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文档简介
1、5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学1一、电场线一、电场线 电场强度通量电场强度通量 为了形象直观地描述电场强度在空间的分布,为了形象直观地描述电场强度在空间的分布,在电场中画一系列曲线,这些曲线称为在电场中画一系列曲线,这些曲线称为电场线电场线。 1 1 电场线电场线ABCBEAECE5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学2(1) (1) 电场线上各点的切线方向表示该点场强的电场线上各点的切线方向表示该点场强的方向;方向;(2)
2、 (2) 疏密表示电场强度的大小疏密表示电场强度的大小 电场线规定电场线规定 垂直于电场线的单位面积上电场线条数等垂直于电场线的单位面积上电场线条数等于该点的电场强度的大小。于该点的电场强度的大小。 5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学3典型电场的电场线分布图形典型电场的电场线分布图形5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学4-+5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大
3、学学物理学物理学5+5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学6-+5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学72q+q-5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学8+ + + + + + + + + + + +- - - - - - - - - - - -5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学
4、物理学物理学9 (1 1)电场线总是起始于正电荷,终止于负电荷,电场线总是起始于正电荷,终止于负电荷,电场线不会形成闭合线。电场线不会形成闭合线。 (2 2)在没有电荷的地方电场线不中断,任意两在没有电荷的地方电场线不中断,任意两条电场线不会相交。条电场线不会相交。 (3 3)电场线密集的地方,电场强度较大;电场电场线密集的地方,电场强度较大;电场线疏稀的地方,电场强度较小。线疏稀的地方,电场强度较小。 电场线性质电场线性质电场线的这些性质反映了静电场的特征。电场线的这些性质反映了静电场的特征。5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大
5、大 学学物理学物理学10 电场中通过任一曲面的电场线的的条数,电场中通过任一曲面的电场线的的条数,称作通过该曲面的称作通过该曲面的电场强度通量电场强度通量,2 2 电场强度通量电场强度通量简称简称 通量。通量。E用符号用符号 表示表示. .eES eSE 匀强电场,匀强电场, 垂直平面时垂直平面时. .ESEne)/(Een5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学11ES coseSESESne 匀强电场,匀强电场, 与与 成夹角成夹角 。Ene5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章
6、真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学12 非匀强电场,通过任意曲面非匀强电场,通过任意曲面S的的电场强度通量电场强度通量. .nddeSSSESEddcosdeSneSdE 将曲面分割为无限多个面元,称为将曲面分割为无限多个面元,称为面积元矢量面积元矢量。电场穿过该面元电场穿过该面元的电通量为的电通量为电场穿过某曲面电场穿过某曲面的电通量为的电通量为SSEde5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学13 非匀强电场,通过任意闭合非匀强电场,通过任意闭合曲面曲面S的的电场强度通量电场强度通量. .SSE
7、deSE 面元的法向单位矢量可有两种相反取向,电面元的法向单位矢量可有两种相反取向,电通量可正也可负;通量可正也可负; 不闭合曲面不闭合曲面说明说明5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学14SSEdeSSEdcos9090“穿出穿出”“穿进穿进”SneEEne 规定面元的法向单位矢量取向规定面元的法向单位矢量取向外外为正。为正。 闭合曲面闭合曲面电场线穿出,电通量为正,反之则为负。电场线穿出,电通量为正,反之则为负。5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场
8、大大 学学物理学物理学15 1.1. 三棱柱体放置在如图所示的匀强电场中三棱柱体放置在如图所示的匀强电场中. .求通过此三棱柱体的电场强度通量求通过此三棱柱体的电场强度通量. .解解51eeiixyzEoMNPRQnenene21ee S1S2练习练习5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学161111ecosd ESESsSE1212ecosd ESESsSE051eeiixyzEoMNPRQneneneS1S25. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大
9、 学学物理学物理学172.2. 求均匀电场中一半球面的电通量。求均匀电场中一半球面的电通量。3.3. 在均匀电场在均匀电场jiE23 中,过中,过 yoz 平面内平面内面积为面积为S的电通量。的电通量。ERO021SS0)(21RES21RESSEi Sji)23(S3xOyZSE5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学18二、高斯定理二、高斯定理高斯高斯 ( (C.F.Gauss 1777 1855) 德国数学家、天文学家德国数学家、天文学家和物理学家,有和物理学家,有“数学王子数学王子”美称,他与韦伯制成了第一
10、美称,他与韦伯制成了第一台有线电报机和建立了地磁台有线电报机和建立了地磁观测台,高斯还创立了电磁观测台,高斯还创立了电磁量的绝对单位制量的绝对单位制. .5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学 既然电场是由电荷所激发的,那么,通过电既然电场是由电荷所激发的,那么,通过电场空间某一给定闭合曲面的电场强度通量与激发场空间某一给定闭合曲面的电场强度通量与激发电场的场源电荷必有确定的关系。高斯通过缜密电场的场源电荷必有确定的关系。高斯通过缜密运算论证了这个关系运算论证了这个关系, ,这就是著名的高斯定理。这就是著名的高斯
11、定理。 下面以点电荷为例,得出相关结论,而后导下面以点电荷为例,得出相关结论,而后导出高斯定理。出高斯定理。 例例 求下列情况中通过曲面求下列情况中通过曲面S、S 及及 S 的电的电场强度通量:场强度通量: (1)(1) 点电荷点电荷+q位于半径为位于半径为r 的球面的球面S 的球心的球心处;处; (2)(2) 若若q 位于任意曲面位于任意曲面S 内;内; (3)(3) q位于任意闭合曲面位于任意闭合曲面S 以外。以外。5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学20(1)(1)点电荷位于球面中心点电荷位于球面中心20
12、 4RqE SSEde0qSSRqd 420SEdde通过球面的电场强度通量等于球面通过球面的电场强度通量等于球面所包围的电荷除以真空电容率。所包围的电荷除以真空电容率。+RqSd5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学21(2)(2)点电荷在闭合曲面内点电荷在闭合曲面内+qSS将包围点电荷将包围点电荷q的的球面球面换成任意闭合曲面换成任意闭合曲面 显然,穿过闭合显然,穿过闭合曲面曲面 和穿过球面和穿过球面 的电力线条数相等。的电力线条数相等。 SSSSEde0q通过任意闭合曲面的电场强度通通过任意闭合曲面的电场强
13、度通量等于闭合曲面所包围的电荷除量等于闭合曲面所包围的电荷除以真空电容率。以真空电容率。5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学22(3)(3)点电荷在闭合曲面外点电荷在闭合曲面外q+S 只有在与闭合曲面只有在与闭合曲面相切的锥体范围内的电相切的锥体范围内的电场线,才能通过闭合曲场线,才能通过闭合曲面,而且每一条电场线面,而且每一条电场线从闭合曲面某处穿入,从闭合曲面某处穿入,必从闭合曲面上的另一必从闭合曲面上的另一处穿出。处穿出。 0de SSE结论:结论: 通过任一闭合曲面的电场强度通量,与闭合曲面通过任一闭合
14、曲面的电场强度通量,与闭合曲面外的电荷无关,仅仅取决于闭合曲面内的电荷量。外的电荷无关,仅仅取决于闭合曲面内的电荷量。5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学23 高斯定理的导出高斯定理的导出 设空间电场是由点电荷设空间电场是由点电荷q1、q2、 、qN 共同共同激发的。作任一闭合曲面激发的。作任一闭合曲面S,其中,其中q1、q2、 、qn 在曲面在曲面S内,内,qn+1、qn+2、 、qN 在曲面在曲面S外。外。s1q2qnqiq1nq2nqNq5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章
15、 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学24SeSEd根据电场叠加原理根据电场叠加原理s1q2qnqiq1nq2nqNqSNSnSnSSSESESESESEddddd121= 001 q niiq101 (因(因 1 n 电荷在曲面电荷在曲面内,内,n +1 N 电荷在曲电荷在曲面外)面外)02 q 0 nq SNSEEEd)(215. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学25 在真空静电场中,穿过任一在真空静电场中,穿过任一闭合曲面闭合曲面的电场的电场强度通量,等于该曲面所包围的所有电荷的代数强度通量,
16、等于该曲面所包围的所有电荷的代数和除以和除以 .0niiSqSE10e1dVSeVSEd1d0连续分布带电体连续分布带电体高斯面高斯面静电场的高静电场的高斯定理斯定理5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学26对高斯定理的说明对高斯定理的说明(1) (1) 高斯面:闭合曲面高斯面:闭合曲面. .(2) (2) 电场强度:面内、外电场强度:面内、外所有所有电荷的总场强电荷的总场强. .(3) (3) 电通量:穿出为正,穿进为负电通量:穿出为正,穿进为负. .(4) (4) 仅面仅面内内电荷对电荷对电通量电通量有贡献有
17、贡献. .(5) (5) 静电场:静电场:有源场有源场. .niiSqSE10e1d5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学27三、高斯定理应用三、高斯定理应用 高斯定理从理论上阐述了电场和电荷的关系,并高斯定理从理论上阐述了电场和电荷的关系,并且提供了一种由源电荷分布计算电场强度的方法。且提供了一种由源电荷分布计算电场强度的方法。 一般情况下,由高斯定理只能求出通过某一闭一般情况下,由高斯定理只能求出通过某一闭合曲面的合曲面的电场强度电场强度通量,并不能求出电场中各点的通量,并不能求出电场中各点的场强。场强。 但
18、是但是当电荷的分布具有某些对称性时,其电场的当电荷的分布具有某些对称性时,其电场的分布也具有一定的对称性,分布也具有一定的对称性,在这种情况下,应用高斯在这种情况下,应用高斯定理计算场强就比用叠加法计算场强要简单的多。定理计算场强就比用叠加法计算场强要简单的多。 5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学28Oq0dSSE 例例5-6 5-6 有一半径为有一半径为R 的均匀带电球,带电量的均匀带电球,带电量q. . (1)(1)带电球为均匀带电球面时,求其电场分布;带电球为均匀带电球面时,求其电场分布;(2)(2)带
19、电球为均匀带电球体时,求其电场分布带电球为均匀带电球体时,求其电场分布. .对称性分析:对称性分析:球对称球对称解解高斯面:高斯面:闭合球面闭合球面Rr 0rSR均匀带电球面均匀带电球面 ( (1) )0E5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学29024dqrESESRr 204rqE 均匀带电球面在球面外激发的电场强度与均匀带电球面在球面外激发的电场强度与把所带电量集中在球心的一个点电荷所激发的把所带电量集中在球心的一个点电荷所激发的电场强度一样。电场强度一样。Oqrs方向沿径向向外方向沿径向向外. .5. .
20、3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学30rRoE204rqE r 关系曲线关系曲线OqR均匀带电球面上均匀带电球面上任意一点场强?任意一点场强?在球面处(在球面处( )电场强度不连续,电场强度不连续,其量值在球面处发其量值在球面处发生了突变。生了突变。Rr 5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学31024dqrESEiiSRr 033333434rRqrRqqii ( (2) ) 均匀带电球体均匀带电球体330214RqrrE304Rqr
21、E 方向沿径向向外方向沿径向向外. .5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学32Rr 024dqrESES204rqE 均匀带电球体在球面外激发的电场强度与把均匀带电球体在球面外激发的电场强度与把所带电量集中在球心的一个点电荷所激发的电场所带电量集中在球心的一个点电荷所激发的电场强度一样。强度一样。 均匀带电球面与均匀带电球体在球外任一点均匀带电球面与均匀带电球体在球外任一点的电场强度完全相同!的电场强度完全相同!方向沿径向向外方向沿径向向外. .5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五
22、章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学33rRoE204rqE r 关系曲线关系曲线OqR204Rq在球面处(在球面处( )电场强度是连续的,电场强度是连续的,其量值其量值Rr 204RqE 5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学34 例例5-7 5-7 有一半径为有一半径为R的无限长均匀带电圆的无限长均匀带电圆柱,其单位长度上所带电荷量为柱,其单位长度上所带电荷量为 .(1).(1) 带电圆带电圆柱为均匀带电圆柱面时,求其电场分布;柱为均匀带电圆柱面时,求其电场分布;(2)(2) 带电圆柱为均匀
23、带电圆柱体时,求其电场分布带电圆柱为均匀带电圆柱体时,求其电场分布. . 解解 因为无限长均匀带电圆柱上的电荷呈因为无限长均匀带电圆柱上的电荷呈轴对称分布,所以其电场分布也具有轴对称性,轴对称分布,所以其电场分布也具有轴对称性,即离开圆柱轴线距离相等的各点(同一柱面上)即离开圆柱轴线距离相等的各点(同一柱面上)电场强度大小相等,方向沿着半径方向电场强度大小相等,方向沿着半径方向. . 设所求场点设所求场点P到圆柱轴线的距离为到圆柱轴线的距离为r,不论,不论P点是在圆柱外还是在圆柱内,过点是在圆柱外还是在圆柱内,过P点作半径为点作半径为r、高为高为h的同轴圆柱面作为高斯面,如图的同轴圆柱面作为高
24、斯面,如图. .5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学35 同一高斯柱面上各点同一高斯柱面上各点的电场强度大小处处相等,的电场强度大小处处相等,方向沿着半径方向,即与方向沿着半径方向,即与各相应点处面积元各相应点处面积元dS上的上的法线方向一致法线方向一致. . PRrh 通过高斯柱面的电通通过高斯柱面的电通量为量为SSEde侧侧面面下下底底上上底底SESESEddd5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学36(1)(1) 均匀带电圆
25、柱面均匀带电圆柱面0iiq 如果如果P点在带电圆柱面内(点在带电圆柱面内(r R),高斯球面),高斯球面包围的电荷代数和包围的电荷代数和 . .iihq 根据高斯定理有根据高斯定理有02hrhErE02方向沿径向向外方向沿径向向外. .5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学370iiq 均匀带电圆柱面在均匀带电圆柱面在柱面外激发的电场强度,柱面外激发的电场强度,与把所带电荷集中在轴与把所带电荷集中在轴线上的一个无限长的均线上的一个无限长的均匀带电直线所激发的电匀带电直线所激发的电场强度一样场强度一样. . 由由E
26、 - r曲线可看出,曲线可看出,在柱面处(在柱面处(r = R)电场)电场强度不连续,其量值在强度不连续,其量值在柱面处发生突变柱面处发生突变. . PRrhORrE5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学38(2)(2) 均匀带电圆柱体均匀带电圆柱体 如果如果P点在带电圆柱点在带电圆柱体体内(内(r R),高斯球),高斯球面包围的电荷代数和面包围的电荷代数和 根据高斯定理有根据高斯定理有2202RrhrhE202RrE方向沿径向向外方向沿径向向外. . 如果如果P点在带电圆柱点在带电圆柱体外体外(r R),高斯球
27、),高斯球面包围的电荷代数和面包围的电荷代数和iihq2222RrhhrhRhqii5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学39E 其结果与均匀带电其结果与均匀带电圆柱面外任一点圆柱面外任一点P的电的电场强度完全相同场强度完全相同. . 根据高斯定理有根据高斯定理有0/2hrhErE02方向沿径向向外方向沿径向向外. . PRrhORrE 由由E - r曲线可看出,在柱面处(曲线可看出,在柱面处(r = R)电)电场强度是连续的,其量值为场强度是连续的,其量值为RE025. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场
28、的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学40设有一无限长均匀带电直线,单位长度上的电荷,设有一无限长均匀带电直线,单位长度上的电荷,即电荷线密度为即电荷线密度为,求距直线为,求距直线为r 处的电场强度处的电场强度. .解解+rE020h2dhrESESoxyEr+h对称性分析与高对称性分析与高斯面的选取斯面的选取课堂练习课堂练习方向沿径向向外方向沿径向向外. .5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学41 例例5-8 5-8 设有一无限大均匀带电平面,电荷面设有一无限大均匀带电平面
29、,电荷面密度为密度为 ,求距平面为,求距平面为r处某点的电场强度处某点的电场强度. .解解对称性分析:对称性分析: 电荷均匀分布在一无电荷均匀分布在一无限大带电平面上,所以电限大带电平面上,所以电场分布具有面对称性。场分布具有面对称性。作圆柱形高斯面作圆柱形高斯面SSEde侧侧面面右右底底左左底底SESESEddd SEEP5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学4202E 02SES 1. 1. 高斯面可否选球面?高斯面可否选球面?虽然虽然 大小处处相等,但面元大小处处相等,但面元 与与 的夹角的夹角 不同,此时
30、无法用高斯定理求。不同,此时无法用高斯定理求。SdEE思考思考不可不可右右底底左左底底SESEdd SEEP5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学432. 2. 高斯面可否选长方体封闭面?高斯面可否选长方体封闭面?可以可以SEEP5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学4402E EEEE5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学45无限大带电平面的电场叠加
31、问题无限大带电平面的电场叠加问题000ABAEAEAEBEBEBE000AB5. .3 真空中静电场的高斯定理真空中静电场的高斯定理第五章第五章 真空中的静电场真空中的静电场大大 学学物理学物理学46 选择合适的高斯面选择合适的高斯面(欲求的场点在高斯面(欲求的场点在高斯面上),所谓的合适是指高斯面上各点的场强大上),所谓的合适是指高斯面上各点的场强大小相等、方向与各点处的面元的法线方向一致小相等、方向与各点处的面元的法线方向一致; ;说明说明或者是闭合面的一部分上场强处处与该面垂直,或者是闭合面的一部分上场强处处与该面垂直,且大小相等,另一部分上场强与该面平行,因且大小相等,另一部分上场强与该面平行,因而通过该面的而通过该面的 通量为零。通量为零。E从而使公式中的被积函数从而使公式中
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