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理想晶体 电子处于严格的周期性势场中电子运动状态不变 速度不变 实际晶体 晶格原子振动 杂质 缺陷 周期性势场偏离理想 电子运动状态变化 速度变化 电子势能改变 稳定 非平衡电子分布 使电子分布向恢复平衡发展 恒定外力场 电子定向运动 使电子分布向非平衡发展 3 1周期势场中的电子和能带论 3 1 1能带的形成 原子相互接近形成晶体 电子不再局限在某一个原子电子可以从一个原子转移到另一个原子 电子在整个晶体中共有化运动 不同原子的相似壳层交替 两个原子相距较远 其能级与孤立原子一样 但有2度简并 原子相互接近 每个原子中的电子除受本身原子势场作用外 还受另外原子势场的作用 每个2度简并的能级分裂成2个相距很近的能级 原子间距 r0 晶体中平衡态原子间的距离 分裂的能级数目 达到平衡状态形成晶体 众多的分裂能级形成连续的能带 晶体中原子密度很高1022原子 cm3 r0 晶体中平衡态原子间的距离 能级分裂形成的能带都称为允带允带之间的能态空隙称为禁带 实际晶体的能级分裂情况比较复杂例 硅 Si 晶体能级分裂 a0 硅晶体中平衡态原子间的距离 允带I 导带 禁带 允带II 导带 3 1 2Kronig Penney模型 大量原子周期性排列 原子核 多体多电子问题 薛定谔方程 多体 晶体 困难 电子 多电子 多体多电子问题 单体多电子问题 薛定谔方程 能带理论 单体单电子问题 电子运动速度 离子运动速度 哈特里 福克单电子近似法 其他电子作用按几率分布用一个平均势场表示 离子运动与电子运动不交换能量 假定离子固定在平衡位置上不动 绝热近似 原子核势场 原子实 除价电子外 包括原子核和所以壳层的离子单电子原子例 孤立原子位函数 相邻原子实的交叠位函数 其他电子的排斥作用削弱 原子实的位函数起伏 一个电子实际存在的位函数 V r e2 4 0r 核中质子产生的电势为 电子在该电场中运动的束缚位函数为 定态薛定谔方程 晶体中周期性势场与晶格有相同的周期 单电子在一维周期性势场中的运动满足薛定谔方程 与 为同一能量本征值的波函数 a为晶格常数 n为整数 自由电子波函数为平面波 布洛赫定理 在一维周期性势场中的单电子波函数为一个周期性调幅的平面波 其振幅周期为晶格周期 用布洛赫函数描写状态的电子为布洛赫电子 与 为同一能量本征值的波函数 布洛赫函数 则可以设此波函数的形式为 扩充成三维 u x 是一个周期函数 自由电子的动量 hk 2 布洛赫函数 布洛赫函数 周期性函数 晶格矢量 布洛赫电子的hk 2 并不具备确定的动量 不具备严格意义下的动量含义 但它具有动量的性质 称为准动量 区 区 连续边界条件 x a b 根据连续边界条件 可以获得以A B C D为未知数的四个线性齐次方程 线性齐次方程组的非零解的条件时系数行列式为0 电子束缚在晶体内 0 用数值解法或者图解法可以确定k E V0的关系 假定势垒很窄但很高 而 为有限值 本征方程 求出总能量E 本征方程为简化情况下 薛定谔方程有非零解的条件 布洛赫函数 求出 3 1 3k空间图 简约布里渊区 每隔1 a的k表示的是同一个电子态 E k k的对应意义 一个k值与一个能级 又称能量状态 相对应 每个布里渊区有N N 晶体的固体物理学原胞数 个k状态 故每个能带中有N个能级 每个能级最多可容纳自旋相反的两个电子 故每个能带中最多可容纳2N个电子 自由电子的能带图本征方程 自由粒子 无势场 连续抛物线 3 1 4能带论的其他模型 1 自由电子模型 晶体势场很弱 电子的行为很象自由电子 以势场平均值求解薛定谔方程 实际势场可以分解 零级近似 微扰法求解薛定谔方程 修正和 自由电子模型 电子能量与波矢的关系图 色散关系 与k p模型类似色散曲线更接近自由电子的抛物线关系 在 附近有微小扰动 E k 是偶函数适用于金属价电子的粗略近似 2 紧束缚模型 晶体中原子间的距离较近 以孤立原子的能量作为零级近似 原子间的相互作用很小 每个原子对其他电子有较强的束缚作用 简并能级 只对能级进行微扰 能带 紧束缚模型 适用于导电性能较差的晶体 对狭窄内壳层能带的粗略近似 3 2固体的导电性 有效质量和空穴 3 2 1能带和键的模型 硅共价键例 T 0K 价带4N个能太填满导带为空带 共价键图为 T 0K 热能使电子能量增加 电子从价带跃迁到导带 价带和导带都是非满带 共价键图为 温度继续升高 价带电子不断跃迁到导带 价带电子不断增加空态 无外力时 价带空态和导带电子在k空间的分布是对称的 3 2 2晶体中电子运动的速度和加速度 1 速度 自由电子 只有动能 没有势能 自由电子的德布罗意平面波 2 加速度 在一维空间分析 加速度 在空间分析 能量增量 外力作功 3 2 3有效质量 有效质量 电子与波失的关系 二阶导数 决定有效质量的大小和正负 有效质量的物理意义 电子有效质量 电子的惯性质量m0 外力F 晶体势场Fc 外力F可使电子加速 但与自由电子不同 晶体势场Fc比外力F大的多 并且反向 外力F不足以使电子加速 半导体内部势场 外电场的共同作用 概括了半导体内部势场的作用 3 2 4满带 部分填充的能带和空穴 1 满带 部分填充导带 无电场时电子在状态中的分布 画线表示 a 满带 b 不满的带 有电场时电子在状态中的分布 画线表示 a 满带 b 不满的带 2 电子能态的变化与导电性a 无外场 E是k的偶函数 一维 v是k的奇函数 K与 k两个状态的电子对电流的贡献互相抵消 晶体总电流 0 所有正负k状态大的电子对 b 外电场对电子状态的影响 K空间电子能态变化速度 外电场 满带电子能态 各电子的能量E和速度v变化 但E k 与v k 的分布不变 正负速度的电子的作用全部抵消 总电流为0 不导电 部分填充的电子能态 各电子的能量E和速度v变化 但E k 与v k 的分布不对称 正负速度的电子的作用部分抵消 总电流不为0 导电 外电场E 外电场E 满带晶体不导电部分填充能带晶体导电 1 满带中的电子不导电即是说 k态和 k态的电子电流互相抵消所以 满带中的电子不导电 2 而对部分填充的能带 将产生宏观电流 3 空穴 空穴 将价带电子的导电作用等效为带正电荷的准粒子的导电作用 空穴的主要特征 A 荷正电 q B 空穴浓度表示为p 电子浓度表示为n C EP EnD mP mn T 0 无激发场 价带为满带 导带为空带 不导电 总电流密度为0 T大于0 热或其它激发 价带顶附近一些电子进入导带 价带顶附近出现一些空的状态 总电流密度不为0 空穴在半导体内的运动方式 因此 在半导体中存在两种载流子 1 电子 2 空穴 而在本征半导体中 n p 如左下图所示 空穴与导电电子 3 2 5金属 绝缘体和半导体 各种晶体都有各自的能带能带结构主要决定固体的电 磁 光等特性价电子是构成化学键的电子价电子决定导电特性价电子形成的能带为价带 固体 导电性能 导体 非导体 金属 半导体 半金属 绝缘体 绝缘体 导带为空 不导电价带为满带 不导电禁带宽度很大 约为6ev例如 金刚石禁带宽度5 6ev 电导率很小 半导体 导带为部分填充能带 导电价为部分填充能带 导电禁带宽度比绝缘体小很多 约为1ev 例如Si的禁带宽度1 12ev 电导率比绝缘体大的多T 0K 导带为空带 不导电T 0K 导带为满带 不导电 半金属 导带为部分填充能带 导电价为部分填充能带 导电导带与价带互相交叠电导率比半导体大的多 金属 导带为部分填充能带 导电电导率比半导体大的多 导体 绝缘体和半导体的能带模型 3 2 5能带一维概念的三维扩展 实际的晶体是三维的 不同方向有不同的原子间距 不同的位函数 不同的k空间 不同方向有不同的E k 函数 GaAs能带结构 Si能带结构 k表示 111 晶向 k表示 100 晶向GaAs导带底曲率比Si的大 GaAs导带电子有效质量比Si的小 GaAs导带底与价带顶具有相同的k值 直接带隙半导体 能带跃迁不改变电子的能量 较适合于光学材料 Si导带在 100 方向上价带顶k 0 间接带隙半导体 禁带宽度仍然为导带底与价带顶之差 能带跃迁改变电子的动量和能量 满足能量守恒与动量守恒 Ge也是间接带隙 导带底在 111 方向 GaAs的能带结构的主要特征 2 Eg 300K 1 428eVEg 0K 1 522eV 3 直接能隙结构 3 3半导体的载流子 载流子 载运电流的粒子 金属 自由电子 半导体 导带电子 价带空穴 3 3 1态密度函数 E k 曲线在导带底与价带顶接近自由电子的抛物线关系 近似模型 三维无限深势阱中的自由电子 态密度函数 单位体积 单位能量允许电子占据的量子态数目 假设在能带中能量E与E dE之间的能量间隔dE内有量子态dZ个 则定义状态密度g E 为 金属 半导体导带中允许电子相对运动 但被限制在晶体中 晶体 边长为a的立方体 势阱 p17页一维的例子 在k空间 两个量子态的间距为 a 考虑到泡利不相容原理 一个自旋量子态的体积为0 5 a 3 二维k空间阵列 k空间第一1 8球体 考虑k空间第一1 8球体 球壳体积为 k空间的量子态密度 态密度函数g E 对于半导体 导带底 价带顶 导带底 禁带中 价带顶 由此可知 状态密度gC E 和gV E 与能量E有抛物线关系 还与有效质量有关 有效质量大的能带中的状态密度大 3 3 2费米分布函数与费米能级 不发生相互作用的粒子 在量子态中的统计规律 Maxwell Boltzmann几率函数粒子可区分 每个量子态的粒子数不限容器中的低压气体分子 Bose Einstein几率函数粒子不可区分 每个量子态的粒子数不限黑体辐射 Fermi Dirac 费米 狄拉克 几率函数粒子不可区分 每个量子态只允许占据一个电子晶体中的电子 Fermi Dirac 费米 狄拉克 几率函数 为波尔兹曼常数 且 费米分布函数实际上就是能量为E的一个独立的电子态被一个电子占据的几率下图为不同温度下费米几率函数 费米能级EF的意义费米能级EF 描述电子统计分布的物理量 量纲为eV T 0K E EF f E 0 完全没有电子E EF f E 1 完全电子占据 T 0KE EF f E 1 2E EF f E 1 2 EF kBTF TF为费米温度 费米能级EF的意义EF的位置比较直观地反映了电子占据电子态的情况 即标志了电子填充能级的水平 EF越高 说明有较多的能量较高的电子态上有电子占据 不同温度下的量子态占据情况 对于本征半导体 EF位于禁带中部 Eg 1 6 1 7ev半导体的费米温度TF 104 105K室温 T 300K 则 价带顶 价带主要由电子填充 导带电子很少 导带底 和 为粒子占据能态的几率 为能态空占的几率 以为EF对称 对于本征半导体 费米分布函数 玻尔兹曼分布函数 波尔兹曼 Boltzmann 分布函数 空穴的费米分布函数 3 3 2半导体中的载流子1 本征半导体 导带中电子和价带中空穴浓度 在一定温度T下 产生过程与复合过程之间处于动态的平衡 这种状态就叫热平衡状态 处于热平衡状态的载流子n0和p0称为热平衡载流子 它们保持着一定的数值 本征激发当温度一定时 价带电子受到激发而成为导带电子的过程本征激发 激发前 激发后 非掺杂的半导体 本征半导体 T 0K T 0K 价带为满带 导带为空带 价带和导带都不导电 热激发 本征激发 价带电子进入导带 价带空穴 导带电子 价带和导带为部分填充能带 价带和导带导电 半导体中电子和空穴的有效质量 EC k 电子主要在导带底 抛物线近似 Ev k 空穴进入价带顶 抛物线近似 故价带电子有效质量为正而导带电子有效质量是负的 导带电子统计分布 玻尔兹曼近似 单位体积电子数 电子浓度 金属自由电子 类比 半导体单位体积能态密度 导带电子浓度 导带有效态密度 价带空穴统计分布 玻尔兹曼近似 价带空穴能态密度 价带空穴浓度 价带有效态密度 本征半导体热激发 使价带电子进入导带 导带电子完全由价带提供 禁带中心位置 T 0K 本征半导体的费米能级在禁带中央 本征半导体的平衡载流子浓度 T 0K 本征半导体的平衡载流子浓度与温度 禁带宽度有关 而与费米能级无关 1 杂质半导体 本征半导体 提供导带电子施主杂质 提供价带电子受主杂质 N型半导体 P型半导体 浅能级杂质 浅能级 施主杂质的能级离导带底 价带顶很近浅能级施主原子很容易电离 施主离子很难俘获电子浅能级受主原子很容易电离 受主离子很难俘获空穴 深能级杂质 深能级施主 受主杂质的能级离导带底 价带顶很远深能级杂质很难电离 很难为导带或者价带提供载流子 杂质的电离能 N半导体 T 0K 施主杂质原子电离成 离子 大量提供导带电子 少量俘获电子 总效应 大量提供导带电子 P半导体 T 0K 受主杂质原子电离成 离子 大量提供价带空穴 少量俘获电子 总效应 大量提供价带空穴 施主原子密度ND 占据施主态电子浓度nd 为离化离子浓度 g为简并度 一般取g 2 受主原子密度NA 受主态空穴浓度pa 为离化离子浓度 g为简并度 一般取g 2 完全离化 T 0K 补偿半导体 既掺施主杂质 也掺受主杂质 ND NA为n型半导体NA ND为p型半导体 热平衡时 半导体晶体为电中性 完全离化 本征载流子浓度 掺杂半导体载流子浓度随温度变化特性低温弱电离 N型半导体 载流子浓度 费米能级 EF在导带底与施主杂质能级之间T 0K EF在导带底与施主杂质能级中部T 0K 施主杂质浓度增加时 EF向导带底方向移动 低温弱电离 p型半导体 载流子浓度 费米能级 EFp在价带顶与受主杂质能级之间T 0K EFp在价带顶与受主杂质能级中部T 0K 受主杂质浓度增加时 EFp向价带顶方向移动 强电离 载流子浓度 费米能级 n型半导体p型半导体 高温本征区 p型半导体和n型半导体都具有本征半导体的特性 载流子浓度 费米能级 n半导体载流子浓度 低温弱电离 强电离 高温本征区 低温弱电离 仅施主 杂质 上的部分有可能进导带 即杂质能级代替本征半导体的价带 kBT EC ED 强电离 施主杂质能级上的电子全到了导带 价带电子很难跃迁到导带 导带浓度仅与杂质浓度有关 受温度影响小 Eg kBT EC ED 高温本征区 价带跃迁到导带的电子已经很多 远多于杂质来的电子 与本征半导体相似 3 3 4半导体的连续性方程 均匀掺杂半导体在热平衡下 单位时间 单位体积电子空穴对产生数 复合数 载流子浓度不变载流子浓度均匀 电中性 包括杂质离子 外界 光或电 作用 载流子浓度与平衡值有偏离 产生 非平衡多数载流子 多子 非平衡少数载流子 少子 N型半导体光照后增加载流子 非平衡少子浓度 少子 空穴 总浓度 少子扩散扩散流密度 单位时间 通过单位面积的粒子数扩散定律 由于浓度不均匀而导致载流子 电子或空穴 从高浓度处向低浓度处逐渐运动的过程叫扩散 空穴扩散流密度 Sp空穴扩散系数 Dp 单位时间 单位体积内积累在x处的空穴数 少子复合单位时间 单位体积内在x处复合的空穴数 非平衡少子寿命 单位时间 单位体积内空穴数随时间的变化率 在恒定光照下达到稳定 扩散和复合动态平衡 样品足够厚时 扩散长度表示非平衡空穴浓度从初始浓度下降到e的倒数倍时的距离 电子的扩散定律与稳态扩散方程 外加电场如果有外加电场 则外加电场会产生漂移电流外电场E使少子 空穴 产生漂移运动 空穴的漂移电流密度为 空穴迁移率 扩散电流与漂移电流 连续性方程 其他因素导致单位时间 单位体积内积累的空穴数 扩散项 漂移扩散项 漂移项 复合项 其它 3 4金属中的自由电子 3 4 1自由气能量状态与费米面 单位体积中金属的能态密度 单位体积中的电子数 电子浓度 当T 0K时 费米能级 费米温度 例如Na的费米能级 费米温度 一般情况 温度升高对电子分布影响很小在费米能级EF附近 温度上升对电子分布的影响较大 E EF的等能面为费米面自由电子的费米面 理想时为球面实际的费米面 与球面由较大的区别 T 0KE EF 完全没有电子E0KEF kBT E EF的电子跃迁到EF E EF kBT的能态上 电子的费米面对金属的物理特性有较大的影响 3 4 2电阻率和温度的关系 漂移运动导致载流子分布偏离均匀 外电场力 稳恒状态 力平衡 金属 外电场 杂质 缺陷 晶格振动 载流子碰撞 散射 导致载流子分布恢复均匀 平均碰撞时间 阻力 电导率 迁移率 在费米面附近的电子对电导的贡献 总自由电荷 荷质比 费米面附近的电子手晶格散射的弛豫时间 迁移率 半导体 n型半导体 p型半导体 晶格振动 T 晶格振动散射 对载流子扩散加强 主导高温区 电离杂质散射 T 载流子速度 电离杂质对载流子散射 主导低温区 迁移率 低温 T 迁移率由 主导 迁移率 中温 T 迁移率由 主导 迁移率 高温 T 迁移率由 主导 迁移率 载流子浓度n或者p 低温 T 低温本征激发很小 主要由杂质电离增加载流子浓度 中温 T 中温本征激发增加 杂质电离恒定 平稳增加载流子浓度 高温 T 高温本征激发大幅度增加 杂质电离恒定 大幅度增加载流子浓度 半导体电阻率与载流子浓度和迁移率成反比 载流子浓度 迁移率 低温 T 电阻率 载流子浓度 迁移率 中温 T 电阻率 载流子浓度 迁移率 高温 T 电阻率 3 5半导体材料 半导体材料元素半导体 Si Ge Se Te 化合物半导体 晶态 非晶态无机 有机化合物 氧化物3 5 1 族化合物半导体 族化合物半导体的化学键 共价键和极性键构成的混合键 族化合物半导体由9中组成 GeAs 砷化镓 单晶材料 闪锌矿晶体结构 第二代半导体材料 继Si后发展很快 应用最广的半导体材料 直接带隙 光电子器件 光电存储材料 InP 磷化铟 单晶材料 在某些材料上比GeAs 砷化镓 更加优异发展的趋势为 Si GeAs InP 族化合物半导体 合金半导体 例如 GePxAs1 x 三元素 0 x 1 AlxGeP1 xAsySb1 y四元素 0 x 1 0 y 1 黑点处 二元化合物半导体黑但间连线上的点 三元合金半导体连线保卫的面上的点 四元和经半导体横坐标 晶格常数纵坐标 禁带宽度 波长 化合物半导体需要与衬底晶格常数匹配 3 5 2 族化合物半导体 族半导体 Zn Cd Hg 族半导体 S Se Te 族化合物半导体的化学键 离子键 自补偿 作用自补偿 掺受主杂质的半导体材料体内 由于热缺陷会出现负空位 此负离子起施主作用 补偿了受主 反之亦然 有些 族化合物半导体只呈现p型或者n型 称为单极性半导体 例如ZnTe CdSe CdS 窄禁带宽度半导体 用于远红外探测器 波长40 m或以上 族三元化合物半导体 CdHgTe 族化合物半导体 PbSnTe 3 5 3非晶态半导体 非晶态半导体短程有序 掺入无穷多杂质和缺陷 引入杂质能带 1 非晶Si Si 半导体 太阳电池 场效应管 驱动液晶显示 逻辑电路和图像传感器 2 硫属玻璃半导体 奥氏 Ovshinsky 效应 奥氏阈值开关 奥氏记忆开关 3 氧化物玻璃体 ITO 3 5 4有机半导体有机半导体 键 两个 键 共轭双键 键电子在整个分子中运动 有机化合物半导体的种类 分子晶体 络合物合电荷转移络合物 长键或聚合物 有机染料和一些生物学分子晶体例如 四氰基二甲苯 n型半导体电荷转移络合物 导电塑料 聚合物 3 6几种固态电子的体效应固态电子效应 电 磁 声 光 热 力 耿氏效应磁电效应热电效应压电效应声电效应磁光效应光磁电效应热磁电效应光磁热效应 3 6 1磁电效应 霍尔 Hall 效应霍尔 Hall 效应霍尔效应的本质 固体材料中的载流子在外加磁场中运动时 因为受到洛仑兹力的作用而使轨迹发生偏移 并在材料两侧产生电荷积累 形成垂直于电流方向的电场 最终使载流子受到的洛仑兹力与电场斥力相平衡 从而在两侧建立起一个稳定的电势差即霍尔电压 正交电场和电流强度与磁场强度的乘积之比就是霍尔系数 平行电场和电流强度之比就是电阻率 大量的研究揭示 参加材料导电过程的不仅有带负电的电子 还有带正电的空穴 达到平衡使时有电场力与磁场洛伦兹力平衡 霍尔迁移率 对n型半导体 霍尔电压 霍尔系数 式中RH为霍尔系数 其定义为单位电流密度和单位磁感应强度所产生的霍尔电场 它与载流子浓度n和载流子电量e的关系 前述 对n型半导体有 载流子速度的统计分布 玻尔兹曼Boltzmann方程 n为常规电子迁移率垂直磁场使载流子漂移运动发生转移 电流同合成电场的夹角称为霍尔角 在弱磁场情况下 偏转比较小 霍尔角也很小 对于p型半导体 对于n型半导体 应用根据霍尔效应 人们用半导体材料制成霍尔元件 它具有对磁场敏感 结构简单 体积小 输出电压变化大和使用寿命长等优点 因此 在检测 自动化 信息处理等领域得到广泛的应用 确定半导体得导电类型n型半导体 RH0 确定载流子浓度p或者n 测定霍尔系数RH 确定半导体得禁带宽度结合电导率得测量 可得到多数载流子的迁移率测量磁场 迁移率较大的半导体高斯计磁阻效应 磁场较强时 载流子偏转较大 沿外电场方向电流密度减小 即由于磁场的存在 使半导体的电阻较大在现代汽车上广泛应用的霍尔器件有 在分电器上作信号传感器 ABS系统中的速度传感器 汽车速度表和里程表 液体物理量检测器 各种用电负载的电流检测及工作状态诊断 发动机转速及曲轴角度传感器 3 6 2热电效应 热能与电能相互转化 热电效应 a 赛贝克效应氏档两个不同的导体A合B在连接处有不同的温度时产生温差电动势VAB的效应 赛贝克系数 b 珀儿贴效应是电流IAB通过连接着的两个不同导体A和B时在接头处产生吸收热量Q 放出热量 的效应 珀儿贴系数 c 汤姆逊效应是电流I流经有温度梯度的均匀导体时 除电阻产生的焦耳热外附加吸收或者放热的效应 汤姆逊系数 热电效应的赛贝克系数 珀儿贴系数和汤姆逊系数三个系数之间的关系 3 6 2耿氏效应 耿氏效应 n型砷化镓两端电极上加以电压 当电压高到某一值时 半导体电流便以很高频率振荡 这个效应称为耿氏效应 耿氏效应与半导体的能带结构有关 砷化镓导带最低能谷1位于布里渊区中心 在布里渊区边界L处还有一个能谷2 它比能谷1高出0 29ev 当温度不太高 电场不太强时 导带电子大部分位于能谷1 能谷1曲率大 电子有效质量小 能谷2曲率小 电子有效质量大 因能谷2有效质量大 故能谷2的电子迁移率比能谷1的电子迁移率小 故当电场很弱时 电子位于能谷1 当电场很 强时 电子从电场获得较大能量由能谷1跃迁到能谷2 在速场特性上表现为不同的变化速率 在迁移率由变化到的过程中经过一个负阻区 在负阻区 迁移率为负值 这一特性也称为负阻效应 其意义是随着电场强度增大而电流密度减小 欧姆 Ohme 定律 电场强度E增加 电流密度J线性增加 n型GaAs 平均漂移速度vd并非一直随电场强度上升而上升 而是有一个饱和值 电场强度3000V cm时 达到最大值 电场强度E 3000V cm时 平均漂移速度vd随电场强度上升而下降 载流子迁移率 随电场强度上升而下降 电流密度J不但不是线性增加 反而下降 微分负阻区 A 耿氏效应区 n型GaA