结构动力学(运动方程的建立)分解.ppt

1 43 结构动力学 2 43 结构动力学第2章分析动力学基础及运动方程的建立 3 43 第2章分析动力学基础及运动方程的建立2 1基本概念 广义坐标与动力自由度 功和能 实位移 可能位移和虚位移 广义力 惯性力 弹簧的恢复力 阻尼力 线弹性体系和粘弹性体系 非弹性体系 4 43 2 1基本概念2 1 1广义坐标与动力自由度广义坐标 能决定质点系几何位置的彼此独立的量称为该质点系的广义坐标 广义坐标可以取长度量纲的量 也可以用角度甚至面积和体积来表示 静力自由度的概念 确定结构体系在空间中位置所需的独立参数的数目称为结构的自由度 动力自由度的定义 结构体系在任意瞬时的一切可能的变形中 决定全部质量位置所需的独立参数的数目称为结构的动力自由度 5 43 2 1基本概念2 1 2功和能功的定义有势力和势能动能 6 43 2 1基本概念2 1 3实位移 可能位移和虚位移可能位移 满足所有约束方程的位移称为体系的可能位移 实位移 如果位移不仅满足约束方程 而且满足运动方程和初始条件 则称为体系的实位移 虚位移 在某一固定时刻 体系在约束许可的情况下可能产生的任意组微小位移 称为体系的虚位移 7 43 2 1基本概念2 1 4惯性力 InertialForce 惯性 保持物体运动状态的能力 惯性力 大小等于物体的质量与加速度的乘积 方向与加速度的方向相反 I 表示惯性 Inertial m 质量 mass 坐标方向 向右为正 质点的加速度 8 43 2 1基本概念2 1 5弹簧的恢复力 ResistingForceofSpring 对弹性体系 弹簧的恢复力也被称为弹性恢复力弹性恢复力 大小等于弹簧刚度与位移 弹簧变形 的乘积方向指向体系的平衡位置 s 表示弹簧 Spring k 弹簧的刚度 SpringStiffness u 质点位移 9 43 2 1基本概念单层框架结构的水平刚度h 框架结构的高度L 梁的长度E 弹性模量Ib和Ic 梁和柱的截面惯性矩 10 43 2 1基本概念2 1 6阻尼力 DampingForce 阻尼 引起结构能量的耗散 使结构振幅逐渐变小的一种作用 阻尼的来源 物理机制 1 固体材料变形时的内摩擦 或材料快速应变引起的热耗散 2 结构连接部位的摩擦 结构构件与非结构构件之间的摩擦 3 结构周围外部介质引起的阻尼 例如 空气 流体等 粘性 滞 阻尼力可表示为 D 表示阻尼 Damping c 阻尼系数 Dampingcoefficient 质点的运动速度 11 43 2 1基本概念阻尼系数c的确定 不能像结构刚度k那样可通过结构几何尺寸 构件尺寸和材料的力学性质等来获得 因为c是反映了多种耗能因素综合影响的系数 阻尼系数一般是通过结构原型振动试验的方法得到 粘性 滞 阻尼理论仅是多种阻尼中最为简单的一种 其它常用的阻尼 摩擦阻尼 阻尼力大小与速度大小无关 一般为常数 滞变阻尼 阻尼力大小与位移成正比 相位与速度相同 流体阻尼 阻尼力与质点速度的平方成正比 滞变阻尼 时滞阻尼 复阻尼 12 43 2 1基本概念2 1 7线弹性体系和粘弹性体系 LinearlyElasticSystemandViscousElasticSystem 线弹性体系 由线性弹簧 或线性构件 组成的体系 最简单的理想化力学模型 粘弹性体系 当线弹性系统中进一步考虑阻尼 粘性阻尼 的影响时的体系 结构动力分析中的最基本力学模型 13 43 2 1基本概念2 1 8非弹性体系 InelasticSystem 结构构件的力 变形关系为非线性关系 结构刚度不再为常数 构件 或弹簧 的恢复力可表示为fs是位移和速度的非线性函数 图2 6非弹性体系中结构构件的力与位移关系 14 43 第2章分析动力学基础及运动方程的建立2 2基本力学原理与运动方程的建立 牛顿 Newton 第二定律 D Alembert原理 虚位移原理 Hamilton原理 Lagrange方程 15 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立运动方程 描述结构中力与位移 包括速度和加速度 关系的数学表达式 有时也称为动力方程 运动方程是进行结构动力分析的基础运动方程的建立是结构动力学的重点和难点本章首先通过对简单结构体系 单自由度体系 的讨论介绍结构动力分析中存在的基本物理量及建立运动方程的方法 然后介绍更复杂的多自由度体系运动方程的建立 16 43 基本动力体系 应包括结构动力分析中涉及的所有物理量 质量 弹簧 阻尼器 单自由度体系 SDOF Single Degree of Freedom System结构的运动状态仅需要一个几何参数即可以确定 17 43 基本动力体系两个典型的单自由度体系 a 单层框架结构 b 弹簧 质点体系 物理元件 质量集中质量m阻尼器阻尼系数c弹簧弹簧刚度k两个力学模型完全等效因为两个体系的运动方程相同 18 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 0牛顿 Newton 第二定律单质点体系的受力分析 单质点体系运动时要满足的控制方程 运动方程 19 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立利用牛顿第二定律的优点 牛顿第二定律是基于物理学中已有知识的直接应用以人们最容易接受的力学知识建立体系的运动方程 20 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 1D Alembert原理 直接动力平衡法 D Alembert原理 在体系运动的任一瞬时 如果除了实际作用结构的主动力 包括阻尼力 和约束反力外 再加上 假想的 惯性力 则在该时刻体系将处于假想的平衡状态 动力平衡 单质点体系的受力分析 21 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 1D Alembert原理D Alembert原理的优点 静力问题是人们所熟悉的 有了D Alembert原理之后 形式上动力问题就变成了静力问题 静力问题中用来建立控制方程的方法 都可以用于建立动力问题的平衡方程 使对动力问题的思考有一定的简化 对很多问题 D Alembert原理是用于建立运动方程的最直接 最简便的方法 D Alembert原理的贡献 建立了动力平衡 简称 动平衡 的概念 22 43 2 2运动方程的建立 可能位移 实位移 虚位移 2 2 2虚位移原理虚位移原理 在一组外力作用下的平衡系统发生一个虚位移时 外力在虚位移上所做的虚功总和恒等于零 虚位移是指满足体系约束条件的无限小位移 设体系发生一个虚位移 u 则平衡力系在 u上做的总虚功为 单质点体系的受力分析 23 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 2虚位移原理虚位移原理的优点 虚位移原理是建立在对虚功分析的基础之上 而虚功是一个标量 可以按代数方式运算 因而比Newton第二定律 或D Alembert原理中需要采用的矢量运算更简便 对如下图所示结构体系 用虚位移原理建立方程更简便一些 24 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 3Hamilton原理可以应用变分法 原理 建立结构体系的运动方程 在数学上 变分问题就是求泛函的极值问题 在这里 泛函就是结构体系中的能量 功 变分法是求体系能量 功 的极值 体系的平衡位置是体系的稳定位置 在稳定位置 体系的能量取得极值 一般是极小值 Hamilton原理是动力学中的变分法 原理 25 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 3Hamilton原理 积分形式的动力问题的变分方法 Hamilton原理 在任意时间区段 t1 t2 内 体系的动能和位能的变分加上非保守力做功的变分等于0 T 体系的总动能 V 体系的位能 包括应变能及任何保守力的势能 Wnc 作用于体系上非保守力 包括阻尼力及任意外荷载 所做的功 在指定时间段内所取的变分 对于静力问题 最小势能原理 26 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 3Hamilton原理Hamilton原理的优点 不明显使用惯性力和弹性力 而分别用对动能和位能的变分代替 因而对这两项来讲 仅涉及处理纯的标量 即能量 而在虚位移中 尽管虚功本身是标量 但用来计算虚功的力和虚位移则都是矢量 动能 集中质量转动质量位能 拉伸弹簧转动弹簧多自由度体系 动能位能 27 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立用Hamilton原理建立体系的运动方程体系的动能 位能 弹簧应变能 因此能量的变分 非保守所做的功的变分 等于非保守力在位移变分上作的功 将以上两式代入Hamilton原理的变分公式 得 对上式中的第一项进行分部积分 28 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 4Lagrange方程Hamilton原理是一种积分形式的动力问题的变分方法 实际还有另外与之等价的微分形式的动力问题的变分原理 就是运动的Lagrange方程 其表达式如下 其中 T 体系的动能 V 体系的位能 包括应变能及任何保守力的势能 Pncj 与uj相应的非保守力 包括阻尼力及任意外荷载 29 43 2 2运动方程的建立用Hamilton原理推导Lagrange方程 30 43 2 2运动方程的建立用Hamilton原理推导Lagrange方程 31 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立2 2 4运动的Lagrange方程用Lagrange方程方程建立体系的运动方程体系的动能 位能 非保守力 因此 代入Lagrange方程 再一次得到体系的运动方程 32 43 五种建立运动方程的方法的特点牛顿第二定律 是基于物理学中已有知识的直接应用 有助于理解和接受D Alembert原理 D Alembert原理 是一种简单 直观的建立运动方程的方法 得到广泛的应用 D Alembert原理建立了动平衡的概念 使得在结构静力分析中的一些方法可以直接推广到动力问题 当结构具有分布质量和弹性时 直接应用D Alembert原理 用动力平衡的方法来建立体系的运动方程可能是困难的 虚位移原理 部分避免了矢量运算 在获得体系虚功后 可以采用标量运算建立体系的运动方程 简化了运算 33 43 五种建立运动方程的方法的特点Hamilton原理 是一种建立运动方程的能量方法 积分形式的变分原理 如果不考虑非保守力作的功 主要是阻尼力 它是完全的标量运算 但实际上直接采用Hamilton原理建立运动方程并不多 Hamilton原理的美妙在于它以一个极为简洁的表达式概括了复杂的力学问题 Lagrange方程 得到更多的应用 它和Hamilton原理一样 除非保守力 阻尼力 外 是一个完全的标量分析方法 不必直接分析惯性力和保守力 主要是弹性恢复力 而惯性力和弹性恢复力是建立运动方程时最为困难的处理对象 34 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立五种建立运动方程的方法的特点 35 43 2 2基本力学原理与运动方程的建立单自由度体系的运动方程单自由度系统运动方程反映了结构动力学中将遇到的几乎所有的物理量 1 质量m 和惯性力 2 阻尼c 和阻尼力 3 刚度k 和弹性恢复力 对于多自由度体系 36 43 例题分析如下图所示体系的静力自由度和动力自由度 并利用D Alembert原理建立体系的运动方程 37 43 例题 解 1 体系的自由度静力自由度 确定体系几何位置所需要的独立参数 广义坐标 的数目 动力自由度 动力分析中为确定体系任一时刻全部质量的几何位置所需要的独立参数 广义坐标 的数目 根据结构静力自由度的定义 图中所示体系的静力自由度有2个 可选两刚杆的杆端位移u和u1为广义坐标 根据结构动力自由度的定义 体系的动力自由度仅有1个 因为当广义坐标u t 确定后 体系质量的几何位置就完全确定 可见 结构体系的动力自由度和静力自由的数目有时是不同的 38 43 例题 解 2 建立体系的运动方程 首先对体系取隔离体进行分析 39 43 例题 解 2 建立运动方程根据D Alembert原理 施加惯性力后 体系处于动平衡状态 下方刚杆对支撑点O取矩 上方刚杆