第二章稳态热传导(导热理论基础)

.,第二章稳态热传导（导热理论基础）,一、概述二、傅里叶（J.Fourier）定律三、导热系数四、导热微分方程五、导热微分方程的单值性条件六、解决一具体导热问题的一般步骤,.,导热理论基础,一、概述：一般我们认为：导热是发生在物体中的宏观现象，故将物质看作是连续介质。导热基础理论的主要任务：1.找出物体内温度与时间、空间的关系式，即求解温度场；2.找出物体内温度分布与换热量的普遍联系式，即傅里叶定律。二、傅里叶（J.Fourier）定律：1.基本概念：1.温度场：物体某一时刻其内各点的温度分布：t=f（x、y、z、）上式为三维非稳态温度场；当t/=0时，称为三维稳态温度场，即：t=f（x、y、z）；若温度场仅和二个或一个坐标有关时则为二维或一维稳态温度场：即t=f（x、y）或：t=f（x）。具有稳态温度场的导热过程我们常称之为稳态导热；具有非稳态温度场的导热过程我们常称之为非稳态导热。,.,导热理论基础,a.等温面：同一时刻温度场中所有温度相同的点构成的面。b.等温线：不同的等温面与同一平面相交，在此平面上构成的一簇曲线。c.特点：不同的等温面（线）不可能相交；它们或者是完全封闭的曲面（线），或者终止于物体的边界上；沿等温面（线）无热量传递；等温面（线）的疏密可直观反映出不同区域温度梯度（或热流密度）的相对大小。,二、傅里叶（J.Fourier）定律：1.基本概念：2.等温面与等温线：（温度场习惯上用等温面图或等温线图来表示，如图2-1）,等温线,.,导热理论基础,二、傅里叶（J.Fourier）定律：1.基本概念：3.温度梯度gradt:两等温面间的温差t与其法线方向的距离n比值的极限。在单位距离内温度沿法线方向上的变化值最大、最显著，此时的温度变化率称之为温度梯度。即：,t,t+t,t-t,t1,t3,t,t2,4.温度梯度的方向：法线方向，指向温度升高的方向。5.热流密度向量：与温度梯度的方向相反，指向温度降低的方向。垂直于等温面（线）。,写成空间直角坐标系形式有：,.,导热理论基础,二、傅里叶（J.Fourier）定律：2.傅里叶（J.Fourier）定律：在导热现象中，单位时间内通过给定面积的传热量，正比例于该处垂直导热方向的截面面积及此处的温度梯度，其数学表达式为：,几点问题：1.负号表示热量传递指向温度降低的方向，与温度梯度方向相反。2.温度梯度是引起物体内热量传递的根本原因。3.适用范围：傅里叶定律是一个实验定律，是导热现象经验的规律性总结，普遍适用各种导热现象。即不论是否变物性（=a+bt）,有无内热源，是否非稳态，不论物体几何形状如何，也不论物质的形态（固液、气），其都适用。,4.现实意义：只要已知温度场，则可由傅里叶定律求出传热量，故求解导热问题的关键是求解物体中的温度分布，给求解温度场。,.,导热理论基础,三、导热系数：1.定义表达式：=-q/gradt2.物理意义：表征物质导热能力的大小。数值上等于单位温度降度单位时间单位面积的导热量。3.单位：通过量纲分析有：W/m4.由来：一般用实验方法测得。5.特性：是物性参数，它的大小起决于物质的种类和热力状态，一般工程中仅认为与温度呈线性关系，即：=0（a+bt）0为0时导热系数6.隔热保温材料（热绝缘材料）：室温条件下（20时）值小于0.12W/m的材料。如：岩棉、膨胀珍珠岩等。特点是：a.多为多孔体或纤维体材料；b.间隙中多充满气体；c.严格讲不能视为连续介质；d.间隙的无限加大并不能提高保温能力；e.湿度的增加使其保温能力大大下降。7.20时典型材料的（W/m）铜399碳钢40水0.599干空气0.0259一般，金属材料的最大，非金属固体材料次之，液体更次之，而气体最小。,.,导热理论基础,1.目的：建立物体内温度与时间、空间的普遍联系式。2.原理：热力学第一定律与傳里叶定律。3.假定：a.物质为各向同性的连续介质；b.已知：、cc.有内热源qv：qv为单位体积单位时间内所产生的热量，单位为：W/m34.推导：如图取任一微元体dv且dv=dxdydz，则有：,四、导热微分方程,dz,dx,dy,x,y,z,内热源qv,z+dz,z,x,x+dx,y,y+dy,.,导热理论基础,四、导热微分方程对此微元体应用热力学第一定律导入微元体的热量-导出微元体的热量+内热源发热量A+B=热力学能增量A部：=C沿x轴方向：x截面：x=qxdydzx+dx截面：x+dx=qx+dxdydz因qx是x的函数，且在x至x+dx区间内连续可微，据泰勒级数有：,忽略高阶无穷小量，仅取级数前两项有：,代入x+dx截面有：x+dx=qxdydz+qx/xdxdydz,故沿x轴方向微元体导热的净热流量为：,x-x+dx=-qx/xdxdydz同理,.,导热理论基础,四、导热微分方程沿y轴方向导入微元体的净热量为：y-y+dy=-qy/ydxdydz沿z轴方向导入微元体的净热量为：z-z+dz=-qz/zdxdydz故A部（即微元体导热的净热量）为：A=-（qx/x+qy/y+qz/z）dxdydz据傳里叶定律有：qx=-t/xqy=-t/yqz=-t/z代入上式有：,B部：B=qvdxdydz,C部：C=ct/dxdydz,.,导热理论基础,四、导热微分方程据A+B=C，整理消去dxdydz有：,上式即为一般的导热微分方程式。若材料为常物性，即、c均为常数，且令=/c有：,或写成：,式中2为拉普拉斯运算符。上式即常用的导热微分方程。,物性参数为常数且温度场稳态时：,温度场稳态且无内热源时：,另外可通过坐标变换，将导热微分方程写成圆柱坐标或球坐标形式。请见式2-12，13。,物性参数为常数且无内热源时：,.,导热理论基础,四、导热微分方程5.导温系数（热扩散率）定义：物体被加热或冷却时，物体内各部分温度趋向于均匀一致的能力。表达式：=/c单位：m2/s物理意义讲析：常温常压下：水=0.599w/m空=0.0259w/m水/空23而：水=1.4310-7m2/s，空=2.1410-5m2/s，空/水160,5,4,3,2,1,.,导热理论基础,五、导热微分方程的单值性条件（定解条件）使导热微分方程有唯一解的条件即为单值性条件。1.时间条件（又称初始条件）：稳态导热：过程与时间无关，即t/=0，无此条件。非稳态导热：即已知初始时刻物体内温度场，常写作：t|=0=f（x,y,z）若初始时各点温度相等，则有：t|=0=t0=常数2.边界条件：反映了导热物体边界上的温度或与边界周围环境发生热过程的情况。往往是发生导热现象的直接原因。常被分为第一、二、三等3类条件。,.,导热理论基础,五、导热微分方程的单值性条件2.边界条件：第一类边界条件：已知物体边界上的温度值。即t|s=twa.稳态时，tw不随时间改变。tw=Constor：tw=f（x,y,z）且（x,y,z）sb.非稳态时，tw随时间改变。tw=f（x,y,z,）且（x,y,z）s例如：一维稳态无限大平壁有：t|x=0=tw1t|x=tw2对于二、三维稳态温度场，因其边界面不止两个，此时应给出各个边界面的温度值。,tw1,tw2,t,x,o,.,导热理论基础,五、导热微分方程的单值性条件2.边界条件：第二类边界条件：已知任何时刻边界面上的热流密度值，即已知边界上的温度变化率，但并不已知温度分布，即：q|s=qwor：-t/n|s=qw/a.稳态时：qw=常数b.非稳态时：qw=-（t/n）|s=f（）例如：肋片根部的边界情况即x=0处，其热流通量具有稳定值q0，即：-t/x|x=0=q0/肋片顶部，当x=l时，可忽略顶端与周围流体的换热量，而认为此处绝热，即ql=0，此时即相于已知此处第二类边界条件。-t/x|x=l=0,q0=-（t/x）|x=0,.,导热理论基础,五、导热微分方程的单值性条件2.边界条件：第三类边界条件：已知物体边界处与周围流体的换热系数h以及流体的温度tf。即：-（t/n）|s=h（t|s-tf）其中，对于稳态导热时，h、tf将不随时间变化；对于非稳态导热时，h、tf可以是时间的函数，即：h=f1（）tf=f2（）如上图当肋片顶端与周围流体的对流换热量不能忽略时，此边界条件即为第三类边界条件，可写成：-（t/x）|x=l=h（t|x=l-tf）第三类边界条件与第一、二类边界条件区别是：t/n|s、t|s均未知，但知道其两者间的函数关系式。,.,导热理论基础,五、导热微分方程的单值性条件综上