电 力 声类比

1、电一力一声 类比引言：电一力一声类比是应用电路理论来解决力学与声学问题。定义：根据描述电振荡系统的微分方程和描述力学振动系统及声振动系统的微分方程在 形式上的相似性，常将力学量和声学量与相应的电学量作类比，以便借助电路理论来分析力学振动和声振动的规律，称电一力一声类比。类比方法有二种：一种为阻抗型类比， 也称正类比；另一种为导纳型类比， 也称反类比。 § 5-1电路元件及基本的电振荡器在电学系统的分析中， 经常用电路图来描述元件与元件之间的关系，从而研究电磁运动的规律。通过电路分析，有时不必去求解微分方程，而能直接了解系统的工作情况和特点。 即使要作定量分析研究，通过形象的电路图，利

2、用克希霍夫电路定律，再去建立微分方程， 也要简单得多。电路图最容易应用于集中参数的系统，因为集中参数元件的唯一变量是时间。在电声学研究的系统中（如电声换能器），在低频时，大都近似地等效成集中参数系统，只要采用类 比的办法，把力学或声学系统画成等效类比线路图，然后利用电路理论来研究系统的工作情况和特点。1. 基本电路元件:电容元件:I1瞬态：E = C /I dtI Cef电感元件:EL瞬态：E= Ledidt1I= L /Edt电阻抗:2. 基本的电振荡器：（1）串联谐振电路:I Re>Le如左图:I 电流（安培），E电压（伏特）CeLe电感（享利），Ce电容（法拉），Re电阻（欧姆）由

3、上图可得：E= Rel + Le%dt1+ C /I dt对于作简谐变化的稳态电流值有:j o tI = Io e则：E= Re| + j 01 + j oeI = (Re + j Oe + E I = Z式中Ze为串联回路的阻抗Ze即为熟知的欧姆定律（2）并联谐振电路为电流（安培），E为电压（伏特），e1ReLeCeLe为电感（享利），Ce-为电容（法特）,由上图可得：1= +Re对于作简谐变化的电压有:Re'-为电阻（欧姆）1 /Edt +Ce' dEdtE=E0 ej ot一 1 ' ' ' 1 则：R； G E+ j 叽E =(Re1+j oe+

4、 j cCE'=丄 EZeJ丄+ZeRej CO eRe+j( oe-十)§ 5-2力学元件和基本的力学振动系统:1.力学元件:MmF表示外力Fr表示阻力Km表示弹性系数Fk表示弹性力MM表示质点质量Cm表示顺性系数Rm1Cm =爲"又称为力顺Rm表示阻力系数，又称为力阻Fr= Rm.dvMdt1CMMMe-由牛顿第二定律得：F = ma 即 Mm乌=F + Fk + Fr1其中：弹性力：Fk根据虎克定律有：Fk= Km E =厂 / VdtCME为质点Mm离开平衡位置的位移，V为质点振动速度， 负号表示质点移的方向与弹性力方向相反阻力：d Ed二RmV 式中负号表

5、示阻力总是与系统的运动方向相反 。1八=F C yVdt RmV CM二 F= MdvMt + RmV +并联谐振电路相比较:与并联谐振电路比较J Re+ £ /Edt + Ce普F I , V E , M M Ce ,1RM 了, CM LeRe对简谐作用力F=Fo e 31. 1-c V = ( Rm + j WMm + J c )V = ZmV j w CJj w C1 式中 Zm = Rm + j cJMm + :pj wC1Rm为力阻，j cMm称为质量抗，jWM称为弹性抗F= MMj wV RmV +称为力阻抗§ 5-3两种力电类比及其相互转换:串联谐振回路并联

6、谐振回路HIALedi +Re| + C 八 dt =/Edt = I比较上面三个方程式：若把力阻抗Zm类比于电阻抗Z e，称为阻抗型类比。对应类比关系：F E, Rm R e , Mm Le , Cm C由此可得出力学振动系统的阻抗型类比线路图。 由图运用电路克希霍夫定律可直接列出方程。 而不必用力平衡的方法来得出。V (I)“ F(E)CM(Ce)i串联谐振回路2.导纳型类比对并联谐振电路有:CedU1 1+匚问=|= Ze E八 E(V)C e (M M)LL e (Cm)1j cL+ j 昭)E= zE并联谐振回路对力学振动系统有：MMdt + RmV+1Cm/Vdt =F = ZmV

7、二 E= (Rm + j cM M +)V= ZmV j c M，1把力阻抗Zm类比于电导纳 丄 称为导纳型类比Ze' ' 1 'Re即 F I , V 类比于 E , Rm , Mm Ce , Cm Le由此可得出力学振动系统的导纳型类比线路图:I 'E'iRe LeCeVfcM1 -RmMm3. 转换法则：一个力学振动系统，既可以画成阻抗型的类比线路，也可以画成导纳型的类 比线路，而这两种类比线路所描述的却是同一物理事实。其转换法则：（1）一种类比图中的串（并）联元件，变为另一种类比图中的并（串）联元件。（2）种类比图中的电阻（电导）性元件，变为另一

8、种类比图中的电导（电阻）性元件。一种类比图中的电感（电容）性元件，变为另一种类比图中的电容（电感）性元件。电压（电流）源变为电流（电压）源。（3）一种类比线路的网孔中，各串联元件上各降落之和，相当于另一种类比线 路中一个分支点的流量之和。§ 5-4力学线路图的画法阻抗型电路图导纳型力学线路图电流线把各个元件贯穿力线把各个元件贯穿起来形在一起，形成电路图；电位的相对性：跨在元成力学线路图速度的相对性：跨在力学元件两端的量是速度差，因为力学系统的运动速度相对于在电流分叉点2 n i=1li=O 符在力的作用点，符合动力合克希霍夫第一定律。学平衡条件，即：2ni=iFi=0件两端的量是电位

9、差, 零电位端即接地端；惯性坐标系的，因此，速度 为零的一端是接地端。可仿效电路图的画法来画出力学系统的类比线路图。应当指根据以上三点分析，出，用力线和电流线的类比作出的力学线路图，必然是导纳型的。如果需要作出阻抗 型的力学线路，则当需按法则进行转换。【例1】单振子强迫振动系统在外力F作用下，试求解这个系统的运动。/7/777 ZZZZZZZyV=0导纳型类比图我们从外力F （即恒流源）出发，弓I出一条力线，力线到达Mm时分成三支，分别Rm与质量M mcm与弹性力 这三条分支与三个力相平衡：一支穿过 Mm，与惯性力相平衡终止于刚性壁（因元件的速度都是 相对于惯性坐标系的，所以力线穿过元件Mm到

10、达零速度的刚性壁）另一支穿过力阻元件 Rm，与摩擦力相平衡，终止于刚性壁（力阻 一起运动，因而其速度也是相对于惯性坐标系的）；还有一支穿过弹簧相平衡，终止于刚性壁（力顺元件Cm的速度也是相对于惯性坐标系的）线最后都汇合于刚性壁，即都联接于“接地端”。从物理上来看，质量 Mm，力阻Rm，力顺Cm三个元件的速度都相同，因此它们 在导纳型类比线路图中应是并联的。V丄Rm由导纳型类比图可得:V1 +j 3MmMm(J13 v+ RmV +1dv1-+ RMV +Midt + RmV + C /V dt = Fo*由类比线路图得到的是代数方程组，求解代数方程比解微分方程容易得多。【例2】隔振系统FCmM

11、 m 1/外力F作用弹簧的一端，从 F出发弓I 一条力线，穿过 Cm到达Mm，此时， 力线将分为两个分支，分别与惯性力和Rmmm而终止于 （地）另一条则穿过 Rm终止 此二条分支共同汇合于地摩擦力相平衡，其一穿过 惯性系统 刚性地面，Mm端。ARiVi Vj wCm+ 4Rm1j gjCm Vlj wMmV + RmV + C V =j gjCmdv11 MMdt + RmV+ C /Vdt = c /V1dt§ 5-5声学元件及基本的声振动系统 1.赫姆霍兹共鸣器:赫姆霍兹共鸣器是最基本的声振动系统。 该共鸣器必须符合下列条件：1/3a I、V 入1/3a为开口半径,I为开口长度，

12、V 为腔体线度开口管内体积 SIV 其中S为开口的截面积蓄S=n a2器壁为刚性的，它不会把腔内媒质的疏密过程传递到腔外去 根据条件短管内媒质可以看作一个质点 根据条件短管可以看成是一个质量元件,亦即起了力学系统根据条件体腔内压强的变化相当于作用在管内质量上的弹性力 弹簧的作用.设开口管中媒质的质量为 Mm贝y Mm= p is腔体内媒质的力顺 Cm=VPC开口管内媒质运动的摩擦力阻为Rm若在开口处有声压 P=PAe 3的作用，则该振动系统的运动方程为:dll " j 3t r d_i1MMdt = SPAe Rm dt Cm Edv二 M m + RmV+Cm Mt=spAej 3

13、tV为开口管空气柱的运动速度M m dv RmS dt + S若令U = VS1 .V + C1S /Vdt= PaOu为体积速度则运动方程为:Mm duS2 dt +Rm I I 1 r,S2 U+ CmS2 /UdtHi I彳Ma + RaU+ - /Udt = Pa3tM m Polo Vo其Ma = s? = S为声质量Ca= Cmo = c2为声容（或声顺）P .1Za =订=Ra+ j ( OjM A 厂)为声阻抗UcoCaZa为声欧姆1声欧姆=1牛顿秒咪5与串联谐振电路比较:E= Rel + Ledt +du1C /Idt1+ C fUdte|ReaCeURaDPsMaCa串联谐

14、振电路等效声学线路P = RaU+ M a后U Mai RaiRa匸例类比的声学系统（同电学、力学线路图一样，声学线路图也有类似的）特点： 声流线：流过各个声学元件的是声流线即体积速度流线； 压强的相对性：在元件两端是压强差，对于大气压强Po端，可接地; 在元件交界处刀U i=0注意用声流线与电流线相类比画出的图是阻抗型的。Cai§ 5-6变量器F1F2 CaV MmF2S=1Ca如果存在由力学振动策动声振动的系统（如扬声器箱等）当连结着声学线路。但由于力阻抗和声阻抗的量纲不一致，因而这两种线路不能直接相连， 必须经过一个变量器，才能把它们连接起来。设有一个如上图所示的力学一声学综合

15、系统，有一简谐力Fi作用在质量Mm为的活塞上,活塞受力振动，其振动速度为 V，腔体内的声压为 P,容积速度为U,活塞面积为在外力（简谐力）作用在面积为S,质量为Mm的活塞上，使活塞振动，振速为塞振动时压迫空气进入腔内，单位时间流入腔内的流量为U，形成的逾压为P，则从力学线路的输出端，应V，活1.活塞与腔体接触的界面处的力学与声学特性：设活塞振动时，推动腔内空气的力为F2从腔体向活塞方向看去，活塞这个力学系统呈现的力阻抗为Zm=v从活塞向腔体方向看去，腔体这个声学系统呈现的声阻抗为Z _P _ P Za=u =V S又因为活塞作用于腔中气体的力，在数值上等于腔中逾压作用在活塞上的力即F2= PS

16、F2P _ S _ F2 丄U = VS = V S2r Zm即 Za = s22.与电路中变压器比较Zm=V2PSU = Up - S2=ZaS2S7 -丄 7Z A = s2 Zm力声变量器相当于 n = S的“变压器”,于是我们把力学线路和声学线路通过变量器统一画在一张图上了。根据所讨论问题的性质,可把力学端的元件等效到声学端，把图变成一个等效的声学线路, 器的运算法则。也可以把声学端元件等效到力学端，它们之间的转换关系，符合理想变压MmCaFi>BFBMm"ST8F1p=t错误！未定义书签。Ca面&Z mtn M MFi去掉变量器，将力学线路反映到后F2CA声学

17、线路中去，只要将力学元件换成相应声学元件即可力学元件通过变量器等效致声端，变成等效声学线路图声学端元件通过变量器，变成等效力学线路图如果希望把变量器去掉，把后面的声学线路反映到前面来的力阻抗1 1Zm=S2Za=SJ 3 Cm j 3 CmCm=C2声学端元件通过变量器，变成等效力学线路图。【例1】闭箱式扬声器电一力一声类比的方法在声学，特别在电声器件的分析和设计中得到广泛的应用。现代在设计高音质扬声器系统时，为了改善低频辐射效果，常常把扬声器单元放在FCa一只密闭的木质箱子中，组成一个闭箱式扬声器系统。设由于电一力换能结果作用在纸盆振动系统上的简谐力为首先考虑力学系统，因为盆振动系统具有质量

18、 Mm，力阻Rm 及力顺Cm。由力F流出的力线作在纸盆上分成三支，分别与惯性力、 阻尼力、弹性力相平衡，因而画出 的导纳型力学线路图里Cm是并联的。M M、Rm、M MRm Cm阻抗型力学线路图导纳型力学线路图再考虑声学部分，因纸盆振动产生了体积流，声流线从纸盆出发，穿过附加在膜前，膜后的声辐射阻抗 Zai和Za2，再穿过由于腔体贡献的声容Ca中止于刚性壁，声学部分的阻抗型线路图为：其中P为由于纸盆振动在CH-D紧靠纸盆处产生的声压ZaiZA2Zai为振盆前的声辐射阻抗ZA2为振盆后的声辐射阻抗P0声学部分阻抗型力学线路图在阻抗型力学线路图和阻抗型声学线路图之间加进一个力声变量器，就可以得到闭

19、箱 系统的阻抗型力-声线路图，其中S为振盆有效面积。S:1Cm阻抗型力-声线路图为计算方便，可去掉变量器，得到总的阻抗型力学线路图CmZai s*Za2 - S2匸Ca由上图再结合电路部分就可以对闭箱的电声性能进行详细的讨论，由于闭箱空气弹性贡献的力顺CA将附加在纸盆本身的顺性以Cm上，并且它们是串联的，它们的等效力顺就决定了闭箱系统的固有共振频率【例2】倒相箱式扬声器所谓倒相箱式扬声器，实际上就是在闭箱安装扬声器的面板上再开一个与扬声器纸 盆面积差不多的孔。£1Ua2II -maMA31CAZa3由于扬声器纸盆振动在前后方引起的空气振动是反相的，但是向箱内辐射的声波，经过箱体的作用，再通过孔向外辐射时，它的位相与纸盆前面所辐射声波的位相可以非常接近， 于是扬声器向外辐射的声波可以得到加强。声流线穿过膜片前面与后面的辐射阻抗Za1与ZA2以后分成两支，一支穿过腔体贡献的声容Ca终止于箱壁，另一支穿过开孔的声质量Ma3和辐射阻抗Za3，汇合于大气压强 Po,因而倒相箱的声学部分线路如上右图。§ 5-7电一力一声线路类比关系1.类比关系:串联电路并联电路Ledt + Rel,duMAdt +阻抗型ERe+导纳型RmV+1L /Edt = IA1CM N dt = F力学系统声学系统2.电一力一声线路图的分析阻抗型电路图导纳型力学线路图阻抗型声学线路图