物理光学期末复习重点

精品文档 1欢迎下载 物理光学复习要点物理光学复习要点 第一章第一章 光的电磁理论光的电磁理论 一 电磁理论一 电磁理论 1 光是电磁波 具有波动和粒子的两重性质 称为波粒二象性 2 物理光学是从光的波动性出发来研究光在传播过程中所发生的现象的学科 所以也称为波动光学 3 Maxwell 方程组 积分形式 微分形式 4 物质方程 5 波动方程 BH 1 ED EJ 2 2 2 t E E 2 2 2 t B B 2 2 22 1E E t 2 2 22 1H H t 1 精品文档 2欢迎下载 6 介质的折射率 rrr c n 7 边值关系 21 21 21 21 0 0 0 0 nEE nHH nDD nBB 8 波 阵 面 将某一时刻振动相位相同的点连接起来 组成的曲面叫波阵面 9 波长波长 简谐波具有空间周期性 波形变化一个周期时波在空间传播的距离称 为波的空间周期空间周期 一维简谐波的空间周期为波的波长波长 即为 具有长度的量 纲L L 10 空间频率 空间周期即波长的倒数称为空间频率 f 1 11 空间角频率空间角频率 k 2 f 在数值上等于空间频率的 2 倍 所以也称为传播数传播数 k的符号表示一维波的传播方向 当k 0 时 表示波沿着 z的方向传播 当 k 0 时 表示波沿着 z的方向传播 12 时间参量与空间参量的关系为 k 13 坡印廷矢量 称为能流密度矢量或者称为坡印廷矢量 它的大小表示电磁波所传递的能流S 密度 它的方向代表能量流动的方向或电磁波传播的方向 14 电磁波强度 光强 的定义是 能流密度在接收器可分辨的时间间隔 即响S 应时间 内的时间平均值 0 1 ISSdt 二 菲涅尔公式二 菲涅尔公式 15 折射和反射定律的内容是 时间频率 是不变的 反射波和折射波均在入 射面内 反射角等于入射角 精品文档 3欢迎下载 16 折射定律 折射介质折射率与折射角正弦之积等于入射介质折射率与入射 角正弦之积 1122 sinsinnn 17 菲涅耳公式 18 布儒斯特定律 2 121 1 90tan n n 19 能流比 通过界面上某一面积的入射光 反射光和折射光通量之比 20 将菲涅尔公式代入反射比和透射比的公式 得 2 22 2222 11111 coscos coscos p pp p A nn Tt Ann 22 2221 22 111212 cos4sincos cossin cos n n 精品文档 4欢迎下载 21 全反射临界角 sin c n2 n1 22 隐矢波 全反射时全部光能都反回第一介质 光波将透入第二介质很短的 一层表面 深度约为光波波长 并沿界面流动约半个波长再返回第一介质 第二 介质表面的这个波称为隐矢被 三 光的色散和吸收三 光的色散和吸收 23 光的吸收 光通过介质时 介质吸收了部分入射光能量 不同于金属表面的 吸收 其光强度随进入介质的深度而减弱的现象 若入射的是单色简谐光波 表现为该波函数的振幅减小 24 色散 介质的折射率随光的频率或波长而变化的现象 25 散射 光通过介质时 介质中出现了向其它方向发散的光线 第二章第二章 光波的叠加分析光波的叠加分析 掌握同频率同振动方向的光波的叠加 1 光波的独立传播原理 当从光源 A 和光源 B 发出的两列光波在同一空间区域 传播时 它们之间互不干扰 每一列光波如何传播 都按各自的规律独立进行 完全不受另一列光波的影响 2 光波的叠加原理 光波在媒质中传播时 必然引起空间各点的扰动 当两个 或多个光波同时在该区域内传播时 空间各点都将同时受到各个光波的作用 如果光波的独立传播原理成立 则它们叠加的空间区域内 相遇点产生的和振 动是各个光波单独存在时该点振动的矢量之和 3 将波在其中传播时服从叠加原理和独立传播原理的媒质称为 线性媒质 不服从叠加原理和独立传播原理的媒质称为 非线性媒质 4 两个频率相同 振动方向相同而传播方向相反的单色光波产生叠加后形成驻 波 5 调制波光强为确定数值的点的传播速度就是调制波的 位相速度 群速度 群速度是指某个光强值在空间的传播速度 因此它表示拍频波能量的传播速度 6 载波零位相点 或位相值为其它数值的点 的传播速度就是载波的位相速度 第三章第三章 光的干涉和干涉仪光的干涉和干涉仪 精品文档 5欢迎下载 1 当两个或两个以上振动方向相同 频率相同的单色光波在空间产生叠加时 叠加区域内将出现周期性的强度分布图象 这就是光的干涉 2 光的干涉问题包括光源 干涉装置和干涉图形等三个要素 3 干涉的三个必要条件 两叠加光波的频率相同 振动方向相同 位相差恒定 满足这三个条件的光波称为相干光波 相应的光源为相干光源 4 在非相干叠加时 光强是均匀分布的 5 单个原子发光是间歇的 持续时间约 10 9秒 前后光波是完全独立的 初相 位没有固定关系 不同原子发出的波列也如此 6 如果在观察时间 内 相位差保持恒定 则合成光强在空间形成强弱相间的 稳定分布 这是相干叠加的重要特征 7 光波分离基本方法 分波阵面法和分振幅法 分波阵面法 把光波的波面 波前 分为两部分 如杨氏双缝干涉实验 分振幅法 利用反射和折射把原光波振幅分为两部分 如薄膜干涉 等厚干涉 无论是分波前法还是分振幅法 只有光程差小于光波的波列长度 才能满足位 相差恒定的条件 杨氏干涉实验杨氏干涉实验 8 8 光强分布 2 121 20 2cos4cos 2 IIII II 21 2 rrk D 2 21 0 4cos rr II 2 0 4cos xd II D 亮纹 暗纹 0 1 2 m D xm d 1 0 1 2 2 D xmm d 任何两条相邻的明 或暗 条纹所对应的光程差之差一定等于一个波长值 9 干涉条纹的表征 干涉级 m 精品文档 6欢迎下载 条纹间距 e 由条纹间距 e 与两孔间距 d 的反比关系可知 要使干涉条纹易于 D e d 观察 两孔间距应尽可能小 会聚角 条纹间距与光束的会聚角成反比 因此 会聚角应尽可能小 d D 10 杨氏双缝干涉属于非定域干涉 11 干涉条纹的清晰程度用条纹的对比度表示 定义是 Mm Mm II K II 条纹的对比度取决于以下三个因素 光源大小 光源的非单色性 两相干光波的振幅比 平行平板产生的干涉平行平板产生的干涉 12 条纹定域 能够得到清晰干涉条纹的区域 非定域条纹 在空间任何区域都能得到的干涉条纹 定域条纹 只在空间某些确定的区域产生的干涉条纹 点光源照明产生非定域条纹 当利用扩展光源进行干涉实验时 将得到定域干涉 也可以说 定域干涉是扩 展光源的特征 在扩展光源情况下 能够得到清晰条纹的特定平面域称为定域面 所观察到的条纹为定域条纹 在平行平板的干涉中 光程差只取决于折射角 相同折射角的入射光构成同一在平行平板的干涉中 光程差只取决于折射角 相同折射角的入射光构成同一 条纹 称等倾条纹条纹 称等倾条纹 13 光程差计算 1 2 cos h n ABBCn ANABBC 其中 考虑半波损失 222 21 2cos 2sin 22 nhnhnn 或 精品文档 7欢迎下载 无半波损失 222 21 2cos 2sinnhnhnn 或 14 121 2 2cosIIII Ik 双光束干涉 对于不同的干涉装置 明暗纹条件一致 1 2 0 1 2 m m m 为亮条纹 为暗条纹 称为条纹的级数 16 圆形等倾条纹 等倾条纹的形状与观察方位有关 当望远镜光轴与平板法 线平行时 即望远镜焦平面与平板表面平行时 等倾条纹是一组同心圆条纹 圆心位于透镜的焦点 条纹特点 形状 一系列同心圆环 条纹间隔分布 内疏外密 楔形平板产生的干涉 分振幅等厚干涉楔形平板产生的干涉 分振幅等厚干涉 17 平行光入射非均匀薄膜 入射角 相同 厚度不均匀的薄膜形成的干涉 条纹的级次仅随薄膜的厚度变化 这种干涉叫等厚干涉 18 垂直入射到劈尖上 0 2 2 nh 明条纹 2 2 nhm 暗条纹 1 2 2 2 nhm 劈棱处 h 0 只是由于有半波损失 两相干光相差为 因此形成暗条纹 条纹间距 0 2 e n 19 干涉条纹分布的特点 当有半波损失时 在 h 0 劈棱处为暗纹 否则为一亮纹 干涉条纹是平行于棱边的直条纹 楔角愈小 干涉条纹分布就愈稀疏 当用白光照射时 将看到由劈棱开始逐渐分开的彩色直条纹 精品文档 8欢迎下载 20 牛顿环 牛顿环 将一块半径很大的平凸镜与一块平板玻璃叠放在一起 用单色平 行光垂直照射 由平凸镜下表面和平板玻璃上表面两束反射光干涉 产生的等 厚干涉条纹称牛顿环 牛顿环干涉图样是以接触点为圆心的一组明 暗相间的同心圆环 有半波损失 时 中间为一暗斑 21 牛顿环明暗纹条件由下式决定 1 2 3 2 221 0 1 2 2 mm nh mm 明纹 暗纹 22 透镜曲率半径 2 r R N 23 第 N 个暗环满足的光程差条件 1 2 22 hN 24 干涉级高的环间的间距小 即随着 r 的增加条纹变密 即 条纹不是等距 分布 25 迈克尔孙干涉仪迈克尔孙干涉仪 光程差 21 2 dd 2 dN 法布里法布里 珀罗干涉仪珀罗干涉仪 多光束干涉多光束干涉 26 干涉场的强度随 R 和 而变 在特定 R 的情况下 则仅随 而变 4 cosnh 光强度只与光束倾角 有关 倾角 相同的光束形成同一个条纹 是等倾条 纹 当透镜的光轴垂直于平板时 等倾条纹是一组同心圆环 27 在反射光方向形成亮条纹和暗条纹的条件 亮条纹 暗条纹 21m 2m 透射光方向相反 28 条纹的锐度用它们的位相半宽度来表示 亮条纹中强度等于峰值强度一半 精品文档 9欢迎下载 的两点间的距离 记为 2 14R FR 29 用相邻条纹间距离 2 和条纹半宽度 之比表示条纹的锐度 称为条 纹的精细度 2 21 FR S R 30 2 212 22 S R S R mhh 为标准具常数或自由光谱范围 第五章第五章 光的衍射光的衍射 1 光的衍射是指光波相传播过程中遇到障碍物时 所发生的偏离直线传播的现 象 光可统过障碍物 在障碍物后呈现出光强的不均匀分布 光的衍射现象与光的干涉现象就其实质来讲 都是相干光波叠加引起的光强的 更新分布 所不同之处在于 1 干涉现象是有限个相干光波的叠加 2 衍射现象则是无限多个相干光波的叠加结果 2 衍射问题的三个基本要素 1 光源发出的光波 2 衍射物 3 衍射图形 3 在基尔霍夫标量衍射理论的基础上 研究两种最基本的衍射现象和应用 菲 涅耳衍射 近场衍射 和夫琅和费衍射 远场衍射 4 菲涅耳 基尔霍夫衍射公式 expexpcos cos 2 iklikrn rn lA E Pd ilr 菲涅耳近似 22 1 111111 11 exp exp 2 ikzik E x yE x yxxyydx dy i zz 2222 1111 1 111 22 xyxxyyxy rz zzz 夫琅禾费近似 精品文档 10欢迎下载 122 111111 111 exp exp exp 2 ikzikik E x yxyE x yxxyydx dy i zzz 22 11 1 11 2 xyxxyy rz zz 典型孔径的夫琅合费衍射典型孔径的夫琅合费衍射 5 矩孔衍射矩孔衍射 sinsin 22 22 klak b E x yCab klak b 22 klaxk by ab ff 0 EabC 和 0 sinsin E x yE 强度分布特点 2 2 22 000 sinsin IIIECab 中央亮斑面积为 中央亮斑面积与矩形孔面积成反比 在相同波长和装置 22 0 4 f S ab 下 衍射孔愈小 中央亮斑愈大 6 单缝衍射单缝衍射 2 0 sin sin 2 kla IIa 各级亮条纹光强不相等 中央最大值的光强最大 次极大值都远小于中央最大 值 并随着级数的增大而很快地减小 即使第一级次极大值也不到中央最大值 的 5 相邻暗点的距离 ef a a xff a 精品文档 11欢迎下载 7 单缝衍射光强分布特点 1 中央亮条纹的宽度等于其它亮条纹角宽度的二倍 缝越窄 半角宽度和半线 宽度越大 衍射现象越明显 2 波长越长 衍射现象也越明显 用白光为光源 中央亮纹为白色 其他各级 条纹呈现彩色 3 当 衍射现象不明显 波动光学过渡到几何光学 0 a 8 圆孔衍射圆孔衍射 2 11111 00 expcos a ECik rrdrd 12 2 Jka Ea C ka 9 Y X L2 X1 Y1 r r1 10 精品文档 12欢迎下载 11 其中中央亮斑称为爱里斑 它的半径满足 z0 1 22 即 0 00 1 22 r zkaka f 爱里斑的半径 0 0 61 rf a 第七章第七章 光的偏振与晶体光学光的偏振与晶体光学 1 自然光 具有一切可能的振动方向的许多光波之和 特点 振动方向的无规则性 表示 可用两个振动方向垂直的 强度相等的 位相关系不确定的光矢量 表示 2 线偏振光 光矢量方向不变 其大小随位相变化 振动平面 光矢量与传播方向组成的平面称为线偏振光的振动平面 3 圆偏振光 光矢量大小不变 其方向绕传播方向均匀转动 且矢量末端轨迹 为圆 4 椭圆偏振光 光矢量大小和方向都在有规律地变化 且矢量末端轨迹为椭圆 5 迎着光线看 对着光的传播方向 光矢量 顺时针转的称右旋圆 椭圆 偏振光 逆时针转的称左旋圆 椭圆 偏振光 6 彼此无固定相位关系 振动方向任意 不同方向上振幅不同的大量光振动的 组合 称部分偏振光 它介于自然光与线偏振光之间 7 部分偏振光可分解为两束振动方向相互垂直的 不等幅的 不相干的线偏振 光 也可分解为线偏振光和自然光的叠加 8 偏振度 9 偏振光的产生 主要方法 反射和折射 二向色性 散射 双折射 10 入射角为布儒斯特角 即 反射光为线偏振光 振动方向垂直于入射 2 1 B n tg n 面 透射光为部分线偏振光 11 某些物质能有选择的吸收某一个方向的光振动 而只允许某个特定方向的 精品文档 13欢迎下载 光振动通过 物质的这种性质称为二向色性 12 偏振片有一个特定的方向 只让平行于该方向的振动通过 我们把允许特 定光振动通过的方向称为偏振化方向 13 偏振光 偏振片 P2 旋转一周时 光强度经历两次最明 两次最暗的变化 14 自然光 偏振片 P1 旋转一周时 光强度并不发生变化 15 马吕斯定律 消光比 最小透射光强和最大透射光强之比 2 0cos II 16 束在某些晶体中传播时 由于晶体对两个相互垂直振动矢量的光的折射率 不同而产生两束折射光 这种现象称为双折射 17 一条遵守通常的折射定律 n1sini n2sinr 折射光线在入射面内 这条 光线称为寻常光线 ordinary rays 简称 o 光 18 另一条光线不遵守通常的折射定律 它不一定在入射面内 这条光线称为 非常光线 extraordinary rays 简称 e 光 19 只有在晶体内部光线才有必要分为 o 光和 e 光 它们具有不同的传播特性 一旦从晶体透