强度透过率是多少？（提示：使用马留定律）6-8 在使用MOSLM时是否需要将读出光的偏振方向与MOSLM的某一特定轴方向一致？为什么？解答61如果用负型液晶制成垂面排列液晶盒，并在两基片外表面镀上透明导电材料氧化铟与氧化锡的混合物（ITO）作为电极，在液晶盒的前后光路中分别放置起偏器和检偏器，且使两者正交。一束光经起偏器垂直入射到液晶盒上。当电极上的电压V=0时，由于线偏振光沿液晶主轴方向传播，因而偏振方向不变，所以检偏器上透过的光强为零。当电极上加一定电压后，液晶发生形变，大部分分子的指向矢n将转向垂直于E的方向，它平行与基片（但不一定平行与起偏器），此时通过液晶盒的线偏振光将分解成o光和e光，检偏器上将有光透过，其光强是o光和e光干涉的结果。当电极上的电压达到某一阈值电压Vc时，n平行于液晶盒表面（垂直于E）的分子比例达到最大。此时液晶双折射效应最强，因而，透过率也达到最大值。62（参见6.2.1节中的例及图6-6。）63在利用混合场效应时，采用450扭曲液晶盒，是为了能在较低电压下较大的双折射效应。若采用900扭曲液晶，则线偏振光在液晶盒内不能分解成两个偏振方向的分量，也就不能产生椭圆偏振光，而仅使入射线偏振光的偏振方向旋转900，因而通过检偏器的光功率为零。可以看出，450扭曲液晶盒可以产生最大双折射效应。64已知KDP的系数矩阵中只有r41、r32、和r63不为零，所以可写出其电光系数矩阵为： 在外电场E的作用下，由（6-24）式并忽略Kerr效应，可写出其逆介电常数章量h的近似表达式： h11（E）=h11（0）=1/nx2= 1/n02 h22（E）=h22（0）=1/ny2=1/n02 h33（E）=h33（0）=1/nz2=1/ne2 h23（E）=h32（E）=h23（0）+ r41 Ex=r41Ex h13（E）=h31（E）=h13（0）+ r52 Ey=r52Ey h12（E）=h21（E）=h12（0）+ r63 Ez=r63Ez由（6-21）式可写出折射率椭球方程：x2/no2 + y2/no2 + z2/ne2 + 2r41Exyz + 2r52Eyxz + 2r63Ezxy = 16-5 由上题结果，代入Ex=Ey=0，折射率椭球方程变为：x2/no2 + y2/no2 + z2/ne2 + 2r63Ezxy = 1 由于出现了xy交叉项，说明在外电场Ez作用下，晶体主轴发生了转动。作坐标变换，令坐标轴绕z轴转450，新坐标系为x，