材料学基础复习大纲(含答案完整版).doc

注：P42等为页码，*P184等为不确定页码，页码标注可能有错，请自己改正。一、名词解释固溶体P42以某一组员为溶剂，在其晶体点阵中溶入其他组元原子（溶质原子）所形成的均匀混合的固态溶体，它保持着溶剂的晶体结构类型。伪共晶P271在非平衡凝固条件下，由非共晶成分的合金所得到的共晶组织称为伪共晶。加工硬化P192金属材料经冷加工变形后，强度（硬度）显著提高，而塑性则很快下降，即产生加工硬化现象。反应扩散P156当某种元素通过扩散，自金属表面向内部渗透时，若该扩散元素的含量超过超过基体金属的溶解度，则随着扩散的进行会在金属表层形成中间相（也可能是另一种固溶体），这种通过扩散形成新相的现象称为反应扩散。晶胞P20能完整反映晶体内部原子或离子在三维空间分布之化学-结构特征的平行六面体单元 间隙固溶体P42溶质原子占据溶剂晶格中的间隙位置而形成的固溶体。 临界晶核 P231 晶胚体系自由能最大值所对应的晶核（只有半径大于r的晶胚才能稳定存在并且长大，半径为r的晶核称为临界晶核 ）枝晶偏析P267如果结晶过程冷却速度较快，液体和固体成分来不及均匀，除晶粒细小外，固体中的成分会出现不均匀，树枝晶中成分也不均匀，产生晶内偏析（也称枝晶偏析） 离异共晶P272有共晶反应的合金中，如果成分离共晶点较远，由于初晶相数量较多，共晶相数量很少，共晶中与初晶相同的那一相会依附初晶长大，另外一个相单独分布于晶界处，使得共晶组织的特征消失，这种两相分离的共晶称为离异共晶。 临界分切应力P174把滑移系开始滑动所需要的最小分切应力称为临界分切应力 回复P196经塑性形变的金属或合金在室温或不太高的温度下退火时,金属或合金的显微组织几乎没有变化,然而性能却有程度不同的改变，使之趋近于塑性形变之前的数值，这一现象称为回复。 二简答题说明柏氏矢量的确定方法，如何利用柏氏矢量和位错线判断位错类型？P911）人为假定位错线方向，一般是从纸背向纸面或由上向下为位错线正向2）用右手螺旋法则来确定柏格斯回路的旋转方向，使位错线的正向与右螺旋的正向一致3）将含有位错的实际晶体和理想的完整晶体相比较在实际晶体中作一柏氏回路，在完整晶体中按其相同的路线和步伐作回路，自路线终点向起点的矢量，即“柏氏矢量”。为什么晶粒细化能提高强度，也能改善塑性和韧性？*P184,*P128因为细晶粒受到外力发生塑性变形可分散在更多的晶粒内进行，塑性变形较均匀，应力集中较小，因此可提高塑性；此外，晶粒越细，晶界面积越大，晶界越曲折，越不利于裂纹的扩展。故工业上将通过细化晶粒以提高材料强度的方法成为细晶强化。在点阵中选取晶胞的原则有哪些？P20要能充分反映整个空间点阵的周期性和对称性；平行六面体内的棱和角相等的数目赢最多平行六面体要具有尽可能多的直角；在满足以上的基础上，所选取单胞的体积要最小。 简述柏氏矢量的物理意义和应用.*P92柏氏矢量的物理意义:是一个反映位错性质与位错取向以及由位错引起的晶格畸变程度的物理量。柏氏矢量的应用：。柏氏矢量可表示位错性质和取向,即晶体滑移方向。柏氏矢量越大,位错周围晶体畸变越严重二元相图有哪些几何规律P263 相区接触法则；三相区是一条水平线；三相区中间是由它们中相同的相组成的两相区；单相区边界线的延长线进入相邻的两相区如何根据三元相图中的垂直截面图和液相单变量线判断四相反应类型答案参考P370中的四相平衡、371页表8.4。材料结晶的必要条件有哪些过冷；结构起伏；能量起伏；成分起伏（合金）。细化材料铸态晶粒的措施有哪些提高过冷度；变质处理；振动与搅拌。简述共晶系合金的不平衡冷却组织及形成条件*P271(1) 伪共晶-非共晶合金得到的完全共晶组织; 条件: 冷却速度快, 合金成分位于共晶点附件.(2) 不平衡共晶-共晶线以外的合金得到的共晶组织; 条件: 冷却速度快, 合金成分位于共晶线以外端点附近.(3) 离异共晶-两相分离的共晶组织; 条件: 不平衡条件下, 合金成分位于共晶线以外端点附近;平衡条件下, 合金成分位于共晶线以内端点附近.晶体中的滑移系与其塑性有何关系*P174(1) 一般滑移系越多,塑性越好;(2) 与滑移面密排程度和滑移方向个数有关;(3) 与同时开动的滑移系数目有关.简述置换原子和间隙原子的扩散机制.*P146在描述原子迁移的扩散机制中，最重要的是间隙机制和空位机制。间隙固溶体中原子扩散仅涉及到原子迁移能，而置换固溶体中原子的扩散机制不仅需要迁移能而且还需要空位形成能，因此导致间隙原子扩散速率比置换固溶体中的原子扩散速率高得多。扩散系数（或称扩散速率）是描述物质扩散难易程度得重要参量 何谓柯肯达尔效应。简述柯肯达尔效应的意义。P140柯肯达尔效应是指两种扩散速率不同的金属在扩散过程中会形成缺陷 。（或由于置换固溶体中溶质和溶剂原子扩散系数的不同，导致扩散偶中标记面的迁移现象。）柯肯达尔效应最重要的意义就是支持空位扩散机制简述晶体结构对扩散的影响P1541.同素异晶转变的金属中，D随晶体结构改变，910， D-Fe/D-Fe=280， -Fe致密度低，且易形成空位 2.晶体各向异性使D有各向异性 。3.结构不同的固溶体对扩散元素的溶解度是不同的，由此所造成的浓度梯度不同，也会影响D指出晶面的种类。指出小角度晶界和大角度晶界的区别。P123固态材料的界面：表面、晶界、亚晶界、相界 。位向差小于10o， 小角度晶界 ； 10o以上， 大度角晶界 何谓全位错不全位错P110在简单立方结构中的位错，其 b 总是等于点阵矢量。实际晶体中根据柏氏矢量的不同，可把位错分为以下几种形式：（1） b 等于单位点阵矢量的称为“单位位错”。（2） b等于单位点阵矢量的整数倍的为“全位错”（3） b 不等于单位点阵矢量或其整数倍的为“不全位错”或称“部分位错”何谓肖特基空位、弗仑克尔空位、点缺陷的平衡浓度P83-P85当某一原子具有足够大的振动能而使振幅增大到一定限度时，就可能克服周围原子对它的制约作用，跳离其原来的位置，使点阵中形成空结点，称为空位。离开平衡位置的原子有三个去处：一是迁移到晶体表面或内表面的正常结点位置上，而使晶体内部留下空位，称为肖脱基（Schottky）空位；二是挤人点阵的间隙位置，而在晶体中同时形成数目相等的空位和间隙原子，则称为弗兰克尔（Frenkel）缺陷； 晶体中点缺陷的存在一方面造成点阵畸变，使晶体的内能升高，降低了晶体的热力学稳定性，另一方面由于增大了原子排列的混乱程度，并改变了其周围原子的振动频率，引起组态熵和振动熵的改变，使晶体熵值增大，增加了晶体的热力学稳定性。这两个相互矛盾的因素使得晶体中的点缺陷在一定的温度下有一定的平衡浓度。 简述韧型位错和螺型位错的特点P881) .刃型位错有一个额外的半原子面。一般把多出的半原子面在滑移面上边的称为正刃型位错，记为“”；而把多出在下边的称为负刃型位错，记为“”。其实这种正、负之分只具相对意义而无本质的区别。2) .刃型位错线可理解为晶体中已滑移区与未滑移区的边界线。它不一定是直线，也可以是折线或曲线，但它必与滑移方向相垂直，也垂直于滑移矢量。3) .滑移面必定是同时包含有位错线和滑移矢量的平面，在其他面上不能滑移。由于在刃型位错中，位错线与滑移矢量互相垂直，因此，由它们所构成的平面只有一个。4) .晶体中存在刃型位错之后，位错周围的点阵发生弹性畸变，既有切应变，又有正应变。就正刃型位错而言，滑移面上方点阵受到压应力，下方点阵受到拉应力：负刃型位错与此相反。5) .在位错线周围的过渡区（畸变区）每个原子具有较大的平均能量。但该区只有几个原子间距宽，畸变区是狭长的管道，所以刃型位错是线缺陷。 （1）刃型位错具有一个额外的半原子面，而螺型位错无；（2）刃型位错必须与滑移方向垂直，也垂直与滑移矢量；而螺型位错线与滑移矢量平行，且位错线的移动方向与晶体滑移方向互相垂直。（3）刃型位错的滑移线不一定是直线，可以是折线或曲线；而螺位错的滑移线一定是直线。（4）刃位错的滑移面只有一个，其不能在其他面上进行滑移；而螺位错的滑移面不是唯一的。（5）刃位错周围的点阵发生弹性畸变，既有切应变，又有正应变，螺位错只有切应变而无正应变请解释-Fe 与-Fe溶解碳原子能力差异的原因-Fe为体心立方晶体，其八面体间隙为扁八面体，相比而言四面体间隙较大；-Fe为面心立方，其八面体间隙大。体心立方的四面体间隙比面心立方的八面体间隙小很多，因此溶解小原子的能力小很多。 铁碳合金中可能出现的渗碳体有哪几种？它们的成分有何不同？平衡结晶后是什么样的形态?*P288一次渗碳体（规则的、粗大条状）、共晶渗碳体（莱氏体的连续基体）、二次渗碳体（沿奥氏体晶界分布，量多时为连续网状，量少时是不连续网状）、共析渗碳体（层片状）、三次渗碳体（铁素体晶界处）。它们成分没有区别。 请简述在固态条件下，晶体缺陷、固溶体类型对溶质原子扩散的影响。P154晶体缺陷处的原子具有较高能量，且原子排列比较杂乱，有利于扩散。间隙原子扩散激活能比置换原子扩散激活能低，因此间隙原子扩散速度高 什么是置换固溶体？影响置换固溶体的溶解度的因素有哪些?形成无限固溶体的条件是什么？P42溶质原子占据溶剂晶格中的结点位置而形成的固溶体称置换固溶体。原子尺寸差越小,越易形成置换固溶体,且溶解度越大。 晶体结构，因素结构相同，溶解度大，有可能形成无限固溶体电负性差越小，越易形成固溶体，溶解度越大。电负性差越大，越易形成化合物，溶解度越小。原子价因素（电子浓度因素）形成无限固溶体的条件：晶体结构相同，半径差小于15%等置换扩散与间隙扩散的扩散系数有何不同？在扩散偶中，如果是间隙扩散是否会发生肯达尔效应？为什么？*P150间隙扩散系数与空位浓度无关，而置换扩散系数与空位浓度有关（可用公式表示）。一般地，间隙扩散系数大于置换扩散系数。不会发生。因为间隙扩散中考虑间隙原子定向流动，未考虑置换互溶式扩散。请比较二元共晶转变与包晶转变的异同。*P267相同点：恒温、恒成分转变；相图上均为水平线。不同点：共晶为分解型反应，包晶为合成型反应；共晶线全是固相线，包晶线只有部分是固相线；共晶三角在水平线上，包晶三角在水平线下。固态下无相变的金属，如果不重熔，能否细化晶粒？如何实现？何谓平衡结晶？何谓非平衡结晶？可以。.通过进行适当冷变形，而后在适当温度再结晶的方法获得细晶（应主意避开临界变形度和避免异常长大）。或进行热加工，使之发生动态再结晶。 扩散第一定律的应用条件是什么？对于浓度梯度随时间变化的情况，能否应用扩散第一定律？扩散第一定律的应用条件是稳态扩散，即与时间无关的扩散。对于非稳态扩散的情况也可以应用扩散第一定律，但必须对其进行修正。 说明间隙固溶体与间隙化合物的异同。P45-50溶质原子分布在溶剂晶格中形成的固溶体,叫做间隙固熔体.间隙化合物:各组元的原子按一定比例互相作用生成的晶格类型和性能完全不同与任一组元,并且有一定性质的新相.（相同点是溶质均存在于间隙中）解释萤石结构与反萤石结构。萤石结构：是AB2型离子晶体，其中阳离子a(如Ca2+)呈立方密堆积，阴离子b(如F-)填充在四面体空隙中，面心立方点阵对角线的1/4和3/4处。阴、阳离子的配位数分别为4和8。 反萤石结构：是A2B型离子晶体，其结构中阴离子b(如O2-)呈立方密堆积，阳离子a(如Na+)填充在四面体空隙中。阴、阳离子的配位数分别为8和4 解释 肖特基缺陷 弗仑克尔缺陷 P83肖特基缺陷是晶体结构中的一种因原子或离子离开原来所在的阵点位置而形成的空位式的点缺陷。弗伦克尔缺陷是指原子离开其平衡位置而进入附近的间隙位置，在原来的位置上留下空位所形成的缺陷。其特点是填隙原子与空位总是成对出现。 为什么金属材料经热加工后其机械性能比铸造状态有所提升？P216热加工不会使金属材料发生加工硬化，但能消除铸造中的某些缺陷，如将气孔、疏松焊合；改善夹杂物和脆性物的形状大小及分布；部分消除某些偏析；将粗大柱状晶、树枝晶变为细小、均匀的等轴晶粒，其结果使材料的致密度和力学性能有所提高。用文字描述晶面指数标定方法？P241)在点阵中设定参考坐标系，设置方法与确定晶向指数时相同 2)求得待定晶面在三个晶轴上的截距，若该晶面与某轴平行，则在此轴上截距为无穷大；若该晶面与某轴负方向相截，则在此轴上截距为一负值； 3）取各截距的倒数 4)将三倒数化为互质的整数比，并加上圆括号，即表示该晶面的指数，记为( h k l )。 说明面心立方晶体结构中四面体间隙和八面体间隙的位置。个数及大小P40四面体间隙：体对角线1/4处，个数为8，间隙大小是0.225八面体间隙：棱边中点和体心，个数为4，间隙大小是0.414简单说明工程材料的断裂类型根据断裂前金属材料产生塑性变形量的大小，可分为韧性断裂和脆性断裂。韧性断裂：断裂前产生较大的塑性变形，断口呈暗灰色的纤维状。脆性断裂：断裂前没有明显的塑性变形，断口平齐，呈光亮的结晶状。韧性断裂与脆性断裂过程的显著区别是裂纹扩散的情况不同。解释钢淬火后立即回火的原因容易开裂，因为马氏体的体积要比残留的奥氏体体积要大，淬火后奥氏体向马氏体转换后体积变大，会产生大量的内应力，不回火的话，在等待过程中时间一长就开始开裂，特别是合金钢和含碳量高的钢材。解释“伪共析”现象P271,P280在不平衡的结晶条件下，成分在共析点附近的合金全部转变成共析组织，这种非共析成分的共析组织称为伪共析。由扩散驱动力概念解释“上坡扩散”P145-146扩散驱动力的实质是化学势而不是浓度梯度，扩散总是向化学势减小的方向进行，因此有可能产生“上坡扩散”由热力学第二定律解释金属结晶的过冷现象在等压时，满足dG/dT=-S，由于熵是正值，所以自由能随温度增高而减少。由于液态熵大于固态熵，因此必存在一个温度使得液、固两相的自由能相等，故两相处于平衡而共存，此温度即为晶体的理论熔点Tm，但是，在此温度下，既不能完全结晶也不能完全融化，因此要发生结晶则体系温度必须低于Tm，因此存在过冷度比较普弹性与滞弹性的异同*P167-171滞弹性：应变不是瞬时达到其平衡值，而是通过一种弛豫过程来完成其变化的。在弹性极限范围内，应变滞后于外加应力，并和时间有关普弹性：可逆变形，加载时变形，卸载时变形消失并恢复原状 ，与时间无关简单说明固态相变阻力大的原因主要是由于相变是界面能增加以及具有额外的弹性应变能和扩散困难三个反方面所导致。比较间隙扩散机制和空位扩散机制的特点。*P147间隙扩散机制适合于间隙固溶体中间隙原子的扩散，畸变能构成了原子迁移的主要阻力 ，由于间隙原子较小，间隙扩散激活能较小，扩散比较容易。 空位扩散机制适合于纯金属的自扩散和置换固溶体中原子的扩散，空位扩散激活能比间隙扩散激活能大得多 ，且温度对空位扩散机制的影响大于间隙机制。第二章 固体结构1、空间点阵:指几何点在三维空间作周期性的规则排列所形成的三维阵列，是人为的对晶体结构的抽象。2、布拉菲点阵:除考虑晶胞外形外，还考虑阵点位置所构成的点阵。3、晶体:原子按一定方式在三维空间内周期性地规则重复排列，有固定熔点、各向异性。4、非晶体:原子没有长程的周期排列，无固定的熔点，各向同性等。5、晶胞:在点阵中取出一个具有代表性的基本单元（最小平行六面体）作为点阵的组成单元，称为晶胞。6、金属键:自由电子与原子核之间静电作用产生的键合力。7、范德华键:由瞬间偶极矩和诱导偶极矩产生的分子间引力所构成的物理键。8、固溶体:是以某一组元为溶剂，在其晶体点阵中溶入其他组元原子（溶剂原子）所形成的均匀混合的固态溶体，它保持溶剂的晶体结构类型。9、置换固溶体:当溶质原子溶入溶剂中形成固溶体时，溶质原子占据溶剂点阵的阵点，或者说溶质原子置换了溶剂点阵的部分溶剂原子，这种固溶体就称为置换固溶体。10、间隙固溶体:溶质原子分布于溶剂晶格间隙而形成的固溶体称为间隙固溶体。11、有序固溶体：当一种组元溶解在另一组元中时，各组元原子分别占据各自的布拉维点阵的一种固溶体，形成一种各组元原子有序排列的固溶体，溶质在晶格完全有序排列。12、中间相:两组元A 和B 组成合金时，除了形成以A 为基或以B 为基的固溶体外，还可能形成晶体结构与A，B 两组元均不相同的新相。由于它们在二元相图上的位置总是位于中间，故通常把这些相称为中间相。13、间隙相:当非金属（X）和金属（M）原子半径的比值rX/rM0.59 时，形成具有复杂晶体结构的相15、电子化合物:电子化合物是指由主要电子浓度决定其晶体结构的一类化合物，又称休姆-罗塞里相。凡具有相同的电子浓度，则相的晶体结构类型相同。16、配位数:晶体结构中任一原子周围最近邻且等距离的原子数。17、配位多面体:原子或离子周围与它直接相邻结合的原子或离子的中心连线所构成的多面体，称为原子或离子的配位多面体。18、致密度:晶体结构中原子体积占总体积的百分数。19、点阵畸变:在局部范围内，原子偏离其正常的点阵平衡位置，造成点阵畸变。20、大角度晶界:多晶材料中各晶粒之间的晶界称为大角度晶界，即相邻晶粒的位相差大于10的晶界。21、固溶强化：由于合金元素（杂质）的加入，导致的以金属为基体的合金的强度得到加强的现象。第三章 晶体缺陷1. 交滑移:当某一螺型位错在原滑移面上运动受阻时，有可能从原滑移面转移到与之相交的另一滑移面上去继续滑移，这一过程称为交滑移2. 不全位错：柏氏矢量不等于点阵矢量整数倍的位错称为不全位错。3. 螺型位错：位错线附近的原子按螺旋形排列的位错称为螺型位错。4. 多滑移:当外力在几个滑移系上的分切应力相等并同时达到了临界分切应力时，产生同时滑移的现象。5. 全位错:把柏氏矢量等于点阵矢量或其整数倍的位错称为全位错。6. 滑移系:晶体中一个滑移面及该面上一个滑移方向的组合称一个滑移系。7. 刃型位错:晶体中的某一晶面，在其上半部有多余的半排原子面，好像一把刀刃插入晶体中，使这一晶面上下两部分晶体之间产生了原子错排，称为刃型位错。8. 细晶强化:晶粒愈细小，晶界总长度愈长，对位错滑移的阻碍愈大，材料的屈服强度愈高。晶粒细化导致晶界的增加，位错的滑移受阻，因此提高了材料的强度。9. 双交滑移:如果交滑移后的位错再转回和原滑移面平行的滑移面上继续运动，则称为双交滑移。10. 单位位错:把柏氏矢量等于单位点阵矢量的位错称为单位位错。50、晶界偏聚:由于晶内与晶界上的畸变能差别或由于空位的存在使得溶质原子或杂质原子在晶界上的富集现象。68、孪晶:孪晶是指两个晶体（或一个晶体的两部分）沿一个公共晶面构成镜面对称的位向关系，这两个晶体就称为孪晶，此公共晶面就称孪晶面。71、晶界:晶界是成分结构相同的同种晶粒间的界面。73、位错:是晶体内的一种线缺陷，其特点是沿一条线方向原子有规律地发生错排；这种缺陷用一线方向和一个柏氏矢量共同描述。77、亚晶粒:一个晶粒中若干个位相稍有差异的晶粒称为亚晶粒。78、亚晶界:相邻亚晶粒间的界面称为亚晶界。79、晶界能:不论是小角度晶界或大角度晶界，这里的原子或多或少地偏离了平衡位置，所以相对于晶体内部，晶界处于较高的能量状态，高出的那部分能量称为晶界能，或称晶界自由能。80、表面能:表面原子处于不均匀的力场之中，所以其能量大大升高，高出的能量称为表面自由能（或表面能）。81、界面能:界面上的原子处在断键状态，具有超额能量。平均在界面单位面积上的超额能量叫界面能。88、柏氏矢量:描述位错特征的一个重要矢量，它集中反映了位错区域内畸变总量的大小和方向，也使位错扫过后晶体相对滑动的量。91、位错滑移:在一定应力作用下，位错线沿滑移面移动的位错运动。107、小角度晶界:相邻亚晶粒之间的位相差小于10，这种亚晶粒间的晶界称为小角度晶界，一般小于2，可分为倾斜晶界、扭转晶界、重合晶界等。70、孪生:晶体受力后，以产生孪晶的方式进行的切变过程叫孪生。61、肖脱基空位:在个体中晶体中，当某一原子具有足够大的振动能而使振幅增大到一定程度时，就可能克服周围原子对它的制约作用，跳离其原来位置，迁移到晶体表面或内表面的正常结点位置上而使晶体内部留下空位，称为肖脱基空位。62、弗仑克尔空位:离开平衡位置的原子挤入点阵中的间隙位置，而在晶体中同时形成相等数目的空位和间隙原子。第四章 扩散18、上坡扩散；溶质原子从低浓度向高浓度处扩散的过程称为上坡扩散。表明扩散的驱动力是化学位梯度而非浓度梯度。19、间隙扩散：这是原子扩散的一种机制，对于间隙原子来说，由于其尺寸较小，处于晶格间隙中，在扩散时，间隙原子从一个间隙位置跳到相邻的另一个间隙位置，形成原子的移动。34、柯肯达尔效应:反映了置换原子的扩散机制，两个纯组元构成扩散偶，在扩散的过程中，界面将向扩散速率快的组元一侧移动。49、反应扩散:伴随有化学反应而形成新相的扩散称为反应扩散。54、稳态扩散:在稳态扩散过程中，扩散组元的浓度只随距离变化，而不随时间变化。56、非共格晶界:当两相在相界处的原子排列相差很大时，即错配度很大时形成非共格晶界。同大角度晶界相似，可看成由原子不规则排列的很薄的过渡层构成。63、非稳态扩散:扩散组元的浓度不仅随距离x 变化，也随时间变化的扩散称为非稳态扩散。23、共格相界：如果两相界面上的所有原子均成一一对应的完全匹配关系,即界面上的原子同时处于两相晶格的结点上,为相邻两晶体所共有,这种相界就称为共格相界。第五章 塑性变形与再结晶5、再结晶:冷变形后的金属加热到一定温度之后，在原变形组织中重新产生了无畸变的新晶粒，而性能也发生了明显的变化并恢复到变形前的状态，这个过程称为再结晶。（指出现无畸变的等轴新晶粒逐步取代变形晶粒的过程）9加工硬化:金属经冷塑性变形后，其强度和硬度上升，塑性和韧性下降，这种现象称为加工硬化。26、再结晶退火：所谓再结晶退火工艺，一般是指将冷变形后的金属加热到再结晶温度以上，保温一段时间后，缓慢冷却至室温的过程。52、形变织构:多晶体形变过程中出现的晶体学取向择优的现象叫形变织构。59、二次再结晶:再结晶结束后正常长大被抑制而发生的少数晶粒异常长大的现象。64、时效:过饱和固溶体后续在室温或高于室温的溶质原子脱溶过程。65、回复:指新的无畸变晶粒出现之前所产生的亚结构和性能变化的阶段。100、再结晶温度:形变金属在一定时间（一般1h）内刚好完成再结晶的最低温度。108、临界分切应力:滑移系开动所需的最小分切应力；它是一个定值，与材料本身性质有关，与外力取向无关。第六章 凝固6、伪共晶:非平衡凝固条件下，某些亚共晶或过共晶成分的合金也能得到全部的共晶组织，这种由非共晶成分的合金得到的