第三章 天线的性能参数ppt课件

.,第三章天线的性能参数,吕剑刚lv.jian.gang,.,本章主要内容,场区划分天线参数计算相关定理对称振子,.,3.1场区的划分,1.远场近似,R源点到场点的矢径；在直角坐标系中在球坐标系中,.,利用求R的近似表达式，采用二项式定理将R展开,若，则随着幂次的增大，级数中的项依次减小。,.,在远场区,D天线的最大直径,则,在分母中令,在相位中R取级数的前两项,.,2.远场区的定义若远场区的起始距离，则为远场区。,的定义：平行射线近似不再成立的距离由于忽略级数的第三项所引起的路程偏差为/16或对应的相位偏差为/8时的r值。,.,第三项,取,代入并令其等于/16,则,为了远场简化，在远场区取即,.,远场条件：,远区场的特点：电场与磁场互相垂直，并垂直于传播方向。电场与磁场满足平面波关系。天线辐射实功率。场的角分布与距离无关。,.,3.近场区的定义：为近场区,若R的近似取前三项，令第四项的最大值为/16则可得1）为辐射近场区辐射功率无功功率场的方向图是r的函数可能有相当大的径向分量2）为感应近场区无功功率占优势,.,.,远区辐射场的近似计算,.,.,3.2发射天线的性能参数,发射天线的作用：一、是将导行波转换为自由空间波；二、是定向辐射。发射天线的参数就是根据这两种作用规定。,.,（1）功率密度和辐射强度,.,.,.,例子：基本电振子的辐射功率和辐射强度,基本电振子远区场：,.,.,.,（2）辐射阻抗和输入阻抗,.,.,.,.,.,（3）天线的效率,.,.,各波段天线的效率长中波天线：辐射效率低，可能低于10%原因：天线的长度和高度与波长比较小馈线间的阻抗匹配较差超短波、微波天线：效率较高，甚至达100%,.,.,(4)天线的方向性：,方向性函数,.,.,例：基本电振子的辐射方向图,.,.,将方向函数用图形表示就称为天线的方向图。1)方向图分类a.立体方向图天线的辐射作用分布于整个空间，因而天线的方向图是一个三度空间的分布图形。,方向图,优点：形象，直观。缺点：复杂，难画。,.,由于立体方向图复杂难画，一般只绘出两个互相垂直的典型平面的方向图，用来联想场在空间分布的大致情况。立体方向图可用几个平面的图形来表征。,b.平面方向图,.,主平面：两个相互垂直的平面主平面的选取a)线天线子午面（E面）：包含天线导线轴的平面赤道面（H面）：垂直于天线导线轴的平面,架设在地面上的天线水平平面铅垂平面c)超高频天线E面：最大辐射方向和电场所在的平面H面：最大辐射方向和磁场所在的平面,.,c.极坐标方向图和直角坐标方向图,.,d.分贝方向图：用分贝表示,.,主瓣：包含最大辐射方向的瓣副瓣：除主瓣之外的瓣后瓣：处于主瓣后方的瓣栅瓣：在不希望的方向上出现的与主瓣相等的瓣,方向图的构成,.,零功率波瓣宽度（）b.半功率波瓣宽度（）,方向图参数,.,c.副瓣电平（FSLL）,0主瓣1副瓣d.前后比：天线在正前方和正后方辐射功率之比。,.,定义参考标准：通常取一个假想的无方向性天线（点源），即在空间各个方向上具有均匀辐射的天线作为参考标准。被研究天线：参考点源：则天线在最大辐射方向的方向系数：,方向系数,.,天线的方向性系数也可以定义为：当同一接收点（位于被研究天线的最大辐射方向）上辐射功率密度或场强相同时，参考天线与被研究天线的辐射功率之比，即,.,对最大方向场强的影响1)无方向性天线的场强,.,.,方向性系数的计算公式,.,.,.,.,.,.,（5）增益系数,.,.,.,.,.,.,（6）有效长度,.,.,.,.,（7）极化,.,.,.,.,.,.,（8）工作频带宽度,.,.,.,（9）功率容量,输入到天线上的功率不可能无限制增大，其主要限制在于天线表面的电场和介质材料的性质，即由天线周围的空气及天线绝缘子的介电强度决定。,.,3.3接收天线理论,接收天线接收机的信号源接收机接收天线的负载,.,1.物理过程电波的电场可分为两个分量a.垂直于振子轴所构成的平面的分量b.在上述平面内的分量又可分解为：一个与导体垂直的分量一个与导体平行的分量,天线接收无线电波的物理过程,3.3.1天线接收无线电波的物理过程,.,为了满足导体表面的边界条件导体内感应出则产生元电动势2接收电流的大小与方向有关a)沿线各点的相位是不同的,此相位与方向有关b)与sin成正比b.与天线的几何形状和尺寸密切有关,.,3.分析方法的选择感应电动势法：根据来波电场求出接收天线中感应的电动势，再根据分布参数电路理论求出在负载中的接收电流。缺点：比较复杂互易原理法：把电路理论中关于线性无源四端网络的互易原理推广应用于接收天线。优点：简单,.,1.3.2用互易定理分析接收天线.互易定理线性无源二端口网络,.,端口1：,端口2的中：端口：,端口的中：网络理论中的互易原理,.,互易定理法：将电路理论中的互易定理推广到场的情况，并用以分析天线.将发射天线和接收天线系统等效为线性四端网络,.,设：两个任意相同或不同的天线1和2,安放在任意相对位置。两天线之间的距离充分远a.两天线间没有其它场源。b.空间的媒质是线性的且各向同性的。则发射天线和接收天线系统等效为线性四端网络.,.,3.应用互易原理对接收天线进行分析,1)天线1发射，天线2接收。,.,天线1:电动势,输入电流：式中：的内阻天线1的输入阻抗天线1在天线2处产生的电场为天线1的有效长度天线1用作发射天线的方向性函数天线1振子轴和矢径r之间夹角增加的方向。将代入得：,.,在上式两侧对取标积，整理后得：,.,2)天线2发射，天线1接收。,.,天线1:电动势,输入电流：式中：的内阻天线1的输入阻抗天线1在天线2处产生的电场为天线2的有效长度天线2用作发射天线的方向性函数天线2振子轴和矢径r之间夹角增加的方向。将代入得：,.,在上式两侧对取标积，整理后得：,.,3）应用互易定理将和代入得：令：得：,.,等式左侧：作用于天线1的电场强度。天线1接收时，天线端子的电流。接于端子11上的负载、为天线用作发射天线的参数,.,I接收电流Z天线的负载天线用于发射的输入阻抗天线用于发射时的有效长度天线用于发射时的归一化方向性函数,.,将上式改写为：接收天线感应电动势,.,C的确定：选电基本振子设来波方向与振子轴成角作用于振子表面的切向分量为：则感应电场为：长为l的电基本振子的感应电动势为：对比可得C=1,.,因此，接收天线的感应电动势分析：a.在发射和接收时相同b.方向性函数在发射和接收时相同。接收天线的方向函数：与来波方向的函数c.接收天线的有效长度与该天线用作发射时的相同。接收天线的有效长度：,.,1.3.3接收天线的等效电路和电参数1.接收天线的等效电路1）等效电路接收天线的负载阻抗,.,2）最大接收功率匹配时，,.,3）最佳接收功率分别归算于输入电流的辐射电阻和损耗电阻若天线是无耗的接收天线的最佳接收功率,.,接收天线的电参数1）方向性系数a.定义：假定从各个方向传来的电波的场强相同，天线在接收方向上接收时向匹配负载输出的功率和天线在各个方向接收向匹配负载输出功率的平均值的比值。,.,b.计算式,.,代入D的定义式,.,在最大接收方向上的方向系数为,.,2）效率定义：天线向匹配负载输出的最大功率和假定天线无耗时向匹配负载输出的最大功率的比值。,.,3）增益系数定义：假定从各个方向传来的电波的场强相同，天线在最大接收方向上接收时向匹配负载输出的功率和天线在各个方向接收且天线是理想无耗时向匹配负载输出功率的平均值的比值。可证明和D与该天线作为发射天线时的相同，则G也必然和该天线发射时的G相同。,.,4）有效接收面积有效面积或实效面积a.定义：天线的极化与来波的极化完全匹配以及其负载与天线阻抗共轭匹配的条件下，天线在某方向所接收的功率与入射电磁波功率密度S之比称为此天线在方向上的有效面积。,.,b.表达式,.,.,当，在最大接收方向上天线的有效面积一般所指的有效面积，就是当，在最大接收方向上的有效面积。,.,5）失配因子设：为阻抗失配因子为极化失配因子则在失配条件下的有效面积：阻抗失配因子馈线的特性阻抗完全匹配时，=1,.,b.极化失配因子对于线极化天线与天线极化相同的场量,.,极化失配因子极化匹配极化失配极化正交，完全失配。,.,例如：线极化天线不能接收到与之相垂直的正交极化分量圆极化天线不能接收到与之旋向相反的圆极化分量。线极化天线接收圆极化波圆极化天线接收线极化波,.,椭圆极化波可分为两个旋向相反的圆极化分量，天线只能接收与其旋向一致的圆极化分量。,.,6)接收天线的噪声温度(1)噪声功率电阻R内，电子在环境温度的影响下，作规则运动，产生热噪声。噪声电压按高斯分布，其均方值为：波尔兹曼常数B带宽（Hz）；环境温度（K）。,.,上式可表示为噪声电压与无噪声的电阻R的串联，其等效电路为：图1-4-5电阻噪声及其等效电路,.,在电阻R上得到的最大噪声功率为：额定噪声功率。噪声源的绝对温度表示单位带宽的额定噪声温度因此，噪声电平可用绝对温度来表示。,.,天线的噪声a.内部噪声设接收天线周围的媒质是均匀的，在时，输入电阻为的天线上的热噪声电压为：b.外部噪声外部噪声源：银河辐射，地球大气层和地表面的辐射，天电干扰以及各种人为干扰。用表示相应的等效噪声温度则：,.,由天线送到馈线输入端匹配负载的最大噪声功率：可以交换地应用或来衡量天线的噪声。取决于天线的接收特性的外部噪声温度。,.,外部噪声源的强度可用亮度温度表示。,.,设用表示在方向上所有外部噪声总和的亮度温度天线的噪声温度为：,.,馈线噪声设馈线系统的传输效率为环境温度为则它的热噪声功率为在馈线中损耗的功率为,为传输线的衰减常数在接收机输入端产生的噪声功率为,.,可得：对应于馈线损耗的噪声温度。(4)接收机输入端整个天馈系统的噪声温度若则整个天馈系统的增益：若则,.,(5）品质因素接收到的信号功率为,.,品质因素在接收机输入端天馈系统的增益和噪声温度之比。若要则,.,采取的措施：a.降低馈线系统的损耗b.降低环境温度c.的大小与天线的特性和天线架设时的指向等均有关系。,.,3.4自由空间的对称振子对称振子对称天线，双极天线，偶极天线。,.,3.4.1对称振子的电流分布1.求解方法1).对称振子的电流分布可用数值法解积分方程求得。如矩量法（MOM）2).工程近似方法，即传输线近似。,.,用传输线法近似求解天线上的电流分布,.,假设对称振子上的电流分布和开路传输线的电流分布相似，亦按正弦分布形式。,.,即式中：振子上电流波腹点的电流振幅值。振子上电流的相移常数。如不计入辐射引起的衰减l振子一臂的长度上式也可写为：,.,.,3.用传输线近似法确定电流分布的误差。1）传输线与天线的区别a.传输线上沿线分布参数是均匀的天线上对应小单元之间分布参数是不均匀的,.,b.传输线不是辐射系统而天线是辐射系统。所引起的误差a.电流分布,.,b.对于远区场的计算：能满足要求c.研究天线的阻抗：必须对正弦近似进行修正,.,3.4.2对称振子的辐射场与方向性辐射场电基本振子辐射场：对称振子上线元dz在远区的辐射场：r观察点至单元电流的距离。射线至天线轴的夹角。,.,在远区，近似认为是平行的在分母中，在相位中,.,代入积分式：对称振子辐射场表示式,.,对称振子的方向特性1）方向性函数归一化方向性函数：,.,半波对称振子半波对称振子的方向图,.,全波对称振子,.,2）方向图赤道面（H面）方向图是一个圆子午面（E面）方向图随l/变化,.,不同臂长时对称振子E面的方向图,.,分析：（1）l/1,相当于电流元的方向图。,.,（2）l/0.5,天线上出现反向电流，方向图中出现副瓣随l/的增加，原来的副瓣逐渐变成主瓣，而原来的主瓣逐渐变成副瓣。,.,（4）l/=1，原来的主瓣变成同样大小的四个波瓣,.,（5）l/继续增加其主瓣变得更窄，副瓣数目相应地增多。,.,形成天线不同方向性的主要因素：基本元的方向性；天线上电流的振幅和相位分布；各基元到远区观察点的射线间的行程差。,.,3.4.3对称振子的辐射功率、辐射阻抗和方向性系数辐射功率和辐射电阻1）辐射功率：,.,2）辐射电阻（1）归于波腹电流的辐射电阻：,.,由图查出半波对称振子：全波对称振子：,.,（2）归算于天线输入端电流的辐射阻抗得：在输入端z=0，由对称振子的电流分布公式得：则,.,对于全波振子则这是由于电流正弦分布近似所造成的误差引起的。,.,2.辐射阻抗将积分的封闭面缩小到与天线的表面重合。由于理想导体表面的切向电场为零，因此，必须应用感应电动势法计算,.,设对称振子的电流集中于振子的轴线上，在振子导体表面产生的切向电场为，为了满足导体表面的边界条件外加电动势产生的切向场为：且感应电动势为：为维持此电动势或者电流流过外电动势所消耗的功率为,.,设振子电流为正弦分布，则归于波腹电流的辐射阻抗为,.,.,图1-5-6对称振子的辐射阻抗,.,分析：1）与振子导线半径a的关系不大，与用玻印亭矢量法计算的结果一致。2）随导线半径a的增大而减小。可通过增加振子半径的方法来提高天线的频带。3）l/很小时，低，高，天线的Q值高，辐射能力低。4）l/=0.25时，,.,3.方向性函数将代入得：,.,又由得：代入D得：,.,l/0.72时，最大方向为,.,当l/=0.625时，D为最大值。,.,4.1.4对称振子的输入阻抗对于无耗线但当振子输入端位于电流波节点时，由前面计算所求得的输入阻抗为无穷大。1.用等效传输线法计算对称振子的输入阻抗1）将对称振子等效为有损耗的开路传输线,.,（1）传输线与对称振子的区别传输线上沿线分布参数是均匀的其特性阻抗为：式中为两导线间的距离。a为导线半径,.,天线上对应小单元之间分布参数是不均匀的,.,b.传输线不是辐射