理论力学动静法

1、关于理论力学动静法第一张，PPT共五十四页，创作于2022年6月 动力学普遍定理，是解决动力学问题的普遍方法，在一定条件下也是简捷而有效的方法。 本章介绍解答动力学问题的另一种方法达兰贝尔原理或译为达朗伯原理。应用这一原理，就将动力学问题从形式上转化为静力学问题，从而根据关于平衡的理论来求解。这种解答动力学问题的方法，因而也称动静法。动力学第二张，PPT共五十四页，创作于2022年6月29-1惯性力的概念人用手推车动力学 力 是由于小车具有惯性，力图保持原来的运动状态，对于施力物体(人手)产生的反抗力。称为小车的惯性力。 定义：质点惯性力 加速运动的质点，对迫使其产生加速运动的物体的惯性反抗的

2、总和。第三张，PPT共五十四页，创作于2022年6月3动力学惯性力作用在使质点产生加速度的其他施力物体上。 大小：FJ = ma 方向：与 相反按不同坐标系，惯性力可分解为：切向惯性力法.第四张，PPT共五十四页，创作于2022年6月4动力学这就是质点的达兰贝尔原理。9-2达兰贝尔原理 非自由质点M，质量m，受主动力 ， 约束反力 作用， 、 的 合力为由牛顿第二定律：假象地将 作用在M上，则即：一、质点的达兰贝尔原理第五张，PPT共五十四页，创作于2022年6月5动力学 该方程对动力学问题来说只是形式上的平衡，并没有改变动力学问题的实质。采用动静法解决动力学问题的最大优点，就是可以利用静力学

3、提供的解题方法，给动力学问题一种统一的解题格式。也就是：对于动力学问题，假想地加上惯性力，就可以用平衡方程求解。第六张，PPT共五十四页，创作于2022年6月6动力学例1 列车在水平直线轨道上行驶，车厢内悬挂一单摆，当车厢向右作匀加速运动时，单摆左偏角度 ，相对于车厢静止。求车厢的加速度 。第七张，PPT共五十四页，创作于2022年6月7动力学研究对象：单摆的摆锤 虚加惯性力 角随着加速度 的变化而变化，当 不变时， 角也不变。只要测出 角，就能知道列车的加速度 。摆式加速计的原理。解： 得 方向与 相反第八张，PPT共五十四页，创作于2022年6月8动力学 对整个质点系，如果在每一个质点上都

4、假象地加上惯性力，则主动力系、约束反力系、惯性力系在形式上构成平衡力系。这就是质点系的达兰贝尔原理。可用方程表示为： 设有一质点系由n个质点组成，对任一质点，虚加惯性力，则有二、质点系的达兰贝尔原理 对于每一个研究对象，平面问题有三个平衡方程，空间问题有六个平衡方程。第九张，PPT共五十四页，创作于2022年6月9动力学 9-3 刚体惯性力系的简化 一般质点系，在应用动静法是，可在每一质点上虚加相应的惯性力，但对于刚体这样由无穷多质点组成的质点系，则不可能逐个质点虚加惯性力。怎么办？可以采用静力学中的力系简化的理论，求出各质点惯性力所组成的惯性力系的主矢和主矩，来代替惯性力系。这样，在刚体上虚

5、加了惯性力系的主矢和主矩，就相当于在刚体上的各个质点上虚加了惯性力。第十张，PPT共五十四页，创作于2022年6月10动力学一、刚体作平动惯性力系向质心C简化：故刚体平动时惯性力系合成为一过质心的合惯性力。第十一张，PPT共五十四页，创作于2022年6月11动力学空间惯性力系平面惯性力系（质量对称面）O为转轴z与质量对称平面的交点，向O点简化：主矢：主矩：二、定轴转动刚体 设刚体具有垂直于转轴的质量对称平面。O直线 i ： 平动， 过Mi点，第十二张，PPT共五十四页，创作于2022年6月12动力学即： 向O点简化：作用在O点作用在C点若向质心C简化，同理可得实际应用时可将惯性主矢分解：第十三

6、张，PPT共五十四页，创作于2022年6月13动力学讨论：若=0，转轴不通过质点C ，向转轴简化，则若转轴过质点C，且0，则若=0且转轴过质心C，则第十四张，PPT共五十四页，创作于2022年6月14动力学 假设刚体具有质量对称平面，并且平行于该平面作平面运动。此时，刚体的惯性力系可先简化为对称平面内的平面力系。刚体平面运动可分解为随基点（质点C）的平动：绕通过质心轴的转动：三、刚体作平面运动作用于质心C 无论刚体作什么运动，惯性力系主矢都等于刚体质量与质心加速度的乘积，方向与质心加速度方向相反。第十五张，PPT共五十四页，创作于2022年6月15动力学*例1 均质杆长l ,质量m, 与水平面

7、铰接, 杆由与平面成0角位置静止倒下。求开始倒下时杆AB的角加速度及A点支座反力。（1）研究对象：杆AB（2）受力图（3计算惯性力系的主矢、主矩将惯性力系向A点简化： 解：第十六张，PPT共五十四页，创作于2022年6月16动力学（4）选轴及矩心建立平衡方程求解第十七张，PPT共五十四页，创作于2022年6月17动力学用动量矩定理+质心运动定理再求解此题：解：选AB为研究对象由得：由质心运动定理：第十八张，PPT共五十四页，创作于2022年6月18动力学 *例2 牵引车的主动轮质量为m，半径为R，沿水平直线轨道滚动，设车轮所受的主动力可简化为作用于质心的两个力 及驱动力偶矩M，车轮对于通过质心

8、C并垂直于轮盘的轴的回转半径为，轮与轨道间摩擦系数为f , 试求在车轮滚动而不滑动的条件下，驱动力偶矩M 之最大值。 取轮为研究对象 虚加惯性力系： 解：则：第十九张，PPT共五十四页，创作于2022年6月19动力学由(1)得由(2)得 N= P +S，要保证车轮不滑动，必须 Ff N =f (mg+S) (5) 可见，f 越大越不易滑动。 Mmax的值为上式右端的值。把(5)代入(4)得：第二十张，PPT共五十四页，创作于2022年6月20动力学 根据动静法，可以用静力学平衡方程的形式来建立动力学方程。应用动静法既可求运动，例如加速度、角加速度；也可以求力。 应用动静法可以利用静力学建立平衡

9、方程的一切形式上的便利。例如，矩心可以任意选取，二矩式，三矩式等等。因此当问题中有多个约束反力时，应用动静法求解它们时就方便得多。 动静法的应用第二十一张，PPT共五十四页，创作于2022年6月21动力学 选取研究对象。原则与静力学相同。 受力分析。画出全部主动力和外约束反力。 运动分析。主要是刚体质心加速度，刚体角加速度，标出 方向。 应用动静法求动力学问题的步骤及要点：虚加惯性力。在受力图上画上惯性力和惯性力偶，一定要 在 正确进行运动分析的基础上。熟记刚体惯 性力系的简化结果。 第二十二张，PPT共五十四页，创作于2022年6月22动力学 列动静方程。选取适当的矩心和投影轴。 建立补充方

10、程。运动学补充方程（运动量之间的关系）。 求解未知量。 注意 的方向及转向已在受力图中标出，建立方程时，只需按 计算即可。第二十三张，PPT共五十四页，创作于2022年6月23动力学 例1 质量为m1和m2的两重物，分别挂在两条绳子上，绳又分别绕在半径为r1和r2并装在同一轴的两鼓轮上，已知两鼓轮对于转轴O的转动惯量为J，系统在重力作用下发生运动，求鼓轮的角加速度及O处反力。 取系统为研究对象解：方法1 用动静法求解第二十四张，PPT共五十四页，创作于2022年6月24动力学虚加惯性力和惯性力偶：则：列补充方程：重物1：重物2：轮：第二十五张，PPT共五十四页，创作于2022年6月25动力学x

11、y第二十六张，PPT共五十四页，创作于2022年6月26动力学方法2 用动量矩定理求解 根据动量矩定理：取系统为研究对象第二十七张，PPT共五十四页，创作于2022年6月27动力学取系统为研究对象，任一瞬时系统的两边除以dt，并求导数，得方法3 用动能定理求解方法2、3须用质心运动定理求O处反力第二十八张，PPT共五十四页，创作于2022年6月28动力学例2 在图示机构中，均质圆柱体A、O重分别为P和Q，半径均为R，A作纯滚动。绳子不可伸长，其质量不计，斜面倾角，如在O上作用一常力偶矩M， 试求：(1)圆柱体O的角加速度？ (2)绳子的拉力？ (3)轴承O处的反力？ (4)圆柱体A与斜面间的摩

12、擦力（不计滚动摩擦）？第二十九张，PPT共五十四页，创作于2022年6月29动力学解：（1）取轮O为研究对象，虚加惯性力偶列平衡方程：（2）取轮A为研究对象，虚加惯性力 。第三十张，PPT共五十四页，创作于2022年6月30动力学列出平衡方程：运动学关系： ，将 及运动学关系代入到(1)和(4)式并联立求解得：第三十一张，PPT共五十四页，创作于2022年6月31动力学代入(2)、(3)、(5)式，得：第三十二张，PPT共五十四页，创作于2022年6月32动力学方法2 用动力学普遍定理求解(1) 用动能定理求鼓轮角加速度。 取系统为研究对象两边对t求导数：第三十三张，PPT共五十四页，创作于2

13、022年6月33动力学(2) 用动量矩定理求绳子拉力 （定轴转动微分方程） 取轮O为研究对象，由Joe=MOe得(3) 用质心运动定理求解轴承O处支反力 取轮O为研究对象，根据质心运动定理：第三十四张，PPT共五十四页，创作于2022年6月34动力学(4) 用刚体平面运动微分方程求摩擦力 取圆柱体A为研究对象， 根据刚体平面运动微分方程方法3：用动能定理求鼓轮的角加速度 用达朗伯原理求约束反力（绳子拉力 、轴承O处反 力 和 及摩擦力 ）。第三十五张，PPT共五十四页，创作于2022年6月35动力学例3 均质圆柱体重P，半径R，自O点无滑动地沿倾斜板由静止开始滚动。板与水平成角 ，试求OA=S

14、时板在O点的约束反力。板重略去不计。解：圆柱体作平面运动，设其质心加速度为a，虚加惯性力P（1）取圆柱体为研究对象：第三十六张，PPT共五十四页，创作于2022年6月36动力学（2）取系统体为研究对象：第三十七张，PPT共五十四页，创作于2022年6月37动力学解：绕线轮作平面运动由将FJ 、MOJ 代入上式，可得例4 绕线轮重P，半径为R及 r ，对质心O的回转半径为，且2 =Rr，轮在常力 作用下作纯滚动， 已知 ，不计滚阻，求：(1)轮心的加速度；(2)分析轮纯滚动的条件。第三十八张，PPT共五十四页，创作于2022年6月38动力学纯滚动的条件： F f N 第三十九张，PPT共五十四页

15、，创作于2022年6月39动力学解：BD作平动，A相对于BD不动，所以：例5 重W2的板BD由两根等长且平行的细绳悬挂，板上放置重W1且不计大小的物块A。系统从图示位置无初速开始运动，求此瞬时A物不在BD 上滑动的接触面的静摩擦系数。（1）以物A及BD为研究对象：x将FAJ、 FCJ 代如得aC = g sin第四十张，PPT共五十四页，创作于2022年6月40动力学（2）以物A为研究对象：A在BD上不滑动，必须FfN，第四十一张，PPT共五十四页，创作于2022年6月动力学解（1）以AB为研究对象：设其质心加速度为aC、角加速度为eAB，则例6 图示系统，均质杆AB：m1=2m，l；均质圆轮

16、： m2=2m，r；物体G： m3=m 。系统开始静止，AB水平。求A端绳突然断开的瞬时物体G和杆AB质心的加速度及O处反力。第四十二张，PPT共五十四页，创作于2022年6月42动力学（2）以物体G及轮O为研究对象：设物体G的加速度为aG、轮O的角加速度为eO，虚加惯性力：运动学关系：第四十三张，PPT共五十四页，创作于2022年6月43动力学将各惯性力及运动学关系代入（1）（5）式联立解得：第四十四张，PPT共五十四页，创作于2022年6月动力学例7. 图示机构位于水平面。已知：均质杆AD：m；均质杆AB：L，2m；套筒E至AD杆距离为L/2。系统初始静止，且AE=5L/8。求当AD杆突然

17、受到向右的力F作用时，AB杆的角加速度e及套筒E对AB杆在水平面内的约束反力。不计套筒质量及各处摩擦。解：AD杆作平动， AB杆作平面运动（1）分析加速度（a）以E及AB为研究对象，以套筒E为动点，AB为动系aa=0， ac=0（图示瞬时wAB=0）第四十五张，PPT共五十四页，创作于2022年6月45动力学（b）以AB为研究对象，设e。以E为基点，则 沿AB， 也就是 沿AB。（c）以AB为研究对象，以A为基点，则第四十六张，PPT共五十四页，创作于2022年6月46动力学（2）虚加惯性力第四十七张，PPT共五十四页，创作于2022年6月47动力学（3）以AB为研究对象将惯性力代入，得：第四十八张，PPT共五十四页，创作于2022年6月48动力学（4）以整体为研究对象将惯性力代入，得：联立解得：（ ）第四十九张，PPT共五十四页，创作于2022年6月49动力学1. 物体系统由质量均为m的两物块A和B组成，放在光滑水平面上，物体A上作用一水平力F，试用动静法说明A物体对B物体作用力大小是否等于F ？思考题：解：第五十张，PPT共五十四页，创作于2022年6月50动力学解： 2. 质量为M的三