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这种超过10-100倍掺杂荧光线宽的固态激光器在发光谱带中有相同的线宽。这种激光器通常大量地发射线宽，因此利用有机染料分子做为活跃中心增加曲线线宽是它令人关注的特征之一。4.3.2 光脉冲的染料激光器 辅助激光和激发光线被用作染料激光器的激发光源。在激光脉冲中，泵浦辐射是脉冲激光频率的二分频或三分频。最终确定在第二条或第三条谐波上的辅助激光会转变为激发光源。 最常见的泵浦激光器是操作在一个脉冲模式下的一种掺杂钕玻璃的激光器或是一种Nd：YAG的激光器。其脉冲电波不是沿着轴线方向就是垂直轴线方向进入染料腔的。如图4.10所示，是一种放在纵向TRP Dye OMOutput Pumping 图4.10 一个染料激光器发射平行脉冲，TRP是一个全反射棱镜，OM是输出反射激励中的材料。它的染料室分布在腔室的外部形成镜像原理实现一个全反射棱镜的作用。其输出镜的反射棱镜的泵浦辐射可以100%的击穿染料室进入腔室内形成染色荧光。这种染色荧光的输出时通过输出反射离开腔室的。连续的激光脉冲也可以用作染料激光器的激发光源。经常使用的是氩离子激光（详情见本章4.5节）。因为连续的激光脉冲即使在一个普通的装置下也能极快的加热染料，所以可以把脉冲安装在染料介质的横向。这些脉冲穿过激发区域恰好会聚集成一束直径为10um迅速流动的染料脉冲。激发区的设置不只是用于冷却染料，其主要的目的是从一代产物中淘汰已经衰变的染料。4.4 光解离激光器4.4.1 在气体介质中的光脉冲 我们已经提到过固态激光器和液态激光器功率主要以充分地吸收线宽为条件，吸收线宽的宽度大约为0.1um。在气体介质中，活跃中心的吸收谱线的线宽大体上都很窄，从未超过10E-6um。当泵浦辐射的激发的窄带谱线和宽带谱线的峰值至少发生一次重合时气体介质的 光激发才能够实现。这是一个相当苛刻的条件。铯蒸气激光器是一个使两种相遇的罕见的例子。用氦照射铯原子激发出的脉冲含有波长为0.3888um的窄波峰恰好是激光跃迁到铯原子的波长。在气体介质中宽带脉冲显然是低功率的，只有很少部分的脉冲能量穿过窄的吸收谱线到达活跃中心，其大部分能量用于加热气体和激光器的其它结构。因此宽带光脉冲在气体激光器中是无用的。4.4.2 宽带光解离激光器 在上述的原理中有一种气体介质是例外的，这是一种含有利用吸收光量子的能力能迅速呈现激发状态（用*标记）的游离分子的气体介质。 由分子组成的物体经分离机的处理后转变成可以被光吸收的物质的过程叫做光电解离。一个有趣的结果是在光解离气体分子时得到的吸收谱线宽度与在固体和液体中的活跃谱线带宽相同。这个事实证明宽带脉冲是可以应用的。被游离分子吸收的励磁功率是用于产生激光的激励产物。把这种类型的气体激光器叫做光解离激光器。现已知两类光解离激光器。第一类光解离激光器用于激励游离产物作为活跃中心，这种激励用于主要光解离过程。第二类光解离激光器从解离产物的一系列化学反应中，也就是说从二次化学反应中获得激发态的激
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