地震数据处理第五章：静校正PPT课件

第五章静校正 staticcorrection 本章内容 第一节与静校正有关的概念第二节基准面校正第三节初至折射静校正第四节地表一致性剩余静校正 著名地球物理学家迪克斯教授曾经说过 解决好静校正就等于解决了处理中几乎一半的问题 近地表是指地表以下未成岩的低速介质区 虽然厚度不是很大 几米至几百米 但它对地震波场改造很大 不利于地震资料的处理 因此 需要对近地表产生的影响进行校正 近地表沉积的介质相对深层而言 沉积年代相对较短 长年的风化作用使近地表沉积的介质疏松 无胶结或半胶结 地层中含水与不含水 含水量的多少都会引起地球物理特征的变化 近地表厚度和速度的各向异性 地表高程起伏都会对地震波场造成不等量的延迟 延迟的大小与近地表地层的物性有关 这种延迟时若不校正 将会影响到叠加成像和构造形态的可靠性 近地表由于高程 厚度 速度的空间变化 当地震波穿过近地表时 产生不等量的延迟时差 改变了反射时距曲线所遵循的时距曲线方程 动校正后不能同相叠加成像 且不能反映真实的构造形态 表层介质按速度划分为低速层 速度小1000m s 降速层 速度在1000m s 2000m s之间 高于2000m s的介质归类为高速层 即成岩地层 低速层主要是暴露在大地表面不胶结的松散介质 厚度一般不大 降速层下伏在低速层之下 不胶结或半胶结 塔里木河 沙漠区主要是经过地壳运动 使盆地整体抬升而露出水面 后又在风力的作用下形成目前这种凹凸起伏 形状怪异的沙丘 沙梁及沙沟等地貌形态 由于年注水量远远小于其蒸发量 因此该区气候十分干燥 潜水面非常低 部分地区的地表沙在风力作用下 顺风方向移动 处于半流动状态 在山区或山前地带 由于地壳的剧烈运动 近地表介质空间上没有很好的连续性 速度变化很大 甚至缺失低速层或降速层 成岩老地层出露地表 黄土塬区遭受长期的风化 剥蚀 冲刷 切割等地质作用 形成了沟 梁 塬 峁 坡 川等特殊地貌现象 塔克拉玛干沙漠 塔克拉玛干沙漠 沙漠区沙层很厚 介质单一 低 降速层之间没有明显的速度界面 由于压实的作用 表现为速度随深度递增的连续介质特征 山地和山前带 地表起伏对反射波时距曲线的影响 STATICS 第一节与静校正有关的概念 1 静校正的概念 1 概念 消除由于地表高程变化 风化层厚度和速度变化 激发和接收点深度变化等因素对反射波传播时间影响的过程称为静校正 2 好处 准确的静校正对优化速度分析 改善叠加成像效果 提高地震记录的信噪比和分辨率 准确刻画各种地质体的几何形态都具有十分重要的意义 校正量不随时间变化校正量不随炮检距变化校正量不随方位角变化 3D数据 静 静校正的 静 反映了静校正量是不随时间而变化的特征 一个物理点的静校正量是固定不变的 3 静校正的目的 使炮点S和检波点G位于同一平面或曲面 基准面 上 使反射波时距曲线具有双曲线形态 静校正之后的地震数据 相当于在基准面高程上采集地震数据 4 静校正量 一个地震道对应一个炮点和一个接收点 其静校正量是炮点和接收点静校正量之和 5 地表一致性 某一道的静校正量只与炮点和检波点的地表位置有关 而与炮检距 入 出 射角等因素无关 地表一致性 即对于地面同一位置 不分炮点和检波点 都有相同的静校正量 另外射线出露地表面时 近似地为铅垂线 在表层结构中射线为直线 在复杂地区 使用长炮检距大排列接收以及在巨厚的黄土覆盖等地区 这种假设有一定的近似性 会产生静而不静的问题 处理时需要加以关注 初至走时层析反演近地表模型结构 有可能成为解决问题的有效方法 当前存在的问题 一是数据观测不完全 二是层折反演方法解的稳定性问题 静校正只解决旅行时畸变问题 目的在叠加时 达到时间对齐 静校正采用了地表一致性模型 速度反差大 低速带不能太厚 地形起伏不能太大 高速顶界面起伏不能太大 实际资料有 静而不静 的问题 非地表一致性 6 影响静校正量的因素除近地表结构 地形 低 降速带厚度和速度等 外 还与激发 接收点深度及基准面高程和替换速度 用于基准面静校正量计算的速度 叫基准面校正速度或替换速度或填充速度 有关 7 假设 地震波在震源和接收点处沿垂直方向入射 出射 因为风化层 低速层 Lowvelocitylayer 比下伏地层速度低很多 可近似认为沿垂直方向传播 低速带1 能量衰减 频率吸收作用非常强 2 速度低且横向变化 对旅行时有较大的影响 3 速度低 波长短 很小的地质体也会产生很强的散射和噪声 4 射线自下而上穿过LVL界面时 不管层下传播方向如何 都会产生强烈弯曲 5 自由表面会产生虚反射 与直接下传信号相叠 6 强阻抗界面 会产生多次波和波形转换 静校正量是炮点和检波点空间位置的函数 是沿空间变化的曲线 面 可分解为低频分量和高频分量 8 低频分量即长波长 波长大于排列长度 静校正量 对叠加效果影响不十分明显 但影响低幅构造的勘探 9 高频分量即短波长 波长小于排列长度 静校正量 影响同相叠加 10 地表一致性剩余静校正主要解决短波长静校正问题 11 野外静校正和折射静校正主要解决长波长静校正问题 12 基准面 可以是 水平面 倾斜面 曲面 参考基准面或最终基准面 中间基准面 如浮动基准面 13 浮动基准面 CMP叠加基准面 是通过对CMP平滑而得到的基准面 是时间基准面 浮动基准面除了较平缓外 还要求尽可能接近地面 叠加后再将地震数据由浮动基准面向最终基准面转换 偏移在最终基准面上完成 可分为 14 基准面静校正术语 基准面速度 井口时间 FullStaticsSolution LowFrequencyComponent 炮点全静校正量剖面图 长波长静校正处理 15 静校正方法概述据信息来源大致可分为三类 第一类在野外进行表层结构调查 如小折射 微测井 地形测量等 获得近地表模型中的控制点上的数据 并把这些数据外推或内插到各个点上 然后确定一个基准面 再根据地形线高程数据 计算出每一个炮点和检波点上的校正量 由此算出的校正量称为野外静校正量 基于近地表模型的静校正方法 1 基准面校正 CMP叠加参考面校正 低降速带底面校正 2 控制点数据线性内插法 微测井 小折射方法等建立控制点数据 3 沙丘曲线法 根据沙丘厚度在延迟时曲线上找到对应的延迟时 计算静校正量 4 相似系数法 5 数据库法 建立导线成果 浮动基准面高程 地表高程 小折射成果 高速层顶深度 潜水面深度等数据库 第二类 信息源来自于正常生产的初至信息正常生产炮的初至信息一般是直达波和近地表折射波 进入复杂山地以后 初至波信息变得十分复杂 除上述两种类型波以外 可能还有透射波 反射波 反射折射波 折射反射波 以及多次折射波和多次折射反射波等 利用初至信息估算静校正量的方法为数众多 在生产中应用十分广泛 是一类重要的静校正量估算方法 1 基于折射原理的方法 斜率 截距时间法 包括单倾斜和多倾斜折射面 合成延迟时法 包括ABC方法 FARR显示方法 相对延迟时法 绝对折射静校正 合成延迟时法 DRS 时间深度项法或称为互换法 包括GRM EGRM ABCD法 相对折射静校正 RRS 相遇时间法等 回折波和折射波连续速度模型反演静校正方法 迭代反演低降速带厚度法静校正 假设v0已知 折射分析射线反演静校正方法 2 基于其它原理的方法 走时层析反演 包括近地表速度模型约束反演 广义线性反演 GLI 模型反演 数值等效法等 初至曲线拟合 包括指数曲线拟合法 光滑曲线拟合法 模型曲线拟合法等 多域正交迭代 回折波层析成像法静校正 全差分法 第三类 根据生产记录中的反射波信息估算静校正量这类算法是在应用前面第一 第二类算法估算出的静校正量以后的记录上进行 其目的是解决剩余静校正量问题 首先 这类方法利用的是经过常规处理和动校正以后的道集记录 要求数据有较高的信噪比 因此一般以信噪比较高的目的层为中心提取一个时窗段内的数据来运算 其次这类算法主要是解决静校正量中的高频分量的小校正量部分 其基本原理是叠加能量最大或者具有较高的相似性度量 基于反射波信息的静校正方法 1 最大叠加能量准则法 二阶差分法等 2 相关法求静校正量 包括MISER 与模型道相关 和SATAN等 3 模型迭代法 求长波长分量静校正等 4 其它高级算法 包括蒙特卡罗迭代法 遗传算法 阻尼LSQR算法 高斯赛德尔迭代算法等 5 波动方程延拓静校正方法 第二节基准面校正或野外静校正 将地表采集的地震记录校正到基准面上 一个风化层 1 将A B校正到AW和BW 2 将AW BW校正到AR和BR 包含着 风化层校正 含地形校正 和基准面校正 1 将A B校正到AW和BW 风化层校正 含地形校正 2 将AW BW校正到AR和BR 基准面校正用以消除风化层和地形对反射时间的影响 A点的静校正量为 B点的静校正量为 某一道的基准面校正包括 炮点和检波点基准面校正 两部分 若采用井下激发 还要包括井深校正 ES 炮点高程 EG 检波点高程 ESW 炮点处风化层高程 EGW 检波点处风化层高程 ESR 炮点处参考基准面高程 EGR 检波点处参考基准面高程 Hs 井深 炮点基准面静校正量为 检波点基准面静校正量为 总的基准面静校正量为 小结 1 符号约定 剥去地层时间为负 即减去静校正量为负号 填充地层时间为正 即加上静校正量为正号 2 最终基准面校正量计算公式为 式中 3 基准面主要有两种形式 水平基准面或浮动基准面 基准面实质上是一个假想界面 经过基准面静校正后 相当于将原来地表观测面校正到给定观测面上 在地表结构简单 地表高程差不大的地区 尽可能定义为水平基准面 在低降速带各向异性和地表高程差很大的地区 用浮动基准面 有些山地不宜采用浮动基准面 而采用中间基准面 位于高速顶面之下 和水平基准面 位于地表之上 由中间基准面校正至水平基准面时 用填充速度 取高速层速度的平均值 浮动基准面选取原则 1 基准面在地表到高速层顶界面之间 2 浮动基准面的起伏波长大于最大炮检距的3倍 3 在最大炮检距范围内排列两端点的连线与浮动基准面之间的高差所引起的时差小于反射波周期的四分之一 第三节初至折射静校正 一 水平风化层的折射静校正 设风化层的厚度为Zw 风化层速度Vw 下伏基岩的速度Vb 且Vb Vw 地震波在S点激发 当入射角达到临界角 c时 产生折射波 直达波斜率1 Vw 折射波斜率1 Vb 折射波截距时间为t0b 由此可算出风化层厚度Zw和基准面静校正量 TD 折射波初至到达时 令x 0 截距时间 已知 求折射波时距方程 旅行时相等 截距时间 当x 0时 折射波时距曲线延长线与t轴交点 法线深度 风化层厚度 由截距时间导出 折射波时距方程 Snell slaw 盲区半径 临界距离 盲区随埋深增大而增大 在盲区内 无折射波 即直达波与折射波时距曲线交点对应的炮检距 由此式也可求出风化层厚度 折射波起跳点 例如 当风化层底面水平时 由直达波的斜率得到风化层的速度Vw 由折射波的斜率得到基岩的速度Vb和截距时间t0b 就可算出基准面静校正量 式中ES 炮点和检波点的高程 假设地表水平 ED 基准面高程 ZW 风化层厚度 二 加减法折射静校正 1 时间深度定义 A点激发 B点接收 初至折射时间为TAB 红圈部分旅行时相等 即波以Vw从k1到a1与波以Vb从a0到a1 旅行时间相等 当AB 0 且HA HB时 截距时间 intercepttime 为 A点的时间深度 time depth 定义为 即一个点的时间深度 截距时间的一半 A点激发 G点接收 2 用互换法 ReciprocalMethod 确定时间深度 B点激发 G点接收 所得到的初至折射旅行时间TAG和TBG确定G点的时间深度 利用 3 折射界面深度计算 由 得 如果G不在接收点上 则G点的时间深度为 此法称为广义互换法 GRM 当测线是弯曲的 站点间隔不等 或炮点偏离测线 则下式 变为更一般形式 互换项 偏移距剩余项 此法称为扩展广义互换法 EGRM 补偿项 二 加减法折射静校正 不需要计算初至时间的斜率和截距 t tABCD tDEFG tABFG t tABCD tDEFG tABFG 由于 所以 5 17 5 19 当风化层底面水平时 有 5 21 X是炮点A到检波点D间的距离 5 22 由 5 21 式得基岩速度 加减法折射波静校正基本步骤 1 拾取初至时间tABCD tDEFG和tABFG 2 计算t 和t 3 截距时间tI t 基岩速度Vb 4 估计风化层速度Vw 5 计算风化层厚度ZW 6 计算D点的基准面静校正量 TD 三 广义互换法 GRM 折射静校正 图5 10表示A G D点更普遍的关系 求出t 和t 后 再按加减法步骤 算出基准面静校正量 静校正之前的单炮记录 静校正之后的单炮记录 四 广义线性反演折射静校正 层析法 层析技术在地震资料处理有三方面应用 静校正 井间地震 叠前深度偏移速度建模 层析来自CT 在物体外部输入和接收信号 通过图像重建技术 重建物体内部图像 利用初至波信息一般基于某些假设 折射层水平和常速 导出近地表模型 但这些假设常不能满足 而层析法则是先假设一个模型 用射线追踪计算模型的初至时间 然后修改模型 使观测的和计算的初至时间之差达到最小 这种方法也称为模型模拟 或广义线性反演 广义线性反演的步骤为 1 给出定量化的表层模型 2 正演算出理论折射波初至时间 3 根据理论与观测初至时间差值修改模型参量 4 迭代反复修改模型 最终的模型作为要求的表层结构 这些步骤归结为最小二乘意义下的广义线性反演的求解过程 层析技术的特点 用正演问题求解反演问题 即用给出的模型的理论数据去拟合观测数据 不断修改模型满足某个准则 就认为这个模型即为所求 设近地表模型 速度 深度 为 5 25 有l个模型元素 初至时间为 5 26 有n个观测时间 初至时间T和模型M之间的非线性关系由射线追踪决定 给定初始模型射线追踪的初至时间 与T之间误差为 5 27 通过误差分析 给出模型的修正量 模型修正后的初至时间更接近实际初至时间 反复迭代直至满足一定精度为止 如何计算是关键 将与作一阶近似 其线性关系为 5 29 其中B 雅可比矩阵或灵敏度矩阵 的元素为 第j个模型参数mj变化时 第i个初至时间ti的变化率 求B阵的广义逆 得 5 31 对雅可比矩阵B可分解 和 为正交阵 为奇异值构成的对角阵 广义逆为 层析反演近地表模型是一种非线性模型反演技术 以地震记录的初至信息 包括直达波 折射波 回转波等 作为反演目标 由于直达波主要体现了均匀介质模型 回转波主要体现连续介质模型 而折射波主要体现层状介质模型 三者的组合以及层析法对介质横向变化的适应性 经反复迭代 最终可满足精度 此法的优点 1 反演出较可靠的表层速度模型 2 射线追踪的地震波传播路径与实际相符 3 可根据速度模型确定可靠的低降速带底的高程 第四节地表一致剩余静校正 由于多种因素 CMP道集中的各道经野外或折射静校正后 仍然存在着剩余静校正量 高频短波长 影响CMP叠加的质量 在叠加前要对此量进行估计和校正 以实现同相叠加 计算剩余静校正量方法很多 应用较广的有两类 时差分解法和互相关法 地表一致性假设 同一炮点或同一检波点所引起的静校正量具有相同的校正量 只与所处的地表位置有关 与观测方式无关 经动校正后共深度点道集 若无相对静校正量 相位应该对齐 若存在相对剩余静校正量 相位对不齐 一 基于地表一致性时差分解的剩余静校正方法 在地表一致性假设下 经过野外静校正和动校正后 反射时差可表示为 5 32 residualstaticcorrection 第i个炮点RSC 第j个接收点RSC 剩余抛物线动校正量 第k个构造项 随反射时间变化 与地表一致性有关 基于时差分解的剩余静校正方法分三步 1 拾取每个地震道的时差tij 2 对时差tij进行分解 得炮点和检波点的剩余静校正量Si和Gj 3 对每道应用炮点和检波点静校正 1 时差的拾取时差 通过某一时窗内信号与模型道进行相关来获得 步骤如下 1 将信噪比较高 反射明显的第k个CMP道集作为模型道求解信息 2 计算初始模型道 5 33 式中 为CMP道集中的第m道 N为覆盖次数 3 初始模型道与CMP中的各道进行相关 最大相关值对应的时差为各道的初始时差 4 对各道进行初始时差时移 叠加 得到新的模型道 5 34 5 新的模型道与CMP中的各道再次进行相关得时差 6 利用时差对CMP中的各道进行时移后叠加 得到最终模型道 7 最终模型道与CMP中的各道再次进行相关得时差 8 第k个道集的最终模型道作为第k 1个道集的初始模型道 并与各道进行相关得到初始时差 9 再对第k 1个道集中的各道进行时移 叠加 形成新的模型道 直到形成最终模型道和最终时差 依次类推 得到测线上每个CMP道集中各道的时差 2 时差的分解得到了每个地震道的时差tk m 其中k为CMP号 m为CMP道集中的道号 假设第k个CMP道集中第m道对应的炮点为i 检波点为j 时差记为tij 现将tij分解到相应的炮点和检波点上去 要求由 5 32 式模拟的时差t ij与拾取的时差tij在最小平方意义下最接近 即 5 35 5 37 5 38 5 39 5 40 迭代顺序 影响收敛速度和收敛精度 是 1 先计算构造项ek 2 再计算剩余动校正项Mk 3 然后计算炮点项Si 4 最后计算检波点项gj这样的迭代顺序使长波长分量集中在构造项上去 对