第4章 工质的热力过程.ppt

第4章工质的热力过程 本章以热力学第一定律为基础 工质为理想气体或者实际气体 可逆过程为前提 分析研究不同热力过程中能量转换关系 4 1分析热力过程的目的及一般方法 4 1 1分析热力过程的目的和任务 工程上实施热力过程的主要目的 完成能量转换 热机 工质达到一定的热力状态 冰箱 空调 研究热力过程的任务 揭示状态变化规律与能量传递之间的关系 进而找出影响转化的主要因素 从而计算热力过程中工质状态参数的变化及传递的能量 热量和功量 实际热力过程十分复杂 并都是不可逆过程 某些常见热力过程往往近似具有某一简单的特征 近似地概括为4种典型过程 定容 定压 定温和绝热过程 为使问题简化 将实际过程看做可逆过程 采用简单的热力学方法分析计算 再借助一些经验系数进行修正不可逆耗损 4 1 2热力过程应解决的问题 采用的方法及步骤 1 根据热力过程的特点 得出过程方程式p f v 结合状态方程式p f v T 找出不同状态时状态参数间的关系式 确定初态与终态参数 或者反之 2 在p v图和T s图中画出过程曲线 直观地表达过程中工质状态参数的变化规律及能量转换情况 3 确定工质的初 终态比热力学能 比焓 比熵的变化量 4 确定单位质量工质对外做出的功和过程热量 4 2典型可逆热力过程分析 4 2 1可逆定容过程 可逆定容过程的熵变量可简化为 sv cvlnT2 T1 定值比热容的可逆定容过程在T s图上是一条对数曲线 图4 1可逆定容过程的p v图及T s图 比容不变 dv 0 可逆的定容过程的过程功w为零 q u u2 u1 可逆定容过程中工质不输出膨胀功 加给工质的热量未转变为机械能 而全部用于增加工质的热力学能 因而温度升高 过程热量q可根据q u w得出 可逆定容过程的热量q或热力学能差 u与定容比热关系 q u2 u1 可逆定容过程的技术功 duv qv cvdT 有2 3千克的CO 初态T1 477K p1 0 32MPa 经可逆定容加热 终温T2 600K 设CO为理想气体 比热容为定值 摩尔质量M 28 01 10 3kg mol 求 U H S 过程功及过程热量 解 0 4 2 2可逆定压过程 可逆定压过程的p v图及T s图 可逆定压过程曲线在p v图上为一水平直线 可逆定压过程的熵变量可简化为 sp cplnT2 T1 定值比热容时可逆定压过程在T s图上表现形式为对数曲线 定压线较定容线更为平坦些 可逆定压线斜率小于可逆定容线斜率 可逆定压过程过程功w w Rg T2 T1 J kg K 过程热量q q u w u2 u1 p v2 v1 h2 h1 h wt h2 h1 h2 h1 任何工质在可逆定压过程中吸入的热量等于焓增 放出的热量等于焓降 理想气体 可逆定压过程的热量或焓差采用定压比热容计算 可逆定压过程的技术功wt q h2 h1 工质按可逆定压稳定流动时 不对外做技术功 热能转化的机械能全部用于维持工质流动 dhp qp cpdT 遵守迈耶公式当t2 t1为无穷小量dt时 相应的比热容是温度为t时的真实比热容cp cv 即为迈耶公式 对于理想气体可逆定压过程 q u2 u1 p v2 v1 h2 h1 q h2 h1 平均定压比热容 平均定容比热容 甲烷CH4的初始状态p1 0 47MPa T1 393K 经可逆定压冷却对外放出热量4110 76J mol CH4的摩尔质量M 16 04 10 3kg mol 试确定其终温及1molCH4的热力学能变化量 Um 焓变化量 Hm 设甲烷的比热容近似为定值 cp 2 3298kJ kg K 解 CH4的摩尔比热为 4 2 3可逆定温过程 图4 3可逆定温过程的p v图及T s图 可逆定温过程线在p v图上为一条反比例函数曲线 在T s图上水平直线 理想气体的热力学能u和焓h都只是温度的函数 u 0 h 0 可逆定温过程的熵变量 s12为 s12 Rgln v2 v1 Rgln p2 p1 可逆定温过程的膨胀功w 可逆定温过程热量q 定温 内能无变化 可逆定温过程技术功wt 理想气体可逆定温稳定流经开口系时 q h wt wt 吸热量q全部转变为技术功wt 4 2 4可逆绝热过程 可逆绝热过程是状态变化的任何一微元过程中热力系统与环境都不交换热量的过程 即每一时刻均有 q 0 整个可逆绝热过程与环境交换的热量为零 q 0 ds qrev T可逆绝热时 qrev 0ds 0 s 定值定熵过程 1 过程方程式 q du pdv dh vdp cvdT pdv cpdT vdpT pv Rg 2 初 终态参数的关系 初态的p1 v1 T1参数终态的p2 v2 T2参数 p2v2k p1v1k pvk 定值pv RgT 代入 温度变化幅度较小时 可逆绝热指数k可看成定值 温度变化幅度较大时 为减少计算误差 采用平均可逆绝热指数kav来代替 3 可逆绝热过程在p v图和T s图上的表示 图4 4可逆绝热过程的p v图及T s图 定熵过程线在T s图上是垂直于横坐标的直线 在p v图上是高次双曲线 定熵过程线斜率 p v s kp v k 1 定温线斜率 p v T p v定熵线更陡 4 过程中能量的传递和转换 绝热过程q 0q u w 0 w u u1 u2 绝热过程中工质与环境无热量交换 过程功只来自工质本身的能量转换 绝热膨胀时 膨胀功等于工质的热力学能降 绝热压缩时 消耗的压缩功等于工质的热力学能增量 与理想气体方程以及可逆过程无关 普遍适用 过程功 对于定值热容理想气体绝热过程 对于可逆绝热过程 过程功 p2v2k p1v1k q h wt q 0绝热稳流过程的技术功wtwt h h1 h2 稳流开口系 工质在绝热稳流过程中所做的技术功wt等于焓降hin hout 对理想气体和实际气体 可逆的和不可逆的绝热稳流过程普遍适用 对于定值比热容理想气体 对于可逆绝热过程 理想气体进行可逆绝热过程时 技术功是膨胀功的k倍 即wt kw 技术功 当利用pvk 常数 以及由此而推得的其它结论 对可逆绝热过程进行数值计算时 由于把比热当作定值 计算结果往往不够难确 尤其是当过程初 终温度变化范围较大时 有较大的误差 因此 在热力发动机要求难确度很高的设计计算中 现在一般应用图表计算法 而不应用这些公式 试由导出理想气体进行可逆绝热过程时过程功和技术功的计算式 解 可逆绝热过程 氧气O2由t1 40 p1 0 1MPa被压缩到p2 0 4MPa 试计算压缩1kg氧气消耗的技术功 氧气摩尔质量M 32 0 10 3kg mol 1 按定温压缩 2 按绝热压缩 设为定值比热容 3 将它们表示p v图和T s图上 试比较两种情况技术功大小 解 1 按定温压缩 2 按绝热压缩 氧气O2 k 1 4 书P32页 3 将消耗的技术功表示p v图和T s图上 比较两种情况技术功大小 p v图直接可看出wt T wt s wt T表示面积为1 2T m n 1 wt s表示面积为1 2s m n 1 T s图 定温过程wt T qT wt T表示面积为1 2T m n 绝热过程wt s h1 h2 h2T h2s 点2s与点2T位于等压线上可逆等压过程h终 h初 qp wt swt s表示面积为1 2s 2T m n 1 定压线 例题4 1 设空气处于一个绝热刚性容器中 该容器有一小孔与大气相通 试问为使容器内空气从0 升温到20 通过电热丝需对它应加入多少热量 已知初态时容器内空气的热容量C1 34 7kJ K 解 因刚性容器有一小孔与大气相通 故电热丝对刚性容器加热过程近似为压力不变过程 过程中刚性容器内空气压力p不变 且容器容积V不变 则加热过程每一时刻容器内空气质量m pV RgT 因初态时m1 pV RgT1 m m1T1 T 根据题意 有C1 m1cp 而刚性容器内空气加热过程满足 Q mcpdT 积分可得 34 71 273 ln 293 273 669 95kJ 例题4 2 某种理想气体比热容可取为定值 试证明 该理想气体分别由定压和定容过程从T1变化到T2时 定压过程的熵变 Sp大于定容过程的熵变 Sv 该理想气体分别由定温和定容过程从p1变化到p2时 两个过程中气体熵变值的符号相反 证明 设该理想气体的质量为m 定压比热容为cp 定容比热容为cv 根据题意 有 Sp mcplnT2 T1 Sv mcvlnT2 T1 则 Sp Sv cp cv 1 Rg cv 1故 Sp Sv 根据题意 有 ST mRglnp2 p1 对于定容过程 有 Sv mcvlnT2 T1 且T2 T1 p2 p1 故 Sv mcvlnp2 p1 则 Sp Sv Rg cv 0即气体熵变值 Sp和 Sv的符号相反 证毕 例题4 3 质量为1kg的空气分别经过定温膨胀和绝热膨胀的可逆过程 从初态p1 9 807bar T1 573K膨胀到终态容积v2为初态容积v1的5倍 试计算不同过程中空气的终态参数 对外所做的功和交换的热量以及过程中热力学能 焓 熵的变化量 u h s 解 将空气取作闭口系统 对可逆定温过程1 2 由过程中的参数关系 可得 p2 p1v1 v2 9 807 1 5 1 96bar 按理想气体状态方程 可得v1 RgT1 p1 287 573 9 807 105 0 1677m3 kgv2 5v1 5 0 1677 0 8385m3 kg T1 T2 573K 根据热力学第一定律 气体对外作的膨胀功wT及交换的热量qT为 wT qT p1v1lnv2 v1 RgT1lnv2 v1 287 573 ln5 1 264 67kJ kg 过程中内能 焓 熵的变化量为 u12 0 h12 0 s12 qT T1 264 67 573 0 4619kJ kg K 或 s12 Rglnv2 v1 287 ln5 1 0 4619kJ kg K 对可逆绝热过程1 2s 由可逆绝热过程参数间关系 可得 p2s p1 v1 v2s k 且v2s v2 0 8385m3 kg 故 p2s p1 v1 v2s k 9 807 1 5 1 4 1 03barT2s p2sv2s Rg 1 03 105 0 8385 287 301K 气体对外所做的功ws及交换的热量qs为 ws p1v1 p2sv2s k 1 Rg T1 T2s k 1 287 573 301 1 4 1 195 16kJ kgqs 0 过程中内能 焓 熵的变化量为 u12 cv T2s T1 ws 195 16kJ kg h12 cp T2s T1 k u12 1 4 195 16 273 22kJ kg s12 0 四种热力过程的比较 4 3可逆多变热力过程分析 典型可逆热力过程 在工质状态发生变化时都有1个状态参数保持不变 实际热力工程中 工质状态变化过程压 容 温 熵等状态参数或多或少地都在变化 4 3 1多变过程及过程方程式 实验测定表明 可逆热力过程中1kg工质的压力p和v的关系接近指数函数 pvn 常数 n为多变指数 n 工程上常用 0 可逆多变过程的过程方程式 1 n的变化范围不大 可用平均值近似地代替实际变化的n 2 n的变化较大 则可将实际过程分成数段 每一段近似为n值不变 4 3 2初 终态参数的关系 理想气体的可逆多变过程 pvn 常数 pv RgT 可根据初 终两个状态求得该可逆多变过程的n值 4 3 3 u w wt h及qn 可逆多变过程中热量qn一般不为零 所以膨胀功w u 代入p p1v1n vn 类比绝热过程膨胀功 对于稳流开口系统 技术功wt 可逆多变过程的技术功是膨胀功的n倍 wt n w 或 理想气体进行可逆绝热过程时 技术功是膨胀功的k倍 即wt kw 过程热量qn 理想气体 可逆 焓的变化量 h 推导 某气缸中空气初始参数p1 8MPa t1 1300 进行了一个可逆多变过程 终态p2 0 4MPa t2 400 空气的气体常数Rg 0 287kJ kg K 分别按下列两种方法计算 判断空气该过程是放热还是吸热 1 按定值热容 cv 0 718kJ kg K 2 比热容是温度的线性函数 cv kJ kg K 0 7088 0 000186 t 解 由p1 T1 p2 T2确定多变指数n 1 按定值热容 cv 0 718kJ kg K 吸热 2 比热容是温度的线性函数 cv kJ kg K 0 7088 0 000186 t 放热 4 3 4可逆多变过程的特性及在p v图 T s图上的表示 可逆多变过程的p v图及T s图 在p v图 T s图上 可逆的多变过程是一条任意的双曲线 过程线的相对位置取决于n值 n值不同的各多变过程表现出不同的过程特性 k cp cv 1k 1 0 取决于n与k的大小关系 n0 必须对气体加热 qn 0 多变压缩过程 w 0 气体必定对外放热 qn 0 若1 qn 多变膨胀过程 u q w w与q同为 u为 T 多变压缩过程 u q w w与q同为 u为 T 考虑0 n 1时情况 n k的多变过程 w与qn正负相反多变膨胀过程 w 0 气体必须对外放热 qn0 u q w w为 q为 u为 T 高温时气体的可逆绝热指数k并非定值 通常温度愈高k值愈小 1 接近理想气体 可逆多变过程综合分析可逆定容 可逆定压 可逆定温 可逆绝热等4个可逆的典型热力过程可看作可逆多变过程 pvn 常数 的特例 2 当n 1时 pv 常数 定温过程 3 当n k时 pvk 常数 可逆绝热过程 4 当n 时 v 常数 定容过程 因pvn 常数可写作p1 nv 常数 当n 时 1 n 0 故v 定值 1 当n 0时 p 常数 定压过程 可逆多变过程线的分布规律在p v图和T s图上 从同一状态出发的4个可逆的典型热力过程如图所示 n值按顺时针方向逐渐增大 若已知多变指数n的值 能在p v图和T s图上确定其相对位置 各种可逆热力过程的p v图和T s图 定压 定温 定熵 定容 定压 定温 定熵 定容 可逆多变过程在p v图上的斜率d pvn dCdp dv np v同一状态 p v相同 下 斜率只与n有关 指数n愈大 过程线斜率的绝对值 dp dv 也愈大 定压时n 0 p v p 0 定压线为水平线 定容时n p v p 定容线为垂直线 n 0 dp dv0 dp与dv同号 压缩时压力降低 膨胀时压力升高 少见 如内燃机做功行程初期 可逆多变过程在T s图上的斜率Tds qn cndT cn cv n k n 1 可逆多变过程的斜率与n有关可逆定温时n 1 cn T s T 0 可逆定温线是水平线可逆绝热时n k cn 0 T s k 可逆绝热线是垂直线 坐标图上可逆多变过程特性的判定可逆多变过程线在p v图 T s图上的位置确定后 可直接观察p v T u h s等参数的变化趋势 以及过程中能量的传递方向 膨胀功w的正负以可逆定容线为界 可逆定容线右侧 p v图 或右下区域 T s图 的各过程的w 0 即工质膨胀对外输出功 反之则w 0 即工质被压缩 消耗外功 过程热量qn的正负以可逆绝热线为界 可逆绝热线右侧 T s图 或右上区域 p v图 的各过程的 s 0 qn 0 必为加热过程 反之则 s 0 qn 0 必为放热过程 热力学能 u的增减 焓 h的增减 以可逆定温线为界 可逆定温线上侧 T s图 或右上区域 p v图 的各过程的 u 0 h 0 工质的热力学能 或焓 增大 反之 则 u 0 h 0 其热力学能 或焓 减小 wt增减 某种理想气体在T s图上的四种过程如图所示 试在p v图上画出相应的四个过程 并对每个过程说明n的范围 是吸热还是放热 是膨胀还是压缩 解 1 n1 0 压缩 放热 2 1 n2 k 压缩 放热 3 0 n3 1 膨胀 吸热 4 1 n4 k 膨胀 吸热 定熵n k 定压n 0 定温n 1 定容n 定压n 0 定容n 定温n 1 定熵n k 试将满足以下要求的多变过程在p v和T s图上表示出来 先标出四个基本热力过程 1 工质膨胀 且放热 2 工质压缩 放热 且升温 3 工质压缩 吸热 且升温 4 工质压缩 降温 且降压 5 工质放热 降温 且升压 6 工质膨胀 且升压 例题4 4 质量为1kg的空气在多变过程中吸取热量qn 50kJ时 其初态容积v1和终态容积v2之比v1 v2 1 10 其初态压力p1和终态压力p2之比p1 p2 8 求该多变过程中空气的初态温度T1 终态温度T2 热力学能变化量 u 空气对外所做的膨胀功w及技术功wt 解 求多变指数n 由理想气体的多变过程方程式pvn 常数 可得p1v1n p2v2n 则多变指数n可表示为 求多变过程中热力学能变化量 u 根据多变过程中气体吸取的热量公式 kJ kg 求空气对外所做的膨胀功w及技术功wt w qn u 50 9 7586 40 2414kJ kg 多变过程中空气对外所做的膨胀功w与技术功wt技术功关系可表示为 wt n w 40 2414 0 903 36 338kJ kg 根据闭口系统能量方程qn u w 则膨胀功w可表示为 求空气的初态温度T1和终态温度T2 由理想气体的状态方程式pv RgT 可得p1v1 T1 p2v2 T2 则空气的初态温度T1和终态温度T2的关系为 T2 T1p2v2 p1v1 T1 p2 p1 v2 v1 5T1 4 将初态温度T1和终态温度T2的关系式代入多变过程中热力学能变化量 u cv T2 T1 中 可得 T1 4 u cv 4 9 7586 0 287 5 2 54 4KT2 5T1 4 5 54 4 4 68K 例题4 5 质量为1kg的理想气体按多变过程从初态v1膨胀到v2 3v1 温度T1 600K下降到T2 350K 已知该多变过程膨胀功w 100kJ kg 从环境吸热40kJ kg 求该理想气体的定压比热容cp和定容比热容cv 设理想气体的比热容为定值 解 方法一 由理想气体的多变过程方程式pvn 常数 可得T2 T1 v1 v2 n 1 则多变指数n可表示为 n 1 ln T2 T1 ln v1 v2 1 ln 350 600 ln 1 3 1 4906 根据闭口系统能量方程qn u w 则热力学能变化量 u qn w 400 100 60kJ kg 又因为多变过程中热力学能变化量 u cv T2 T1 则定容比热容cv为 cv u T2 T1 40 350 600 0 160kJ kg K 根据多变过程中气体吸取的热量公式 则理想气体可逆绝热指数k可表示为 k n qn n 1 u 1 4906 40 1 4906 1 60 1 8177 则定压比热容cp可表示为 cp kcv 1 8177 0 160 0 2908kJ kg K 方法二 由理想气体的多变过程方程式pvn 常数 可得T2 T1 v1 v2 n 1 则多变指数n可表示为 n 1 ln T2 T1 ln v1 v2 1 ln 350 600 ln 1 3 1 4906 根据闭口系统能量方程qn u w 则热力学能变化量 u qn w 400 100 60kJ kg 又因为多变过程中热力学能变化量 u cv T2 T1 则定容比热容cv为 cv u T2 T1 40 350 600 0 160kJ kg K 根据开口系统能量方程qn h wt 有qn k u nw 则理想气体可逆绝热指数k可表示为 k qn nw u 40 1 4906 100 60 1 8177 则定压比热容cp可表示为 cp kcv 1 8177 0 160 0 2908kJ kg K 例题4 6 若1kg理想气体容积v按v a p2的规律可逆膨胀 其中a为常数 p为理想气体压力 问 理想气体可逆膨胀时温度升高还是降低 理想气体可逆膨胀时放热还是吸热 用作图法 解 因为pv RgT 而v a p2 则理想气体可逆膨胀时温度T可表示为 T a pRg 由于v按a p2的规律可逆膨胀 故是p减小的 则理想气体可逆膨胀时温度T a pRg 是升高的 根据热力学第一定律 对于理想气体可逆过程 有 q cpdT vdp 将v a p2代入可得 q cpdT a p2 dp 式 两边同时对有限过程进行积分 可得 q cp T2 T1 a 1 p2 1 p1 由以上计算可知 气体膨胀时 温度升高 即T2 T1 且压力p减小 即p21 p1 因此可得 q 0 故在可逆膨胀中理想气体吸热 4 4湿空气热力过程分析 湿空气热力过程的计算主要是利用稳定流动能量方程 通常不计动能差和位能差 及质量守恒方程和湿空气的线图去研究热力过程中湿空气焓值及含湿量与温度 相对湿度之间的变化关系 4 4 1加热 或冷却 过程 加热 或冷却 过程 图中1 2 湿空气加热时吸入热量 t2 t1 h2 h1 2 1 若冷源的温度高于湿空气的露点温度td 水不会凝结 含湿量d不变 相对湿度 根据稳定流动能量方程 过程中空气加热器吸热量 或放热量 等于焓差 q h h2 h1或q h h2 h1 4 4 2绝热加湿过程 喷水加湿绝热的条件下向湿空气喷水 含湿量d 水分蒸发需要热量 外界不对其供热的情况下汽化热量将由空气本身供给 因而加湿后空气t 根据质量守恒 喷水量 mv与湿空气 d的关系 mv ma mv ma ma d ma d2 d1 对于1kg干空气 ma 1kg mv d d2 d1 根据能量守恒 q 0 w 0 mah1 mvhv mah2对于1kg干空气 ma 1kg h1 d2 d1 hv h2 水的焓值hv相对来说要小得多 含湿量差 d2 d1 也较小 所以喷水带入的焓值 d2 d1 hv可忽略不计 即 d2 d1 hv 0 因此 h1 h2 如图所示 绝热喷水过程1 2沿着等焓线 h1 h2 d pv t ps 绝热加湿过程 喷蒸汽加湿对于1kg干空气而言 根据质量守恒 mv d d2 d1 对于1kg干空气而言 根据能量守恒 喷入水蒸气后 湿空气的焓 含湿量d 相对湿度 如图中过程1 2 所示 与喷水加湿区别 温度不下降 焓变化不能忽略 4 4 3冷却去湿过程 湿空气被冷却到露点温度 空气为饱和状态 若继续冷却 将有水蒸气凝结析出 达到冷却除湿的目的 冰箱内壁水珠 如图所示 过程沿1 2 3方向进行 温度降到露点2后 沿 100 的等 线向d t减小的方向一直保持饱和湿空气状态 1kg干空气的凝水量 mv d d1 d3 图4 9冷却去湿过程 冷却水带走的热量q 4 4 4绝热混合过程 绝热混合过程 不同状态的几股湿空气流绝热混合 混合后的湿空气状态取决于混合前各股湿空气的状态及各流量比 干空气质量守恒 ma3 ma1 ma2 湿空气中水蒸气质量守恒 mv3 mv1 mv2或ma3d3 ma1d1 ma2d2 能量守恒 ma3h3 ma1h1 ma2h2 联立求解 整理后可得 点l 2 3在同一条直线上 点3将分割时与干空气质量流量成反比 例题4 7 湿空气的温度t1 12 压力p1 100kPa 相对湿度 1 25 在进入空调房间前 要求处理到d2 0 005kg kg a 进入空气处理室的湿空气体积流量 2m3 s 假定空气处理室所用的喷雾水的水温为tw 12 若是分别按下列3种过程进行 见附图 等干球温度处理 等相对湿度处理 绝热加湿处理 求进入房间的空气相对湿度 2 温度t2和处理湿空气时加热器的功率P 解 等干球温度处理过程 向湿空气中喷入水 使湿空气的含湿量增加 但由于水在蒸发时要吸热 所以空气的干球温度必然要下降 因为将湿空气的显热变成了汽化潜热 因此要维持湿空气干球温度不变 在喷雾和加湿的同时 还必须用加热器向湿空气供给足够的热量 以维持处理前后湿空气的干球温度不变 根据t1 12 1 25 查湿饱和空气状态参数表可得 ps1 1 401kPa ds1 0 00884kg kg a 则 湿空气压力p1可视为大气压力pb 则湿空气中含湿量d1 焓h1和比容v1分别为 d1 0 622 1ps1 pb 1ps1 0 622 0 25 1 401 100 0 25 1 401 0 0022kg kg a h1 1 005t1 d1 2501 1 86t1 1 005 12 0 0022 2501 1 86 12 17 6113kJ kg a 由于Rg 287 461 d1 1 d1 则 v1 1 d1 Rg t1 273 p1 1 d1 287 461 d1 t1 273 1 d1 p1 1 0 0022 287 461 0 0022 12 273 1 0 0022 100000 0 8208m3 kg a 流入的空气的体积流量 2m3 s 比容v1 0 8208m3 kg 则流入的湿空气的质量流量 v1 2 0 8208 2 4366kg s且 则 已知空气经空气处理室后湿空气的含湿量d2 0 005kg kg a t2 12 温度不变 有ps2 ps1 则相对湿度 2 焓h2分别表示为 2 pbd2 0 622ps2 d2ps2 100 0 005 0 622 1 401 0 005 1 401 0 5692 h2 1 005t2 d2 2501 1 86t2 1 005 12 0 005 2501 1 86 12 24 6766kJ kg a 2 4315kg s 从质量平衡的关系式 可得 d2 d1 2 4315 0 005 0 0022 0 0068kg s 若喷入湿空气中的水全部被湿空气吸收 则根据稳定流动能量方程 处理湿空气时加热器的功率P 2 4315 24 6766 17 6113 0 0068 4 18 12 16 8382kW 等相对湿度处理过程 由于要求出口含湿量d2 0 005kg kg a 所以根据 1 2 25 及d2 0 005kg kg a 则饱和分压力ps2 焓h2分别表示为 ps2 pbd2 0 622 d2 2 100 0 005 0 622 0 005 0 25 3 1898kPa 查湿饱和空气状态参数表并利用插值法 可得t2 25 5 h2 1 005t2 d2 2501 1 86t2 1 005 25 5 0 005 2501 1 86 25 5 38 3696kJ kg a 流入的空气的体积流量 2m3 s 比容v1 0 8208m3 kg 则流入的湿空气的质量流量 v1 2 0 8208 2 4366kg s 0 0068kg s 则处理湿空气时加热器的功率P 2 4315 38 3696 17 6113 0 0068 4 18 12 50 1327kW 绝热加湿过程 绝热加湿过程传给湿空气的热量为零 所以湿空气的焓保持不变 即h1 h2 由于要求d2 0 005kg kg a 则由h1 1 005t1 d1 2501 1 86t1 h2 1 005t2 d2 2501 1 86t2 t2 1 005t1 d1 2501 1 86t1 2501d2 1 005 1 86d2 1 005 12 0 0022 2501 1 86 12 2501 0 005 1 005 1 86 0 005 5 0343 查湿饱和空气状态参数表并利用插值法 可得ps2 0 8740kPa 则其相对湿度 2为 2 pbd2 0 622ps2 d2ps2 100 0 005 0 622 0 8740 0 005 0 8740 91 24 过程中加热量Q 0 故处理湿空气时加热器的功率P 0 4 5水蒸气的基本过程 水蒸气的基本热力过程包括定容 定压 定温和绝热等 水蒸气求解的任务包括 初态和终态的参数 过程中的热量和功 蒸汽没有适当而简单的状态方程式 较难用解析的方法求得各个参数 蒸汽的cp cv以及h u都是p或v和T的复杂函数 所以宜通过查水蒸气图表得出 热力学第一定律和第二定律的基本原理和从其推得的一般关系式仍然成立 q u w q h wt a qv u2 u1 qp h2 h1 b w pdv wt vdp q Tds c 仅适用于可逆过程 利用图表分析计算水蒸气的状态变化过程的一般步骤 根据初态的两个已知参数查得其他参数 通常为 p t 或 p x t x 从表或图中 根据过程特征及一个终态参数确定终态 再从表或图上查得其他参数 根据已求得的初 终态参数计算q u及w 水蒸气的4个基本过程 可逆定压过程 p 常数 w pdv p v1 v2 q h h1 h2 u u1 u2 h1 h2 p2v2 p1v1 u q w 水蒸气的可逆定压冷却过程 可逆定容过程 v 常数 w pdv 0q u u1 u2 h1 h2 p2v2 p1v1 水蒸气的可逆定容过程 可逆定温过程 T 常数 q Tds T s1 s2 u u1 u2 h1 h2 p2v2 p1v1w q u 水蒸气的可逆定温过程 u 0 水蒸气不是理想气体 可逆绝热过程 s 常数 q Tds 0w u u1 u2 h1 h2 p2v2 p1v1wt h h1 h2 水蒸气的可逆绝热膨胀过程 不能用pvk C表示 水蒸气不是理想气体 水蒸气的4个基本过程上述过程中以可逆定压过程和可逆绝热过程最为重要 水蒸气的可逆绝热过程不能用 pvk 常数 来表示 但有时为了便于分析起见 也写成 pvk 常数 的形式 但此时k不再具有cp cv的意义 而是一纯经验数字 例题4 8 容积为0 6m3的密闭容器内盛有压力p1 3 6bar的干饱和蒸汽 问蒸汽的质量为多少 若对蒸汽进行冷却 设过程可逆 当压力p2 2 0bar时 问蒸汽的干度x2为多少 冷却过程中由蒸汽向外传出的热量Q为多少 解 p1 3 6bar时 查饱和蒸汽表得 v1 0 51056m3 kg h1 2733 8kJ kg 则容器中干饱和蒸汽质量m为 m V v1 1 1752kg p2 2bar时 查饱和蒸汽表得 v2 0 0010608m3 kg v2 0 88592m3 kg h2 504 7kJ kg h2 2706 9kJ kg 在蒸汽冷却过程中 工质的容积 质量不变 故冷却前干饱和蒸汽的比容v1 等于冷却后湿蒸汽的比容v2x 即v1 v2x 由于v2x x2v2 1 x2 v2 则蒸汽的干度x2为 x2 v1 v2 v2 v2 0 51056 0 0010608 0 88592 0 0010608 0 5758 取蒸汽为闭口系统 根据闭口系统能量方程q u w 由于是可逆定容放热过程 故w 0 可得q u u2 u1 而由于u h pv 故可逆定容放热q可表示为 q h2x p2v2x h1 p1v1 h2x h1 p1 p2 v2x 终态时蒸汽的焓h2x为 h2x x2h2 1 x2 h2 0 5758 2706 9 1 0 5758 504 7 1773 0kJ kg 所以 q h2x h1 p1 p2 v2x 1773 0 2733 8 360 200 0 51056 879 1104kJ kg Q mq 1 1752 879 110