光检测器介绍PIN、APD详细讲解.ppt

光检测器介绍 光电二极管的物理原理光检测器噪声检测器响应时间雪崩倍增噪声InGaAsAPD结构温度对雪崩增益的影响 主要内容 光电检测器的要求 光电检测器能检测出入射在其上面的光功率 并完成光 电信号的转换 对光检测器的基本要求是 在系统的工作波长上具有足够高的响应度 即对一定的入射光功率 能够输出尽可能大的光电流 具有足够快的响应速度 能够适用于高速或宽带系统 具有尽可能低的噪声 以降低器件本身对信号的影响 具有良好的线性关系 以保证信号转换过程中的不失真 具有较小的体积 较长的工作寿命等 目前常用的半导体光电检测器有两种 pin光电二极管和APD雪崩光电二极管 光电二极管实际上类似于一个加了反向偏压的pn结 它在发向偏压的作用下形成一个较厚的耗尽区 当光照射到光电二极管的光敏面上时 会在整个耗尽区 高场区 及耗尽区附近产生受激跃迁现象 从而产生电子空穴对 电子空穴对在外部电场作用下定向移动产生电流 6 1光电二极管的物理原理 只有少数载流子在电场作用下漂移 多数载流子的扩散行为被反向电场抑制 由于常态下少数载流子含量很少 因此漂移行为非常微弱 pin光电二极管的结构 pin光电二极管是在掺杂浓度很高的p型 n型半导体之间加一层轻掺杂的n型材料 称为i 本征 层 由于是轻掺杂 电子浓度很低 加反向偏置电压后形成一个很宽的耗尽层 耗尽区 pin光电二极管的工作原理 1 能量大于或等于带隙能量Eg的光子将激励价带上的电子吸收光子的能量而跃迁到导带上 可以产生自由电子空穴对 光生载流子 2 耗尽区的高电场使得电子空穴对立即分开并在反向偏置的结区中向两端流动 然后它们在边界处被吸收 从而在外电路中形成光电流 当电载流子在材料中流动时 一些电子 空穴对会重新复合而消失 此时电子和空穴的平均流动距离分别为Ln和Lp 这个距离即扩散长度 分别由下式决定 Dn和Dp分别为电子和空穴的扩散系数 tn和tp为电子和空穴重新复合所需的时间 称为载流子寿命 在半导体材料中光功率的吸收呈指数规律 其中as l 为材料在波长l处的吸收系数 P0是入射光功率 P x 是通过距离x后所吸收的光功率 电子和空穴的扩散长度 as l 增加 P x x 不同材料吸收系数与波长的关系 材料的截止波长lc由其带隙能量Eg决定 若波长比截止波长更长 则光子能量不足以激励出一个光子 此图还说明 同一个材料对短波长的吸收很强烈 as大 而且短波长激发的载流子寿命较短 因为粒子的能级越高 越不稳定 光子能量增大方向 特定的材料只能用于某个截止波长范围内 有一个光电二极管是由GaAs材料组成的 在300k时其带隙能量为1 43eV 其截止波长为 因此 检测器不能用于波长范围大于869nm的系统中 例 如果耗尽区宽度为w 在距离w内吸收光功率为 如果二极管的入射表面反射系数为Rf 初级光电流为 其中q是电子电荷 量子效率定义为产生的电子 空隙对与入射光子数之比 pin的量子效率 有一个InGaAs材料的光电二极管 在100ns的脉冲时段内共入射了波长为1300nm的光子6 106个 平均产生了5 4 106个电子空隙对 则其量子效率可以等于 在实际的应用中 检测器的量子效率一般在30 95 之间 一般增加量子效率的办法是增加耗尽区的厚度 使大部分的入射光子可以被吸收 但是 耗尽区越宽 pin的响应速度就越慢 因此二者构成一对折衷 例 光电二极管的性能常使用响应度来表征 例 能量为1 53x10 19J的光子入射到光电二极管上 此二极管的响应度为0 65A W 如果入射光功率为10mW 则产生的光电流为 pin的响应度 响应度 量子效率vs 波长 给定波长 h与Pin无关 给定波长 R为常数 造成原因 1 材料对短波长吸收强烈 2 高能量载流子寿命短 由光子能量不足造成 如上图所示 波长范围为1300nm 1600nm InGaAs的量子效率大约为90 因此这个波长的响应度为 当波长为1300nm时 当波长大于1600nm时 光子能量不足以激发出一个电子 例如In0 53Ga0 47As的带隙能量为Eg 0 73eV 故截止波长为 当波长 1100nm时 光子在接近光电二极管的表面被吸收 所产生的电子空隙对的复合寿命很短 很多载流子并没有产生光电流 所以在短波长段 响应度的值迅速降低 例 雪崩二极管 APD 设计动机 在光生电流尚未遇到后续电路的热噪声时已经在高电场的雪崩区中得到放大 因此有助于显著提高接收机灵敏度 耗尽区 高阻材料 工作过程 拉通型雪崩二极管 RAPD 拉通 来源于其工作情况 当施加一个较低的反向电压时 大部分电压降在pn 结上 当电压增加时 耗尽区宽度增加 直到pn 结上的电压低于雪崩击穿电压5 10 时才停止 此时耗尽区正好拉通到整个本征p区 高阻材料 带有少量p掺杂的本征材料 p ppn 结构 光电二极管中所有载流子产生的倍增因子M定义为 其中 IM是雪崩增益后输出电流的平均值 而Ip是未倍增时的初级光电流 V是反向偏压 VB为二极管击穿电压 n一般为2 5 7 实际上 雪崩过程是统计过程 并不是每一个光子都经历了同样的放大 所以M只是一个统计平均值 类似于pin APD的性能也由响应度来表征 倍增因子和响应度 一种硅APD在波长900nm时的量子效率为65 假定0 5mW的光功率产生的倍增电流为10mA 试求倍增因子M 初级光电流为 倍增因子M为 例 6 2光检测器噪声 输出端光信噪比 S N 光电流信号 光检测器噪声功率 放大器噪声功率 为了得到较高的信噪比 1 光检测器具有较高的量子效率 以产生较大的信号功率2 使光检测器和放大器噪声尽可能的低 噪声来源 信号功率为P t 的调制光信号落在检测器上 则产生的初级光电流为 对于pin 均方信号电流为 对于APD 均方信号电流为 信号部分 光生电流信号 光信号照射到检测器时 光电子产生和收集过程具有随机性 从而带来量子噪声 对于接收带宽为B的接收机 量子噪声均方根电流由下式决定 其中F M Mx是噪声系数 它与雪崩过程的随机特性有关 另外暗电流是指 没有光入射时流过检测器偏置电路的电流 它是体暗电流iDB和表面暗电流iDS之和 iDB来自于检测器的pn结内因为热运动而产生的电子空穴 对于APD iDB为 表面暗电流由表面结构 缺陷 清洁程度 面积大小 和偏置电压决定 噪声部分 量子噪声和暗电流噪声 会被雪崩区放大 不会被雪崩区放大 因子F用于衡量由于倍增过程的随机性导致的检测器噪声的增加 参数x称为过剩噪声指数 一般取决于材料 并在0 1之间变化 x对于SiAPD为0 3 对InGaAsAPD为0 7 对GeAPD为1 0 雪崩倍增噪声 APD中的雪崩过程具有统计特性 不同的光生载流子的放大倍数可能不同 给放大后的信号带来了幅度上的随机噪声 这里定义F为过剩噪声因子 它近似等于 光检测器的总均方噪声电流为 放大器输入阻抗一般远大于负载电阻RL 因此检测器的负载热噪声由RL的热噪声决定 总噪声 其中KB为波尔兹曼常数 T是绝对温度 InGaAs光电二极管在波长为1300nm时有如下参数 初级体暗电流ID 4nA 负载电阻RL 1000W 量子效率h 0 90 表面暗电流可以忽略 入射光功率为300nW 35dBm 接收机带宽为20MHz 计算接收机的各种噪声 首先计算初级光电流 量子噪声均方根电流 例 光检测器暗电流 负载均方热噪声电流为 例 续 小结 对于pin光电二极管 主要噪声电流来自检测器负载电阻和放大电路的有源器件 而对于雪崩二极管 热噪声并不占重要地位 主要噪声来源于光检测器的量子噪声和体暗电流 信噪比 6 3检测器响应时间 光电二极管的响应时间是指它的光电转换速度 影响响应时间的主要因素 1耗尽区的光载流子的渡越时间 2耗尽区外产生的光载流子的扩散时间 3光电二极管以及与其相关的电路的RC时间常数 影响这三个因素的参数有 耗尽区宽度w 吸收系数as 等效电容 等效电阻等 一般在耗尽区高电场的情况下 光生载流子可以达到散射的极限速度 例如 耗尽层为10mm的Si光电二极管电场强度 20000V cm电子最大速度 8 4x106cm s空穴最大速度 4 4x106cm s极限响应时间 0 1ns 光载流子渡越时间 耗尽区内产生的光生载流子 光载流子扩散时间 耗尽区外产生的光生载流子 p区或n区产生的载流子 向耗尽区扩散 在耗尽区内漂移到电极 存在问题 较长的扩散时间会影响光电二极管的响应时间解决办法 尽量扩大耗尽层宽度 扩散速度 漂移速度 当检测器受到阶跃光脉冲照射时 响应时间可使用输出脉冲的上升时间tr和下降tf时间来表示 在理想情况下tr tf 但是由于非全耗尽性中载流子扩散速度远小于漂移速度 使得tr tf 造成脉冲不对称 上升时间和下降时间 光电二极管脉冲响应 1 为了获得较高的量子效率 耗尽区宽度w必须大于1 as 吸收系数的倒数 以便可以吸收大部分的光 2 同时如果w较大 会让二极管结电容C变小 于是RLC常数变小 从而得到较快的响应 3 但是过大的w会导致渡越时间的增大折衷取值范围 1 as w 2 as 带宽 设RT是负载电阻和放大器输出电阻的组合 CT是光电二极管结电容和放大器输入电容之和 则检测器可以近似为一个RC低通滤波器 其带宽为 例 如果光电二极管的电容为3PF 放大器电容为4PF 负载电阻为1K欧姆 放大器输入电阻为1欧姆 则CT 7PF RT 1K欧姆 所以电路带宽 如果将负载电阻降为50欧姆 电路带宽增加为455M