第八章轴向拉压杆的强度计算

1、第八章轴向拉压杆的强度计算第第8 8章章 轴向拉压杆的强度计算轴向拉压杆的强度计算第八章轴向拉压杆的强度计算在工程中以拉伸或压缩在工程中以拉伸或压缩为主要变形的杆件，称为主要变形的杆件，称为：为：和和若杆件所承受的外力或外力合力作用线与杆轴线重合的若杆件所承受的外力或外力合力作用线与杆轴线重合的变形，称为变形，称为或或。第八章轴向拉压杆的强度计算FFFFFFFFFFFBCABCBA 这些杆件虽然形状、加力方式等各有不同，但是他们具有共同的受力和变形特点： 外力（或外力的合力）的作用线与杆件的轴线重合，杆的两相邻横截面沿杆轴线方向产生相对移动，而杆件的长度伸长或缩短，同时横向尺寸相应的缩短或伸长

2、。第八章轴向拉压杆的强度计算0 xFFF N 唯一内力分量为唯一内力分量为，其作用线垂直于横截面沿杆轴线，其作用线垂直于横截面沿杆轴线并通过形心。并通过形心。mFN(a)(b)(c)FNmFFFFmmmm第八章轴向拉压杆的强度计算 用平行于轴线的坐标表示横截面的位置，垂直于杆轴线用平行于轴线的坐标表示横截面的位置，垂直于杆轴线的坐标表示横截面上轴力的数值，以此表示轴力与横截面位的坐标表示横截面上轴力的数值，以此表示轴力与横截面位置关系的几何图形，称为置关系的几何图形，称为。 1、轴力图的位置应和杆件的位置相对应。轴力的大小，按、轴力图的位置应和杆件的位置相对应。轴力的大小，按比例画在坐标上，并

3、在图上标出代表点数值。比例画在坐标上，并在图上标出代表点数值。2、习惯上将正值（拉力）的轴力图画在坐标的正向；负值、习惯上将正值（拉力）的轴力图画在坐标的正向；负值（压力）的轴力图画在坐标的负向。（压力）的轴力图画在坐标的负向。第八章轴向拉压杆的强度计算35kN55kN20kN35kNNF 图20kN 内力是由内力是由“外力外力”引起的，仅表示某截面上分布内力向引起的，仅表示某截面上分布内力向截面形心简化的结果。而构件的变形和强度不仅取决于内力，截面形心简化的结果。而构件的变形和强度不仅取决于内力，还取决于构件截面的形状和大小以及内力在截面上的分布情还取决于构件截面的形状和大小以及内力在截面上

4、的分布情况。为此，需引入况。为此，需引入的概念的概念第八章轴向拉压杆的强度计算 指截面上一点处单位面积内的分布内力；指截面上一点处单位面积内的分布内力； 或是指内力在一点处的集度。或是指内力在一点处的集度。平均应力：平均应力：mFpAM点处的内力集度（总应力）：点处的内力集度（总应力）： 0limAFpA 一一点处的总应力点处的总应力p是矢量，其方向为此处内力的极限方向。是矢量，其方向为此处内力的极限方向。 第八章轴向拉压杆的强度计算 应力与截面既不垂直也不相切，力学中总是将它分应力与截面既不垂直也不相切，力学中总是将它分解为垂直于截面和相切于截面的两个分量，如图：解为垂直于截面和相切于截面的

5、两个分量，如图： 指与截面垂直的应力分量，用指与截面垂直的应力分量，用表示；表示；： 指与截面相切的应力分量，用指与截面相切的应力分量，用表示。表示。第八章轴向拉压杆的强度计算 正应力以拉应力为正，压应力为负；正应力以拉应力为正，压应力为负； 切应力以使所作用的微段有顺时针方向转动趋势者为切应力以使所作用的微段有顺时针方向转动趋势者为正，反之为负。正，反之为负。 Pa ， kPa （千帕）（千帕） ，MPa（兆帕）（兆帕） ， GPa（吉帕）（吉帕） 369GPa =10 MPa10 kPa10 Pa1MPa=106N/m2=106N/106mm2=1N/mm2第八章轴向拉压杆的强度计算五五F

6、 FC CD DE E位移位移线位移线位移角位移角位移变形变形线变形线变形角变形角变形应变应变线（正）应变线（正）应变角（切）应变角（切）应变A AA AECDDCECDDCCDCDDCmCDCDCDDClimECDm2ECD2limCDCEC CD DE EAA 正负号正负号线（正）应变：微段伸长为正；反之为负线（正）应变：微段伸长为正；反之为负角（切）应变：直角变小为正；反之为负角（切）应变：直角变小为正；反之为负第八章轴向拉压杆的强度计算试验现象（矩形截面试件）：试验现象（矩形截面试件）：周线：平移，形状不变，保持平行；周线：平移，形状不变，保持平行；纵向线：伸长，保持平行，与周线正交。

7、纵向线：伸长，保持平行，与周线正交。Fbbd da accFN FF 应力是内力的集度，内力或应力均产生在杆件内部，是应力是内力的集度，内力或应力均产生在杆件内部，是看不到的。看不到的。 应力与变形有关，应力与变形有关，所以研究应力还得从所以研究应力还得从观察变形出发。观察变形出发。 第八章轴向拉压杆的强度计算 拉（压）杆横截面上的内力拉（压）杆横截面上的内力是轴力，其方向垂直于横截面，是轴力，其方向垂直于横截面，因此，与轴力相应的只可能是垂因此，与轴力相应的只可能是垂直于截面的正应力，即直于截面的正应力，即。Fbbd da accFN FF受轴向拉伸的杆件，变形后横截面仍保持为平面，两受轴向

8、拉伸的杆件，变形后横截面仍保持为平面，两平面相对位移了一段距离。平面相对位移了一段距离。 第八章轴向拉压杆的强度计算假想杆件是由若干与轴线平行的纵向纤维组成的，任意两个假想杆件是由若干与轴线平行的纵向纤维组成的，任意两个横截面之间所有纵向纤维的伸长均相同；又因为材料是均匀横截面之间所有纵向纤维的伸长均相同；又因为材料是均匀的，各纤维的性质相同，因此其受力也一样，即轴力在横截的，各纤维的性质相同，因此其受力也一样，即轴力在横截面上是均匀分布的。面上是均匀分布的。 Fbbd da accFN FF轴向拉压等截面直杆，轴向拉压等截面直杆，横截面上正应力横截面上正应力AFN第八章轴向拉压杆的强度计算

9、AFN式中式中FN为轴力，为轴力，A为横截面的面积。为横截面的面积。-轴向拉（压）杆件横截面上轴向拉（压）杆件横截面上 各点正应力各点正应力的计算公式。的计算公式。 1、 杆端集中力作用点附近区域内的应力分布比杆端集中力作用点附近区域内的应力分布比较复杂，并非均匀分布，较复杂，并非均匀分布，= FN/A只能计算该区域内只能计算该区域内横截面上的平均应力，而不是应力的真实情况。横截面上的平均应力，而不是应力的真实情况。第八章轴向拉压杆的强度计算 2、实际上，外荷载作用方式有各种可能，引起的变形实际上，外荷载作用方式有各种可能，引起的变形规律比较复杂，从而应力分布规律及其计算公式亦较复杂，规律比较

10、复杂，从而应力分布规律及其计算公式亦较复杂，其研究已经超出材料力学范围。其研究已经超出材料力学范围。 3、研究表明，弹性杆件横截面上的应力分布规律在研究表明，弹性杆件横截面上的应力分布规律在距外荷载作用区域一定距离后，不因外荷载作用方式而改距外荷载作用区域一定距离后，不因外荷载作用方式而改变。这一结论称为圣维南原理。变。这一结论称为圣维南原理。 4、今后假定，在未要求精确计算杆上外力作用点附今后假定，在未要求精确计算杆上外力作用点附近截面内的应力时，轴向拉（压）杆在全长范围内，近截面内的应力时，轴向拉（压）杆在全长范围内， = FN/A均适用。均适用。第八章轴向拉压杆的强度计算100kN100

11、kN150kN150kN100kN+-150kN图示阶梯杆，第图示阶梯杆，第、段为铜质的，横截面积段为铜质的，横截面积A1=20cm2，第第段为钢质的，横截面积段为钢质的，横截面积A2=10cm2，试求杆中的最大正应力。，试求杆中的最大正应力。作出轴力图如图作出轴力图如图压应力压应力拉应力拉应力第八章轴向拉压杆的强度计算FBCA(a)30N2100kNABFFN386.6kNBCFF 3NAB222100 10 N141.5MPa130 mm44ABFd3N22286.6 10 N8.66MPa100 mmBCBCFa 图示三角托架中，图示三角托架中，AB杆为圆截面钢杆，直径杆为圆截面钢杆，直

12、径d =30mm；BC杆为正方形截面木杆，截面边长杆为正方形截面木杆，截面边长a100mm。已知。已知F 50kN，试，试求各杆的应力。求各杆的应力。 取结点取结点B为分离体，其受力为分离体，其受力如图所示，由平衡条件可得如图所示，由平衡条件可得可得可得(b)30NABFNBCFF第八章轴向拉压杆的强度计算 一阶梯形直杆受力如图所示，已知横截面面积为一阶梯形直杆受力如图所示，已知横截面面积为 ,40021mmA 2322200,300mmAmmA试求各横截面上的应力。试求各横截面上的应力。计算轴力画轴力图计算轴力画轴力图利用截面法可求得阶梯杆利用截面法可求得阶梯杆各段的轴力为：各段的轴力为：F

13、1=50kN，F2=-30kN，F3=10kN，F4=-20kN。轴力图。轴力图。F第八章轴向拉压杆的强度计算（2）、计算各段的正应力）、计算各段的正应力ABAB段：段： MPaMPaAFAB1254001050311BCBC段：段： MPaMPaAFBC1003001030322CDCD段：段： MPaMPaAFCD3 .333001010323DEDE段：段： MPaMPaAFDE1002001020334F,40021mmA 2322200,300mmAmmA第八章轴向拉压杆的强度计算q=gAlFN (b)gAx(x)xxBA(a)N( )FxgAxx NNFFx 称为称为。该轴力方程表

14、明。该轴力方程表明FN是关于截面位置是关于截面位置x的的一次函数，轴力图如图所示。一次函数，轴力图如图所示。图示杆图示杆AB，上端固定、下端自由，长为，上端固定、下端自由，长为l，横截面面积为，横截面面积为A，材料密度为，材料密度为，试分析该杆由自重引起的轴力及横截面上，试分析该杆由自重引起的轴力及横截面上的应力沿杆长的分布规律。的应力沿杆长的分布规律。由截面法，在距下端为由截面法，在距下端为 x截面上的轴力为截面上的轴力为表明该杆的轴力是截面位置表明该杆的轴力是截面位置x的连续函数，的连续函数，第八章轴向拉压杆的强度计算0 x (0)0AFFNNxlmax( )BF lFFgAlNNNN(

15、)( )FxxgxA(0)0Amax( )BlglOFN (x)xgAlOglx(c)(d)时，时，时，时， NNFFx沿杆长的分布规律如图（沿杆长的分布规律如图（c c）所）所示；并可得示；并可得横截面上的正应力沿杆长横截面上的正应力沿杆长呈线性分布。呈线性分布。0 x xl时，时，时，时，第八章轴向拉压杆的强度计算FFmFNFpp(a)(b)(c) 在下一节拉伸与压缩试验中会看到，铸铁试件压缩时，其在下一节拉伸与压缩试验中会看到，铸铁试件压缩时，其断面并非横截面，而是斜截面。这说明仅计算拉压杆横截面上断面并非横截面，而是斜截面。这说明仅计算拉压杆横截面上的应力是不够的，为了全面分析解决杆件

16、的强度问题，还需研的应力是不够的，为了全面分析解决杆件的强度问题，还需研究斜截面上的应力。究斜截面上的应力。第八章轴向拉压杆的强度计算NFF 图示一等直杆，其横截面面积为图示一等直杆，其横截面面积为A，下面研究与横截面成，下面研究与横截面成角角的斜截面的斜截面 m-m 上的应力。此处上的应力。此处角以从横截面外法线到斜角以从横截面外法线到斜截面外法线逆时针向转动为正。沿截面外法线逆时针向转动为正。沿 m-m 截面处假想地将杆截截面处假想地将杆截成两段，研究左边部分，如图（成两段，研究左边部分，如图（b）所示，可得）所示，可得m-m截面上的截面上的内力为：内力为：FFmFNFpp(a)(b)(c

17、)NFpA和横截面上正应力分布和横截面上正应力分布规律的研究方法相似，规律的研究方法相似，同样可以得出同样可以得出的，故的，故第八章轴向拉压杆的强度计算coscosFpA/FA为杆件横截面上的为杆件横截面上的。FFmFNFpp(a)(b)(c)A/cosAA式中式中NFpA为斜截面为斜截面m-m的面积。因为的面积。因为所以所以将总应力将总应力p分解为两个分量：分解为两个分量：m-m截面法线方向的正应力截面法线方向的正应力和切线方向的切应力和切线方向的切应力2coscos(1cos 2)2sinsincossin 22pp第八章轴向拉压杆的强度计算(1 cos2 )2sin22和和都是都是角的函

18、数，角的函数，随随变化而变化，其极值及变化而变化，其极值及其所在截面的方位为：其所在截面的方位为：max4524521. 当当=0 时，即横截面上，时，即横截面上， 达到极值达到极值； 当当=90时，即纵截面上，时，即纵截面上， 达到极值达到极值0， 在正应力的极值面上切应力为零。在正应力的极值面上切应力为零。45 2. 绝对值最大的切应力发生在绝对值最大的切应力发生在的斜截面上，的斜截面上，45且且斜截面上的正应力斜截面上的正应力第八章轴向拉压杆的强度计算 在实际工程中，由于构造上的要求，有些构件需要开孔在实际工程中，由于构造上的要求，有些构件需要开孔或挖槽（如油孔、沟槽、轴肩或螺纹的部位）

19、，其横截面上或挖槽（如油孔、沟槽、轴肩或螺纹的部位），其横截面上的正应力不再是均匀分布的。的正应力不再是均匀分布的。 Fmax(a)(b)板条受拉时，圆孔直径板条受拉时，圆孔直径所在横截面上的应力分所在横截面上的应力分布由试验或弹性力学结布由试验或弹性力学结果可绘出，如图（果可绘出，如图（b b）所示，其特点是：所示，其特点是：在小孔附近的局部区在小孔附近的局部区域内，应力急剧增大，域内，应力急剧增大，但在稍远处，应力迅速但在稍远处，应力迅速降低而趋于均匀。降低而趋于均匀。 第八章轴向拉压杆的强度计算Fmax(a)(b) 这种由于杆件形状或截面尺寸突然改变而引起局部区这种由于杆件形状或截面尺寸

20、突然改变而引起局部区域的应力急剧增大的现象称为域的应力急剧增大的现象称为 0N0/FAmaxt0K称为应力集中因数，它反映了应力集中的程度，是一个大称为应力集中因数，它反映了应力集中的程度，是一个大于于1 1的因数。的因数。 设产生应力集中现象的截面上最大应力为设产生应力集中现象的截面上最大应力为max，同一，同一截面视作均匀分布按净面截面视作均匀分布按净面积积A0计算的名义应力为计算的名义应力为0，即即则比值则比值第八章轴向拉压杆的强度计算 工程构件受力后，其几何形状和几何尺寸都要发生改变，工程构件受力后，其几何形状和几何尺寸都要发生改变，这种改变称为这种改变称为。当荷载不超过一定的范围时，

21、构件在卸去。当荷载不超过一定的范围时，构件在卸去荷载后可以恢复原状。但当荷载过大时，则在荷载卸去后只能荷载后可以恢复原状。但当荷载过大时，则在荷载卸去后只能部分地复原，而残留一部分不能消失的变形。部分地复原，而残留一部分不能消失的变形。 是指在卸去荷载后能完全消失的那一部分变形是指在卸去荷载后能完全消失的那一部分变形是指不能消失而残留下来的那一部分变形是指不能消失而残留下来的那一部分变形第八章轴向拉压杆的强度计算lll ddd 以图示等直圆杆为例，设杆件变形前原长为以图示等直圆杆为例，设杆件变形前原长为l，横向尺寸，横向尺寸为为d，变形后长度为，变形后长度为l，横向尺寸为，横向尺寸为d，ddF

22、lFlllFFddl、d表示杆件轴向、横向的表示杆件轴向、横向的，量纲均为，量纲均为 长度长度 。第八章轴向拉压杆的强度计算llddd绝对变形量不能全面反映杆件的变形程度，引入线应变的概念。绝对变形量不能全面反映杆件的变形程度，引入线应变的概念。-，简称。-拉伸时，拉伸时，l0，d0，0；压缩时，压缩时， l0， 0；，ddFlFlllFFdd与与是反号的。是反号的。第八章轴向拉压杆的强度计算 试验表明：当拉（压）杆内的应力不超过材料的比例极限时，试验表明：当拉（压）杆内的应力不超过材料的比例极限时，横向线应变与轴向线应变的比值为一常数，即横向线应变与轴向线应变的比值为一常数，即称为称为，量纲

23、为一，其值随材料而异，可通过试验测定。，量纲为一，其值随材料而异，可通过试验测定。第八章轴向拉压杆的强度计算-计算出的是轴向纤维在全长计算出的是轴向纤维在全长l内的内的，当沿杆，当沿杆长度均匀变形（所有截面的正应力都相等）时，它也代表长度均匀变形（所有截面的正应力都相等）时，它也代表l长度范围内任一点处轴向方向的线应变。当沿杆长度非均长度范围内任一点处轴向方向的线应变。当沿杆长度非均匀变形时（如一等直杆在自重作用下的变形）并不反映沿匀变形时（如一等直杆在自重作用下的变形）并不反映沿长度各点处的轴向线应变。长度各点处的轴向线应变。ll第八章轴向拉压杆的强度计算NF llA NF llEA 拉（压

24、）杆的变形与材料的性能有关，只能通过试验来获得。拉（压）杆的变形与材料的性能有关，只能通过试验来获得。试验表明，在弹性变形范围内，杆件的变形试验表明，在弹性变形范围内，杆件的变形l与轴力与轴力FN及杆长及杆长l成正比，与横截面面积成正比，与横截面面积A成反比，即成反比，即引入比例系数引入比例系数E，把上式写成，把上式写成式中式中E为为表示材料抵抗弹性变形的能力，是一个只表示材料抵抗弹性变形的能力，是一个只与材料有关的物理量，其值可以通过试验测得，量纲与应力量与材料有关的物理量，其值可以通过试验测得，量纲与应力量纲相同。纲相同。第八章轴向拉压杆的强度计算 EA称为轴向拉（压）杆的称为轴向拉（压）

25、杆的表示杆件抵抗表示杆件抵抗拉伸（压缩）的能力。拉伸（压缩）的能力。 对于长度相等且受力相同的杆件，其抗拉（压）刚度越大对于长度相等且受力相同的杆件，其抗拉（压）刚度越大则杆件的变形越小。则杆件的变形越小。 NF llEA -轴向拉（压）杆件的变形与轴向拉（压）杆件的变形与EA成反比。成反比。NF llEA N1 FllE AEE或或称为称为表明，表明，第八章轴向拉压杆的强度计算几种常用材料的几种常用材料的E和和的约值的约值材料名称材料名称E/（GPa） 低碳钢低碳钢1962160.240.28合金钢合金钢1862060.250.30灰铸铁灰铸铁78.51570.230.27铜及其合金铜及其合

26、金72.61280.310.42铝合金铝合金700.33第八章轴向拉压杆的强度计算 EEAlFlN只适用于在杆长为只适用于在杆长为l长度内长度内F 、FN、E、A均为常值的情况下，即均为常值的情况下，即在杆为在杆为l长度内变形是均匀的情况。长度内变形是均匀的情况。N()i iiiF llEA N( )d( )lFxlxEA x 若杆件的轴力若杆件的轴力FN及抗拉（压）刚度及抗拉（压）刚度EA沿杆长分段为常数，则沿杆长分段为常数，则式中式中FNi、(EA) i和和li为杆件第为杆件第i段的轴力、抗拉（压）刚度和长度。段的轴力、抗拉（压）刚度和长度。若杆件的轴力和抗拉（压）刚度沿杆长为连续变化时，

27、则若杆件的轴力和抗拉（压）刚度沿杆长为连续变化时，则第八章轴向拉压杆的强度计算N120kNFN25kNF 图示一等直钢杆，横截面为图示一等直钢杆，横截面为bh=1020mm2的矩形，材的矩形，材料的弹性模量料的弹性模量E=200GPa。试计算：（。试计算：（1）每段的轴向线变形；）每段的轴向线变形；（2）每段的线应变；（）每段的线应变；（3）全杆的总伸长。）全杆的总伸长。 （1）设左、右两段分别为）设左、右两段分别为、段，段，由轴力图：由轴力图：2m1m20kN5kN25kN5kN20kNFN图第八章轴向拉压杆的强度计算1110.5mm0.05%1000mmll2220.25mm0.0125%

28、2 000mmll 120.25mmlll 全杆的总伸长全杆的总伸长3N1 113220 10 N 1000mm0.5mm200 10 MPa (10 20)mmF llEA3N2 22325 10 N 2 000mm0.25mm200 10 MPa (10 20)mmF llEA N120kNFN25kNF bh=1020mm2E=200GPa第八章轴向拉压杆的强度计算400mm250mm20kN20kN100mm 图示阶梯杆，第图示阶梯杆，第段横截面为直径段横截面为直径20mm的圆形，第的圆形，第段段横截面为边长横截面为边长30mm的正方形，第的正方形，第段横截面为直径段横截面为直径15m

29、m的的圆形，圆形， 两端的轴向拉力两端的轴向拉力F=20kN，材料的弹性模量，材料的弹性模量E=210GPa。求杆中的最大正应力和杆的总伸长。求杆中的最大正应力和杆的总伸长。N1N2N320kNFFFF第八章轴向拉压杆的强度计算N1N2N320kNFFFF第第段直径段直径20mm第第段边长段边长30mm，第，第段直径段直径15mm第八章轴向拉压杆的强度计算各段伸长量各段伸长量总伸长量总伸长量第八章轴向拉压杆的强度计算 ，如前面提到的弹性常数，如前面提到的弹性常数 E 和和，以及胡克，以及胡克定律本身等都是材料所固有的力学性质。定律本身等都是材料所固有的力学性质。 材料的力学性质是对构件进行强度

30、、刚度和稳定性计算的材料的力学性质是对构件进行强度、刚度和稳定性计算的基础，一般由试验来测定。基础，一般由试验来测定。第八章轴向拉压杆的强度计算 材料的力学性质除取决于材料本身的成分和组织结构外，材料的力学性质除取决于材料本身的成分和组织结构外，还与荷载作用状态、温度和加载方式等因素有关。还与荷载作用状态、温度和加载方式等因素有关。 重点重点 为使不同材料的试验结果能进行对比，对于钢、铁和有色为使不同材料的试验结果能进行对比，对于钢、铁和有色金属材料，需将试验材料按金属材料，需将试验材料按金属拉伸试验试样金属拉伸试验试样的规定加工的规定加工成成分为圆截面试件和矩形截面试件。分为圆截面试件和矩形

31、截面试件。第八章轴向拉压杆的强度计算h0d0(b)(a)3.2l00.8l0b0005ld0010ld， 金属材料的压缩试验，金属材料的压缩试验，试件一般制成短圆柱体。试件一般制成短圆柱体。为了保证试验过程中试件不为了保证试验过程中试件不发生失稳，圆柱的高度取为直径的发生失稳，圆柱的高度取为直径的13倍。倍。 试验段试验段l0称为称为。试件的尺寸统一的规定：试件的尺寸统一的规定：对于对于，记中部原始横截面面积为，记中部原始横截面面积为A0，0l0A0l0A对于对于，设中部直径为，设中部直径为d0，则，则第八章轴向拉压杆的强度计算工程上常用的材料品种很多，工程上常用的材料品种很多，以以和和为主要

32、代表，介绍材料的力学性质。为主要代表，介绍材料的力学性质。实验设备：一类称为万能试验机；实验设备：一类称为万能试验机； 另一类设备是用来测试变形的变形仪。另一类设备是用来测试变形的变形仪。 低碳钢是指含碳量在低碳钢是指含碳量在0.3%以下的碳素钢。这类钢材在工程以下的碳素钢。这类钢材在工程中使用较广，其力学性质具有代表性。中使用较广，其力学性质具有代表性。第八章轴向拉压杆的强度计算 将试件装入材料试验机的夹头中，启动试验机开始缓慢将试件装入材料试验机的夹头中，启动试验机开始缓慢匀速加载，直至试件最后被拉断或压坏。匀速加载，直至试件最后被拉断或压坏。 加载过程中，试件所受的轴向力加载过程中，试件

33、所受的轴向力F可由试验机直接读出，而可由试验机直接读出，而试件标距部分的变形量试件标距部分的变形量l可由变形仪读出。根据试验过程可由变形仪读出。根据试验过程中测得的一系列数据，可以绘出中测得的一系列数据，可以绘出F与与l之间的关系曲线，称之间的关系曲线，称为为。第八章轴向拉压杆的强度计算0=/F A0=/ l l荷载位移曲线与试件的几何尺寸有关，不能准确反映材料的荷载位移曲线与试件的几何尺寸有关，不能准确反映材料的力学性能，为了消除影响，用试件横截面上的正应力，即力学性能，为了消除影响，用试件横截面上的正应力，即作为纵坐标；用试件轴向线应变作为纵坐标；用试件轴向线应变作为横坐标。这样所得的拉伸

34、试验曲线称为作为横坐标。这样所得的拉伸试验曲线称为 应力应力 - 应变曲线全面描述了材料从开始受力到最后破坏应变曲线全面描述了材料从开始受力到最后破坏全过程中的力学性态，从而可以确定不同材料发生失效时的全过程中的力学性态，从而可以确定不同材料发生失效时的应力值，也称为强度指标，以及应力值，也称为强度指标，以及第八章轴向拉压杆的强度计算低碳钢拉伸时的荷载位移曲线（也称为拉伸图）和低碳钢拉伸时的荷载位移曲线（也称为拉伸图）和-曲线如图。曲线如图。Fl(a)O(b)GGDABCSpebO第八章轴向拉压杆的强度计算低碳钢为典型的低碳钢为典型的。在在中呈现如下四个阶段：中呈现如下四个阶段：bepBASC

35、DGGO曲线的初始阶段（曲线的初始阶段（OB段），试件的变形是段），试件的变形是弹性变形。弹性变形。当应力超过当应力超过B点所对应的点所对应的应力后，试件将产生塑性应力后，试件将产生塑性变形。变形。将将OB段最高点所对应的应力段最高点所对应的应力即只产生弹性变形的最大应即只产生弹性变形的最大应力称为力称为，用，用e表示。表示。第八章轴向拉压杆的强度计算bepBASCDGGOpE在弹性阶段的直线（在弹性阶段的直线（OA）段，）段，与与成正比，胡克定律就是由成正比，胡克定律就是由此而来。称直线此而来。称直线OA段的最高点段的最高点A点处的应力为点处的应力为，用，用p表示。表示。只有当时，材料才服从

36、胡克定律，时，材料才服从胡克定律，即即与与成正比，这时，称成正比，这时，称材料是材料是的。的。根据胡克定律根据胡克定律直线直线OA段的斜率即为弹性模量段的斜率即为弹性模量E的值，由试验测得低碳钢的弹的值，由试验测得低碳钢的弹性模量为性模量为200GPa左右。左右。第八章轴向拉压杆的强度计算弹性极限弹性极限和比例极限的意义虽然不同，但他们的数值和比例极限的意义虽然不同，但他们的数值非常接近，因此在工程应用中对二者不作严格区分。非常接近，因此在工程应用中对二者不作严格区分。对于低碳钢，取对于低碳钢，取ep200MPa第八章轴向拉压杆的强度计算bepBASCDGGOs240MPa。应力超过弹性极限后

37、，试件将同时产生弹性变形。应力超过弹性极限后，试件将同时产生弹性变形和塑性变形，且应力在较小的范围内上下波动，而应变急剧增和塑性变形，且应力在较小的范围内上下波动，而应变急剧增加，曲线呈大体水平但微有起落的锯齿状。如图中的加，曲线呈大体水平但微有起落的锯齿状。如图中的BC段。段。 这种应力基本保持不这种应力基本保持不变，而应变却持续增长的变，而应变却持续增长的现象称为现象称为。 屈服阶段最低点所对屈服阶段最低点所对应的应力称为应的应力称为，用用S表示，是判别材料表示，是判别材料是否进入塑性状态的重要是否进入塑性状态的重要参数。低碳钢参数。低碳钢第八章轴向拉压杆的强度计算s 表面经抛光的试件在屈

38、服阶段，其表面会出现与轴线表面经抛光的试件在屈服阶段，其表面会出现与轴线大致成大致成45的倾斜条纹，称为的倾斜条纹，称为。这是由于拉伸时，。这是由于拉伸时，与轴线成与轴线成45截面上有最大切应力作用，使内部晶粒间相截面上有最大切应力作用，使内部晶粒间相互滑移所留下的痕迹。互滑移所留下的痕迹。 材料进入屈服阶段后将产生显著的塑性变形，这在工材料进入屈服阶段后将产生显著的塑性变形，这在工程构件中一般是不允许的，所以程构件中一般是不允许的，所以第八章轴向拉压杆的强度计算tb。 试件经过屈服后，材料内部结构重新进行了调整，具有了试件经过屈服后，材料内部结构重新进行了调整，具有了抵抗新变形的能力，抵抗新

39、变形的能力，-曲线表现为一段上升的曲线（曲线表现为一段上升的曲线（CD段）。段）。这种现象称为这种现象称为，CD段即为强化阶段。段即为强化阶段。 强化阶段最高点强化阶段最高点 D点所点所对应的应力，称为对应的应力，称为，用用b表示，其中，抗拉强度表示，其中，抗拉强度极限记为极限记为bepBASCDGGOcb抗压强度极限记为抗压强度极限记为第八章轴向拉压杆的强度计算tcbb400MPa对于低碳钢，对于低碳钢， 强化阶段试件的变形主要是强化阶段试件的变形主要是，其变形量远大于，其变形量远大于弹性阶段。在此阶段可以较明显地观察到整个试件横向尺寸弹性阶段。在此阶段可以较明显地观察到整个试件横向尺寸的缩

40、小。的缩小。第八章轴向拉压杆的强度计算 在在-曲线中，曲线中，D点之前，试件沿长度方向其变形基本上是点之前，试件沿长度方向其变形基本上是均匀的，但当超过均匀的，但当超过D点之后，试件的某一局部范围内变形急剧点之后，试件的某一局部范围内变形急剧增加，横截面面积显著减小，形成图示的增加，横截面面积显著减小，形成图示的“颈颈”，该现象称为，该现象称为。 由于颈部横截面面积由于颈部横截面面积急剧减小，使试件变形增急剧减小，使试件变形增加所需的拉力在下降，所加所需的拉力在下降，所以以也随之下降，如图也随之下降，如图中中DG段，直到段，直到G点试件断点试件断裂。裂。bepBASCDGGO第八章轴向拉压杆的

41、强度计算其实，此阶段的真实应力（即颈部横截面上的应力）随变形其实，此阶段的真实应力（即颈部横截面上的应力）随变形增加仍是增大的，如图中的虚线增加仍是增大的，如图中的虚线DG 所示。所示。bepBASCDGGO第八章轴向拉压杆的强度计算（2）两个塑性指标）两个塑性指标 试件断裂后，弹性变形全部消失，而塑性变形保留下来，试件断裂后，弹性变形全部消失，而塑性变形保留下来，工程中常用以下两个量作为衡量材料塑性变形程度的指标，工程中常用以下两个量作为衡量材料塑性变形程度的指标，即即设试件断裂后标距长度为设试件断裂后标距长度为l1 ，原始长度为，原始长度为l0 ，则延伸率，则延伸率定义为定义为100100

42、%lll第八章轴向拉压杆的强度计算010100%AAA5%5% 设试件标距范围内的横截面面积为设试件标距范围内的横截面面积为A0，断裂后颈部的最，断裂后颈部的最小横截面面积为小横截面面积为A1，则断面收缩率定义为，则断面收缩率定义为和和越大，说明材料的塑性变形能力越强。越大，说明材料的塑性变形能力越强。工程中将十倍试件的延伸率工程中将十倍试件的延伸率低碳钢的延伸率约为低碳钢的延伸率约为20%30%，是一种典型的塑性材料。，是一种典型的塑性材料。第八章轴向拉压杆的强度计算EOn kmmDDGGpe称为称为 外力全部卸去后，图中外力全部卸去后，图中on段段表示表示m点时试件中的塑性应变，点时试件中

43、的塑性应变，而而nk段表示消失的弹性应变。段表示消失的弹性应变。第八章轴向拉压杆的强度计算On kmmDDGGpe： 若加载到强化阶段某点若加载到强化阶段某点m，卸载后立即再次加载，卸载后立即再次加载，-曲线将沿直线曲线将沿直线nm发展，到发展，到m点后大致沿曲线点后大致沿曲线mDG变化，直到变化，直到试件破坏。试件破坏。 因为因为nm段的段的、都是线性关系，所以第都是线性关系，所以第二次加载时，材料的比二次加载时，材料的比例极限提高到例极限提高到m点对应点对应的应力，但塑性变形和的应力，但塑性变形和延伸率有所降低，这种延伸率有所降低，这种现象称为现象称为。第八章轴向拉压杆的强度计算 若第一次

44、卸载到若第一次卸载到n点后，让试件点后，让试件“休息休息”一段时间后再加载，一段时间后再加载，重新加载时重新加载时-曲线将沿曲线将沿nmmDG发展，材料会获得更高的发展，材料会获得更高的比例极限和强度极限，但是塑性能力进一步降低，这种现象称比例极限和强度极限，但是塑性能力进一步降低，这种现象称为为。 钢筋经过冷拉处理，钢筋经过冷拉处理，可提高其抗拉强度，但是可提高其抗拉强度，但是冷拉降低了塑性性能且不冷拉降低了塑性性能且不能提高抗压强度。能提高抗压强度。On kmmDDGGpe第八章轴向拉压杆的强度计算F压缩拉伸O 低碳钢压缩时的低碳钢压缩时的-曲线如图实线所示。曲线如图实线所示。试验表明：其

45、弹性模量试验表明：其弹性模量E、屈服极限、屈服极限S与拉伸时基本相同，与拉伸时基本相同，但流幅较短。屈服结束以后，但流幅较短。屈服结束以后，试件抗压力不断提高，既没有试件抗压力不断提高，既没有颈缩现象，也测不到抗压强度颈缩现象，也测不到抗压强度极限，最后被压成腰鼓形甚至极限，最后被压成腰鼓形甚至饼状。饼状。 第八章轴向拉压杆的强度计算O压FF拉bctbFF 铸铁试件外形与低碳钢试件相同，其铸铁试件外形与低碳钢试件相同，其-曲线如图所示。曲线如图所示。铸铁拉伸时的铸铁拉伸时的-曲线没有明显的直线部分，也没有明显的屈曲线没有明显的直线部分，也没有明显的屈服和颈缩现象。服和颈缩现象。 工程中认为整个

46、拉伸阶段工程中认为整个拉伸阶段都近似服从胡克定律，约定取都近似服从胡克定律，约定取其弹性模量其弹性模量E为为150180GPa。试件的破坏形式是沿横截面拉试件的破坏形式是沿横截面拉断，是内部分子间的内聚力抗断，是内部分子间的内聚力抗抵不住拉应力所致。抵不住拉应力所致。第八章轴向拉压杆的强度计算试件直至拉断时变形试件直至拉断时变形量很小，量很小，0.4%0.5%tbO压FF拉bctbFF铸铁压缩破坏时，其断面铸铁压缩破坏时，其断面法线与轴线大致成法线与轴线大致成4555，是斜截面上的切应力所致。，是斜截面上的切应力所致。是典型的脆性材料。是典型的脆性材料。抗拉强度极限抗拉强度极限 等于等于150

47、MPa左右。左右。铸铁抗压强度极限等于铸铁抗压强度极限等于800MPa左右，说明其抗压能力远远左右，说明其抗压能力远远大于抗拉能力。大于抗拉能力。 铸铁压缩破坏属于剪切破坏。铸铁压缩破坏属于剪切破坏。 第八章轴向拉压杆的强度计算 低碳钢是典型的塑性材料，铸铁是典型的脆性材料，低碳钢是典型的塑性材料，铸铁是典型的脆性材料，塑性材料的延性较好，对于冷压冷弯之类的冷加工性能比塑性材料的延性较好，对于冷压冷弯之类的冷加工性能比脆性材料好，同时由塑性材料制成的构件在破坏前常有显脆性材料好，同时由塑性材料制成的构件在破坏前常有显著的塑性变形，所以承受动荷载能力较强。著的塑性变形，所以承受动荷载能力较强。

48、脆性材料如铸铁、混凝土、砖、石等延性较差，但其脆性材料如铸铁、混凝土、砖、石等延性较差，但其抗压能力较强，且价格低廉，易于就地取材，所以常用于抗压能力较强，且价格低廉，易于就地取材，所以常用于基础及机器设备的底座。基础及机器设备的底座。 值得注意的是，材料是塑性的还是脆性的，是随材料值得注意的是，材料是塑性的还是脆性的，是随材料所处的温度、应变速率和应力状态等条件的变化而不同的。所处的温度、应变速率和应力状态等条件的变化而不同的。第八章轴向拉压杆的强度计算混凝土，压缩时的应力混凝土，压缩时的应力应变图如图示应变图如图示混凝土的抗压强度要比抗拉强度大混凝土的抗压强度要比抗拉强度大1010倍左右。

49、倍左右。 第八章轴向拉压杆的强度计算1、 材料发生断裂或出现明显的塑性变形而丧失正常工作材料发生断裂或出现明显的塑性变形而丧失正常工作能力时的状态称为能力时的状态称为，此时的应力称为极限应力，此时的应力称为极限应力，用用0表示。表示。 制成的拉（压）杆，当其达到屈服而发生显制成的拉（压）杆，当其达到屈服而发生显著的塑性变形时，即丧失了正常的工作能力，所以通常著的塑性变形时，即丧失了正常的工作能力，所以通常 无明显屈服阶段的塑性材料，则用名义屈服极限无明显屈服阶段的塑性材料，则用名义屈服极限0.2作为极限应力。作为极限应力。 ，由于在破坏前不会产生明显的塑性变形，由于在破坏前不会产生明显的塑性变

50、形，只有在断裂时才丧失正常工作能力，所以只有在断裂时才丧失正常工作能力，所以第八章轴向拉压杆的强度计算0 n把极限应力除以一个大于把极限应力除以一个大于1的因数，得到的应力值的因数，得到的应力值 称为称为材料的材料的。 极限应力极限应力0由试验测定，而构件工作状态、环境及复杂由试验测定，而构件工作状态、环境及复杂情况与试验有很大不同，为确保构件不致因强度不足而破坏，情况与试验有很大不同，为确保构件不致因强度不足而破坏，必须考虑一定的安全储备。因此，须将极限应力必须考虑一定的安全储备。因此，须将极限应力0除以大于除以大于1的安全因数的安全因数n，即，即第八章轴向拉压杆的强度计算有以下几个：有以下

51、几个：（1）强度条件中，有些量的本身就存在着主观认识与客观）强度条件中，有些量的本身就存在着主观认识与客观实际间的差异。实际间的差异。 例如对荷载的估算、材料的均匀程度、计算理论及其公例如对荷载的估算、材料的均匀程度、计算理论及其公式的精确程度等，实际工作时与理论设计计算时所处的条件式的精确程度等，实际工作时与理论设计计算时所处的条件往往不完全一致，而是偏于不安全的一面。往往不完全一致，而是偏于不安全的一面。（2）考虑到构件的重要性以及当构件破坏时后果的严重性等，）考虑到构件的重要性以及当构件破坏时后果的严重性等，需要以安全因数的形式给构件必要的强度储备。需要以安全因数的形式给构件必要的强度储

52、备。第八章轴向拉压杆的强度计算 ssn bbnbsnn（3）以不同的强度指标作为极限应力，所用的安全系数）以不同的强度指标作为极限应力，所用的安全系数n也就也就不同：不同：由于脆性材料的破坏以断裂为标志，发生破坏的后果更严重，由于脆性材料的破坏以断裂为标志，发生破坏的后果更严重，且脆性材料的均匀性较差，因此对脆性材料要多给一些强度储且脆性材料的均匀性较差，因此对脆性材料要多给一些强度储备，所以一般备，所以一般工程中安全因数工程中安全因数n的取值范围，由国家标准规定，一般不能的取值范围，由国家标准规定，一般不能任意改变。任意改变。 第八章轴向拉压杆的强度计算 NmaxmaxFA 轴向拉（压）杆工作时，正应力绝对值最大的横截面轴向拉（压）杆工作时，正应力绝对值最大的横截面称为称为。-轴向拉（压）杆的轴向拉（压）杆的。第八章轴向拉压杆的强度计算N FA根据强度条件，可以解决以下三种强度计算问题：根据强度条件，可以解决以下三种强度计算问题：