原子结构氢原子光谱教材

1、原子结构 编稿：郁章富 审稿：代 洪 目标认知 学习目标 1、了解人类探索原子结构的历史以及有关经典实验，知道电子的发现和原子的核式结 构模型 2、通过对氢原子光谱的分析，了解原子的能级结构。 学习重点和难点 核式结构模型、玻尔理论 知识要点梳理 知识点一电子的发现 1、阴极射线 通常情况下，气体是不导电的； 但在强电场中，气体能够被电离而导电。气体分子内部 具有电荷，平时，正电荷和负电荷的数量相等，对外呈电中性。如果分子处于电场中，正电 荷与负电荷的受力方向相反，电场很强时正负电荷被 “撕开 ”，于是出现了自由电荷，气体就 能导电了。平时我们在空气中看到的放电火花，就是气体电离导电的结果。

2、通常大气中分子的密度很大， 电离后的自由电荷运动时会与空气分子碰撞， 正负电荷重 新复合， 所以难以形成稳定的气体放电电流。 在研究气体放电时一般都用玻璃管中的稀薄气 体。 稀薄气体放电时可以看到辉光放电现象， 如图所示， 玻璃管的两端装有电极， 管中有稀 薄气体。 将感应圈产生的数千伏以上的高电压加到放电管的两极， 可以看到管壁上有辉光放 电现象。 如果管内的气体分子很少， 气体压强降到 0.1Pa 以下，也就是管内成了通常所说的真空， 这时就看不到辉光放电的现象了。 但是， 如果在阳极上钻一个小孔， 则在阳极孔外的玻璃管 壁上可以看到荧光，如果在管内放入一个物体，那么荧光中就会出现该物体的

3、阴影。 早在 1858 年，德国物理学家普吕克尔就发现了这种现象。1876 年， 另一位德国物理学 家戈德斯坦认为管壁上的荧光是由于玻璃受到阴极发出的某种射线的撞击而引起的， 并把这 种射线命名为阴极射线。 2、电子的发现 从 1890 年起，英国物理学家 J.J 汤姆孙对阴极射线进行了一系列实验研究。 如图是他当 时使用的气体放电管的示意图，由阴极 C 发出的阴极射线通过狭缝 A、 B 形成一条狭窄的 射线，它穿过两片平行的金属板D1、D2 之间的空间，到达右端带有标尺的荧光屏上。通过 射线产生的荧光的位置，可以研究射线的径迹。 （1）汤姆孙研究了阴级射线在电场和磁场中的偏转，确认射线是带负

4、电的粒子，并测 定计算出这种带电粒子的比荷（带电粒子的电荷量与其质量之比，即q/m ，又称荷质比） 。 汤姆孙发现， 用不同材料的阴极和不同的气体做实验， 所得比荷的数值是相同的。 这说明不 同物质都能发射这种带电粒子，它是构成各种物质的共有成分。后来这种粒子被称为电子。 发现电子以后，汤姆孙又进一步研究了许多新现象，如光电效应、热粒子发射效应和 射线、光电流和热粒子流，它们都包含电子，也就是说，不论是由于强电场的电离、正离子 的轰击、 紫外线的照射、 金属受热还是放射物质的自发辐射， 都能发射同样的带电粒子 电子。 这种带电粒子的质量只比最轻原子质量的两千分之一稍多一点。 由此可见， 电子是

5、原 子的组成部分，是比原子更基本的物质单元。 （2）电子电荷的测定 电子电荷的精确测定是 1910 年由密立根通过著名的 “油滴实验 ”做出的。电子电荷的现 -19 -19 代值为： e=1.602 177 33（49）10-19C，通常取 e=1.60 10-19C。密立根实验更重要的发现是： 电荷是量子化的，即任何电荷只能是 e 的整数倍。从实验测得的比荷及 e 的数值，可以确 定电子的质量 me=9.109 389 7 10-31kg。质子质量和电子质量的比值 mp/me=1 836 知识点二原子的核式结构模型 1、汤姆孙的原子模型 在汤姆孙发现电子之前， 对于原子中正负电荷如何分布的问

6、题， 科学家们提出了很多模 型。其中较有影响的是汤姆孙本人于 1898 年提出的一种模型。他认为原子是一个球体，正 电荷弥漫性地均匀分布在整个球体内，电子镶嵌其中。有人形象地把汤姆孙模型称之为 “西 瓜模型 ”或 “枣糕模型 ”。 汤姆孙模型能够解释一些实验现象。但勒纳德在 1903 年做了一个实验，使电子束射到 金属膜上， 发现较高速度的电子很容易穿透原子。 看来原子不是一个实心球体。 稍后的一些 粒子散射实验则完全否定了汤姆孙的模型。 2、 粒子散射实验 （ 1） 粒子 粒子是从放射性物质（如铀和镭）中发射出来的快速运动的粒子，带有两个单位的正 电荷，质量为氢原子质量的4倍、电子质量的 7

7、300 倍。 （2）粒子散射实验装置 1909 年，英籍物理学家卢瑟福指导他的学生盖革和马斯顿进行了 粒子散射实验的研 究，所用实验装置如图， 当 粒子打到金箔时， 由于金原子中的带电粒子对 粒子有库仑力 的作用， 一些 粒子的运动方向发生改变， 也就是发生了 粒子的散射。 统计散射到各个方 向的 粒子所占的比例，可以推知原子中正负电荷的分布情况。 （3）实验现象 绝大多数 粒子穿过金箔后， 基本上仍沿原来的方向前进， 但有少数 粒子（约占八千 分之一）发生了大角度偏转，偏转的角度甚至大于90，也就是说它们几乎被 “撞了回来 ” 这样的事实令人惊奇。 （4）实验现象分析： 大角度的偏转不可能是

8、电子造成的 可设 粒子与电子正碰进行估算， 电子质量为 m 静止， 粒子质量为 M 以速度 v1 向电 子运动，因 粒子和电子组成的系统的合外力为零，所以有： 动量守恒： Mv 1=Mv 1 +mv2 机械能守恒： Mv 12= Mv 1 2+ mv 2 解得： 粒子碰后速度 速度变化 v=v1-v1=-0.0003V 1 只有初速度的万分之三，不可能产生大角度散射。 即大角度的偏转不可能是电子造成的，因为它的质量只有 粒子的 1/7300 ，它对 粒 子的影响就像灰尘对枪弹的影响， 完全可以忽略。 因此， 造成 粒子偏转的主要原因是具有 原子的大部分质量的带正电部分的作用。 按汤姆孙原子模型

9、，正电荷是弥漫地分布在原子内的， 粒子穿过原子时受到的各方 向正电荷的斥力基本上相会抵消， 因此对 粒子运动的影响不会很大。 所以汤姆孙模型无法 解释大角度散射的实验结果。 粒子大角度散射，甚至反弹回来，表明粒子在原子某地方受到质量、电量均较大 的物质作用。 粒子通过大约 1 微米厚的金箔， 绝大多数仍沿原方向前进， 说明原子内大部分是空 的，原子质量、电量相当集中。 3、卢瑟福的原子核式模型 卢瑟福对 粒子散射的实验数据进行分析后发现， 事实应该是： 占原子质量绝大部分的 带正电的那部分物质集中在很小的空间范围。这样才会使 粒子在经过时受到很强的斥力， 才可能使 粒子发生大角度的偏转。 19

10、11 年，卢瑟福提出了自己的原子结构模型。他设想：原子中心有一个很小的核为原 子核，原子的全部正电荷和几乎全部质量都集中在原子核里， 带负电的电子在核外空间绕核 旋转。卢瑟福的原子模型被称为核式结构模型。 这样，当 粒子接近原子时， 电子对它的影响可以忽略，但是，原子核对它的作用就不 同了。因为原子核很小， 粒子进入原子区域后，大部分 粒子离它很远，受到的库仑力很 小，运动方向几乎不改变。 只有极少数 粒子在穿过时距离原子核很近， 因此受到很强的库 仑力发生大角度散射。 4、原子核的电荷和尺度 由不同元素对 粒子散射的实验数据可以确定各种元素原子核的电荷Q 。又由于原子是 电中性的， 可以推算

11、出原子内含有的电子数。 科学家们注意到， 各种元素的原子核的电荷数， 即原子内的电子数， 非常接近于它们的原子序数。 后来又发现原子核是由质子和中子组成的， 原子核的电荷数就是核中的质子数。 通常用核半径 R 表征核的大小。原子核的半径是无法直接测量的，一般通过其他粒子 与核的相互作用来确定。 粒子散射是估计核半径的最简单的方法。对于一般的原子核，实 -15 -10 验确定的核半径 R 的数量级为 10-15m，而整个原子半径的数量级是 10-10m，两者相差十万倍 之多，可见原子内部是十分 “空旷 ”的。 知识点三氢原子光谱 1、光谱、光谱分析 （1）光谱：用光栅或棱镜可以把光按波长展开，获

12、得光的波长（频率）成分和强度分 布的记录，即光谱。用摄谱仪可以得到光谱的照片。 有些光谱是一条条的亮线， 我们把它们叫做谱线， 这样的光谱叫做线状谱。 有的光谱看 起来不是一条条分立的谱线，而是连在一起的光带，我们把它们叫做连续谱。 （ 2）发射光谱：物体发光直接产生的光谱叫发射光谱。其中由炽热的固体、液体及高 压气体发光产生的光谱为连续光谱， 它是由连续分布的一切波长的光组成的； 由稀薄气体或 金属蒸气发光产生的光谱为明线光谱，又称原子光谱，是由一些不连续的亮线组成的。 各种原子的发射光谱都是线状谱， 说明原子只发出几种特定频率的光。 不同原子的亮线 位置不同，说明不同原子的发光频率是不一样

13、的，因此这些亮线称为原子的特征谱线。 （3）吸收光谱：高温物体发出的白光通过某种物质时，某些波长的光被物质吸收后产 生的光谱。 其表现为在连续谱的背景上出现一些暗线， 且同种元素的吸收光谱中暗线的位置 与明线光谱中的明线是一一对应的。因此吸收光谱和明线光谱都属于元素的特征光谱。 （4）光谱分析：既然每种原子都有自己的特征谱线，所以我们就可以利用它来鉴别物 质和确定物质的组成成分。这种方法称为光谱分析。它的优点是灵敏度高。 2、氢原子光谱的实验规律 许多情况下光是由原子内部电子的运动产生的， 因此光谱研究是探索原子结构的重要途 径之一。从氢气放电管可以获得氢原子光谱，如图： 1885 年巴尔末对

14、当时已知的、在可见光区的 14条谱线作了分析，发现这些谱线的波长 可以用一个公式来表示。如果采用波长 的倒数，这个公式可写作： ，n=3，4，5，式中 R 叫做里德伯常量， 实验测得的值为 R=1.10107m-1 这个公式称为巴尔末公式，它确定的这一组谱线称为巴尔末系。可以看出， n 只能取整 数，不能连续取值，波长也只会是分立的值。 除了巴末尔系， 后来发现的氢光谱在红外和紫外光区的其他谱线也都满足与巴末尔公式 类似的关系式。 3、经典理论的困难 卢瑟福的核式结构模型正确地指出了原子核的存在， 很好地解释了 粒子散射实验。 但 是经典物理学家既无法解释原子的稳定性，又无法解释原子光谱的分立

15、特征。 原子是不稳定的与稳定性的矛盾 按照经典物理学， 核外电子受到原子的库仑引力的作用， 不可能是静止的， 它一定是以 一定的速度绕核转动。 既然电子在运动， 它的电磁场就在变化， 而变化的电磁场会激发电磁 波。也就是说， 它将把自己绕核转动的能量以电磁波的形式辐射出去。 因此，电子绕核转动 这个系统是不稳定的，电子会失去能量， 最后一头栽在原子核上。 但是事实不是这样， 原子 是个很稳定的系统。 连续光谱与明线光谱的矛盾 根据经典电磁理论， 电子辐射的电磁波的频率， 就是它绕核转动的频率。 电子越转能量 越小，它离原子核就越来越近，转的也就越来越快。这个变化是连续的，也就是说，我们应 该看

16、到原子辐射的各种频率（波长） 的光， 即原子的光谱应该总是连续的。而实际上我们看 到的是分立的线状谱。 这些矛盾说明， 尽管经典物理学理论可以很好地应用于宏观物体， 但它不能用于解释原 子世界的现象，引入新观念是必要的。 知识点四玻尔的原子模型 1、玻尔的原子理论 丹麦物理学家 N.玻尔意识到了经典理论在解释原子结构方面的困难。在普朗克光与黑 体辐射的量子论和爱因斯坦关于光子的概念的启发下，他在 1913 年把微观世界中物理量取 分立值的观念应用到原子系统，提出了自己的原子结构假说。 玻尔的原子结构模型包括以下两方面的内容： （1）轨道量子化和定态 轨道假设 玻尔认为， 原子中的电子在库仑引力

17、的作用下， 绕原子核做圆周运动， 服从经典力学的 规律。但不同的是，电子运行轨道的半径不是任意的，只有当半径的大小符合一定条件时， 这样的轨道才是可能的。 也就是说， 电子的轨道是量子化的。 电子在这些轨道上绕核的转动 是稳定的，不产生电磁辐射。 能级假设 当电子在不同的轨道上运动时， 原子处于不同的状态。 玻尔指出， 原子在不同的状态中 具有不同的能量， 因此原子的能量也是量子化的。 这些量子化的能量值叫做能级。 原子中这 些具有确定能量的稳定状态，称为定态。 在正常情况下， 原子处于最低能级， 这时电子在离核最近的轨道上运动， 这种定态叫做 基态。 若物体加热或被照射， 某些原子将吸收一定

18、的能量从基态跃迁到较高的能级上， 这时 电子在离核较远的轨道上运动处于高能级状态，这种定态叫激发态。 （2）频率条件 原子从一种定态（能量为E2）跃迁到另一种定态（能量为E1，E1 E2）时，它辐射一 定频率的光子， 光子的能量由这两种定态的能量差决定， 即 h=E2-E1。这个式子被称为频率 条件， 又称辐射条件。反之，当电子吸收光子时会从较低的能量态跃迁到较高的能量态，吸 收的光子的频率同样由频率条件决定。 即：基态 激发态：吸收能量 h=E2-E1；激发态 基态：辐射能量 h=E2-E1。 2、氢原子的大小和能级 玻尔在其假设的基础上， 利用经典电磁理论和牛顿力学， 对结构最简单的氢原子

19、进行了 计算，算出了氢的电子的各条可能轨道的半径和电子在各条轨道上运动时的能量（包括动能 和电势能 ）。 玻尔的计算结果可以概括为两个公式： 电子的轨道半径公式（可能） ： rn=n2r1 能量公式（可能） ： n=1,2,3 式中 r1 代表第一条（即离核最近的一条）可能轨道的半径。E1 代表电子在第一条（即 离核最近的一条）可能轨道上运动时的能量。n 是量子数。 -10 r1=0.53 10-10mE1=-13.6ev,（E =0,电子的动能等于电势能绝对值的一半） 为原子的最 低能级，电子在离核较远的轨道上运动，n=2、 3、 4 原子能量分别为 E2、E3、E4、 氢原子的能级图如图所

20、示： 3、玻尔理论对氢光谱的解释 （ 1）玻尔的跃迁条件告诉我们原子从较高的能级E2跃迁到较低的能级 E1时，它辐射的 光子能量为 h=E2-E1 。按照玻尔理论，巴尔末公式中的正整数n 和 2，正好代表电子跃迁之 前和跃迁之后所处的定态轨道的量子数n和 2。因此巴尔末公式代表的应该是电子从量子数 分别为 n=3，4，5，的能级向量子数为 2 的能级跃迁时发出的光谱线。按照这个思路可 以根据波尔理论推导出巴尔末公式，并从理论上算出里德伯常量 R 的值，所得结果与实验 符合得非常好。 这样， 玻尔理论成功地解释了氢原子的光谱所呈现的规律性。同样波尔理论 也能很好地解释甚至预言氢原子的其他谱线系。

21、 （2）通常情况下，原子处于基态，基态是最稳定的。处于激发态的原子是不稳定的， 会自发地向能量较低的能级跃迁，放出光子， 最终回到基态。 由于原子的能级是分立的，所 以放出的光子的能量也是分立的。因此原子的发射光谱只有一些分立的亮线。 （ 3）由于不同的原子具有不同的结构，能级各不相同，因此辐射或吸收的光子频率也 不相同。这就是不同元素的原子具有不同的特征谱线的原因。 4、夫兰克赫兹实验 玻尔理论的一个重要假设是原子能量的量子化。 光谱测量发现了电磁波发射或吸收的分 立特征， 从而证实了原子中分立的能级的存在。 然而， 激发原子的手段不只是让它吸收电磁 辐射， 还有加热或使粒子碰撞等方式。因此

22、， 除了光谱测量外，用其他方式也能够证明原子 能量的量子化现象，夫兰克赫兹实验就是其中之一。 如果原子的能级是分立的， 那么用碰撞的方式使原子吸收的能量， 即其他粒子转移给原 子的能量，也应该是量子化的。 1914 年，夫兰克和赫兹采用电子轰击汞原子，发现电子损 失的能量，也就是汞原子吸收的能量是分立的，从而证明汞原子的能量确实是分立的。 5、玻尔理论的成功与局限 玻尔的原子理论第一次将量子观念引入了原子区域， 提出了定态和跃迁的观念， 成功地 解释了氢原子光谱的实验规律。 但对于稍微复杂一点的原子如氦原子， 玻尔理论就无法解释 他的光谱现象。 这说明玻尔理论还没有完全解释微观粒子运动的规律。

23、 它的不足之处在于保 留了经典粒子的观念，把电子的运动仍然看作经典力学描述下的轨道运动。 实际上， 原子中电子的坐标没有确定的值， 因此， 我们只能说某时刻电子在某处附近单 位体积内出现的概率是多少， 而不能把电子的运动看作经典力学描述下的轨道运动。 如果用 疏密不同的点子表示电子在各个位置出现的概率， 画出图来， 就像云雾一样， 可以形象地称 作电子云。如图甲是氢原子处于 n=1 的状态时的电子云；当 n=2 时有几个可能的状态，图 乙画的是其中一个状态的电子云。 知识点五激光 1、激光的产生原理 （1）自发发射 对于普通的光源， 如我们熟悉的白炽灯， 灯丝原子吸收了电流做功产生的热而被激发

24、到 能量较高的状态， 由于原子倾向处于能量低的基态， 因此处于能量较高状态的原子是不稳定 的，会自发地跃迁到较低的能量态，同时放出光子，这就是自发发射。 在自发发射中， 原子以随机的方式回到基态， 发光的频率一般也不一样， 因此普通光源 发出的光不是相干光。 （ 2）受激吸收 常温下处于热平衡状态的原子系统， 多数原子都处在基态， 如果一个入射光的能量恰好 等于原子基态与某个激发态的能量差， 那么原子就很容易吸收这个光子而跃迁到这个激发态 上，这种跃迁不是自发产生的，是在入射光子的刺激下产生的，所以称为受激吸收。 （3）受激发射 如果一个入射光子的能量正好等于原子的某一对能级的能量差E2-E1

25、，那么处于激发态 E2 的原子就可能受到这个光子的刺激而跃迁到能量较低的状态E1，同时发射一个与入射光 子完全相同的光子，这就是受激发射。 受激发射的光子与入射光子具有相同的能量（频率） 、相同的相位、偏振态，且沿同一 方向发出。受激发射的概念是爱因斯坦在 1916 年提出来的，是激光产生的理论基础。 （4）粒子数反转 通常状态下多数原子处于基态， 但是如果用一定的手段去激发原子体系， 使得在激发态 E2上的原子数多于低能态 E1 上的原子数，这种状态就叫做粒子数反转，是一种非热平衡的 状态。 对于大多数处于基态的原子，一个入射光子引起的受激发射要比它被吸收的概率大得 多，可以形象地说入射光被

26、 “放大 ”了。但是受激发射又使处于低能态的原子数增多，受激吸 收的效应增强。 为了避免这种情况， 就需要用抽运装置不断地将回到低能状态的原子再激发 到高能态， 使上述受激发射的过程不断进行， 形成光子的 “雪崩 ”。这样输出的光就是大家都 熟悉的激光。 2、激光的特点 亮度高、方向性好、单色性好、相干性好 3、激光器 （1）激光是由激光器产生的，激光器由三部分组成： 激活介质：它能通过受激发射而使入射光放大。 抽运装置： 是使激活介质产生粒子数反转的装置。 抽运装置随激光器的类型而异， 在固 体激光器或染料激光器中采用光抽运， 用脉冲光源去照射激活介质； 在气体激光器中采用放 电激励的手段。

27、 光学共振腔， 激活介质放在其中， 它能增加放大作用并对发射频率进行选择， 如图所示 中，反射镜 m 与半透镜 m，组成光学共振腔。 (2)激光器的种类 激光器的种类有几百种， 根据激活介质的不同可以分为固体激光器、 液体激光器、 气体 激光器、半导体激光器等。常见的两种激光器： 红宝石激光器：以红宝石 (A1 2O3)作为激活介质的激光器，能发出波长为694.3nm 的激 光。 氦氖激光器：它的激活介质是氖，最终能输出波长为632 8nm 的红色激光。 规律方法指导 1、 粒子的散射实验 绝大多数 粒子基本上未发生偏转 说明原子内部很空虚 少数 粒子发生较大偏转 说明这些 粒子遇到了较大的静

28、电斥力和质量较集中的区 域 极少数 粒子甚至被反弹 说明原子内部的正电荷和质量集中在一个很小的区域 说明：卢瑟福的 粒子散射实验的结果证明了原子内部质量和电荷的分布情况 核的 存在，但并没有解决核外电子的运动情况。 2、能级公式的应用 原子跃迁时辐射或吸收的光子能量 ，不满足此条件的光子不能被吸收， 但若入射光 ，可使原子发生电离，光子频率任意。 3、氢原子的核外电子绕核运动的轨道及其能量对应 核外电子绕核做圆周运动的向心力，来源于库仑力 即量子数 n 越大时，半径越大，动能越小，势能越大，原子总能量越大。 4、光谱和光谱分析 线状谱和吸收光谱都属于特征谱线， 同种元素的线状光谱中的明线和吸收

29、光谱中的暗线 是对应的。 由氢原子处于 n k 能级向较低激发态或基态跃迁时， 可能产生的光谱线条数的计算公 式为 典型例题透析 类型一 卢瑟福 粒子散射实验 英国物理学家卢瑟福用 粒子轰击金箔， 发现了 粒子的散射现象， 下列图中， O 表示金原子核的位置， 则能正确表示该实验中经过金原子核附近的 粒子的运动轨迹的图 是（） 能解决的问题 粒子散射数据 AB 正确。 解析： 粒子散射的原因是原子核对其库仑斥力的作用，离核越近，斥力越大，偏转越 明显，当正好击中原子核时，由于 粒子质量较小而反弹，故 BD 正确。 答案： BD 总结升华： 粒子的散射实验中： 绝大多数 粒子基本上未发生偏转 说

30、明原子内部 很空虚；少数 粒子发生较大偏转 说明这些 粒子遇到了较大的静电斥力和质量较集中 的区域；极少数 粒子甚至被反弹 说明原子内部的正电荷和质量集中在一个很小的区 域。 举一反三 【变式 1】卢瑟福的原子核式结构学说初步建立了原子结构的正确图景， 有（） A 、解释 粒子散射现象 B、用 粒子散射数据估算原子核的大小 C、结合经典电磁理论解释原子的稳定性 D、结合经典电磁理论解释氢光谱 解析： 卢瑟福根据 粒子散射实验的结论，提出原子核式结构；根据 可以估算原子核的大小。玻尔理论成功解释了原子的稳定性与氢光谱，所以 答案： AB 【变式 2】（ 2011 上海第 2题）卢瑟福利用 粒子轰

31、击金箔的实验研究原子结构，正确 反映实验结果的示意图是 D 正确。 解析 : 原子中心有一个很小的核，所以，越靠近中心的偏转角度越大，所以 答案：D 类型二 能级跃迁 、如图所示是氢原子的几个能级， 则核外电子在这几个能级之间由高向低跃迁时， 能产生几种波长的电磁波？波长最短的是由哪两个能级之间发生？ n，那么能产生电磁波的 又 E=h= ， 解析： 根据玻尔理论，跃迁发生在两个能级之间，设量子数为 种类数为 ，当 n=5 时，有 种。如图所示： 由 可以看出 E 越大，则 越小，所以由 n=5n=1 时E 最大， 此时 总结升华： 原子跃迁时辐射或吸收的光子能量 ，不满足此条件的光子不 能被

32、吸收，但若入射光 ，可使原子发生电离，光子频率任意。 举一反三 【变式】 有大量的氢原子，吸收某种频率的光子后从基态跃迁到 n=3 的激发态，已知 氢原子处于基态时的能量为 E1，则吸收光子的频率 =；当这些处于激发态的氢原子 向低能态跃迁发光时，可发出 条谱线，辐射光子的能量为 。 解析： 根据玻尔的第二条假设，当原子从基态跃迁到 n=3 的激发态时，吸收光子的能 量 ，而 ， 所以吸收光子的频率 当原子从 n=3 的激发态向低能态跃迁时，由于是大量的原子，可能的跃迁有多种，如 从 n=3 到 n=1，从 n=3 到 n=2，再从 n=2 到 n=1 ，因此应该发出三条谱线，三种光子的能量

33、分别为 3、氢原子在基态时电子的轨道半径为0.53 10-10m，基态原子的能量为 E1=-13.6eV ， 静电力恒量 K=9109Nm2/C2，电子电量 e=-1.6 10-19 C，普朗克恒量 h=6.63 10-34Js，求： （ 1）氢原子的电子在第一轨道上运动时的动能和电势能分别为多少eV？ （2）若使基态的氢原子电离需要波长为多大的光子照射？ 解析： 1）根据牛顿定律：库仑力做向心力 处于基态原子的能量 E1=EK1+E P1（电势能） EP1=E1-EK1=-13.6-13.6=-27.2eV （ 2）欲使氢原子从基态电离，即 n=1 跃迁至 n=， 氢原子吸收的能量 E=E-E1=13.6eV ， 又 E=h = ， 光子的波长 总结升华： 核外电子绕核做圆周运动的向心力，来源于库仑力 即量子数 n 越大时，半径越大，动能越小，势能越大，原子总能量越大。 举一反三