(完整版),高中物理3-3知识点总结,推荐文档

1、任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。高中物理 3-3一、分子动理论1、物体是由大量分子组成的微观量：分子体积 v0、分子直径 d、分子质量 m0宏观量：物质体积 v、摩尔体积vmol 、物体质量 m、摩尔质量 m mol 、物质密度 。p= m = m mol5联系桥梁：阿伏加德罗常数（na6.021023mol1）（1） 分子质量： m = m = m mol = pvmolvvmol0nnana（2） 分子体积：v vvm应为气体分子占据的空间大小npn0n = mol mol （对气体，v0）aa（3） 分子大小：(数量级 10-10m)3 6v0 p1 球体模

2、型 v = vmol = m mol = 4p d 3直径 d =（固、液体一般用此模型）0( )napn a32油膜法估测分子大小： d = vss -单分子油膜的面积，v滴到水中的纯油酸的体积3 v02 立方体模型 d =（气体一般用此模型；对气体，d 应理解为相邻分子间的平均距离）注意：固体、液体分子可估算分子质量、大小(认为分子一个挨一个紧密排列)；气体分子间距很大，大小可忽略，不可估算大小，只能估算气体分子所占空间、分子质量。（4） 分子的数量：n = nna=m m moln =vavmoln =pvam moln =mn vmolpaa2、分子永不停息地做无规则运动（1） 扩散现

3、象：不同物质彼此进入对方的现象。温度越高，扩散越快。直接说明了组成物体的分子总是不停地做无规则运动，温度越高分子运动越剧烈。（2） 布朗运动：悬浮在液体中的固体微粒的无规则运动。发生原因是固体微粒受到包围微粒的液体分子无规则运动地撞击的不平衡性造成的因而间接说明了液体分子在永不停息地做无规则运动 布朗运动是固体微粒的运动而不是固体微粒中分子的无规则运动布朗运动反映液体分子的无规则运动但不是液体分子的运动课本中所示的布朗运动路线，不是固体微粒运动的轨迹微粒越小，布朗运动越明显；温度越高，布朗运动越明显3、分子间存在相互作用的引力和斥力分子间引力和斥力一定同时存在，且都随分子间距离的增大而减小，随

4、分子间距离的减小而增大，但斥力变化快，实际表现出的分子力是分子引力和分子斥力的合力分子力的表现及变化，对于曲线注意两个距离，即平衡距离 r0（约 1010m）与 10r0。（）当分子间距离为 r0 时，分子力为零。（）当分子间距 rr0 时，引力大于斥力，分子力表现为引力。当分子间距离由 r0 增大时，分子力先增大后减小（）当分子间距 rr0 时，斥力大于引力，分子力表现为斥力。当分子间距离由 r0 减小时，分子力不断增大4、温度： 宏观上的温度表示物体的冷热程度，微观上的温度是物体大量分子热运动平均动能的标志。热力学温度与摄氏温度的关系： t = t + 273.15k5、内能（1） 、统计

5、规律：单个分子的运动都是不规则的、带有偶然性的；大量分子的集体行为受到统计规律的支配。多数分子速率都在某个值附近，满足“中间多，两头少”的分布规律。（2） 、分子平均动能：物体内所有分子动能的平均值。温度是分子平均动能大小的标志。温度相同时任何物体的分子平均动能相等，但平均速率一般不等（分子质量不同）(3) 、分子势能一般规定无穷远处分子势能为零，分子力做正功分子势能减少，分子力做负功分子势能增加。分子势能与分子间距离 r0 关系a. 当 rr0 时，r 增大，分子力为引力，分子力做负功分子势能增大。b. 当 rr0 时，r 减小，分子力为斥力，分子力做负功分子势能增大。c. 当 r=r0（平

6、衡距离）时，分子势能最小（为负值）(4) 、决定分子势能的因素：从宏观上看：分子势能跟物体的体积有关。（注意体积增大，分子势能不一定增大） 从微观上看：分子势能跟分子间距离 r 有关。（5）、内能：物体内所有分子无规则运动的动能和分子势能的总和 e 内 = n ek + ep内能是状态量内能是宏观量，只对大量分子组成的物体有意义，对个别分子无意义。物体的内能由物质的量（分子数量）、温度（分子平均动能）、体积（分子间势能）决定，与物体的宏观机械运动状态无关内能与机械能没有必然联系改变内能的方式：做功与热传递在使物体内能改变二、气体实验定律理想气体（1） 气体压强微观解释：大量气体分子对器壁频繁持

7、续地碰撞产生的。决定因素：气体分子的平均动能，从宏观上看由气体的温度决定单位体积内的分子数(分子密集程度)，从宏观上看由气体的体积决定（2） 三种变化：探究一定质量理想气体压强 p、体积 v、温度 t 之间关系，采用的是控制变量法等温变化，玻意耳定律：pvc等容变化，查理定律： p / tc等压变化，盖吕萨克定律：v/ tc(3) 气体实验定律玻意耳定律： pv = c （c 为常量与）等温变化( pv = pv 或 p1 = v2 )pv1 12 221适用条件：气体质量.温度不变时微观解释：一定质量的理想气体，温度保持不变时，分子的平均动能是一定的，在这种情况下，体积减少时， 分子的密集程

8、度增大，气体的压强就增大。图象表达：p - 1v图像p -v图像图像特点物理意义一定质量的理想气体，温度保持不变时，pv = c ，p 与 1 成正比，在 p - 1 图像vv上的等温线是过原点的直线。一定质量的理想气体，温度保持不变时， pv = c ，p 与 v 成反比，在p -v 图像上的等温线是双曲线的一支）查理定律： p = c （c 为常量）等容变化（ p1= p2或 p1= t1 tt1t2p2t2适用条件：气体质量.体积不变时微观解释：一定质量的气体，体积保持不变时，分子的密集程度保持不变，在这种情况下，温度升高时，分子的平均动能增大，气体的压强就增大。p - t图像图像特点物

9、理意义一定质量的理想气体，体积保持不p变时， t = c ，p 与 t 成正比，在p - t 图像上的等容线是过原点的倾斜直线。一定质量的理想气体，体积保持不变时，p = c ，由于 t=t+273.15k,则 p 与t 是一t次函数关系， p - t 图线是一条延长线过横轴上-273.15点的倾斜直线。图象表达：查理定律的推论：一定质量的某种气体从初状态（p,t)开始发生等容变化，其压强的变化量dp 与温度的变化任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。量dt 之间的关系为dp = dt pt6 盖吕萨克定律： v= c （c 为常量）等压变化（ v1 = v2 或 v1

10、 = t1）tt1t2v2t2适用条件：气体质量.压强不变时微观解释：一定质量的气体，温度升高时，分子的平均动能增大，只有气体的体积同时增大，使分子的密集程度减少，才能保持压强不变.图象表达：v - t图v - t图图像特点物理意义一定质量的理想气体，压强保持不变v时， t = c ，v 与 t 成正比，在v - t图像上的等压线是过原点的倾斜直线。一定质量的理想气体，体积保持不变时，v = c ，由于 t=t+273.15k,则 v 与t 是一次t函数关系，v - t 图线是一条延长线过横轴上-273.15点的倾斜直线。盖吕萨克定律的推论：一定质量的某种气体从初状态（v,t)开始发生等压变化

11、，其体积的变化量dv 与温度的变化量dt 之间的关系为dv = dt vt任何一份表面的绚丽，都需要私底下十分的努力，谁都不能轻言放弃。（4） 理想气体状态方程理想气体，由于不考虑分子间相互作用力，理想气体的内能仅由温度和分子总数决定 ，与气体的体积无关。16或对一定质量的理想气体，有 p1v1= p2v2pv = cpv = nrt（克拉伯龙方程）t1t2t（5） 平衡状态下封闭气体压强的计算* 理论依据*液体压强的计算公式 p = pgh*帕斯卡定律：加在密闭静止液体（或气体）上的压强能够大小不变地由液体（或气体）向各个方向传递（注意：适用于密闭静止的液体或气体）*液面与外界大气相接触，则

12、液面下 h 处的压强为 p = p0 + pgh*连通器原理：在连通器中，同一种液体（中间液体不间断）的同一水平面上的压强是相等的。计算方法*取等压面法：根据同种液体在同一水平液面处压强相等，在连通器内灵活选取等压面由两侧压强相等列方程求解压强例如图中，同一液面 c、d 处压强相等pa = p0 + pgh .*参考液片法：选取假想的液体薄片(自身重力不计)为研究对象，分析液片两侧受力情况，建立平衡方程消去面积，得到液片两侧压强相等，进而求得气体压强例如，图中粗细均匀的 u 形管中封闭了一定质量的气体a，在其最低处取一液片 b，由其两侧受力平衡可知 (pa即pgh0 )s即(p0即pgh即pg

13、h0 )s.即pa即p0即pgh.*受力平衡法：选与封闭气体接触的液柱为研究对象进行受力分析，由 f 合0 列式求气体压强例题 1：在竖直放置的 u 形管内由密度为 的两部分液体封闭着两段空气柱， 大气压强为 p 0 ，各部分长度如图所示，求 a、b 气体的压强。解法一：平衡法，选与气体接触的液柱为研究对象，进行受力分析，利用平衡条件求解求 p a ：取液柱 h 1 为研究对象，设管的横截面积为 s，大气压力和液柱重力方向向下，a气体产生的压力方向向上，液柱 h 1 静止，则 p 0 s+gh 1 s=p a s，p a =p 0 +gh 1求 p b ：取液柱 h 2 为研究对象，由于 h

14、2 的下端以下液体的对称性，下端液体自重产生的压强可不予考虑，a气体压强由液体传递后对 h 2 的压力方向向上，b 气体对 h 2 的压力、液柱 h 2 重力方向向下，液柱平衡，则p b s+gh 2 s=p a s，得 p b =p 0 +g(h 1 -h 2 )解法二：取等压面法，根据同种液体在同一液面处的压强相等，在连通器内灵活选取等压面，再由两侧压强相等列方程求解压强求 p b 时从 a 气体下端选取等压面，则有 p b +gh 2 =p a =p 0 +gh 1所以 p a =p 0 +gh 1 ，p b =p 0 +g(h 1 -h 2 )（6） 常见平衡状态下封闭气体压强的计算*

15、p =p0p=p0- ghp=p0-gh=p0+ghpp=p0-ghp=p0+gh例题 2：玻璃管与水银封闭两部分气体 a 和 b。设大气压强为封闭气体a、b 的压强pa=?、pb =?p0=76cmhg柱，h1=10cm，h2=15cm。（1atm = 76cmhg =1.0105 pa）n(4)100p0s30（5） n10psps0p= 81cmhg37p0sn10psp0s300mgp= 70cmhg解(4)：对水银柱受力分析（如右图） 沿试管方向由平衡条件可得：ps=p0s+mgsin30p s + pghssin 300sp= 0=p0+hgsin30=76+10sin30(cmh

16、g) =76+5 (cmhg) =81 (cmhg)解(5)：变式 2：计算图 2 中各种情况下，被封闭气体的压强。（标准大气压强 p0=76cmhg，图中液体为水银）psp0s+mg=mgp = p0 +sps=mgpsmg+p0s=以活塞为研究对象mg+psp0s=以气缸为研究对象mg+psp0s=例 3:下图中气缸的质量均为 m,气缸内部的横截面积为 s,气缸内壁摩擦不计.活塞质量为 m,求封闭气体的压强(设大气压强为 p0)m0psnmgp0sm0(1)(2)p0stmgp= p0+(m0+m)g/spsp= p0(m0+m)g/s解析：此问题中的活塞和气缸均处于平衡状态当以活塞为研究

17、对象，受力分析如图所示，由平衡条件得ps（m0+m）gp0s； p=p0+（m0m）g/s在分析活塞、气缸受力时，要特别注意大气压力，何时必须考虑，何时可不考虑（7）加速运动系统中封闭气体压强的确定*常从两处入手：一对气体，考虑用气体定律确定，二是选与气体接触的液柱或活塞等为研究对象，受力分析， 利用牛顿第二定律解出具体问题中常把二者结合起来，建立方程组联立求解(1) 试管绕轴以角速度 匀速转动hp s0dnmg解:对水银柱受力分析如图ps由牛顿第二定律得:psp0s=m2 r ,其中 m=sh由几何知识得:r=dh/2 解得 p=p0h2（dh/2）(2) 试管随小车一起以加速度 a 向右运

18、动f/解:对水银柱受力分析如图由牛顿第二定律得:psp0s=mam=sh 解得:p=p0+ahnhap0spsmg(3) 气缸和活塞在 f 作用下沿光滑的水平面一起向右加速运动解：对整体水平方向应用牛顿第二定律：psf=（m+m）a对活塞受力分析如图：由牛顿第二定律得：p0sff+psp0s=ma由两式可得：mfp=p0 (m + m )s小结：当物体做变速运动时:利用牛顿运动定律列方程来求气体的压强利用 f 合=ma,求 p 气。总结：计算气缸内封闭气体的压强时，一般取活塞为研究对象进行受力分析.但有时也要以气缸或整体为研究对象.所以解题时要灵活选取研究对象三、固体和液体和物态变化1、晶体和

19、非晶体晶体内部的微粒排列有规则，具有空间上的周期性，因此不同方向上相等距离内微粒数不同，使得物理性质不同晶体非晶体单晶体多晶体外 形规 则不规则不规则熔 点确定不确定物理性质各向异性各向同性（各向异性），由于多晶体是由许多杂乱无章地排列着的小晶体（单晶体）集合而成，因此不显示各向异性，形状也不规则。晶体达到熔点后由固态向液态转化，分子间距离要加大。此时晶体要从外界吸收热量来破坏晶体的点阵结构，所以吸热只是为了克服分子间的引力做功，只增加了分子的势能。分子平均动能不变，温度不变。2、液晶：介于固体和液体之间的特殊物态物理性质具有晶体的光学各向异性在某个方向上看其分子排列比较整齐具有液体的流动性从

20、另一方向看，分子的排列是杂乱无章的3、液体的表面张力和毛细现象（）表面张力表面层（与气体接触的液体薄层）分子比较稀疏，rr0，分子力表现为引力，在这个力作用下，液体表面有收缩到最小的趋势，这个力就是表面张力。表面张力方向跟液面相切，跟这部分液面的分界线垂直（）浸润和不浸润现象：附着层的液体分子比液体内部分子力表现附着层趋势毛细现象浸润密（ r r0 ）吸引力收缩下降（）毛细现象：对于一定液体和一定材质的管壁，管的内径越细，毛细现象越明显。管的内径越细，液体越高 土壤锄松，破坏毛细管，保存地下水分；压紧土壤，毛细管变细，将水引上来4、饱和汽和饱和汽压（）、饱和汽与饱和汽压：在单位时间内回到液体中

21、的分子数等于从液面飞出去的分子数，这时汽的密度不再增大，液体也不再减少，液体和汽之间达到了平衡状态，这种平衡叫做动态平衡。我们把跟液体处于动态平衡的汽叫做饱和汽，把没有达到饱和状态的汽叫做未饱和汽。在一定温度下，饱和汽的压强一定，叫做饱和汽压。未饱和汽的压强小于饱和汽压。饱和汽压影响因素：与温度有关，温度升高，饱和气压增大 饱和汽压与饱和汽的体积无关（）空气的湿度空气的绝对湿度：用空气中所含水蒸气的压强来表示的湿度叫做空气的绝对湿度。空气的相对湿度： 相对湿度=水蒸气的实际汽压同温度下水的饱和汽压相对湿度更能够描述空气的潮湿程度，影响蒸发快慢以及影响人们对干爽与潮湿感受。干湿泡湿度计：两温度计

22、的示数差别越大，空气的相对湿度越小。5、熔化热与汽化热（）物态变化（）熔化热与汽化热熔化热：某种晶体熔化过程中所需的能量与其质量之比。特点： 一定质量的晶体，熔化时吸收的热量与凝固时放出的热量相等。汽化热：某种液体汽化成同温度的气体时所需的能量与其质量之比。特点：一定质量的物质，在一定的温度和压强下汽化时吸收的热量与液化时放出的热量相等。四、热力学定律和能量守恒定律1、改变物体内能的两种方式：做功和热传递。等效不等质：做功是内能与其他形式的能发生转化；热传递是不同物体（或同一物体的不同部分）之间内能的转移，它们改变内能的效果是相同的。概念区别：温度、内能是状态量，热量和功则是过程量，热传递的前

23、提条件是存在温差，传递的是热量而不是温度，实质上是内能的转移2、热力学第一定律（能量守恒定律）(1) 内容：一般情况下，如果物体跟外界同时发生做功和热传递的过程，外界对物体做的功 w 与物体从外界吸收的热量 q 之和等于物体的内能的增加量 u做功 w热量 q内能的改变 u取正值“+”外界对系统做功系统从外界吸收热量系统的内能增加取负值“”系统对外界做功系统向外界放出热量系统的内能减少(2) 数学表达式为：uw+q (3)符号法则：(4) 绝热过程 q0，关键词“绝热材料”或“变化迅速”(5) 对理想气体：u 取决于温度变化，温度升高 u0，温度降低 u0w 取决于体积变化，v 增大时，气体对外

24、做功，w0；特例：如果是气体向真空扩散，w03、能量守恒定律：（1） 能量既不会凭空产生，也不会凭空消失，它只能从一种形式转化为另一种形式，或者从一个物体转移到别的物体，在转化或转移的过程中其总量不变。这就是能量守恒定律。（2） 第一类永动机：不消耗任何能量，却可以源源不断地对外做功的机器。（违背能量守恒定律）4、热力学第二定律（1） 热传导的方向性：热传导的过程可以自发地由高温物体向低温物体进行，但相反方向却不能自发地进行，即热传导具有方向性，是一个不可逆过程。（2） 说明：“自发地”过程就是在不受外来干扰的条件下进行的自然过程。热量可以自发地从高温物体传向低温物体，热量却不能自发地从低温物

25、体传向高温物体。热量可以从低温物体传向高温物体，必须有“外界的影响或帮助”，就是要由外界对其做功才能完成。（3） 热力学第二定律的两种表述克劳修斯表述：不可能使热量从低温物体传向高温物体而不引起其他变化。开尔文表述：不可能从单一热源吸收热量，使之完全变为有用功而不引起其他变化。（4） 热机热机是把内能转化为机械能的装置。其原理是热机从高温热源吸收热量 q1，推动活塞做功 w，然后向低温热源（冷凝器）释放热量 q2。（工作条件：需要两个热源）由能量守恒定律可得： q1=w+q2我们把热机做的功和它从热源吸收的热量的比值叫做热机效率，用 表示，即 = w / q1热机效率不可能达到 100%（5） 第二类永动机设想：只从单一热源吸收热量，使之完全变为有用的功而不引起其他变化的热机。第二类永动机不可能制成，不违反热力学第一定律或能量守恒定律，违反热力学第二定律。原因：尽管机械能可以全部转化为内能，但内能却不能全部转化成机械能而不引起其他变化；机械能和内能的转化过程具有方向性。（6） 推广：与热现象有关的宏观过程都是不可逆的。例如；扩散、气体向真空的膨胀、能量耗散。（7） 熵和熵增加原理热力学第二定律微观意义：一切自然过程总是沿着分子热运动无序程度增大的方向进行。熵：衡量系统无序程度的物理量，系统越混乱，无序程度越高，熵值越大。熵增加原理：在孤立系统中，一切不