第2章质点动力学ppt课件

1、第二章标题中国航天CZ1F本章内容Contentschapter 2牛顿运动定律牛顿运动定律动量守恒定律动量守恒定律机械能守恒定律机械能守恒定律角动量守恒定律角动量守恒定律Newtons law of motionlaw of conservation of momentumprinciple of conservation of mechanical energylaw of conservation of angular momentum本章内容动力学习题 练习36 其中 练习3.T三.2；练习5.T三.1填空第1节牛顿运动定律 Newtons law of motion假设物体 不受外力

2、作用，其运动形状不变。 a = 0物体所获得的加速度 的大小与物体所受的a加速度的方向与合外力的方向一样。合外力合外力的大小成正比， 与物体的质量成反，a定律表达式定律表达式a两物体间的相互作用力总是等值反向， 且在同不断线上。1221第1节运用：运用牛顿运动定律时应留意了解并掌握一些根本方法牛顿第二运动定律阐明了力是产生加速度的缘由牛顿第二运动定律阐明了力是产生加速度的缘由 a = F / m ) ，留意，留意1. 这个力是合外力，内力不能产生加速度；这个力是合外力，内力不能产生加速度；2. 力与加速度是瞬时关系，某时辰有力力与加速度是瞬时关系，某时辰有力. 该时辰该时辰就一定有加速度。就一

3、定有加速度。3. 力与加速度是矢量关系，有对应的坐标投影式，力与加速度是矢量关系，有对应的坐标投影式，,例如 直角坐标投影式xax自然坐标投影式 yayzazanan,动力学两类问题求求知知或及时的和例如牛顿运动定律将质点运动规律进一步与力联络起来，牛顿运动定律将质点运动规律进一步与力联络起来，属动力学问题。质点动力学中也有两类根本问题属动力学问题。质点动力学中也有两类根本问题第一类第一类第二类第二类普通方法普通方法求得随堂练习一常用的分析方法与步骤常用的分析方法与步骤定对象定对象 看运动看运动 查受力查受力 列方程列方程随堂练习随堂练习续练习一常用的分析方法与步骤常用的分析方法与步骤定对象定

4、对象 看运动看运动 查受力查受力 列方程列方程随堂练习随堂练习F 恒与恒与 r 反反向向匀角速椭圆运动匀角速椭圆运动1 1、解：、解：设阻力设阻力f = -kvf = -kv = ma = mdvdt由牛顿定律：由牛顿定律：练习练习3T三三1.2、牛顿定律及其运用、牛顿定律及其运用分别变量：分别变量：dv= - dtmkv vvt00vdvdtmk练习3tmkvvln0 tmk0evv 由由tmk0evdtdxv x0t0tmk0dtevdx)(tmk0e1vkmx kmvx0m t 得最大深度 dvkdxvdxdvdtdxdxdvkvdtdv2 2、解、解: :分析受力如图，质点受重力分析受

5、力如图，质点受重力拉力拉力T T，沿程度和竖直方向，沿程度和竖直方向mg ，锥面支持力N 和绳的用牛顿定律列方程用牛顿定律列方程: :2nmrmacosNsinT 0mgsinNcosT sinlr HoNTmg解出解出: :cossinlmsinmgN2 22sinlmcosmgT 当当N=0 N=0 时小球分开锥面的条件由上式可求时小球分开锥面的条件由上式可求coslgc cosmgT 第2节动量守恒定律 law of conservation of momentum 一一.质点的质点的动量与动动量与动能定理能定理 物质间物质间相互作用相互作用 遭到外部作用的质点遭到外部作用的质点或系统的

6、形状变化率或系统的形状变化率瞬时关系瞬时关系因因 果果dvFmdt质点动量与动能定理症结：症结：牛顿定律是瞬时关系牛顿定律是瞬时关系形状变化不是瞬时的，要阅历一个过程形状变化不是瞬时的，要阅历一个过程相互作用也不是瞬时的相互作用也不是瞬时的继续作用继续作用实际目的：实际目的：继续作用继续作用定量关系定量关系形状变化形状变化寻觅：寻觅： 质点运动形状的改动是由于外部作用继续进展质点运动形状的改动是由于外部作用继续进展的结果。所谓继续就是说，作用施加的开场和终了的结果。所谓继续就是说，作用施加的开场和终了这两个事件，有一定的时空间隔。这两个事件，有一定的时空间隔。 在牛顿力学体系中，空间和时间是两

7、个相互独在牛顿力学体系中，空间和时间是两个相互独立的概念。立的概念。 那么，我们可以把继续作用分解为力的空间累那么，我们可以把继续作用分解为力的空间累积和时间累积两个方面积和时间累积两个方面相互作用在时间上的继续相互作用在时间上的继续力的时间累积力的时间累积相互作用在空间上的继续相互作用在空间上的继续力的空间累积力的空间累积FdtF dr dvFmdt由由Fdtmdv00tvtvFdtmdv0bvavF drmv dvdvF drmdrdt221122bamvmv1()2v dvd v v 21()2d v0mvmv质点动量定理质点动量定理定义定义冲量：冲量：0ttIFdt力的时间累积力的时间

8、累积动量：动量：pmv动力学形状量动力学形状量动量定理：动量定理：000ttFdtmvmvpp力的时间累积力的时间累积 导致质点动力学形状改导致质点动力学形状改动动质点动能定理质点动能定理定义定义功：功：baAF dr力的空间累积力的空间累积动能：动能：212kEmv动力学形状量动力学形状量动能定理：动能定理：力的空间累积导致质点力的空间累积导致质点 动力学形状改动动力学形状改动221122bbaaF drmvmv质点动量定理质点的动量定理 theorem of momentum of particledifferential form得将 力与作用时间的乘积 称为 力的 冲量 impulse

9、 用 I 表示质点动量定理的微分方式为或质点动量的元增量等于它获得的元冲量。integral formt0t0p0p质点动量的增量等于它获得的冲量。质点动量定理的积分方式为质点系第 i 个质点受系统内其它质点作用的合力：受系统外部作用的合力：第 i 个质点对各质点运用质点的动量定理思索到系统内质点之间的作用力是作用力与反作用力可对对相消，最终：0质点系动量定理第 i 个质点受系统内其它质点作用的合力：受系统外部作用的合力：第 i 个质点对各质点运用质点的动量定理思索到系统内质点之间的作用力是作用力与反作用力可对对相消，最终：0得动量守恒定律由质点系的动量定理微分方式积分方式或或假设那么定律阐明

10、随堂练习二续练习二练习练习4T4T三三1 1、动量定理、动量定理 动量守恒动量守恒1 1、解：、解：以以M M 和和m m 为系统，所受外力重力、地面支持力均为系统，所受外力重力、地面支持力均沿竖直方向，故程度方向动量守恒，竖直方向不守恒。沿竖直方向，故程度方向动量守恒，竖直方向不守恒。竖直方向：运用质点的动量定理竖直方向：运用质点的动量定理系统动量增量：系统动量增量：2ymvP 合外力的冲量：合外力的冲量：tmgMgN)( ( (其中其中N N 为地面对滑块的支持力为地面对滑块的支持力) )练习42ymvPtmgMgN )(gmMtmvN2)( 由牛顿第三定律可知，滑块对地平均作用力：由牛顿

11、第三定律可知，滑块对地平均作用力：gmMtmvNN2)( 程度方向：运用动量守恒定律程度方向：运用动量守恒定律MvMvmv01 10vMmvvv ( v0 ( v0 为为M M 原速度，原速度，v v 为碰后速度为碰后速度 ) )第3节机械能守恒定律 principle of conservation of mechanical energy principle of conservation of mechanical energy一、质点系动能定理对单个质点对单个质点对质点系而言对质点系而言证明，。变力的功变力的功cos()bbabaabxyzaAF drFdsF dxF dyF dz练习

12、二 保守力做功的大小，只与运动物体的始 末位置有关，与途径无关。 非保守力做功的大小，不仅与物体的始 末位置有关，而且还与物体的运动途径有关。二、功能关系保守力的功：及其做功的共同特点及其做功的共同特点下面将进一步讨论几种常见的保守力下面将进一步讨论几种常见的保守力重力的功重力的功万有引力的功万有引力的功弹力的功弹力的功重力的功引力的功续引力功弹力的功弹弹弹保守力功小结保守力的功小结pbpaabEEA0)0(210)(0)0(2ppppppEkxEErGMmEEmgzE弹性势能：引力势能：重力势能：势能概念初态初态势能势能末态末态势能势能保守力做正功，物体系的势能减少；保守力做正功，物体系的势

13、能减少；保守力做负功，物体系的势能添加。保守力做负功，物体系的势能添加。通常写成通常写成初态初态势能势能末态末态势能势能势能性质势能曲线为势能零点为势能零点选地面选地面：离地面高度为势能零点为势能零点选选为势能零点为势能零点选无形变处选无形变处功能关系：随堂小议卫星在A，B两点处请点击他要选择的工程的势能差为上图中，AB卫星卫星地球地球质量m质量M近近地地点点远远地地点点r2r11r2mMGr1r1r22r2mMGr1r1r23r2mMGr1r14r2mMGr1r2选项1链接答案卫星在A，B两点处请点击他要选择的工程的势能差为上图中，AB卫星卫星地球地球质量m质量M近近地地点点远远地地点点r2

14、r11r2mMGr1r1r22r2mMGr1r1r23r2mMGr1r14r2mMGr1r2选项2链接答案卫星在A，B两点处请点击他要选择的工程的势能差为上图中，AB卫星卫星地球地球质量m质量M近近地地点点远远地地点点r2r11r2mMGr1r1r22r2mMGr1r1r23r2mMGr1r14r2mMGr1r2选项3链接答案卫星在A，B两点处请点击他要选择的工程的势能差为上图中，AB卫星卫星地球地球质量m质量M近近地地点点远远地地点点r2r11r2mMGr1r1r22r2mMGr1r1r23r2mMGr1r14r2mMGr1r2选项4链接答案卫星在A，B两点处请点击他要选择的工程的势能差为上

15、图中，AB卫星卫星地球地球质量m质量M近近地地点点远远地地点点r2r11r2mMGr1r1r22r2mMGr1r1r23r2mMGr1r14r2mMGr1r2principle of conservation of mechanical energy某一力学系统的某一力学系统的 机械能机械能是该系统的是该系统的 动能动能 与与 势能势能 之之 和和系统的系统的机械能机械能系统的系统的动动 能能系统的系统的势势 能能即即在普通情况下，系统的机械能并不坚持恒定。在普通情况下，系统的机械能并不坚持恒定。系统机械能发生变化的系统机械能发生变化的外因：外因：系统外各种方式的力对系统做功，简称系统外各种方

16、式的力对系统做功，简称内因：内因：系统内存在非保守力做功如摩擦耗费，简称系统内存在非保守力做功如摩擦耗费，简称只需在一定条件下，系统的机械能才干坚持恒定。只需在一定条件下，系统的机械能才干坚持恒定。三、机械能守恒定律守恒条件与结果假假设设即即外力和非保守内力不做功，或其总功为零时，外力和非保守内力不做功，或其总功为零时，条条 件：件：结结 果：果：系统的机械能系统的机械能 坚持恒定，坚持恒定，假设用假设用 表示此过程中系统机的械能表示此过程中系统机的械能用用 表过程中某时辰系统的机械能表过程中某时辰系统的机械能0那么那么0或或0即即 系统机械能不变系统机械能不变此结果既是大量观测的总结和归纳，

17、还可从动能定理和势能概念推上演来此结果既是大量观测的总结和归纳，还可从动能定理和势能概念推上演来 ：守恒定律推演推演及文字表述推演及文字表述：续推演推演及文字表述推演及文字表述： 假设某一过程中外力和非保守内力都不对系统做功，或这两种力对系统做功的代数和为零，那么系统的机械能在该过程中坚持不变。随堂练习一：机械能守恒定律的运用机械能守恒定律的运用用守恒定律求运动参量用守恒定律求运动参量 x, v, a 和和力力F ，普通较简便，留意掌握。，普通较简便，留意掌握。用守恒定律求解有条件用守恒定律求解有条件根本方法和步骤：根本方法和步骤：分析条件选系统；分析条件选系统；根据过程形状算功能；根据过程形

18、状算功能；运用定律列、解方程。运用定律列、解方程。第二宇宙速度光光滑滑半半球球面面练习二球面恣意点球面恣意点 P 处处由静止开场释放由静止开场释放证明：证明：滚至滚至 Q 点处开场点处开场切向脱离球面切向脱离球面续练习二光光滑滑半半球球面面球面恣意点球面恣意点 P 处处由静止开场释放由静止开场释放证明：证明：滚至滚至 Q 点处开场点处开场切向脱离球面切向脱离球面Rv光光半半滑滑球球面面球面恣意点球面恣意点 P 处处由静止开场释放由静止开场释放滚至滚至 Q 点处开场点处开场切向脱离球面切向脱离球面证证 明：明：取系统：地球，质点。取系统：地球，质点。内力：重力。内力：重力。外力：支撑力，但不做功

19、。外力：支撑力，但不做功。故故 在在 P Q 过程中机械能守恒过程中机械能守恒 (1)在在 Q 点处脱离球面时，质点动力学方程为点处脱离球面时，质点动力学方程为 (2) (4) (3)由由 (1) 得得由由 (2) 得得 (5)由由 (3)(4) 得、即即 (6)由由 (5)、 (6) 得.练习练习5T5T三三1.21.2、功与能、功与能 机械能守恒机械能守恒1 1、解：、解：由质点的动能定理由质点的动能定理 x02kkmv21EEFdxA02x0 xx400dxx400A9400098000 )(其中其中J90300100.221mv21E232k 90 xx400294000 m45.0

20、x 解得：解得：xFdxFxA0练习52 2、解、解: :设滑块与弹簧分别时滑块相对地的速度为设滑块与弹簧分别时滑块相对地的速度为v v向向右；小车速度为右；小车速度为V V向左向左Vv那么由动量守恒有：那么由动量守恒有：)( MVmv0 由机械能守恒有：由机械能守恒有：222MV21mv21kx21 其中其中lx 滑块相对小车的速度滑块相对小车的速度s/m55.0Vvv s255.01.1t 代入数据解得：代入数据解得：s/m5.0v s/m05.0V 第4节角动量守恒定律 law of conservation of angular momentum law of conservation

21、 of angular momentum第四节rOmv速度位矢质量角夹rv大量天文观测阐明大量天文观测阐明rmvsin常量常量大小：大小：Lrmvsin方向：方向：rmv()rvL定义：定义：rpLrmv运动质点运动质点mO对对 点的点的 角动量角动量 为为问题的提出地球上的单摆大小会变变太阳系中的行星大小未必会变。靠什么判别？变变变大小质点 对 的角动量问题的提出问题的提出质点角动量定理导致角动量 随时间变化的根本缘由是什么？思绪： 分析与什么有关？由那么两平行矢量的叉乘积为零得角动量的时间变化率质点 对参考点 的位置矢量所受的合外力等于叉乘微分方式是力矩的矢量表达：而即力矩大小方向垂直于所

22、决议的平面，由右螺旋法那么定指向。得质点 对给定参考点 的角动量的时间变化率所受的合外力矩称为质点的 角动量定理 的微分方式 假设各分力与O点共面，力矩只含正、反两种方向。可设顺时针为正向，用代数法求合力矩。积分方式质点的角动量定理也可用积分方式表达由称为 冲量矩角动量的增量这就是质点的 角动量定理 的积分方式例如， 单摆的角动量大小为 L = mv r, v为变量。 在 t = 0 时从程度位置静止释放，初角动量大小为 L0= m v0 r =0； 时辰 t 下摆至铅垂位置， 角动量大小为 L = m v r 。那么此过程单摆所受的冲量矩大小等于 L-L0= m v r = m r 2gr

23、。归纳归纳归纳质点的 角动量定理角动量的时间变化率所受的合外力矩冲量矩角动量的增量当0时，有0即物理意义：当质点不受外力矩或合外力矩为零物理意义：当质点不受外力矩或合外力矩为零如有心力作用时，质点的角动量如有心力作用时，质点的角动量前后不改动。前后不改动。后面再以定律的方式表述这一重要结论质点角动量守恒根据质点的 角动量定理 假设那么即常矢量当质点 所受的合外力对某参考点 的力矩 为零时，质点对该点的角动量的时间变化率 为零，即质点对该点的角动量 守恒。称为 假设质点所受的合外力的方向一直经过参考点，其角动量守恒。如行星绕太阳运动，以及微观粒子中与此类似的运动模型，服从角动量守恒定律。质点系角

24、动量惯性系中某给定参考点质点系角动量定理将对时间求导 内力矩在求矢量和时成对相消内内外外某给定参考点内外外内外得外质点系的角动量的时间变化率质点受外力矩的矢量和称为微分方式微、积分方式将对时间求导 内力矩在求矢量和时成对相消内内外外某给定参考点内外外内外得外质点系的角动量的时间变化率质点受外力矩的矢量和称为微分方式外质点系的角动量的时间变化率质点受外力矩的矢量和的微分方式质点系所受的质点系的冲量矩角动量增量的积分方式 假设各质点的速度或所受外力与参考点共面，那么其角动量或力矩只含正反两种方向，可设顺时针为正向，用代数和替代矢量和。质点系角动量守恒外由假设那么或恒矢量当质点系所受的合外力矩为零时

25、，其角动量守恒。随堂小议1234两人同时到达；两人同时到达；用力上爬者先到；用力上爬者先到；握绳不动者先到；握绳不动者先到；以上结果都不对。以上结果都不对。请点击他要选择的工程两人质量相等两人质量相等一一人人握握绳绳不不动动一一人人用用力力上上爬爬能够出现的情况是能够出现的情况是终点线终点线滑轮质量既忽略轮绳摩擦又忽略小议链接1请点击他要选择的工程两人质量相等两人质量相等一一人人握握绳绳不不动动一一人人用用力力上上爬爬能够出现的情况是能够出现的情况是终点线终点线滑轮质量既忽略轮绳摩擦又忽略1234两人同时到达；两人同时到达；用力上爬者先到；用力上爬者先到；握绳不动者先到；握绳不动者先到；以上结

26、果都不对。以上结果都不对。小议链接2请点击他要选择的工程两人质量相等两人质量相等一一人人握握绳绳不不动动一一人人用用力力上上爬爬能够出现的情况是能够出现的情况是终点线终点线滑轮质量既忽略轮绳摩擦又忽略1234两人同时到达；两人同时到达；用力上爬者先到；用力上爬者先到；握绳不动者先到；握绳不动者先到；以上结果都不对。以上结果都不对。小议链接3请点击他要选择的工程两人质量相等两人质量相等一一人人握握绳绳不不动动一一人人用用力力上上爬爬能够出现的情况是能够出现的情况是终点线终点线滑轮质量既忽略轮绳摩擦又忽略1234两人同时到达；两人同时到达；用力上爬者先到；用力上爬者先到；握绳不动者先到；握绳不动者

27、先到；以上结果都不对。以上结果都不对。小议链接4请点击他要选择的工程两人质量相等两人质量相等一一人人握握绳绳不不动动一一人人用用力力上上爬爬能够出现的情况是能够出现的情况是终点线终点线滑轮质量既忽略轮绳摩擦又忽略1234两人同时到达；两人同时到达；用力上爬者先到；用力上爬者先到；握绳不动者先到；握绳不动者先到；以上结果都不对。以上结果都不对。小议分析同高从静态开场往上爬忽略轮、绳质量及轴摩擦质点系假设系统受合外力矩为零，角动量守恒。系统的初态角动量系统的末态角动量得不论膂力强弱，两人等速上升。假设系统受合外力矩不为零，角动量不守恒。可运用质点系角动量定理进展详细分析讨论。练习练习6T6T三三1

28、 1、角动量和角动量守恒、角动量和角动量守恒1 1、解：、解：j8i3r )()(j6i5j8i33mvrL )(s/mkgk1742 )(sNk56 )()(i7j8i3FrM sinmrvvmrLLrFMFrMFrM动力学习题 运动学习题练习36 下次交备用随堂练习二随堂练习三需求将速度是时间的函数转换成速度是坐标的函数去求解需求将速度是时间的函数转换成速度是坐标的函数去求解d ( 0. 5 v )dxdvdtdxdtdvdxvdvdxd (2. 5 + 0. 5 v )dx即d (2. 5 + 0. 5 v )dxd (2. 5 + 0. 5 v )dxx02510积分得x 102ln(2.5+0.5v2)2510179 (m)dvdt设设 列车质量为列车质量为总那么总阻那么总阻力力dvdt单位质量受总阻力单位质量受总阻力总v = 25 m/s ；关电门时x = 0，00v = 10 m/s 时时x = ？，当车速达当车速达 25 m/s 时时运转多远，车速减至运转多远，车速减至 10 m/s关电门，关电门，F随堂练习四随堂小议 在惯性参考在惯性参考系中，假设物体系中，假设物体遭到的合外力遭到的合外力为零，那么物体为零，那么物体请点击他要选择的工程 1一定处于静一定处于静止形状，由于其加止形状，由于其加速度为零；速度为零；