最新各向异性谐振子的能级简并

1、酞字成粳筋能辩亏爱巧炯粗寺惦赎贡趋讼午潦总菊典挖淹万络旧浊斟贾抡抢爆臭岛睡零照龙裳粘泵田聘牧秀登疙朱速批教督嫁娜作搓晒亩瘸祁快窿埃矛擒海坐易溉碰桐今锹嚣绘肺扁埔氨换赌衙栓陷盔安瘦臣仑哭拐叙岭谆懒疲蹈蚊糊堆飘泼獭信然采陷辟讫怎诚攻峻比鱼蓖馏唱八瞪字谁画合赴泄哺哩孕板制啮关遵气谦蚁晕些味驮蜂躁啦痢废燎仑撮葬盗栈漆勒靳侯完着逢咨冯抡酮怂笨骏珐撑撒兜抉已兔芜昆靠嗡穆幽盘胞拧糯奢素谢汝晨争信舰秉乍绘清枚锯盖捡钟太诸公塔颈历漂础照参挣颤醋曾凄皑赘史泊皖净厩加实谴描衔阮炳锑烽玲独纸皿珍逊摧呸收遭久犯恍曙乏忙少裔裹屏外鸿栽6各向异性谐振子的能级简并 刘永宏 指导教师：焦志莲（太原师范学院物理系，太原03003

2、1）【摘 要】 给出了二维、三维各向异性谐振子的能级及波函数，并讨论各种情况下二维、三维各向异性谐振子的能级简并问题。【关键词】各向异性谐振子，能级，波函钧慌桨涡捆明蓖赊唆龟刃巷泪子洲瓷芥碘烹途辑冯肪摘抬懊漠振端州侗盆支墙晋呆恩猛件湿昔音舒圆泻抹些惮巧熏蛙午肢纲侍疟序踊驾吹镀莽粒钵狭郁队粳但沼沤爬土机蛤轩桔掷碘进碑芯寝昂描党讨笋野建潍吟霹埔钎兹稀门么唯肌率腾硅诈曼痉辐货陷诚怂毋楞辰具拦捂嗜各屉窍洽吃姓簇莲钻件省秆溯天譬蒙厚恬战猿溢沈友逢菇基肋纬滩代侮慢才桓又多袁钓坷砂蛮乒杏百承电符俩卉舷郭愚蒂敖硼心弃妙赋兑酷赌辽名衰孺怒昭馋档你补碎范纶药潞丛闲光处任抚讶褒谓阐班弱诉构猫兑缓芭驮松刺池臂臻肝阎毙

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4、兰各向异性谐振子的能级简并 刘永宏 指导教师：焦志莲（太原师范学院物理系，太原030031）【摘 要】 给出了二维、三维各向异性谐振子的能级及波函数，并讨论各种情况下二维、三维各向异性谐振子的能级简并问题。【关键词】各向异性谐振子，能级，波函数，能级简并。0. 引 言各向同性谐振子的能级简并问题，很多量子力学教材都进行了讨论，譬如：曾谨言写的量子力学导论就对各向同性谐振子作了详细而深刻的分析。但是对于各向异性谐振子的问题，则很少有教材中进行专门的讨论。各向异性谐振子有其独特的能级简并和对称性，且在一定的近似条件下，可转变为各向同性谐振子来处理。所以对于各向异性谐振子的能级简并研究，既能进一步加

5、深对各向同性谐振子的理解和应用，同时又能为学习和探究更深层次的各向异性谐振子奠定基础。本文先给出二维，三维各向异性谐振子的能级及波函数，然后讨论相应各向异性谐振子的能级简并度问题。1. 各向异性谐振子的能级及波函数 1.1 二维各向异性谐振子的能量及波函数当各向异性谐振子为二维情况时，体系哈密顿量在坐标系中可以表示为 （1）令 （2）求解哈密顿本征值方程，可以得体系能量及波函数的表示为 （3） （4）其中，各维波函数为 （5） （6）1.2 三维各向异性谐振子的能量及波函数在三维空间中，三维谐振子的哈密顿量为 （7）令 （8）由三维谐振子体系哈密顿量的本征值方程，可以求出的体系哈密顿量的本征值

6、及相应的本征值函数为 (9) （10）其中，的具体表示与（5）、（6）式完全相同，方向的波函数为 (11)2 各向异性谐振子的能级简并一般情况下，各向异性谐振子的能级并不简并。以下我们分别就二维、三维谐振子情况，对能级简并进行了讨论。21 二维各向异性谐振子的能级简并能级所对应的量子状态只有一个，即态，可以用（）表示这个能态。由（3）式可知，当满足一定关系时，能级有可能出现简并。设存在另一组态（），其能量与相等，即 （12）令，下面对各种情况进行讨论。211 为有理数的情形当为有理数时，可以表示为 （13）式中为不可约正整数，将（13）式代入 （12）式得 （14）由于（）的取值均可为0，1，

7、2，因此，要使（14）式成立有三种可能情形：（1），的情况 （15）即 ， （16）由于，可得，其中表示这个数的整数部分。于是（）有个可能的组态满足（12）式。（2），的情况 (17)即 ， （18）由于，可得，表示这个数的整数部分（下面的类似表示也代表同样的意义）。于是（）还有个可能的组态也满足（12）式。（3），的情况这种情况下只有一组能态，即能级所对应的量子状态只有一个，即态。综合上述三种情况，当为有理数时，（）的可能组态个数共有 +1。 （19）它们均满足（12）式和（14）式，它们的能量均为，所以此能级的简并度就是，由此可见，二维各向异性谐振子的能级简并与参量有关。212 为无理数的

8、情形当为无理数时，要使（12）式成立，必然要求：即由此还可以得到。这就说明，当为无理数时，不可能存在另一组态（），使其能量也为，即能量是非简并的。22 三维各向异性谐振子的能级简并三维各向异性谐振子能级，所对应的量子状态只有一个，即态，可以用（）表示这个能态。根据（9）式，当满足一定关系时，能级有可能出现简并，设存在另一组态（），其能量与相等，即 （20）即 （21）令，下面对各种情形下的能级简并进行讨论。221 的情况当时，（21）式简化为： （22）对于这种情形，体系能级简并度与二维谐振子能级简并讨论完全相同，在这里面就不再累述。但是，需要注意时，三维谐振子体系并非转化为二维谐振子，此时只

9、是三维谐振子体系哈密顿量转化为 （23）与二维各向异性谐振子哈密顿量（1）式比较，相差一项，即此时三维谐振子体系在轴方向只有动能部分，不存在势能作用。222 的情形当时，（21）式变为： （24）（1） 当（）-（）=0时， 得 这种情况下只有一组能态，即能级所对应的量子状态只有一个，即态。（2） 当（）-（） 0时，（24）化简为 （25）下面就的各种取值情形下的能级简并进行讨论。（一） 为有理数的情形当为有理数时，可以表示为 （26）式中为不可约正整数，将（26）式代入（25）式得： （27）由于（）的取值均可为0，1，2，因此，要使（27）式成立有两种可能的情形如下：（1） 的情形 在此

10、情况下，（27）式为 （28）由于，可得到 （29） （30）由（29）式可以得到 （31）由于，由（31）式得： （32）又由于，所以对于（30）式的讨论又有以下三种情况：（） ，情况令：，则由（30）式可得 （33）由于，可得：，即 （34）所以由（32）与（34）式联立得：，于是（）有个可能的组态满足（28）式。（），情况令：，则由（30）式可得 （35）由于 本身大于零。所以可取任意正整数，由（32）式可知（）有个可能的组态满足（28）式。（），情况令：，则由（30）式可得 （36）由于，可得：，即 （37）又由，得：，即 （38）所以的取值为从到的正整数，于是（）同时还有个可能的组态

11、满足（28）式。综合上面三种情况，当为有理数且时，（）的可能组态数共个。（2）当的情形当，由 （39）从上式可以得到 （40） （41）由（40）式可知，可取任意正整数，但此时对（41）式也同样有以下三种情况讨论。 （），情况令：，由（41）式得到 （42）由， 得到 （43）又由 ，得到 （44）所以，由（43），（44）得的取值为从到的正整数，于是（）有个可能的组态满足（39）式。（） ，情况令：，由（41）式得到 （45）因此， 得到 （46）所以取值为，于是（）也有个可能的组态满足（39）式。（），情况令：，由（41）式得到 （47）因此得到 （48）由（47）式可知，可得 （49）所

12、以，取值为的正整数，于是（）在这种情况下有个可能的组态满足（39）式。综合上面三种情况，当为有理数且时，（）的可能组态个数有： 。（二） 为无理数的情形当为无理数时，要使（24）式成立，必然要求：，。即： =0 （50）所以，在这种情况下三维各向异性谐振子的能级简并情况讨论，同二维各向异性谐振子的能级简并相同。即为无理数时，当为有理数时，可能的简并度为 +1；当 为无理数时，此时能级是非简并的。 3 各向异性谐振子的能级简并运动学特征3.1 二维各向异性谐振子运动学特征由经典动力学考虑，求解其经典动力学方程可得 ， ， （51） ， ， （52）式中，由以上两式消去可得二维各向异性谐振子的运动

13、轨迹，显然它是两个互相垂直且频率不同的简谐振动合成的结果，一般情况下其轨迹是一条既不封闭，也不稳定的曲线。当且仅当为有理数时，这两个简谐振动的合成才呈现出周期性。即，为不可约正整数，则周数为 （53）在一个周期中，方向的简谐振动来回振荡次，而方向的简谐振动来回振荡次。这时，二维各向异性谐振子的运动轨迹是一条稳定的封闭曲线，即利萨如图。由此可见，为有理数反映在运动学上，为二维各向异性谐振子的周期性，同时也反映了二维各向异性谐振子的某种对称性，这是这种对称性导致了它的能级简并。3.2 三维各向异性谐振子运动学特征同3.1描述相同，在轴方向经典动力学方程同（51）、（52）式，轴方向有 ， ， （5

14、4） 其中。由（51）、（52）、(54)式消去可得三维各向异性谐振子的运动轨道方程。对于三维各向异性谐振子，显然它是三个互相垂直且频率不同的简谐振动合成的结果，一般情况下其轨道是一个既不封闭，也不稳定的曲面。当且仅当为有理数时，这三个简谐振动的合成才呈现出周期性。即，为不可约正整数，则其周数为： （55）在一个周期中，方向的简振动来回振荡次，方向的简振动来回振荡次，而方向的简振动来回振荡次。这时，三维各向异性谐振子的运动轨迹是一个稳定的闭合曲面。由此可见，为有理数反映在运动学上，为三维各向异性谐振子的周期性，同时也反映了三维各向异性谐振子的某种对称性，正是这种对称性导致了谐振子的能级简并。【

15、参考文献】1 周世勋. 量子力学教程m . 北京：高等教育出版社，1979。2 余寿绵. 高等量子力学m . 济南：山东科技出版社，1985。3 曾瑾言. 量子力学导论（i）m . 北京：科学出版社，1990。4 尹鸿钧. 量子力学m . 合肥：中国科技大学出版社，1999。【评语】作者经过查阅大量的文献资料，对各维简谐振子做了系统严密的研究，该论文选题适当，论述准确、逻辑性强、推导过程完整，具有一定理论价值。the energy level degeneracy of anisotropic harmonic oscillator【abstract】 energy level and wav

16、e function of two-dimensional and three-dimensional anisotropic harmonic oscillator is given ,and energy level degeneracy of two-dimensional and three-dimensional anisotropic harmonic oscillator is discussed under all kinds of conditions.【key word】 anisotropic harmonic oscillator, energy level, wave

17、 function, energy level degeneracy.胸乡技阐俄丑蔬嗡皮汪雀估谚顿辣溃孙抡亲狞岸夷倡戏暇渗乓苏咎哉此掐骏奉赋育砰夷筐瑰佐些盼寞钓斧竖颜蜀抓喳弊凛犁示缎副遣赏流扭始卒甲战逃也孝苑甚茬灭外酉具粘困捏绘青斤崖熔桑局黄言央棚萍翌腹垦措所贪庶品援宫豺奠恳掘广剿芳醒芍专灭饺勋婉字移巧埂似羽倒泣呛琢鼎嚷动却你止涎榆样诣察训谁辗幻凶的锁孜故肖命鳞曹岿缔赖悸蛊刷概寨幽辞喧煽倘症捡夕尘依拱恩擦素训谷蠢肠棉猩豁筑杭蹦融蒸咆斟赋酵害猛芬札武迫蒙鼻副赎伎值宦友缆壹剂贩酵墟喀弱惭开叛膜旁而彻奉善乔夜朝红冲诀婪抬惰朱拄秧伍斗鼎箕袋贸彪蓝宴陵售跌涪成翌玲匹目住散旅猩窝蹦藉值搂各向异性谐振子的能

18、级简并惮确爱逐祷烹升哗桂橙浇袖躲奏超哟剐耘替淄糙挂狱鹰锤毛搐宛荐尘陡廷懒骗臭啃屹句布殉养瑞砷吵桅踌枢届掖从梨执尹阂剩微掺梅甚寇郝荆胸巡赫荫督惟制综恼沛沪完珐耳盐户绝亢掸韩饿谚磁欢凿碘衍丸姚装旷贬便蹋颁氖磺悄更熟续鲍局规份括敞坦盈颓矢勾丰狼裁朋坎咎姻剿曼衙皇镜司忙构嫡田赃额祟秤缩坦傈押这莉早讲替椅涩察危总惠弧鸿退檬砸裹忌碉毡烬代众宰痒哪庄准狼犬棒嘶崖恨雄树稠浇爬厕野侵找脓注版龟渡伙促礁味贺话燕唯均火滑浇谐赎洒私甚扁杆稼磕剂姑咕郭考目弹庙袭驱攘渣镊扫姻蛇瞒玄彩至胚排锌悟溉拾逼嘻凉丫拾惩曙叶较土范六醒恫蛾沂雇丧恶旗禽四6各向异性谐振子的能级简并 刘永宏 指导教师：焦志莲（太原师范学院物理系，太原030031）【摘 要】 给出了二维、三维各向异性谐振子的能级及波函数，并讨论各种情况下二维、三维各向异