第三章 应变状态理论-修改

第三章应变分析,武海军副教授wuhjwuhjbit电话：689140879号教学楼531房间,2020/5/3,2,外力(或温度变化)作用下，物体各点发生位移，但是某点位移的大小并不能确定该处应力的大小，它与物体的整体约束有关。物体内部各部分之间要产生相对运动。物体的这种运动形态，称为变形。应变反映局部各点相对位置的变化，与应力直接相关，变形体力学中弹性力学对这种关系作了最为简化的假设，在各向同性线弹性的条件下，弹性常数只有两个E和v。,2020/5/3,3,在外力作用下，物体整体发生位置和形状的变化，我们如何来描述？,本章任务有两个：1、分析一点的应变状态；2、建立几何方程和应变协调方程。,2020/5/3,4,3.1位移与应变几何方程3.2一点的形变状态，形变张量3.3主形变，形变张量不变量3.4应变协调方程总结例题,3.1位移与应变几何方程,2020/5/3,6,在外力作用下，物体整体发生位置和形状的变化，一般说来各点的位移不同。,2020/5/3,7,如果各点的位移完全相同，物体发生刚体平移；,如果各点的位移不同，但各点间的相对距离保持不变，物体发生刚体转动等刚体移动。,2020/5/3,8,如果各点(或部分点）间的相对距离发生变化，则物体发生了变形。这种变形一方面表现在微线段长度的变化，称为线应变；一方面表现在微线段间夹角的变化，称为切应变。,2020/5/3,9,我们从物体中取出x方向上长dx的线段PA，变形后为PA，P点的位移为(u,v)，A点x方向的位移为,y方向上的位移为,dx,dx,2020/5/3,10,PA的正应变在小变形时是由x方向的位移所引起的，因此PA正应变为,PA的转角为,dx,dx,2020/5/3,11,我们从物体中取出y方向上长dy的线段PB，变形后为PB，B点y方向的位移为,x方向上的位移为,PB的正应变在小变形时是由y方向的位移所引起的，因此PB正应变为：,PB的转角为：,2020/5/3,12,线段PA的转角是,线段PB的转角是,于是，直角APB的改变量为,A,有时用张量分量,P,A,B,2020/5/3,13,这样，平面上一点的变形我们用该点x方向上的正应变、y方向上的正应变和xy方向构成的直角的变化来描述，称为应变分量，也就是所说的几何方程。从几何方程可见，当物体的位移分量完全确定时，形变分量即完全确定。,思考题：当形变分量完全确定时，位移分量是否能完全确定。,2020/5/3,14,同样，空间一点的变形我们用该点x、y、z方向上的正应变和xy、yz、zx方向构成的直角的变化切应变来描述。,张量形式为,2020/5/3,15,空间的应变分量共九个分量，是一个对称张量，和应力张量一样，它们遵从坐标变换规则，同样存在着三个互相垂直的主方向，对应的主应变值是该张量的特征值。这些互相垂直的主方向构成的直角在该应变张量的变形时，角度不变，由主平面组成的单元体，由正方体变为直角长方体。在主方向构成的坐标系中，张量分量构成对角阵，切应变分量为零。,2020/5/3,16,物体除形变外，还存在转动、刚体位移：（a）均匀形变：u、v、w是线性函数，称为均匀形变；（b）刚体位移：“形变为零”时的位移，即是“与形变无关的位移”；（c）纯形变：形变分量不等于零，而转动分量等于零。,3.2一点的形变状态，形变张量,2020/5/3,18,相对位移张量6个应变分量是通过位移分量的9个一阶偏导，即：引入其中为那勃勒算子，是位移矢量，不难算得的3个分量为:,2020/5/3,19,这里的称为转动矢量，而，称为转动分量。由此，可将相对位移张量分解为两个张量：=+,2020/5/3,20,如物体中一点M的形变分量为则相对位移张量（非对称）可分解为应变张量与转动张量。,上式，等号右边第一项为对称张量，表示微元体的纯变形，称为应变张量，第二项为反对称张量，它表示微元体的刚体转动，即表示物体变形后微元体的方位变化。,2020/5/3,21,3.3主形变，形变张量不变量,2020/5/3,23,与应力状态相类似，把切应变等于零的面称为主平面。主平面的法线方向称为主应变方向，主平面上的正应变就是主应变。同样存在第一、第二和第三应变不变量。,3.4应变协调方程,2020/5/3,25,对于某一初始连续的物体，按某一应变状态变形后必须保持其整体性和连续性，即物体既不开裂，又不重叠，此时所给定的应变状态是协调的，否则是不协调的。从数学的观点说，要求位移函数ui在其定义域内为单值连续函数。如出现了开裂，位移函数就会出现间断；出现了重叠，位移函数就不可能为单值。因此，为保持物体变形后的连续性，各应变分量之间，必须有一定的关系。,2020/5/3,26,由前面的讨论可知，在小变形情况下的六个应变分量是通过六个几何方程与三个位移函数相联系的。如已知位移分量ui，极易通过几何方程求得各个应变分量。但反过来，如给定一组应变ij，几何方程是关于未知位移函数ui的微分方程组，其中包含了六个方程，但仅三个未知函数。由于方程的个数超过了未知数的个数，如任意给定ij，则几何方程不一定有解，仅当ij，满足某种可积条件，或称为应变协调关系时，才能由几何几何方程积分得到单值连续的位移场。,2020/5/3,27,ij应变张量各分量满足的应变协调条件：,可看出，前三式分别是xy，yz，zx平面内的应变分量的协调方程，后三式分别是正应变ii，和三个剪应变之间的协调方程。从物理意义上讲：如果位移函数是连续的变形，自然也就可以协调。因而在以后用位移法解题时，应变协调方程可以自然满足，而用应力法解题时，则需要同时考虑应变协调方程。,2020/5/3,28,总结应力是物体内部的内力，是看不见的，而变形是可以测量和观察的，尤其在平面应力状态，我们经常通过实验的办法，测出应变，然后，通过应力应变的物理关系，求得应力。通过加力前后物体表面网格的变化，也可大致判断应变的大小等情况，从而判断应力的情况。,2020/5/3,29,应变和位移的关系：已知位移，可以通过微分关系很方便的求得应变，但是反过来，已知应变求位移就要通过积分，困难大得多。,有应变就有位移，但是有位移不一定就有应变，应变是位置的相对变化决定的，位移中有刚体位移和刚体转动与相对位置的变化同时发生，这就给分析带来很大的困难。,2020/5/3,30,若记坐标变形前后的坐标x,y,z为Xi、xi，位移为ui=Xi-xi,上式可以缩记为：,一般称为Cauchy应变，保留的是一阶项，适用于小应变的情况。,2020/5/3,31,例题,设物体变形时产生的应变分量为：试确定系数之间应满足的关系式。,2020