第3次课-第三章-异质结的能带图解析.ppt

什么是Anderson定则 异质结能带有几种突变形式 尖峰的位置与掺杂浓度的关系是什么 同质结和异质结的电势分布有何异同 同型异质结有哪些特点 3 1节 3 1 1 能带图 3 1 2 突变反型异质结的接触电势差及势垒区宽度 3 1 3 突变同型异质结 3 1 4 几种异质结的能带图 3 1 5 尖峰的位置与掺杂浓度的关系 第三章异质结的能带图 3 1 1 能带图 Ev Ev Ev Ev 能带结构异质结界面两侧的导带极小值和价带最高值随坐标的变化 什么是能带图 Letxbetheelectronaffinity whichistheenergyrequiredtotakeanelectronfromtheconductionbandedgetothevacuumlevel 电子亲和势 电子由导带底跃迁到真空能级所需的能量 E0 Ec vacuumlevel Ec Ev letfbetheworkfunction whichistheenergydifferencebetweenthevacuumlevelandtheFermilevel 功函数 电子由费米能级至自由空间所需的能量 E0 F Anderson srule statesthatwhenconstructinganenergybanddiagram thevacuumlevelsofthetwosemiconductorsoneithersideoftheheterojunctionshouldbealigned 不考虑界面态时的能带结构 一 能带图 由电子亲和能 禁带宽度 导电类型 掺杂浓度决定 A突变反型 未组成异质结前的能带图 1 2 1异质结的带隙差等于导带差同价带差之和 2导带差是两种材料的电子亲和势之差 3而价带差等于带隙差减去导带差 n GaAs p n 当两种单晶材料组成在一起构成异质结后 它们处于平衡态 费米能级应当相同 为了维持各自原有的功函数 和电子亲和势 不变 就会形成空间电荷区 在结的两旁出现静电势 相应的势垒高度为eVD e为电子电荷 VD为接触电势 它等于两种材料的费米能级差 接触前 接触后 1 AligntheFermilevelwiththetwosemiconductorbandsseparated Leavespaceforthetransitionregion 如何画接触后的异质结能带图 EF1 内建电场 空间电荷区中各点有附加电势能 使空间电荷区的能带发生弯曲 1能带发生了弯曲 n型半导体的导带和价带的弯曲量为qVD2 界面处形成尖峰 p型半导体的导带和价带的弯曲量为qVD1 界面处形成凹口 能谷 2能带在界面处不连续 有突变 Ec Ev ThereisnonsymmetryinDECandDEvvaluesthatwilltendtomakethepotentialbarriersseenbyelectronsandholesdifferent Thisnonsymmetrydoesnotoccurinhomejunction Straddling跨立型 b Staggered错开型 c Brokengap破隙型 典型的能带突变形式 电子和空穴在空间分离 根据半导体物理理论 这种分离效应可以有效抑制材料载流子的俄歇复合 任何光子探测器 随着温度的升高 最终的效率极限都将是材料中载流子的俄歇复合 目前最好的红外探测器材料碲镉汞的最终性能极限就是载流子的俄歇复合 如果禁带错位型类超晶格结构如预期的那样能将电子 空穴物理分离 实现对俄歇复合的有效抑制 电子从一种半导体大量流入到另一种半导体 使一种半导体存在大量电子 而另一种存在大量空穴 使它们具有导电能力 具有半金属性质 利用分子束外延生长高质量GaAs基GaSb体材料和InAs GaSb超晶格材料技术 为下一步制造价格便宜 性能可靠的N GaAs P GaSb热光伏电池 新一代焦平面多色红外探测器件等提供了重要的技术基础 可以产生热电子能使电子发生反射的的势垒提供一定厚度和高度的势垒能造成一定深度和宽度的势阱 能带突变的应用 DEc 0 07eV DEv 0 69eV DEc DEv 0 76eV 3 1 2突变反型异质结的接触电势差势垒区宽度 一工艺过程生长方法 界面态能带弯曲二异质结晶面的取向极性半导体 组成半导体的两种原子具有不同的负电性例如 GAAs 半导体中Ga和As对电子的束缚能力不同 当组成晶体时 电子更多地偏向As原子一方 110 电中性 111 极性 偶极距三组成异质结的半导体特性偶极距应变 影响能带突变的因素 安德森 Anderson 能带模型 假定 1 在异质结界面处不存在界面态和偶极态 2 异质结界面两边的空间电荷层 或耗尽层中 空间电荷的符号相反 大小相等 3 异质结界面两边的介电常数分别为 1和 2 1 2 界面处的电场不连续 1E1 2E2E1 E2 泊松方程 势垒区中的电荷密度分布 whereagainNA1isthenetacceptorconcentrationinthepside andND2isthenetdonorconcentrationontheNside 突变反型异质结的泊松方程 wheree1ande2arethepermittivityinthepandNregions 边界条件 线性 在交界处不连续 Thustheelectricfieldisgivenbytwointhedepletionregionandzerooutside 电场分布 Ifwechoosethereferencepotentialtobezeroforx x1wehave 电势分布 接触电势差 势垒区内正负电荷总量相等 耗尽层主要落在杂质能度低的一侧 耗尽层宽度和掺杂的关系 有外加偏压时 x1 x2 DEc DEv EF1 Ev1 EC2 EF2 Eg1 Eg2 f1 f2 NC 导带有效状态密度 价带有效状态密度 内建电场计算 突变反型异质结的势垒电容 势垒区内电荷总量相等 3 1 3 突变同型异质结 EF2 EF1 电子从宽带流入窄带 必有一边为积累区 异型异质结中 少子起主要作用 同型异质结 nN和pP 中 其性质主要是由多数载流子决定 同型异质结中 由于异质结两边的导电型号相同 两侧不再象异型异质结那样出现两个耗尽层构成的电偶极区 而是在宽带隙一侧的施主 nN结N侧 或受主 pP结的P侧 电离产生足够的空间电荷 而窄带隙一侧出现多子的积累 因此 同型异