波粒二象性ppt课件

第三节 波粒二象性 光的认识过程 牛顿的微粒说 同时发生反射和折射 惠更斯的波动说 干涉衍射实验难以实现 直线传播 反射 折射 反射 折射 干涉 衍射等现象 光波是电磁波 且是横波 杨氏干涉 双孔 双缝干涉 光电效应现象 康普顿效应 光子说 一 康普顿效应 1 光的散射 光在介质中与物质微粒相互作用 因而传播方向发生改变 这种现象叫做光的散射 2 康普顿效应 入射光经过物质散射后波长变长的现象 称为康普顿效应 3 康普顿散射的实验装置与规律 一 康普顿效应 发现散射线中除有与入射线波长相同的射线外 还有比入射线波长更长的射线 其波长的改变量与散射角有关 而与入射线波长和散射物质都无关 现象 称为电子的Compton波长 只有当入射波长 0与 c可比拟时 康普顿效应才显著 因此要用X射线才能观察到康普顿散射 用可见光观察不到康普顿散射 波长的偏移只与散射角 有关 而与散射物质种类及入射的X射线的波长 0无关 c 0 0241 2 41 10 3nm 实验值 3 康普顿散射的实验装置与规律 一 康普顿效应 3 康普顿散射的实验装置与规律 一 康普顿效应 康普顿正在测晶体对X射线的散射 按经典电磁理论 如果入射X光是某种波长的电磁波 散射光的波长是不会改变的 1 经典电磁理论在解释康普顿效应时遇到的困难 根据经典电磁波理论 当电磁波通过物质时 物质中带电粒子将作受迫振动 其频率等于入射光频率 所以它所发射的散射光频率应等于入射光频率 无法解释波长改变和散射角关系 3 康普顿效应解释中的疑难 一 康普顿效应 2 光子理论对康普顿效应的解释 若光子和外层电子相碰撞 光子有一部分能量传给电子 散射光子的能量减少 于是散射光的波长大于入射光的波长 若光子和束缚很紧的内层电子相碰撞 光子将与整个原子交换能量 由于光子质量远小于原子质量 根据碰撞理论 碰撞前后光子能量几乎不变 波长不变 因为碰撞中交换的能量和碰撞的角度有关 所以波长改变和散射角有关 1 经典电磁理论在解释康普顿效应时遇到的困难 3 康普顿效应解释中的疑难 一 康普顿效应 1 有力地支持了爱因斯坦 光量子 假设 2 首次在实验上证实了 光子具有动量 的假设 3 证实了在微观世界的单个碰撞事件中 动量和能量守恒定律仍然是成立的 康普顿的成功也不是一帆风顺的 在他早期的几篇论文中 一直认为散射光频率的改变是由于 混进来了某种荧光辐射 在计算中起先只考虑能量守恒 后来才认识到还要用动量守恒 康普顿于1927年获诺贝尔物理奖 4 康普顿散射实验的意义 一 康普顿效应 1892 1962 美国物理学家 1925 1926年 吴有训用银的X射线 0 5 62nm 为入射线 以15种轻重不同的元素为散射物质 中国物理学家吴有训对研究康普顿效应的贡献 1923年 参加了发现康普顿效应的研究工作 对证实康普顿效应作出了重要贡献 在同一散射角 测量各种波长的散射光强度 作了大量X射线散射实验 4 康普顿散射实验的意义 一 康普顿效应 二 光的波粒二象性 1 光子的动量 二 光的波粒二象性 2 光是一种概率波 实验结论 大量光子表现的波动性强 少量光子表现的粒子性强 a 每个光子落在哪点是不确定的 b 波动性图像是一种统计性结果 c 亮纹处光子到达的概率高 暗纹处光子到达的概率低 波长长的光波动性强 波长短的粒子性强 结论 光是一种概率波 三 实物粒子的波粒二象性 1 德布罗意物质波假说 法国物理学家 1929年诺贝尔物理学奖获得者 波动力学的创始人 量子力学的奠基人之一 三 实物粒子的波粒二象性 1 德布罗意物质波假说 能量为E 动量为p的粒子与频率为v 波长为 的波相联系 并遵从以下关系 E mc2 hv 这种和实物粒子相联系的波称为德布罗意波 物质波或概率波 其波长 称为德布罗意波长 一切实物粒子都有波动性后来 大量实验都证实了 质子 中子和原子 分子等实物微观粒子都具有波动性 并都满足德布洛意关系 一颗子弹 一个足球有没有波动性呢 质量m 0 01kg 速度v 300m s的子弹的德布洛意波长为计算结果表明 子弹的波长小到实验难以测量的程度 所以 宏观物体只表现出粒子性 由光的波粒二象性的思想推广到微观粒子和任何运动着的物体上去 得出物质波 德布罗意波 的概念 任何一个运动着的物体都有一种波与它对应 该波的波长 例1 试估算一个中学生在跑百米时的德布罗意波的波长 解 估计一个中学生的质量m 50kg 百米跑时速度v 7m s 则 由计算结果看出 宏观物体的物质波波长非常小 所以很难表现出其波动性 例题2 1 电子动能Ek 100eV 2 子弹动量p 6 63 106kg m s 1 求德布罗意波长 解 1 因电子动能较小 速度较小 可用非相对论公式求解 1 23 2 子弹 h 6 63 10 34 1 3 10 34m 可见 只有微观粒子的波动性较显著 而宏观粒子 如子弹 的波动性根本测不出来 一个质量为m的实物粒子以速率v运动时 即具有以能量E和动量P所描述的粒子性 同时也具有以频率n和波长l所描述的波动性 德布罗意关系 三 实物粒子的波粒二象性 2 戴维孙 革末实验 三 实物粒子的波粒二象性 2 戴维孙 革末实验 三 实物粒子的波粒二象性 3 类似实验 四 氢原子中的电子云 电子云 电子在原子核周围出现的概率密度 出现在某处单位体积中的概率大小 分布的情况被形象化地叫做电子云 五 不确定度关系 uncertaintyrelatoin 激光束 像屏 若光子是经典粒子 在屏上的落点应在缝的投影之内 由于衍射 落点会超出单缝投影的范围 其它粒子也一样 说明微观粒子的运动已经不遵守牛顿运动定律 不能同时用粒子的位置和动量来描述粒子的运动了 1 光的单缝衍射 屏上各点的亮度实际上反映了粒子到达该点的概率 经典力学 运动物体有完全确定的位置 动量 能量等 微观粒子 位置 动量等具有不确定量 概率 五 不确定度关系 uncertaintyrelatoin 入射粒子 1 在挡板左侧位置完全不确定 2 在缝处位置不确定范围是缝宽a x 3 在缝后 方向有动量 也是不确定的 px 若减小缝宽 位置的不确定范围减小 但中央亮纹变宽 所以 方向动量的不确定量变大 1927年海森伯提出 粒子在某方向上的坐标不确定量与该方向上的动量不确定量的乘积必不小于普朗克常数 五 不确定度关系 uncertaintyrelatoin 2 海森伯不确定关系 五 不确定度关系 uncertaintyrelatoin 不确定关系是建立在波粒二象性基础上的一条基本客观规律 它是波粒二象性的深刻反应 也是对波粒二象性的进一步描述 不确定关系是由物质本身固有的特性所决定的 而不是由于仪器或测量方法的缺陷所造成的 不论测量仪器的精度有多高 我们认识一个物理体系的精确度也要受到限制 不确定关系说明经典描述手段对微观粒子不再适用 不确定关系指明了宏观物理与微观物理的分界线 在某个具体问题中 粒子是否可作为经典粒子来处理 起关健作用的是普朗克恒量h的大小 3 不确定关系的物理意义 我们知道 原子核的数量级为10 15m 所以 子弹位置的不确定范围是微不足道的 可见子弹的动量和位置都能精确地确定 不确定关系对宏观物体来说没有实际意义 例1 一颗质量为10g的子弹 具有200m s 1的速率 若其动量的不确定范围为动量的0 01 这在宏观范围是十分精确的了 则该子弹位置的不确定量范围为多大 解 子弹的动量 动量的不确定范围 由不确定关系式 17 17 得子弹位置的不确定范围 我们知道原子大小的数量级为10 10m 电子则更小 在这种情况下 电子位置的不确定范围比原子的大小还要大几亿