[理学]热力学第四章.ppt

开复课件网 第四章热力学第二定律 SecondLawofThermodynamics 能量之间数量的关系 热力学第一定律 能量守恒与转换定律 所有满足能量守恒与转换定律的过程是否都能自发进行 自发过程的方向性 自发过程 不需要任何外界作用而自动进行的过程 自然界自发过程都具有方向性 热量由高温物体传向低温物体摩擦生热水自动地由高处向低处流动电流自动地由高电势流向低电势 自发过程的方向性 功量 自发过程具有方向性 条件 限度 摩擦生热 热量 100 热量 发电厂 功量 40 放热 Spontaneousprocess 热力学第二定律的实质 能不能找出共同的规律性 能不能找到一个判据 自然界过程的方向性表现在不同的方面 热力学第二定律 4 1热二律的表述与实质 热功转换传热 热二律的表述有60 70种 1851年开尔文 普朗克表述热功转换的角度 1850年克劳修斯表述热量传递的角度 开尔文 普朗克表述 不可能从单一热源取热 并使之完全转变为有用功而不产生其它影响 Kelvin PlanckStatement Itisimpossibleforanydevicethatoperatesonacycletoreceiveheatfromasinglereservoirandproduceanetamountofwork 开尔文 普朗克表述 不可能从单一热源取热 并使之完全转变为有用功而不产生其它影响 热机不可能将从热源吸收的热量全部转变为有用功 而必须将某一部分传给冷源 Kelvin PlanckStatement 理想气体T过程 q w T s p v 1 2 热机 连续作功构成循环 1 2 有吸热 有放热 Heatreservoirs ThermalEnergySource 冷热源 容量无限大 取 放热其温度不变 但违反了热力学第二定律 perpetual motionmachineofthesecondkind 第二类永动机 设想的从单一热源取热并使之完全变为功的热机 这类永动机并不违反热力学第一定律 第二类永动机是不可能制造成功的 环境是个大热源 Perpetual motionmachineofthesecondkind 锅炉 汽轮机 发电机 给水泵 凝汽器 Wnet Qout Q 第二类永动机 如果三峡水电站用降温法发电 使水温降低5 C 发电能力可提高11 7倍 设水位差为180米 重力势能转化为电能 mkg水降低5 C放热 第二类永动机 单热源热机 水面 制冷系统 耗功 水 发电机 蒸汽 perpetual motionmachine 1874 1898 J W Kelly hydropneumatic pulsating vacu engine collectedmillionsofdollars 1918 theU S PatentOfficedecreedthatitwouldonlongerconsideranyperpetual motionmachineapplications 中国上世纪八十年代 王洪成 水变油 克劳修斯表述 不可能将热从低温物体传至高温物体而不引起其它变化 Itisimpossibletoconstructadevicethatoperatesinacycleandproducesnoeffectotherthanthetransferofheatfromalower temperaturebodytoahigher temperaturebody Clausiusstatement 克劳修斯表述 不可能将热从低温物体传至高温物体而不引起其它变化 热量不可能自发地 不付代价地从低温物体传至高温物体 空调 制冷 代价 耗功 Clausiusstatement 两种表述的关系 开尔文 普朗克表述 完全等效 克劳修斯表述 违反一种表述 必违反另一种表述 证明1 违反开表述导致违反克表述 Q1 WA Q2 反证法 假定违反开表述热机A从单热源吸热全部作功 Q1 WA 用热机A带动可逆制冷机B 取绝对值 Q1 Q2 WA Q1 Q1 Q1 Q2 违反克表述 Q2 Q1 WA Q1 证明2 违反克表述导致违反开表述 WA Q1 Q2 反证法 假定违反克表述Q2热量无偿从冷源送到热源 假定热机A从热源吸热Q1 冷源无变化 从热源吸收Q1 Q2全变成功WA 违反开表述 Q2 Q2 WA Q1 Q2 对外作功WA 对冷源放热Q2 热二律的实质 自发过程都是具有方向性的 表述之间等价不是偶然 说明共同本质 若想逆向进行 必付出代价 热一律否定第一类永动机 热机的热效率最大能达到多少 又与哪些因素有关 热一律与热二律 t 100 不可能 热二律否定第二类永动机 t 100 不可能 4 2卡诺循环与卡诺定理 法国工程师卡诺 S Carnot 1824年提出卡诺循环 热二律奠基人 卡诺循环 理想可逆热机循环 卡诺循环示意图 4 1绝热压缩过程 对内作功 1 2定温吸热过程 q1 T1 s2 s1 2 3绝热膨胀过程 对外作功 3 4定温放热过程 q2 T2 s2 s1 Carnotcycle Carnotheatengine 卡诺循环热机效率 卡诺循环热机效率 q1 q2 w Carnotefficiency t c只取决于恒温热源T1和T2而与工质的性质无关 卡诺循环热机效率的说明 T1 t c T2 c 温差越大 t c越高 当T1 T2 t c 0 单热源热机不可能 T1 K T2 0K t c 100 热二律 Constantheatreservoir T0 c 卡诺逆循环 卡诺制冷循环 T0 T2 制冷 q1 q2 w T2 c T1 卡诺逆循环 卡诺制热循环 T0 T1 制热 q1 q2 w s2 s1 T0 三种卡诺循环 T0 T2 T1 制冷 制热 T s T1 T2 动力 有一卡诺热机 从T1热源吸热Q1 向T0环境放热Q2 对外作功W带动另一卡诺逆循环 从T2冷源吸热Q2 向T0放热Q1 例题 Q2 W Q1 Q2 Q1 试证 当T1 T0则 例题 Q2 W Q1 Q2 Q1 试证 当T1 T0 解 例题 Q2 W Q1 Q2 Q1 试证 当T1 T0 解 0 卡诺定理 热二律的推论之一 定理 在两个不同温度的恒温热源间工作的所有热机 以可逆热机的热效率为最高 卡诺提出 卡诺循环效率最高 即在恒温T1 T2下 结论正确 但推导过程是错误的 当时盛行 热质说 1850年开尔文 1851年克劳修斯分别重新证明 Carnotprinciples 卡诺的证明 反证法 假定Q1 Q1 要证明 R R W Q1 Q2 Q2 Q2 Q1 Q1 W 如果 Q1 Q1 W W 热质说 水 高位到低位 作功 流量不变热经过热机作功 高温到低温 热量不变 Q2 Q1Q2 Q1 Q2 Q2 T1和T2无变化 作出净功W W 违反热一律 把R逆转 Q1 Q2 R 卡诺证明的错误 恩格斯说卡诺定理头重脚轻 开尔文重新证明 克劳修斯重新证明 热质说 用第一定律证明第二定律 开尔文的证明 反证法 若 tIR tR Q1 Q1 Q2 Q2 WIR WIR WR Q2 Q2 0 T1无变化从T2吸热Q2 Q2 WR 假定Q1 Q1 要证明 把R逆转 WR WIR Q1 Q2 WR Q1 Q2 对外作功WIR WR 克劳修斯的证明 反证法 假定 WIR WR 若 tIR tR Q1 Q1 Q2 Q2 WIR Q1 Q1 Q1 Q1 Q2 Q2 0 从T2吸热Q2 Q2向T1放热Q1 Q1 不付代价 要证明 Q1 Q2 Q1 Q2 WR 把R逆转 卡诺定理推论一 在两个不同温度的恒温热源间工作的一切可逆热机 具有相同的热效率 且与工质的性质无关 Q1 Q1 Q2 Q2 WR1 求证 tR1 tR2 由卡诺定理 tR1 tR2 tR2 tR1 WR2 只有 tR1 tR2 与工质无关 卡诺定理推论二 在两个不同温度的恒温热源间工作的任何不可逆热机 其热效率总小于这两个热源间工作的可逆热机的效率 Q1 Q1 Q2 Q2 WIR 已证 tIR tR 证明 tIR tR 反证法 假定 tIR tR 令Q1 Q1 则WIR WR 工质循环 冷热源均恢复原状 外界无痕迹 只有可逆才行 与原假定矛盾 Q1 Q1 Q2 Q2 0 WR 作业 4 24 34 44 5 多热源 变热源 可逆机 多热源可逆热机与相同温度界限的卡诺热机相比 热效率如何 Q1C Q1R多Q2C Q2R多 b c d a 3 2 1 4 5 6 平均温度法 概括性卡诺热机 如果吸热和放热的多变指数相同 b c d a f e T1 T2 完全回热 T s 这个结论提供了一个提高热效率的途径 Ericssoncycle 卡诺定理小结 1 在两个不同T的恒温热源间工作的一切可逆热机 tR tC 2 多热源间工作的一切可逆热机 tR多 同温限间工作卡诺机 tC 3 不可逆热机 tIR 同热源间工作可逆热机 tR tIR tR tC TheCarnotPrinciples 1 Theefficiencyofanirreversibleheatengineisalwayslessthantheefficiencyofareversibleoneoperatingbetweenthesametworeservoirs 2 Theefficienciesofallreversibleheatenginesoperatingbetweenthesametworeservoirsarethesame 卡诺定理的意义 从理论上确定了通过热机循环实现热能转变为机械能的条件 指出了提高热机热效率的方向 是研究热机性能不可缺少的准绳 对热力学第二定律的建立具有重大意义 卡诺定理举例 A热机是否能实现 1000K 300K A 2000kJ 800kJ 1200kJ 可能 如果 W 1500kJ 1500kJ 不可能 500kJ 实际循环与卡诺循环 内燃机t1 2000oC t2 300oC tC 74 7 实际 t 30 40 火力发电t1 600oC t2 25oC tC 65 9 实际 t 40 回热和联合循环 t可达50 4 3克劳修斯不等式 4 3 4 4熵 4 5孤立系熵增原理围绕方向性问题 不等式 热二律推论之一卡诺定理给出热机的最高理想 热二律推论之二克劳修斯不等式反映方向性定义熵 Clausiusinequality 克劳修斯不等式 克劳修斯不等式的研究对象是循环方向性的判据 正循环逆循环可逆循环不可逆循环 克劳修斯不等式的推导 克劳修斯不等式的推导 1 可逆循环 1 正循环 卡诺循环 T1 T2 R Q1 Q2 W 吸热 克劳修斯不等式的推导 2 不可逆循环 1 正循环 卡诺循环 T1 T2 R Q1 Q2 W 吸热 假定Q1 Q1 tIR tR W W 可逆时 IR W Q1 Q2 克劳修斯不等式的推导 1 可逆循环 2 反循环 卡诺循环 T1 T2 R Q1 Q2 W 放热 克劳修斯不等式的推导 2 不可逆循环 2 反循环 卡诺循环 T1 T2 R Q1 Q2 W 放热 假定Q2 Q2 W W 可逆时 IR W Q1 Q2 克劳修斯不等式推导总结 可逆 不可逆 正循环 可逆 不可逆 吸热 反循环 可逆 不可逆 放热 仅卡诺循环 克劳修斯不等式 对任意循环 可逆循环不可能 热源温度 热二律表达式之一 克劳修斯不等式例题 A热机是否能实现 1000K 300K A 2000kJ 800kJ 1200kJ 可能 如果 W 1500kJ 1500kJ 不可能 500kJ 4 4熵Entropy 热二律推论之一卡诺定理给出热机的最高理想 热二律推论之二克劳修斯不等式反映方向性 热二律推论之三熵反映方向性 熵的导出 定义 熵 于19世纪中叶首先克劳修斯 R Clausius 引入 式中S从1865年起称为entropy 由清华刘仙洲教授译成为 熵 小知识 克劳修斯不等式 可逆过程 代表某一状态函数 可逆循环 不可逆循环 比熵 熵的物理意义 定义 熵 热源温度 工质温度 比熵 克劳修斯不等式 熵变表示可逆过程中热交换的方向和大小 熵的物理意义 熵是状态量 可逆循环 熵变与路径无关 只与初终态有关 Entropychange 不可逆过程 S与传热量的关系 任意不可逆循环 1 2 a 可逆 不可逆 S与传热量的关系 可逆 不可逆 不可能 热二律表达式之一 对于循环 克劳修斯不等式 除了传热 还有其它因素影响熵 不可逆绝热过程 不可逆因素会引起熵变化 0 总是熵增 针对过程 熵流和熵产 对于任意微元过程有 可逆过程 不可逆过程 定义 熵产 纯粹由不可逆因素引起 结论 熵产是过程不可逆性大小的度量 熵流 永远 热二律表达式之一 EntropyflowandEntropygeneration 熵流 熵产和熵变 任意不可逆过程 可逆过程 不可逆绝热过程 可逆绝热过程 熵变的计算方法 理想气体 仅可逆过程适用 3 4 任何过程 熵变的计算方法 非理想气体 查图表 固体和液体 例 水 熵变与过程无关 假定可逆 熵变的计算方法 热源 蓄热器 与外界交换热量 T几乎不变 假想蓄热器 Q1 Q2 W T1 热源的熵变 熵变的计算方法 功源 蓄功器 与只外界交换功 功源的熵变 理想弹簧 无耗散 4 5孤立系统熵增原理 孤立系统 无质量交换 结论 孤立系统的熵只能增大 或者不变 绝不能减小 这一规律称为孤立系统熵增原理 无热量交换 无功量交换 可逆过程 不可逆过程 热二律表达式之一 Increaseofentropyprinciple Theentropyofanisolatedsystemduringaprocessalwaysincreaseor inthelimitingcaseofareversibleprocess remainsconstant 孤立系统熵增原理 孤立系统的熵只能增大 或者不变 绝不能减小 为什么用孤立系统 孤立系统 非孤立系统 相关外界 可逆过程reversible 不可逆过程irreversible 不可能过程impossible 最常用的热二律表达式 孤立系熵增原理举例 1 传热方向 T1 T2 Q 用克劳修斯不等式 用 用 用 没有循环 不好用 不知道 孤立系熵增原理举例 1 Q 取热源T1和T2为孤立系 当T1 T2 可自发传热 当T1 T2 不能传热 当T1 T2 可逆传热 孤立系熵增原理举例 1 Q 取热源T1和T2为孤立系 T1 T2 孤立系熵增原理举例 2 两恒温热源间工作的可逆热机 Q2 R W Q1 孤立系熵增原理举例 2 Q2 R W Q1 T1 T2 两恒温热源间工作的可逆热机 孤立系熵增原理举例 3 T1 T2 假定Q1 Q1 tIR tR W W 可逆时 IR W Q1 Q2 两恒温热源间工作的不可逆热机 孤立系熵增原理举例 3 T1 T2 IR W Q1 Q2 两恒温热源间工作的不可逆热机 T1 T2 R Q1 Q2 W 孤立系熵增原理举例 4 功 热是不可逆过程 W Q 单热源取热 功是不可能的 孤立系熵增原理举例 5 Q2 W Q1 冰箱制冷过程 若想 必须加入功W 使 作业 4 84 94 10 4 6 作功能力损失 R Q1 Q2 WR 卡诺定理 tR tIR 可逆 IR WIR Q1 Q2 作功能力 以环境为基准 系统可能作出的最大功 假定Q1 Q1 WR WIR 作功能力损失 作功能力损失 T1 T0 R Q1 Q2 W IR W Q1 Q2 假定Q1 Q1 WR WIR 作功能力损失 4 6熵方程 闭口系 开口系 稳定流动 热二律讨论 热二律表述 思考题1 功可以全部转换为热 而热不能全部转换为功 温度界限相同的一切可逆机的效率都相等 一切不可逆机的效率都小于可逆机的效率 理想T 1 体积膨胀 对外界有影响 2 不能连续不断地转换为功 熵的性质和计算 不可逆过程的熵变可以在给定的初 终态之间任选一可逆过程进行计算 熵是状态参数 状态一定 熵有确定的值 熵的变化只与初 终态有关 与过程的路径无关 熵是广延量 熵的表达式的联系 可逆过程传热的大小和方向 不可逆程度的量度 作功能力损失 孤立系 过程进行的方向 循环 克劳修斯不等式 熵的问答题 任何过程 熵只增不减 若从某一初态经可逆与不可逆两条路径到达同一终点 则不可逆途径的 S必大于可逆过程的 S 可逆循环 S为零 不可逆循环 S大于零 不可逆过程 S永远大于可逆过程 S 判断题 1 若工质从同一初态 分别经可逆和不可逆过程 到达同一终态 已知两过程热源相同 问传热量是否相同 相同初终态 s相同 可逆过程 不可逆过程 热源T相同 相同 判断题 2 若工质从同一初态出发 从相同热源吸收相同热量 问末态熵可逆与不可逆谁大 相同热量 热源T相同 可逆过程 不可逆过程 相同初态s1相同 判断题 3 若工质从同一初态出发 一个可逆绝热过程与一个不可逆绝热过程 能否达到相同终点 可逆绝热 不可逆绝热 p1 p2 1 2 2 判断题 4 理想气体绝热自由膨胀 熵变 典型的不可逆过程 A B 真空 可逆与不可逆讨论 例1 可逆热机 2000K 300K 100kJ 15kJ 85kJ 可逆与不可逆讨论 例1 可逆热机 2000K 300K 100kJ 15kJ 85kJ Scycle 0 Siso 0 可逆与不可逆讨论 例2 2000K 300K 100kJ 15kJ 85kJ 不可逆热机 83kJ 17kJ 由于膨胀时摩擦 摩擦耗功2kJ 当T0 300K作功能力损失 T0 Siso 2kJ 可逆与不可逆讨论 例2 2000K 300K 100kJ 15kJ 85kJ 不可逆热机 83kJ 17kJ 由于膨胀时摩擦 2kJ Scycle 0 T0 Siso 0 0067 可逆与不可逆讨论 例3 有温差传热的可逆热机 2000K 300K 100kJ 16kJ 84kJ 100kJ 1875K 可逆与不可逆讨论 例3 有温差传热的可逆热机 2000K 300K 100kJ 16kJ 84kJ 100kJ 1875K S T 2000K 300K 1875K Siso 0 0033 Scycle 0 T0 S热源温差 可逆与不可逆讨论 例4 某热机工作于T1 800K和T2 285K两个热源之间 q1 600kJ kg 环境温度为285K 试求 1 热机为卡诺机时 循环的作功量及热效率 2 若高温热源传热存在50K温差 绝热膨胀不可逆性引起熵增0 25kJ kg K 低温热源传热存在15K温差 这时循环作功量 热效率 孤立系熵增和作功能力损失 可逆与不可逆讨论 例4 1 卡诺热机 800K 285K 可逆与不可逆讨论 例4 800K 285K q1 q2 w q1 750K 300K q2 2 可逆与不可逆讨论 例4 2 800K s T 285K 750K 300K s1 800K 285K q1 q2 w q1 600 750K 300K q2 s不可 0 25 可逆与不可逆讨论 例4 某热机工作于T1 800K和T2 285K两个热源之间 q1 600kJ kg 环境温度为285K 试求 1 热机为卡诺机时 循环的作功量及热效率 2 若高温热源传热存在50K温差 绝热膨胀不可逆性引起熵增0 25kJ kg K 低温热源传热存在15K温差 这时循环作功量 热效率 孤立系熵增和作功能力损失 可逆与不可逆讨论 例4 2 800K s T 285K 750K 300K s1 s不可逆 0 25 可逆与不可逆讨论 例4 2 800K s T 285K 750K 300K s1 s不可逆 siso 可逆与不可逆讨论 例4 2 800K s T 285K 750K 300K 可逆与不可逆的深层含义 不可逆 必然有熵产 对应于作功能力损失 第四章习题课 例1 4 7 设有一个能同时产生冷空气和热空气的装置 参数如图所示 判断此装置是否可能 如果不可能 在维持各处原摩尔数和t0不变的情况下 改变哪一个参数就能实现 a 2kmol1atm 25 b 1kmol1atm 1kmol1atm 15 60 c 热二律 例1教材 4 7 a 2kmol1atm 25 b 1kmol1atm 1kmol1atm 15 60 c 不可能 例1教材 4 7 a 2kmol1atm 25 b 1kmol1atm 1kmol1atm 15 60 c 热一律 向环境放热 若吸热 无热源 不可能 Q 例1教材 4 7 a 2kmol1atm 25 b 1kmol1atm 1kmol1atm 15 60 c Q 不可能 注意 热一律与热二律同时满足孤立系选取 例1教材 4 7 例1 4 7 设有一个能同时产生冷空气和热空气的装置 参数如图所示 判断此装置是否可能 如果不可能 在维持各处原摩尔数和t0不变的情况下 改变哪一个参数就能实现 a 2kmol1atm 25 b 1kmol1atm 1kmol1atm 15 60 c pa Ta Tc pc Tb pb 例1教材 4 7 a 2kmolpa b 1kmolpb 1kmolpc c Q Ta Tc Tb 热一律 例1教材 4 7 a 2kmolpa b 1kmolpb 1kmolpc c Q Ta Tc Tb 热二律 例1教材 4 7 1 当TaTbTc不变 真空不易实现 1 当papbpc不变 TbTc不变 Ta 1 026atm 例2 有人声称已设计成功一种热工设备 不消耗外功 可将65 的热水中的20 提高到95 而其余80 的65 的热水则降到环境温度15 分析是否可能 若能实现 则65 热水变成95 水的极限比率为多少 已知水的比热容为4 1868kJ kg K 解 热一律 热平衡 设有1kg65 的热水 0 2kg从65 提高到95 吸热 0 8kg从65 降低到15 放热 如果吸热量 放热量 例2 0 8kg从65 降低到15 放热量 0 2kg从65 提高到95 吸热量 吸热量 放热量 符合热一律 多余热量放给环境 环境吸热量 例2 0 2kg从65 提高到95 0 8kg从65 降低到15 环境吸热 热二律 取孤立系 黑箱方法 例2 热二律 取孤立系 黑箱方法 15 环境吸热 可能 例2 有人声称已设计成功一种热工设备 不消耗外功 可将65 的热水中的20 提高到95 而其余80 的65 的热水则降到环境温度15 分析是否可能 若能实现 则65 热水变成95 水的极限比率为多少 已知水的比热容为4 1868kJ kg K 解 热一律 热平衡 设有1kg65 的热水 mkg从65 提高到95 吸热 1 m kg从65 降低到15 放热 例2 热二律 取孤立系 黑箱方法 15 环境吸热 解得 冷热管 热二律解决的典型问题 2 某循环或过程的最大最小可能性 1 某循环或过程能否实现 可逆时 熵的物理意义 Entropycanbeviewedasameasureofmoleculardisorder ormolecularrandomness Asasystembecomesmoredisordered thepositionsofthemoleculesbecomelesspredictableandtheentropyincrease PhysicalmeaningofEntropy EntropykJ kg K Gas Liquid Solid 熵的统计意义 k 玻尔兹曼常数 宏观态所对应的可能的微观态的数目 维也纳中央墓地上没有墓志铭的玻尔兹曼墓碑 LudwigBoltzmann奥地利 1844 1906统计物理学 热力学概率 当1mol气体 分子数为N 6 02 1023 可能出现的分布为2N种 所有分子全部集中于容器某一边的概率仅为 分子数为4 可能出现的分布为24种 概率上不可能出现 Statisticalthermodynamicpoint k Boltzmannconstant 1 3806 10 23J KW Thermodynamicprobability Theentropyofasystemisrelatedtothetotalnumberofpossiblemicroscopicstatesofthatsystem theentropyofasystemincreaseswheneverthemolecularrandomness probability ofasystemincrease 热力学概率 Moleculesinthegasphasepossessaconsiderableamountofkineticenergy However weknowthatnomatterhowlargetheirkineticenergiesare therewillnotrotateapaddlewheelinsertedintothecontainerandproducework Thisisbecausethegasmolecules andtheenergytheyposses aredisorganized Probablythenumberofmoleculestryingtorotatethewheelinonedirectionatanyinstantisequaltothenumberofmoleculesthataretryingtorotateitintheoppositedirection Therefore wecannotextractanyusefulworkdirectlyfromdisorganizedenergy Beinganorganizedformofenergy workisfreeofdisorderorrandomnessandthusfreeofentropy Thereisnoentropytransferassociatedwithenergytransferaswork wsh Thepaddle wheelworkwillbeconvertedtotheinternalenergyofthegas ariseingastemperature creatingahigherlevelofmoleculardisorderinthecontainer wsh Gas T Onlyaportionofthisenergycanbeconvertedtoworkbyheatengine Therefore energyisdegraded theabilitytodoworkisreduced moleculardisorderisproduced entropyisincrease 作业 4 124 134 14 4 11 EntropyinDailyLife low entropy highlyorganized lives low entropylearning low entropylibrary low entropyarmy frictionintheplace 熵和热力学第二定律所遇到的诘难 吉布斯佯谬 同种气体混合的熵增问题 热寂说 Siso 0 麦克斯韦妖 麦克斯韦妖MaxwellDemon 小精灵 麦克斯韦妖 把守住气体容器内隔板上的一个小门 假设隔板绝热 小门没有摩擦 小精灵可以判断分子运动速度 他只允许左侧运动速度高的分子到右侧 这样无需作功 经过一段时间可达到使左侧温度降低并使右侧温度升高的效果 孤立系统的熵减少了 1929年 匈牙利物理学家西拉德 L Szilard 发现 小妖至少需要一个温度与环境不同的光源照亮分子 才能获得所需的分子速度信息 正由于获取信息时的能量付出 才达到了系统熵减少的效果 4 7Ex及其计算 1956 I RantI 郎特 AvailableEnergy 东南大学夏彦儒教授翻译 如何评价能量价值 Availability Anergy 可用能 可用度 火无 火用 Unavailableenergy 哪个参数才能正确评价能的价值 热量 500K 293K 100kJ 1000K 100kJ 293K 哪个参数才能正确评价能的价值 焓 h1 h2 p1 p2 w1 w2 w1 w2 哪个参数才能正确评价能的价值 内能 u1 u2 w1 w2 w1 w2 三种不同品质的能量 1 可无限转换的能量 如 机械能 电能 水能 风能 理论上可以完全转换为功的能量高级能量 2 不能转换的能量 理论上不能转换为功的能量 如 环境 大气 海洋 3 可有限转换的能量 理论上不能完全转换为功的能量低级能量 如 热能 焓 内能 Ex An Ex An Ex与An Ex的定义 当系统由一任意状态可逆地变化到与给定环境相平衡的状态时 理论上可以无限转换为任何其它能量形式的那部分能量 称为Ex 100 相互转换 功 能量中除了Ex的部分 就是An Ex作功能力 Ex 作功能力 环境一定 能量中最大可能转换为功的部分 500K 100kJ 1000K 100kJ T0 293K T0 293K 热一律和热二律的Ex含义 一切过程 Ex An总量恒定 热一律 热二律 在可逆过程中 Ex保持不变 在不可逆过程中 部分Ex转换为An Ex损失 作功能力损失 能量贬值 任何一孤立系 Ex只能不变或减少 不能增加 孤立系Ex减原理 由An转换为Ex不可能 Degradationofenergy Decreaseofexergyprinciple Theexergyofanisolatedsystemduringaprocessalwaysdecreaseor inthelimitingcaseofareversibleprocess remainsconstant 任何一孤立系 Ex只能不变或减少 不能增加 孤立系Ex减原理 Inotherwords itneverincreaseandexergyisdestroyedduringanactualprocess 热量的Ex与An 1 恒温热源T下的Q ExQ Q中最大可能转换为功的部分 T0 ExQ AnQ 卡诺循环的功 T 热量的Ex与An 2 变温热源下的Q T0 ExQ AnQ 微元卡诺循环的功 热量的Ex与An的说明 1 Q中最大可能转换为功的部分 就是ExQ T0 ExQ AnQ 2 ExQ Q T0 S f Q T T0 Ex损失 3 单热源热机不能作功T T0 ExQ 0 4 Q一定 不同T传热 Ex损失 作功能力损失 冷量的Ex与An T T0的冷量Q2 有没有Ex 卡诺循环的功 Q1 Wmax Q2 冷量的Ex与An的说明 实际上 只要系统状态与环境的状态有差别 就有可能对外作功 就有Ex T ExQ2 Q2 冷量Ex可理解为 T T0 肯定是对其作功才形成的 而这个功 就是Ex 就储存在冷量里了 闭口系统内能的Ex与An 设一闭口系统 1kg 状态为u1 s1 T1 p1 v1 w w w exu 经某可逆过程 与环境达到平衡 状态为u0 s0 T0 p0 v0 过程中放热 对外作功为w 假定通过可逆热机作功w exu w w w 闭口系统内能的Ex与An w w w 热一律 热二律 闭口系统内能的Ex与An w w w 内能ex 有用功 克服环境压力 p0 u1 s1 T1 p1 v1 闭口系统内能的Ex与An的说明 1 闭口系的内能u1 u0 只有一部分是exu内能anu T0 s1 s0 p0 v1 v0 2 当环境p0 T0一定 exu是状态参数 3 环境的内能很大 但内能ex 0 4 闭口系由12的可逆过程 工质作的最大功 闭口系统内能的Ex举例 1kg空气 由p1 50bar t1 17oC 膨胀到p2 40bar t2 17oC 已知p0 1bar t0 17oC 求 该膨胀过程对外界的最大有用功 闭口系统内能的Ex举例 1kg空气 由p1 50bar t1 17oC 膨胀到p2 40bar t2 17oC 已知p0 1bar t0 17oC 求 该膨胀过程对外界的最大有用功 稳定流动工质的焓Ex与An ws ws ws 流量1kg的工质 初态为h1 s1 c1 z1 exh 经稳定可逆流动 与环境达到平衡 状态为h0 s0 c0 z0 过程中放热为 对外作功为ws 假定通过可逆热机作功ws exh ws ws ws 1 稳定流动工质的焓E