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本科论文模板范文本科论文模板范文 本科论文模板学号宾主液晶全光系调焦透镜的原理研究学院名称浙 江工业大学专业名称计算机科学与技术年级班别 级 班姓名奚嗣 指导教师吕慧强xx年11月1 本科毕业论文宾主液晶全光系调焦透 镜的原理研究摘要本论文首先介绍了液晶相物质的基础知识 包括液 晶的形成 分类以及指向矢 然后对液晶的光学性质进行了详细的介绍 包括它的双折射 各向 异性 偏振现象 宾主效应以及热光学效应 尤其是对本文中所要 用到的向列相液晶的性质进行了重点介绍 然后参照有关文献 对宾主液晶全光系调焦透镜的原理进行了研究 这种液晶透镜装置 可以在不加外电场的情况下 用一个He Ne激光光源 波长为633nm 作探测光 一个倍频ND YAG激光光源 波长是532nm 作抽运光 利用温度对掺杂液晶的折射率的影响 通过改变透镜的参数以及抽 运光的强度 引起液晶盒对光的吸收率的变化 使温度发生变化导 致折射率产生变化 从而来实现焦距的连续调节 目前已被广泛地使用于电子表 电子计算器和计算机显示屏幕上 液晶逐渐成为显示工业上不可或缺的重要材料 近十多年液晶科学获得了许多重要的发展 研究领域遍及物理 化 学 电子学 生物科学等各个领域 近年来 液晶已被用于制作平板可调焦透镜 据美国 Photonics Spectra 杂志报道 美国中佛罗里达的研究人员制出了一种焦距可 以从无穷大连续调节到0 6m的液晶平板透镜 3 由于液晶的折射率受电压的大小的影响 4 5 这种透镜是通过施 加电压 调节液晶内部的折射率分布 实现焦距的调节 本文中的液晶透镜 是在没有加电场的情况下 利用向列相液晶的 热光学效应 通过改变透镜参数 调节其内部温度 影响折射率变 化 来实现焦距的调节 本文第一部分对液晶的基础知识进行了介绍 包括液晶的形成 分 类以及其指向矢 第二部分是对液晶的光学性质的介绍 尤其是对本文中所用到的向 列相液晶进行了重点介绍 第三部分对用主客液晶制成的全光系调焦器的原理进行了研究 是 本文的重点部分 文章在最后对本文所做的研究进行了综述 1 本科毕业论文1液晶基础知识1 1液晶的形成液晶是某些物质从 固态向液态转化时形成的一种具有特殊性质的中间态或者称为过渡 形态 过渡态的形成与分子结构有着内在的联系 因此这类物质的分子结 构是液晶能否形成的主要原因 当其晶体加热到温度T1时 熔解成粘稠状而稍微有些混浊的液体 但当继续加热到温度T2时 则变为透明的液体 用偏光显微镜观察这类样品时 则发现在T1和T2温度之间所形成的 混浊液体具有明显的纹理 表明它为光学各向异性 在温度为T2时所形成透明液体在偏光显微镜正交棱镜下则出现暗视 野 表明为光学各向同性 这类有机物晶体 如胆甾相 熔化时 并不是从固态直接变为各向同 性液体 而是经过一系列的中间相 mesophase 处在中间相状态的 物质 一方面具有像液体一样的流动性 一方面又具有各向异性的 晶体所特有的双折射性 人们称T1和T2温度之间所形成的显示光学 各向异性的物质态为液晶 液晶区别于晶体和液体的分子排布如图1 1所示 图1 1液晶区别于晶体与液体的分子排列晶体 Crystal 分子的位置 和分子轴的方向在三维空间呈非常规则的排列状态 所以晶体是各 向异性的 液体 Liquid 分子的位置与指向完全混乱 因此液体呈各向同性 液晶 Liquid Crystal 分子排列具有与长轴大致指向同一方向的倾向 这个方向 称为指向矢 Director n 同样液晶的分子结构也决定着液晶的相结构和物理化学性质 一般说来 化合物呈现液晶相必须满足下面的条件 1 适当的长宽比例 一般说来 分子的长宽比L D 其中L表示分 子的长度 D表2 本科毕业论文示分子的宽度 大于4 6 2 液晶分子的长轴不易弯曲 有一定的刚性 棒状分子结构或平面分子结构 这样的分子结构具有刚性的双键或三 键 易形成共轭体系 使整个分子键不易弯曲 具有刚性的分子结构 7 3 分子的末端含有极性或可极化的基团 分子有一定的极性 极性基团与易极化的原子团影响分子之间的相互作用 从而影响相 变温度 通过诱导力 色散力的作用 使分子保持取向有序 在液 晶态下具有维持分子的某种有序排列所必需的凝聚力 8 一般说来 构成液晶相的三个基本要求 对于形成液晶态的重要性 是不相同的 其中最重要的是刚性结构的苯环或其他环状基团 因此将其称为介 晶基团 1 2液晶的分类液晶可按不同的方式分类 9 从成份和出现中介相的物理条件来看 液晶大体可分为热致液晶和 溶致液晶两大类 热致液晶是指单成份的纯化合物或均匀混合物 它在温度变化下会 出现液晶相 溶致液晶是两种或两种以上组分形成的液晶 其中一种是水或其它 极性溶剂 它在一定浓度溶液中会出现液晶相 生物膜的主要成分是类脂化合物和水 具有溶致液晶的特性 聚合物液晶是具有复杂结构的大分子系统 有些聚合物液晶具有热致液晶的特征 另外一些又具有溶致液晶的 特征 由于聚合物液晶分子结构复杂 并且不同于低分子量分子 因此目 前把聚合物液晶也常单独加以考虑 液晶相是各相异性的液相 10 构成各向异性液体的分子显然必须是各向异性的 在各向同性液体 中分子没有固定的相对位置 虽然在一个很小的区域内由于相互作 用力 分子之间的相对位置可能有一定的规则性 我们称这种情形为没有长程位置有序 但是可能有短程位置有序 在各向异性的液晶相中 液晶分子不但存在位置有序无序问题 同 时还存在分子取向有序无序问题 如果从分子排列的有序性来区分液晶相 特别是对于热致液晶 它 可以分为三大类丝状液晶 丝状相 螺旋状液晶 螺旋状相 和 层状液晶 层状相 丝状液晶 N相液晶 化学家称之为向列相 Nematic 液晶 丝状相 的特征是分子虽然没有固定的位置 但是分子的排列取向基本上取 同一方向 也就是说丝状液晶虽然位置无序 但是具有长程取向有序 图1 2就是丝状液晶中分子排列示意图 3 本科毕业论文图1 2丝状液晶中分子排列示意图向列相液晶由 长径比很大的棒状分子组成 分子不排列成层 只在长轴方向上保 持相互平行或近于平行 热扰动引起 分子质心没有长程有序性 分子间短程作用微弱 属Vander Waals引力 分子长轴互相平行的自发取向过程使液晶表现出高度的双折射性 即n n 且折射率差 n总是大于零 n n n 0 向列相液晶又分为经典向列相和群聚向列相 11 12 螺旋状液晶 Ch相液晶 化学家称之为胆甾相 Cholesteric 液晶 因为许多胆甾醇的衍生物都是螺旋状液晶 螺旋状液晶同丝状液晶的差别在于分子的排列取向沿一条轴向螺旋 式地变换方向 在轴上排列取向相差2 的邻近两点间距离称为螺距 螺旋状液晶分子排列示意图见图1 3 另外 在丝状液晶中添加少量手征性分子 左右不对称具有旋光性 的分子 也可以形成螺旋状液晶 这种材料常被称为 扭曲丝状液晶 图1 3螺旋状液晶分子排列示意图层状液晶 S相液晶 化学家称之 为近晶相 Smectic 液晶 这类液晶的特点是分子趋向于沿同一方向排列 但是又分裂隔离成 一个一个的分子层 层状液晶在它的发展史上一直是用它们在偏光显微镜下所呈现的结 构以及它和已知层状液晶的可混性来分类的 按照4 本科毕业论文这种编年体的分类 目前最少已经有了11种 层状液晶 分别命名为SmA SmB SmC SmK 由于层状液晶具有层状结构 因此分子除具有长程取向有序外还有 一定程度的位置有序 也就是说分子只能处于各个分子层当中而不能处于分子层与分子层 之间 图1 4给出了层状A相和层状C相中的分子排列示意图 在一些层状液晶中 还可能有长程键取向有序 所谓长程键取向有序状态是指晶体空间结构失去了平移有序 但是 保持着由分子相互作用着由分子相互作用引起的取向各向异性的状 态 图1 4层状A相和层状C相中的分子排列示意图1 3液晶的指向矢 抛开液晶分子结构问题 从宏观角度描述液晶中分子取向的物理量 是指向矢 用n标记 指向矢是描述液晶中某一位置附近一个很小区域内所含大量分子的 平均取向的单位矢量 13 在没有外力作用下 理想液晶中各处的指向矢是相同的 N相和一些S相 或者沿一条轴的方向作螺旋式的变化 Ch相 当然实际的液晶不可能这样完善 它总是形成一些满足理想液晶条件的小畴区 相邻两畴区中的指向矢有突然的变化 从而在两畴的交界处出现向 错 在对液晶体系进行研究时 我们常常把液晶分子抽象为指向矢 14 液晶层内某一点的液晶分子指向矢的方向可以近似地认为是该点液 晶分子长轴的方向 而研究发现液晶分子长轴的方向 指向矢的方向 正是该点光轴的方向 液晶最突出的特性之一就是可以通过外加电场 或磁场来控制指向矢的方向 也就是说可以通过外加电场或磁场来控 制液晶层内光轴的分布 从而控制穿过液晶层的偏振光的状态 在这 篇文章里 由于没有外场的影响 液晶分子的指向矢是不变的 5 本科毕业论文2液晶的光学性质液晶作为一种凝聚态物质 它 的特性与结构介于固态和各向同性的液体之间 是有序性的流体 从宏观物理性质看 它既具有液体的流动性 粘滞性 又具有晶体 的各向异性 能像晶体一样产生双折射 布拉格反射 衍射及旋光 效应 也能在外场的作用下产生热光 电光和磁光效应等特殊的光 学特性 2 1液晶的双折射当自然光射在各向异性介质上时 除了反射光线外 一般地还存在两条折射光线 这种现象称为双折射 15 实验中发现 1 有一条折射光线始终在入射面内 且满足折射定律 这条光线称为寻常光 简称o光 另一条光线 除了入射面与主截面 相重合的情况外 不位于入射面内 不满足折射定律 这条光线称 为非寻常光 简称e光 2 o光电矢量E的振动方向垂直与o光的主平面 e光的电矢量E的 振动方向在e光的主平面内 当入射面和晶体的主截面相重合时 e光的主平面与o光的主平面相 重合 o光和e光的电矢量E的振动方向互相垂直 3 只有一个光轴的晶体叫单轴晶体 对单轴晶体而言 e光的折射率随光的传播方向与光轴间的夹角改变 传播方向与光轴方向重合时 e光的折射率和o光的折射率同为no 传播方向与光轴方向垂直时 e光的折射率为ne ne和no称为单轴晶体的主折射率 通常以 n ne no表征晶体的双折射 若 n为正 这类晶体称为正单轴晶体 若 n为负 这类晶体称为负单轴晶体 液晶是非线性的光学材料 具有各向异性 所以光在液晶中传播时 会发生双折射 由于单轴晶体有两个不同的主折射率 产生两个折射率是由液晶的 各向异性的特点造成的 它的实质表示是液晶分子中介电常数和折 射率的各向异性 用 和 分别表示沿液晶分子长轴方向和垂直长轴方向的介电常数 称 的液晶为正性液晶或P型液晶 而 的液晶为负性液晶或N型液晶 多数液晶只有一个光轴 当光线在液晶中沿光轴方向传播时不发生 双折射 对于向列相液晶来说 其分子的长轴方向就是光轴方向 用指向矢n 描述时 n ne n no n n n ne no 故向列相液晶几乎都为单轴正晶体 即ne no 一般向列相液晶的 n ne no在0 1 0 3之间 且随温度和材料的不同而不6 本科毕业论文同 对液晶来说 双折射比较明显 胆甾相液晶的光轴垂直于层面而平 行于螺旋轴 且为单轴负晶体 当自然光沿螺旋轴入射于胆甾相液晶 将分解为两束圆偏振光 其 中旋转方向和螺旋方向相同的一束发生全反射 另一束透射 液晶材料的折射率通常是随着温度的变化而变化的 不同的分子结构对双折射的影响很小 而温度对双折射的影响很大 向列型液晶的折射率的各向异性随温度升高而降低 16 17 2 2液晶的介电各向异性液晶介电各向异性是决定液晶分子在电场中 行为的重要参数 18 将一个电荷分布均匀而对称的分子置于外电场中 外电场使电荷分 布变形 导致在平行于外电场方向产生诱导偶极矩P E 2 1 为分子的极化率 当E较小 分子象一个球时 是一个常数 且与外场频率的关系较弱 当分子的电荷分布不对称 且具有永久偶极矩时 外场将改变分子 的取向 使得永久偶极矩平行外场方向排列 同时外场可能改变电子云的分布 产生诱导电偶极矩 但改变永久偶极矩取向的效应占主导地位 介电特性与外场频率有较大的关系 特别是在弛豫频率附近 无论分子有无永久偶极矩 外场都将使分子产生平行于外场方向的 电偶极矩或分量 电偶极矩的总和使多分子组成的物质具有一个总的极化强度 因而 决定了物质的介电特性 液晶分子除了分子本身具有长棒状结构之外 分子通常还带有一个 由极性基团引起的永久偶极矩 0 在外电场中 该分子的永久偶极 矩将向着外场方向偏转 同时电场还可使分子的其他部分极化 产 生诱导电偶极矩 诱导偶极矩不一定沿着外场E的方向 一个液晶分子的总电偶极矩为p E 2 2 为永久偶极矩 对于向列相液晶 分子在绕长轴方向的各个位置上具有同等的出现 概率 即液晶分子可被看作是具有柱对称的长棒 极化率是一个二级张量 xx xy xz yx yy yz 2 3 zxzyzz 因此 xx yy zz 其余非对角元素全部为零 和 分别代表平行和7 本科毕业论文垂直于分子长轴方向的极化率 Meier等将Onsager对各向同性液体介电性质的公式推广应用于液晶 从分子极化度 分子中所含偶极矩以及它和分子长轴之间的夹角和方向的关系 导出下列公式 2 2 1 4 NhF S F1 1 cos2 S 2 4 33KT 1 2 1 4 NhF S F33KT 1 21 1 3cos S 2 2 5 2 4 NhF F1 cos2 2KT S 2 6 2 2 7 S为有序 和 分别为平行和垂直与分子长轴方向上介电常数 为介电各向异性 参数 为平均极化率 为各向异性极化率 N是单位体积分子数 T为绝对温度 h F是Onsa ger理论中惰性场的因子 为永久偶极矩与分子长轴之间的夹角 2 3液晶对光的偏振现象由于液晶分子排列具有统一取向的特性 又 具有液体的任意可变特性 这样液晶分子的排列容易受外界的所加 应力的影响而重新排列 当液晶处于两块玻璃片之间时 在玻璃片以表面摩擦力的形式施加 压力 则贴近玻璃片的液晶分子的排列方向与玻璃片上的摩擦力的 方向一致 液晶夹在两块受正交方向的摩擦力的玻璃片之间 假设在光线入射 端受玻璃表面摩擦力的液晶分子沿x轴方向排列 在出射端的液晶分子排列方向沿y轴方向 光的偏振方向也随着液晶分子的排列方向改变而改变 如果入射端 的光矢量方向沿x轴方向 当光波在液晶中传播时 偏振方向随着液 晶分子的排列方向而偏转 所以出射端的光矢量的偏振方向沿y轴方 向 偏振片是一种特殊器件 它只允许偏振方向与它的偏振化方向平行 的光透过 普通自然光是一种复合光 它在各方向都偏振 因此可以通过偏振 片 图2 1 a 透射光的偏振方向与偏振化方向平行 但是 如果让两个偏振片的偏振化方向相互垂直 则由于第一次出 射光的偏振方向与第二个偏振片的偏振化方向垂直 因此光不能通 过第二个偏振片 图2 1 b 8 本科毕业论文偏振片偏振片1偏振片2 a b 图2 1偏振片透光 原理示意图如果把液晶放在两个偏振片之间 如图2 2所示 情况会 发生变化 在向列相液晶中 棒状分子的排列是彼此平行的 在玻璃上涂一层特殊物质可以使靠近玻璃板的液晶分子朝某一方向 排列 如果上下两玻璃板的定向是彼此垂直的 则液晶分子将采取 逐渐过渡的方式被扭转成螺旋状 此时如果有光线从上端进入 通过第一个偏振片后 将被液晶分子 逐渐改变偏振方向 从上至下旋转了90度 因为这种螺旋结构的 液晶具有调制光线偏振方向的特性 光线最终可以从下端射出 图2 2中同时用纸片作为模型类比 这个原理就可以直观的表现出来 如果两玻璃板之间被加上电压 则分子排列方向将与电场方向平行 光线则不能通过第二个极板 与图2 1右端情况类似 图2 2右端是显示出来的数字7 这就是黑白显示器显示原理 19 当然 要能显示各种图像还需要 先进的制造技术以及复杂的控制电路 图2 2液晶显示器透光原理示意图2 4液晶的宾主效应将沿长轴方向 和短轴方向对可见光的吸收不同的二色性染料作为客体 溶于定向 排列的液晶主体中 二色性染料将会 客随主变 地与液晶分子同向排列 当作为主体的液晶分子排列在电场作用下发生变化时 二色性染料 分子排列方向也将随之而变化 即二色性染料对入射光的吸收也将 发生变化 这就是所谓的宾主效应 本文里所用的宾主液晶盒就是利用了液晶的这种效应而制成的 2 5液晶的热光学效应9 本科毕业论文所谓热光学效应 Thermo Optic Effect 是指因温度变化而导致液晶分子排列改变的一种光学效 应 主要使用近晶相和胆甾相液晶 将近晶相A相 S 液晶夹在垂直定向液晶盒中 加热到清亮点以上呈各向同性液体 在急冷后液晶盒呈白浊态 渐冷后液晶盒呈透明态 这是由于急冷后S 呈焦锥结构被冻结 记忆 住 而渐冷后呈垂面近晶A相 这种液晶盒可用激光束写入 以实现高密度显示 如在温度变化时通电 则称之为电热光效应 已经有人对向列相液晶的热光效应进行了专门的研究 20 23 本文中在实验时要利用热光学效应 2 6作为光学材料的向列相液晶在涂有透明导电膜的玻璃衬底表面涂 敷特殊聚合物 24 制成定向涂层 经过朝同一方向的研磨后 在两片衬底间封入向列液晶 在封入向列液晶时 要使液晶分子的长轴 被称为引向轴 方向与 研磨方向一致 以使其具有定向功能 这种液晶元件以引向轴作为光轴 具有与单轴性光学晶体相同的折 射率各向异性 双折射也有 n ne no来表征 在此 ne是在引向轴方向的偏振光 no是与之正交的偏振光 另外 当向列相液晶加热到超过相变温度TC时 会使双折射消失 在TC附近 折射率对温度的依赖性增大 因此 应选用TC温度较高的液晶材料 以便在室温下使用时减少折 射率的变化 于主要是介绍利用折射率变化调节焦距 故使用TC温度较低的材料 10 本科毕业论文3宾主液晶全光系调焦器的原理3 1GHLC盒的制 作此装置 25 的液晶是向列相液晶5CB 掺入的杂质是DR9 掺入杂质后NLC和杂质分子形成竿状 众所周知 液晶分子成直线地排列在PVA配相材表面 这种材料和它的准直性在外围大气层中非常稳定 这里的PVA配相材是用旋转覆盖法制成的 把PVA溶解在有机溶剂中 使形成的溶液绕玻璃基体旋转铺开 形成 一个大约0 7 m厚的薄膜 把制成的PVA膜干燥 使两个聚合物包膜基片沿水平方向与一块丝质 布料摩擦 使基片上形成水平方向的定向槽 把GHLC盒以反平行方向粘合 并在GHLC盒中分散夹入聚合物颗粒形成 液晶薄膜 这样就制成了一个GHLC盒 这里的掺杂浓度在0 025 0 350wt 之间变化 盒的厚度为50 150 m 这样制成的均匀薄膜有优良的光学特性 图3 1表示出了GHLC盒的吸收谱 图3 1GHLC盒的吸收谱 3 2全光系调焦器的装置结构该系统有两个激光光源和GHLC盒组成 图3 2是全光系调焦器的原理图 图3 2是全光系调焦器的原理图这两个激光光源分别是He Ne激光 波长是633nm 和倍频ND YAG激光 波长是532nm 其11 本科毕业论文中He Ne激光作为探测光 倍频ND YAG激光作为抽运光 这两个光源产生的 光线以互相垂直的方向入射 光线都经过一个1 2波片 使两束激光 形成振动方向互相垂直的偏振光 然后各自再通过凸透镜聚焦 由于这两个激光光源产生的光线的传播方向是互相垂直的 所以再 经过一个偏振分光器 改变倍频ND YAG激光光线的传播方向 使它 与He Ne激光光线沿同一个方向传播 并共同入射在GHLC样品的同一个点 上 再在GHLC盒后面安装一个滤波器 用以阻断从GHLC盒中出来的抽运 光 便于对探测光进行观测 3 3全光系调焦器的工作原理图3 1是单向排列的主客液晶的吸收谱 掺杂浓度是0 2wt GHLC膜的厚度是100 m 和 分别表示探 测光的极化方向与GHLC的指向矢平行和垂直 如图3 1所示 GHLC薄膜几乎不吸收波长为633nm的光 所以He Ne激光穿过GHLC盒和光学滤波器是几乎没有吸收损失 由于倍频ND YAG激光的波长是532nm 而GHLC薄膜对波长为532nm的 光有强烈的吸收性 故GHLC薄膜在抽运光 倍频ND YAG激光 通过 时由于大量的吸收光而聚热 从而温度升高 导致折射率发生变化 于是透镜的焦距得以改变 由于掺杂浓不同 GHLC盒对光的吸收率就不同 掺杂浓度越高 对 光的吸收率就越大 从而折射率变化就越大 即焦距的变化就越大 所以 可以通过改变GHLC膜的掺杂浓度来实现GHLC透镜焦距的改变 He Ne激光的能量是3 0mw 而倍频ND YAG激光的能量却可用一个可变ND 滤光器调节 它穿过GHLC盒后被放在盒后面的滤光器完全阻断 为了有效的吸收激光 控制倍频ND YAG激光的极化方向与NLC的指向 矢平行 异常波 而He Ne激光的极化方向却要与NLC指向矢垂直 正常波 于是 He Ne激光的极化方向就与倍频ND YAG激光的极化方向互相垂直 由于GHLC盒吸收倍频ND YAG激光而导致GHLC的非线性调相 使He Ne激光的焦点在GHLC盒的方向上移动 当掺杂浓度和GHLC盒的厚度一定时 由于GHLC对不同强度的抽运光 的吸收率不同 光的强度越大 GHLC对光的吸收率就越高 温度升 高的也就越大 各向异性产生的折射率的变化也就越大 则焦距的 变化就越大 故可以通过调节抽运光的强度来调节焦距 GHLC盒的厚度在50 100 150 m之间变化 通过控制GHLC膜的掺杂浓度使不同厚度的样品保持吸收率相同 即 保持不同的样品吸收的光能一样 由于光热效应取决于热传导系数 而该系统中NLC的热传导系数大约 是玻璃基体的1 10 所以 当抽运光照射时 玻璃基体由于大量吸热而充当吸热层 由于厚度不同的GHLC膜的聚热性不同 故厚度不同其提高的温度就 不同 折射率的变化也就不同 所以 改变GHLC盒的厚度 就可以调节GHLC透镜的焦距 12 本科毕业论文4结论根据以上的分析 可以看出 由于这种全 光系调焦器特殊的机制 可以在不加外电场的情况下 根据GHLC膜 在不同的情况下对光的吸收率不同 即温度升高不同 通过控制GHL C盒的掺杂浓度和厚度 以及调节抽运光的强度 从而控制GHLC盒的 温度改变 使折射率发生变化 引起透镜焦距的改变 这种系统有优良的光学性质 探测光线在高能量的抽运光照射下 能在几公分的范围内变化 效果根据GHLC盒的厚度及掺杂浓度的不 同而不同 13 本科毕业论文参考文献 1 O Lehmann On flowingcrystals J Z Phys Chem 1889 4 462 467 2 M Schadt W Helfrich Voltage Dependent OpticalActivity ofa TwistedNematic LiquidCrystal J Appl Phys Lett 1971 18 127 133 3 高国龙 焦点可连续调节的液晶透镜 J 红外 xx 1120 23 4 楼小笑 陈家璧 曹俊卿等 液晶折射率与电压关系的研究 J 激光杂志 1999 03 324 327 5 粱忠诚 张熠 陈家璧 液晶等效折射随电压变化关系的研究 J 南京师大学报 自然科学版 1999 03 345 348 6 周其风 王新久 液晶高分子 M 北京 科学出版社 1994 161 163 7 竹林成和 竹中俊介 有机合成化学 日 M 北京 科学出版 社 198442 8 才勇 黄锡眠 显示用液晶材料液晶与显示 J 液晶与 显示 1997 12 49 9 吴大诚 谢新光 徐建军 高分子液晶 M 成都 四川教育出版社 1988 322 10 谢毓章 液晶物理学 M 科学出 版社 1988 11 刘洋华 液晶的性质与应用 D 北京大学环境学院城 市规划专业 xx 10 12 蔡斌 何涛 姜杰等 液晶材料的性质与应用 D 北京大学化学与分子工程学院 xx 11 13 立花太郎 日 液晶知 识 M 北京科学普及出版社 1984 1 14 柯林斯 英 著 阮丽真译 液晶 自然界中的奇妙物相 M 上海科技教育出版社 xx 15 范志新 液 晶器件工艺基础 M 北京邮电大学出版社 2000 16 王素红 徐永安 液晶的电光特性 J 信息工程学院学报 1998 17 1 16 19 17 S T Wu U Efron L D Hess Birefringence measurementsof liquidcrystals J Applied Optics 1984 23 21 3911 3915 18 孙瑞芝 液晶材料物性与分子构造相关性的机械模型研究 D 河南师范大学 xx 4 19 金子英二 日 著 王新久 田泽民译 液 晶电视 液晶显示的原理和应用 M 电子工业出版社 1991 20 王伟 李国华 郝殿中等 向列相液晶热光效应的实验研究 J 液晶与显示 xx 18 6 428 431 21 H Andersson U W Gedde A Hult Preparation ofordered crosslinked andthermally stableliquid crystallinepoly vinyl ether film J Polymer 1992 33 4014 4018 22 S Jahromi J Lub G N Mol Synthesis andphotoinitated polymerizationof liquidcrystalline diepoxides J Polymer 1994 35 622 629 23 S Jahromi W J Mijs Liquid crystallineepoxide thermosets copolymerization witharomatic diamines J Mol Cryst Liq Cryst 1994 250 209 222 24 麻壮华 菲涅耳透镜式可变焦液晶透镜 J 光机电信息 199 5 0328 30 25 H Ono M Yoshida T Morisaki Characteristics ofoptically controllablefocusing lensgeneratedinguest host liquidcrystals J Optics Communications xx 211 309 318 14 本科毕业论文致谢本论文在准备和写作过程中 笔者得到 了 老师的悉心指导和热情帮助 老师以他严谨的治学态度 在无形当中影响着我 为我将来的学习和工作点亮了一盏指路明灯 在此对他表示衷心的感谢和诚挚的敬意 亦感谢研究生 和 以 及笔者的同班同学 和 他们的合作与帮助 使笔者在论文的准 备以及写作过程中 受益菲浅 特别是 同学 他给了笔者极大的帮助 在此对他们致以诚挚的谢意 大学四年 笔者在 学院学到了很多知 识 各方面都得到了很大的锻炼 尤其是物理学院的老师们 他们以严谨的治学态度以及兢兢业业的敬 业精神 对笔者产生了潜移默化的影响 笔者将受益终生 在此对他们表示衷心的感谢 感谢 学院的所有关心和帮助过笔者 的老师和同学们 是他们给笔者提供了一个良好的学习环境和氛围 是他们的关心 帮助和鼓励让笔者有了良好的精神状态 让笔者一步 步健康地成长起来 再次对笔者的指导老师 老师的悉心指导和帮 助表示衷心的感谢 xx年5月于 大学15KW 9lxJV 8kwIT 7j uGS 6htFR 4g sEP 3fqCO 2d pBNZ0coALX b nyKW 9lxJV 8kwHT 7juGS 5htFR 4gsEP 3fqCO 2dpBNY0coALX bmyKW 9lxJU 8kwHT 7juGS 5htFR 4gsDP 3fqCO 1dpBNY0coALX bmyKW 9lxJU 8kwHT 7iuGS 5htF Q 4gsDP 3fqCO 1dpBNY0cozLX bmyK W 9lx JU 8kvH T 7iuGS 5htFQ 4gsDP 3eqC O 1dp BMY0coz LX amyKW 9lxJU 8kvHT 7iu GS 5h tFQ 4gr DP 3eqCO 1dpBMY0cozLX am yKW 9lxIU 8k vHT 6iuGS 5htFQ 4grDP 3e qCOZ1dpBMY0c nzLX amyKV 9lxIU 8kvHT 6iuGS 5htEQ 4grDP 2eqCOZ1dpAMY0zLX a myKV 9lxIU 8jvHT 6iuGR 5htEQ 4grDP 2eqCO Z1dpAMY0zLX amyKV 9lwIU 8jvH T 6iuGR 5htE Q 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