材料科学基础——纯金属的凝固

1、精选ppt第二章 金属的结晶精选ppt章节内容2.1 结晶的基本概念2.2 晶核形成规律 2.3 晶核长大规律2.4 金属铸锭的组织与缺陷2.5 结晶理论的拓展与应用精选ppt晶体晶体液体液体结晶结晶结晶： 液体 - 晶体凝固： 液体 - 固体（晶体 或 非晶体）freezing2.1 结晶的基本概念精选pptn结晶：液态物质转变为固态晶体的过程。结晶是铸锭、铸件、金属焊接生产的主要过程。是材料制备的最主要工艺。n广义结晶定义：聚集态，晶态，非晶态晶体的过程。精选ppt气体、固体、液体和非晶态材料的双体分布函数气体、固体、液体和非晶态材料的双体分布函数 2.1.1 液态结构精选ppta.准晶体

2、模型：接近熔点时，液态金属中部分原子的排列方式与固体金属相似，有许多晶态小集团，称为晶胚。液态金属的某些模型精选pptb.非晶体模型：液体金属中的原子相当于紊乱的密堆球，当中，有着被称为“伪晶核”的高致密区晶胚。精选ppt这种不断变化着的近程有序原子集团称为结构起伏(structure fluctuation)，或相起伏。在过冷液体中出现的尺寸较大的相起伏才有可能转变为晶核，这些相起伏就是晶核的胚芽，称为晶胚。只有在过冷液体中的相起伏才能成为晶胚。但是，并不是所有的晶胚都能转变成晶核。精选ppt纯金属的结晶过程精选ppt精选ppt纯晶体的结晶过程形核+长大Nucleation + Growth

3、 n具体过程：不同地点同时、不断形核核长大相遇多晶体。n结晶速度：取决于形核率N和长大速度G, 一般 T，结晶速度。精选ppt2.1.2 结晶的条件1. 结晶的过冷现象精选ppt 实际结晶温度低于理论结晶温度的现象。无限缓慢时间温度TsTmT=Tm-TsTa. 过冷现象(undercooling)称： T为过冷度金属纯度T，冷却速度T精选ppt1mol物质从一个相转变为另一个相时，伴随着放出或吸收的热量称为相变潜热。b. 结晶潜热无限缓慢时间温度TsTm精选ppt2 晶体凝固的热力学条件TSHGSLSSSdTdGTSHGSLSS T0T1T液体和晶体自由能随温度变化液体和晶体自由能随温度变化S

4、dTdG精选pptnGL=GS时，Tm称平衡熔点。STHSSTHHTSHTSHGGGSLSLSSLLSLV)()(mmTHSmTT 0, 0STHGmmV单位体积自由能的变化Gv与过冷度T的关系：精选pptn上式中T=Tm-T即为过冷(Undercooling or Supercooling)度,n只有T0时,GV0，液态向固态相变自发进行。变化小，认为是常数STTm:TTHTHTHGGGmmmmmSLV精选ppt2.2 晶核形成规律n晶核的形成分为均匀形核和非均匀形核。形核率(nucleation ratio):单位时间内,单位体积液体金属中形成的晶核数N. 单位为I/Cm-3s-1.生长率

5、(growth ratio):单位时间内,晶核增长的线长度U,单位是-1.晶粒(crystal grain):各晶核长大至互相接触后形成的外形不规则的小晶体.精选ppt2.2.1 均匀形核homogeneous nucleationn由均匀母相中形成新相结晶核心的过程，是一种无择优位置的形核。精选ppta.均匀形核的能量条件结晶的阻力表面能晶胚形成新的表面产生结晶的驱动力固相，液相时，GGGTLS0：晶胚表面积。：单位面积表面能；：固液自由能差；：晶胚体积；SGVSGVGVV精选ppt23434rGrGrV为假设晶胚为球形，半径成正比为结晶阻力，与成正比为结晶驱动力，与2233434rrrGr

6、V精选pptG有一最大值，对应于rk称rk为：临界晶核精选pptnT增大时，rk和Gk都将减小。即：过冷度增大时，较小的晶胚可成为临界晶核，形核率增加。232)(316,2084)(:VkVkVkGGGrrGrdrGdr求精选ppt临界过冷度不能形成晶核,maxkkrrTT可能形成晶核,maxkkrrTT易于形成晶核,maxkkrrTTTk为临界过冷度，约为m.精选pptb.均匀形核的形核功kVkVkSGGGr31)( 316,223Gk为形核功精选ppt均匀形核的条件n必须过冷，过冷度越大，结晶的趋势也越大。n同时具备与过冷度相适应的rrc晶核和形成晶核的能量。精选pptc. 均匀形核的形核

7、率原子可动性温度e-Q/KTN=N1N2N2相变驱动力温度e-G*/KTN1TTm精选pptTmNN1N2过冷度过冷度温度温度精选ppt称rk为：临界晶核内容回顾23)(316,2VkVkGGGr精选pptkVkSGG31)( 31623Gk为形核功自由能的降低只补偿了界面能增加量的2/3精选ppt均匀形核的条件n必须过冷，过冷度越大，结晶的趋势也越大。n同时具备与过冷度相适应的rrc晶核和形成晶核的能量。精选ppt2.2.2 非均匀形核non-homogeneous nucleationn实际生产时，金属液体中难免含有少量杂质，而且总是在一定容器中凝固，为液体原子在固态杂质颗粒表面及容器表面

8、形核创造了条件。n择优位置形核的过程就是非均匀形核。n非均匀形核比均匀形核过冷度小得多。精选ppta. 非均匀形核的临界晶核尺寸及形核功精选pptcosLL4coscos32434323LVrGrG)cos1 (2S21r222sinSr2L1L2L21LS)S(SSSSGSVGGGV33coscos32r31V精选ppt4coscos32)( 31622323均匀非均匀GGGTLTGrLmmLVLkkkkkGGrr精选ppt精选pptb. 非均匀形核的形核率n，较小的过冷度下可获得较高的形核率，但非均匀形核的最大形核率小于最大的均匀形核率*GG 非均均匀形核非均匀形核TI精选pptc. 影响

9、非均匀形核的因素(1)过冷度mkTT02. 0(2)固体杂质结构 越小时， L就越接近L ，cos值越接近于1，G就越小。LLcos精选pptn实验结果表明：只有那些与晶核的晶体结构相似，点阵常数相近的固体杂质才能促进非均匀形核。可减少固体杂质与晶核之间的表面能，从而减少角以减少 。*G非精选pptZr能促进Mg的非均匀形核，两者都是密排六方，而且点阵常数也相近， ZrWC为扁平六方结构，Au为面心立方结构。面心结构的111晶面与六方结构的(0001)晶面的原子排列情况完全相同，而且Au与WC在此二面上的原子间距也非常相近, Au：a0.2884nm, WC：a=0.2901nm.精选pptn

10、实验证明这种条件在某些场合不适用。Au结晶时，加入与Au结构不同的WC大大促进形核，而加入相似的WO2反而不促进形核Sn也是如此。nTiller提出一种静电作用理论，认为表面能中有一项恒为负值的静电能e。碳化物的e大，导电性能好，使基底与晶核表面能减少，促进形核。精选ppt(3)依附基底的表面曲率：相同的曲率半径和角时，凸面基底的晶胚体积最大，凹面基底的晶胚体积最小。精选ppt(4)液态金属过热 对非均匀形核有很大影响，过热度大，质点的表面状态改变或质点减少，凹曲面变成平面，凹坑裂缝中金属熔化，促进非均匀形核的作用消失，称为活性去除。精选ppt形核率还受其它物理因素的影响n液相的宏观流动剧烈，

11、增加形核率n施加强电场或强磁场n声学或超声振荡也能增高形核率物理机械增殖精选ppt4coscos32)(31622323均匀非均匀GGGTLTGrLmmLVLkkkkkGGrr精选ppt2.3 晶核长大规律(Growth)n过冷液体金属形核后，便在液固相自由能差G0的驱动下开始长大。n宏观：固相增大，液相减小。n微观：液相原子扩散到固相；固相接纳原子。精选pptn晶核长大的实质：液固界面向液体中推移和液体中原子迁移到晶核表面SL位能(U)L-S界面厚度SLmULGmGFUS精选ppt2.3.1 液-固界面的微观结构液固两相截然分开，固相表面为基本完整的光滑的原子密排面，但宏观是由若干曲折小平面

12、组成，因此又称为小平面界面。a. 平滑界面(smooth interface)精选ppt在微观上高低不平，有几个原子间距厚度的过渡层，从宏观上看界面平整光滑，又称为非小平面界面，常用的金属都是粗糙界面。b. 粗糙界面(rough interface) 精选pptc. 界面结构决定因素na. 界面原子位置被固态原子占据的几率n杰克逊因子2，界面能较低，粗糙，熔化熵低，通过混乱排列降低熵，降低自由能5，界面平滑，熔化熵高，通过熔化潜热大量放出降低自由能，降低了过冷度。故2晶体的长大速率要大。精选ppt1.连续长大：液固界面微观粗糙，通过液相原子向所有位置普遍添加的方式进行，使整个界面沿法线方向向液

13、相中移动。2.3.2 晶核长大机制精选ppt2. 二维晶核长大机制微观光滑界面，依靠能量起伏，长大速率缓慢。精选ppt3.螺型位错长大机制：若界面上存在着螺型位错，使界面出现台阶，液相中原子便可不断地添加到这些台阶上面使晶体长大。精选ppt银从其蒸气长大在立方面上观察到的沿螺位错露头出现的螺线。精选ppt2.3.3 纯金属的生长形态TmTX 负温度梯度0dtdxTTmX 正温度梯度0dtdx(在固液界面上实际上存在着两种温度梯度)精选ppt平面长大平面长大(正温度梯度正温度梯度)枝晶长大枝晶长大(负温度梯度负温度梯度)精选ppti)正温度梯度光滑界面：小平面台阶状，与Tm等温面相交小台阶的扩展

14、不能伸入Tm以上的液体，平面状。AABBB精选pptii)正温度梯度粗糙界面：均匀推移，平面形态，界面与Tm 等温面几乎重合。平面推进，获得条状单晶体。TK=0.010.05。界面稳定在一个平面上，不含任何凸起界面粗糙，非小平面式界面呈等温，但是过冷精选pptiii)负温度梯度粗糙界面：以枝晶生长方式为主。通过液相的热传导与对流散热，热流方向与凝固方向相同。精选ppt精选pptn实际金属结晶主要以树枝状长大.n这是由于存在负温度梯度，且晶核棱角处的散热条件好，生长快，先形成一次轴，一次轴又会产生二次轴，树枝间最后被填充。负温度梯度负温度梯度精选ppt金属的树枝晶金属的树枝晶金属的树枝晶金属的树

15、枝晶金属的树枝晶金属的树枝晶冰的树枝晶冰的树枝晶精选ppt粗大等轴树枝晶粗大等轴树枝晶 精选ppt iv)负温度梯度平滑界面：以小平面生长方式为主。 先是形核过冷度大于晶体学生长的动力学过冷度，其次是凝固所排出的潜热使界面温度升高，高于远离界面较远的温度。小，树枝状晶体大，平滑界面杰克逊因子精选ppt精选ppt精选pptn正温度梯度下：光滑界面的小晶面呈锯齿状；粗糙界面为平直界面。n负温度梯度下：界面一般呈树枝状。精选ppt2.3.4 晶体长大速率n晶体生长速度通常以界面沿其法线方向的线速度Vg表示。受 a. 结晶热力学; b. 原子迁移动力学; c. 结晶潜热的释放与逸散等的影响。 显然Vg

16、与界面过冷度有关精选pptna. 垂直生长机制nb. 二维台阶生长机制nc. 螺型位错台阶生长机制abcVgTK精选ppt界面结构特点决定了液态原子扩散到界面虚位的几率大，结晶潜热小，生长速度高。 Vg=1TK，TK=0.010.05， 通常实际测定Vg=10-2cm/s 生长的晶体是表面光滑晶体i. 粗糙界面垂直生长机制中的Vg:精选ppt Vg=2.exp(-b/TK)， 2，b均为常数。 TK较小时，Vg极低，TK增加到一定 值后，Vg急剧增加。(T=12K) 晶体棱角分明，呈多面体ii. 平滑面二维晶核台阶生长机制Vg:精选ppt Vg=3.TK2 3是常数,31，则k0愈大），则凝固

17、时偏析愈大，产生的枝晶脖颈很细，更易脱离成为中心等轴晶区的籽晶。精选ppt2.4.2 铸锭组织的控制受浇铸温度、冷却速度、 化学成分、变质处理、 机械振动与搅拌等因素影响。精选ppt组织控制精选ppt铝锭铸造组织铝板铸造组织下面一个加了变质剂精选ppt左侧的铸件金属流是由中心注入；右侧铸件金属流从边上注入，液态金属流冲刷凝固金属壳，增加树枝晶的枝晶熔断和折断，成为晶核，使晶粒细化。精选ppt铝合金铸锭右侧的铸棒是加入了晶粒细化剂（变质剂），全部都是细的等轴晶粒。精选ppt因为纯铜在凝固时，树枝不分枝，很难有熔断（或冲断）的枝晶以供后来形成等轴晶的晶核，所以全部是柱状晶。纯铜铸锭铜合金铸锭精选p

18、pt物理不均性：缩孔、疏松、气泡、裂纹结晶不均性：晶粒大小、形状、位向和分布化学不均性：宏观偏析、显微偏析铸件内部的宏观组织及宏观缺陷2.4.3 金属铸锭中的缺陷精选ppt金属凝固时要收缩，若没有液态金属补充，便会出现收缩空洞。集中的缩孔和缩管：希望缩孔集中在锭子的上方，以加大金属的利用率；不希望出现缩管，使利用率降低。方法是在锭子上部加保温帽，使上部最后凝固，从而缩孔集中在上部的保温帽下方。精选ppt精选ppt合金在一个温度范围凝固，存在两相粥状区。如果合金凝固温度范围很宽，相应凝固的粥状区也很宽。枝晶的缝隙处凝固时需要液体流入以补充它的收缩。但是，有一些缝隙在完全凝固之前已被封闭了，液体无

19、法流入以填补充它的收缩，从而留下细小的空洞，这些小空洞称疏松。精选ppt金属锭子的气泡主要来源于两方面：溶入液态中的气体，在凝固时脱溶析出（固相的溶解度远低于液相），气泡随晶体长大而长大。如果气泡长大速度比晶体生长速度大，气泡长大到一定尺寸后会逸出液相；如果气泡长大速度比晶体长大速度小，晶体长大会把气泡留在锭内；精选ppt由于在凝固时发生化学反应产生气泡。例如钢中的碳和氧反应形成CO及少量CO2等气泡，若没有逸出液体，则留在铸锭中。精选ppt非金属夹杂物：凝固过程中，金属和气体形成化合物残留于锭子内，或者外来杂物及耐火材料冲刷进液体中。杂质原子在枝晶间以及晶界的偏聚亦可能形成夹杂物，例如硫在铁中可以在枝晶间及晶界处偏聚形成Fe(Mn)S，它有时会在晶界处形成连续的一层薄膜。此外，还会有氧化物，硅酸盐等夹杂物。精选pptSpectrumO (at%)Mg (at%)Al (at%)Ca (at%)Fe (at%)Spectrum 165.461.8522.363.996.34Spectrum 264.6427.356.641.36精选ppt2.5.1 定向凝固(orientated solidification)： 通过单向散热，使铸件从一端开始凝固，从一端逐步向另一端发展，快速逐步凝固晶粒细化，枝晶间距小。定向凝固目的：定向