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文档简介
1 单层分布线圈组产生的磁动势 第三节三相双层分布短距绕组的磁动势 分析过程 一个线圈组由q个线圈串联而成 各线圈的匝数相等 其中通过的电流相等 如图所示 3个线圈串联成为线圈组 由于相邻的线圈在空间位置上相隔一个槽距角 电角度 因而每个线圈产生的矩形波磁动势也相互移过一个 电角度 将这3个线圈的磁动势相加 就得到如图所示的阶梯形波 由于矩形波可利用傅立叶级数分解为基波和一系列奇次谐波 其中基波之间在空间上的位移角也是 电角度 如图所示 把q个线圈的基波磁动势逐点相加 就可求得基波合成磁动势的最大幅值Fq1 因为基波磁动势在空间按正弦规律分布 所以可以用空间矢量相加来代替波形图中磁动势的逐点相加 如下图所示 将这q个空间矢量相加 就可以得到一个线圈组的基波磁动势的幅值为 基波磁动势的分布因数 同理可推出线圈组磁动势的高次谐波幅值为 现以图所示的双层绕组为例来予以说明 双层绕组的实际联接 2 双层短距线圈的磁动势 等效的双层整距绕组 这两个线圈组都是单层整距绕组 它们在空间相差的电角度正好等于线圈节距比整距缩短的电角度 上下层基波磁势及其合成 用矢量求基波合成磁势 所以 短距线圈的线圈组基波合成磁动势的幅值为 基波磁动势的节距因数 同理可推出线圈组磁动势的高次谐波幅值为 磁动势表达式 三相合成磁动势f f1 f3 f5
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